Вязкость узких трубах

Слой окружающей тело жидкости, в котором нарастает скорость и в котором влияние вязкости существенно, называется пограничным слоем. В некоторых случаях этот слой очень тонок и влиянием его можно пренебречь течение вязкой жидкости или газа близко к тому течению, которое имело бы место при обтекании этого тела идеальной жидкостью, лишенной вязкости. В других случаях пограничный слой не будет тонким, и тогда уже нельзя пренебрегать вязкостью Так, например, при течении вязкой жидкости в узкой трубе такой слой может заполнить весь объем текущей жидкостью, и при анализе этого течения необходимо учитывать силы вязкости. [c.376]

Формулу (1.11) можно использовать для экспериментального определения коэффициента вязкости х. Это производится следующим образом. Берется узкая труба (капилляр) определенного диаметра, и для заданной ДЛИНЫ трубы определяется перепад давления и расход имея эти числа, легко вычислить из формулы (1.11) величину 1. [c.26]

В исследовании Кирхгоффа ), к которому мы теперь переходим, учтен не только эффект вязкости, но и одинаково важные эффекты, возникающие в результате выделения теплоты и ее передачи путем теплопроводности от газа к твердым стенкам узкой трубы и обратно. [c.309]

Во-вторых, вблизи границ происходит дополнительная диссипация энергии, которую называют иногда поглощением Константинова ). Наиболее ярко этот эффект проявляется при распространении звука в узких трубах и тонких слоях. Матрица рассеяния содержит первые степени вертикальной компоненты волнового вектора, поэтому поглощение Константинова пропорционально, вообще говоря, величине Поскольку вязкость, как правило, мала, второй механизм [c.147]

Своеобразный характер имеют кривые X = f(Re) для деревянных труб, прорезиненных шлангов (армированных внутри проволокой), трубопроводов с винтовой нарезкой и т. д. Для расчета подобных трубопроводов до сих пор пользуются опытными кривыми и эмпирическими формулами, каждая из которых справедлива в определенной узкой области изменения факторов, определяющих движение жидкости в трубах (скорость движения, диаметр трубы, вязкость жидкости, шероховатость стенки и т. д.). Поэтому нельзя экстраполировать эмпирические формулы на области, для которых их применимость не проверена. Это может привести к грубым ошибкам и просчетам. [c.192]

При вычислении критериев Nu и Re теплопроводность X к кинематическая вязкость потока v определяются по средней температуре потока. Скорость W определяется в узком сечении, проходящем по осям поперечного ряда труб. Сечение в этом месте можно вычислить по формуле [c.92]

Прямая труба постоянного поперечного сечения является составной частью всех звукопроводов, применяемых на практике, и потому рассмотрение законов распространения звука в такой системе очень важно для решения всех вопросов акустики, связанных с экспериментом. Будем предполагать, что боковые стенки трубы абсолютно твердые и совершенно не проводят тепла. Допущение наличия упругости и теплопроводности стенки приводит к значительному усложнению решения задачи. Эти факторы дают добавочное затухание звука вследствие отдачи энергии колебаний стенке и приводят к искажению плоского фронта волны. Внутреннее трение в газе (или жидкости), заполняющем трубу, будем учитывать в упрощен-. ной трактовке, считая, что скорость движения частиц одинакова по всему сечению (т. е. считая волну плоской), и принимая силу трения пропорциональной этой скорости. Фактически при малой вязкости скорость почти постоянна по всему сечению и быстро падает лишь в узком пограничном слое у стенки. Кроме того, будем считать, что диаметр трубы значительно меньше длины волны. При этом условии неоднородность скорости по сечению трубы, даже если она возникла, быстро выравнивается и волна становится плоской (см. гл. 6). [c.77]

