Рубидий

Из числа приведенных в табл. 116 легких металлов не находит пока применения рубидий. По-видимому, потому, что он редко встречается. Применяют в основном, натрий, а также калий, похожий по свойствам на натрий. Данных об использовании лития мало. [c.560]

Одна из возможных схем для преобразования тепловой энергии в электрическую показана на рис. 8-25 [171]. Рабочим телом цикла является жидкий металл (рубидий — температура кипения 2162°С, цезий — температура кипения 2150 °С). [c.205]

В соответствии с этими данными серебро в тонких слоях представляется на просвет фиолетовым. Точно так же тонкие слои щелочных металлов, совершенно непрозрачные для видимого света, прозрачны для ультрафиолета (заметная прозрачность начинается у цезия при к = 440 нм, у рубидия при к = 360 нм, у калия при к = 315 ПМ, у натрия при к = 210 нм, у лития при к = 205 нм). Вуду удалось даже обнаружить у этих металлов в ультрафиолетовой области угол Брюстера и вызывать при отражении от. металла поляризацию естественного света. [c.490]

Соприкосновение с водой, конечно, недопустимо для любого щелочного металла. Если пользоваться совершенно сухими инструментами, то литий и натрий можно спокойно обрабатывать на открытом воздухе без опасения вызвать загорание. Другой представитель этой группы—цезий в момент соприкосновения с воздухом немедленно загорается, причем вследствие низкой температуры плавления ( 27° С) он при загорании немедленно расплавляется. В связи с этим при работе с цезием, а также с рубидием необходима особая осторожность. Выдавленную и покрытую защитным слоем литиевую проволоку (или кусочек металла, отрезанный непосредственно от блока) удобно монтировать на простом каркасе из эбонита или другой пластмассы, на котором подводящие провода можно прижать к образцу винтами или хомутиками. Иногда проволока подвешивается свободно. Можно также заключить ее в стеклянную трубку, диаметр которой несколько больше диаметра проволоки трубка заполняется парафиновым маслом и плотно закупоривается с обоих концов. Образец, приготовленный таким образом, может храниться длительное время, не подвергаясь окислению. [c.183]

На основании равенства (20.1) можно ожидать, что, строя график зависимости Дрн/р от 1/R для различных металлов, мы сумеем непосредственно сравнить свойственные каждому из них отношения Аи /и . Такой график, построенный па основании данных, полученных при измерениях в гелиевой области для щелочных металлов натрия, рубидия и цезия,—приведен на фпс. 29. Длина свободного пробега I в каждом случае вычислялась по наблю- [c.199]

Анализ значений D , приведенных в табл, 1, показывает, что поверхность Ферми касается границ зоны в случае благородных металлов (гране-центрированная структура) и в случае двух тяжелых щелочных металлов рубидия и цезия (объемноцентрированная структура). В случае натрия такого касания не происходит. Это согласуется с приведенным выше выводом о том, что вероятность касания поверхностью Ферми границ зоны меньше в случае легких щелочных металлов. [c.271]

Согласно классической теории колебаний кристаллической решетки (