Создать необходимое трение очень легко вспомним, что втягивать в себя воздух сквозь сигарету труднее, чем сквозь пустую трубочку, это обусловлено именно трением или, точнее, силами вязкости. Воздух обладает определенной вязкостью, хотя гораздо меньшей, чем, например, нефть. Но нефть испытывает большое сопротивление, когда протекает даже по широкой трубе воздух также испытывает большое сопротивление, протекая через очень узкую трубочку, или просачиваясь между волокнами табака в сигарете. Поэтому, если вблизи отражающей поверхности поместить слой или мат из волокнистого или ячеистого материала, силы вязкости будут сопротивляться движению частиц воздуха при сгущениях и разрежениях и энергия у отраженной волны будет отбираться. При этом может возникнуть неожиданное затруднение если волокна в мате уложены слишком тесно, его поверхность окажется излишне плотной, н тогда встанет уже известная нам проблема — волны будут отражаться от наружной поверхности мата. Следовательно, при выборе плотности материала поглотителя требуется найти какое-то компромиссное решение. Как выяснилось, наиболее эффективны волокнистые материалы с плотностью 50—200 кг/м . [c.145]

В первой половине XIX в. во Франции наряду с рассмотренными выше теоретическими исследованиями по основам гидродинамики вязкой жидкости продолжались и экспериментальные исследования течений жидкости в трубах и каналах. В частности, под влиянием запросов медицинской практики Пуазейлем были проведены тщательные опытные исследования течения воды в узких капиллярных трубках, внутренний диаметр которых менялся от 0,013 до 0,65 мм. Результаты этих исследований были опубликованы в трёх статьях 1), а затем в большом отдельном мемуаре ). На основании результатов своих опытных исследований Пуазейль установил получившую широкое распространение формулу, согласно которой секундный расход жидкости через сечение капиллярной трубки прямо,пропорционален перепаду давления на единицу длины трубки и четвёртой степени диаметра ). Для коэффициента пропорциональности Пуазейлем была установлена формула зависимости его от температуры воды, но не указана связь его с коэффициентом вязкости. Такая связь позднее была установлена Стоксом на основании теоретического решения задачи о прямолинейном течении в цилиндрической трубке. [c.20]

Полученным результатом мы воспользуемся для приближенного вычисления скорости звука в трубах, столь узких, что вязкость воздуха оказывает заметное влияние. Так же, как в 265, допустим, что X обозначает полный поток жидкости сквозь сечение трубы в точке X. Сила гидростатического давления, действующая на [c.308]

Турбулентное ядро занимает почти все сечение трубы, кроме узкого пристенного вязкого подслоя. (Двухслойная модель Прандтля игнорирует переходную область между вязким подслоем и турбулентным ядром.) В турбулентном ядре потока молекулярная вязкость пренебрежимо мала по сравнению с турбулентной (v Е ), так что можно положить V = 0. [c.163]

Вместо давлений р и р 2 вводят более удобные для измерения давления Р1 и р2, измеряемые в кольцевой канавке или в сверлении стенки трубы непосредственно перед и после сопла или диафрагмы. Возникающие при этом изменения, так же как и отклонения действительного потока от теоретического, связанные с вязкостью, учитывают, вводя эмпирический коэффициент Действительную скорость Шг в наиболее узком сечении рассчитывают тогда по уравнению [c.227]

Рэлею принадлежит ряд исследований по теории диффракции и рассеяния звука (см., в частности, 292 и главы XVII и XVIII) =), по теории акустических излучателей ( 302, глава XVII), по влиянию вязкости и теплопроводности при распространении в узких трубах и в пористых телах ( 350, 351) ), [c.17]

На фпг. 123 приведены аналогичные результаты для поглощения звука в пресной и морской воде [40]. Для пресной воды измеренные значения поглощения в 2,5 раза больше, чем вычисленные с учетом соотношения (5.21) и теплопроводности. Полученное расхождение объясняется влиянием объемной вязкости, механизм которого рассматривается в статье Холла [41 ], а также во втором томе данной серии (в главе, написанной Литовицем), Увеличение поглощения в морской воде связано с релаксационными эффектами, обусловленными главным образом присутствием в воде Мд304, Наряду с рассмотренными причинами, влияющими на распро-страиепие волн в свободном пространстве или в ограниченной среде на высоких частотах, существует еще один источник поглощения энергии, имеющий место в трубах иа низких частотах, кото-Р1.1Й дает существенно большие потери, чем потери, связанные с вязкостью и теплопроводностью среды. Поглощение в узких трубах объясняется тем, что газ или жидкость пе скользит вдоль стенок трубы, а образует пограничный слой очень малой толщины. Этот слой между стенкой и движущейся жидкостью характерен тем, что в пем распространяются вязкие сдвиговые волны. Эти волны [12, 38] создают комплексное сопротивление движению, равное [c.426]

Каждая из подобных формул справедли-. ва в какой-то определенной, узкой обла- сти изменения факторов, определяющих движение жидкости в трубах (скорость движения, диаметр трубы, вязкость жидкости, шероховатость стенки и т. д.), соответственно опытам, на основании которых рассматриваемая формула получена. [c.191]

Для определения расхода жидкости на трубопроводе диаметром с1 — 203 мм установлена диафрагма. Площадь наиболее узкой части диафрагмы равна 0.6 площади поперечного сечения трубы. Разность уровней в ртутном дифманометре ДЛ= 0,1 м. Удельный вес жидкости 7 — 0.85 от/л . кинематическая вязкость V = 0.05 см 1сек. [c.78]

Наружный диаметр труб моделируемого газохода О = 40 мм, скорость течения газов в узком сечении газохода = 30 м1сек, кинематическая вязкость газов 82,0-10 м 1свк. [c.53]

Воздух продувается через трубу АВ с расходом Q=25 л/мин. Площадь поперечного сечения в щирокой части равна S]=4 см , а в узкой 82= см . Найти разность уровней ДЬ, если плотность воздуха р =1,30 кг/м воды р2=1000 кг/м Вязкость воздуха и=0,1310 м/с. [c.132]

Эта формула может быть проверена путем опыта с очень большой точностью поэтому она сыграла весьма большую роль при установлении законов движения вязкой жидкости. Между прочим, она позволяет по измеренным значениям расхода Q и разности давлений pi — р2 очень точно определить коэффициент вязкости Согласно формуле (4) расход жидкости пропорционален падению давления на единице длины трубы и четвертой степени радиуса трубы. Это соотношение экспериментально было установлено Г. Гагеном в 1839 г., а затем вторично, независимо от Гагена, Пуазейлем . Обычно оно называется законом Пу-азейля, так как статья Гагена, который был инженером, по-видимому, осталась незамеченной среди физиков. Правильнее называть соотношение (4) законом Гагена-Пуазейля. Забегая вперед, отметим, что закон Гагена-Пуазейля соблюдается при малых скоростях только в узких [c.144]

Плавленый флюс, разработанный для сварки сталей типа ЗОХГСА, обеспечивает меньшее содержание фосфора в шве, чем флюсы АН-42 и АН-22. При сварке проволокой Св-18ХМА критическая температура хрупкости шва ниже —70 °С. Недостатки АН-15 плохое формирование швов, особенно кольцевых на трубах шлак отделяется с трудом мала стойкость металла шва к обогащению водородом. Флюс АН-15М превосходит АН-15 по качеству формирования шва, стабильности горения дуги, отделимости шлаковой корки, а также по прочности и ударной вязкости металла шва Плавленый флюс, не содержащий оксидов марганца, предназначен для многослойной сварки низколегированных безмарганцевых сталей, позволяет получать металл с незначительным ко-личество.ч неметаллических включений. Шлаковая корка отделяется легко, что важно при узкой разделке шва. Флюс не склонен к гидратации при хранении на воздухе [c.82]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...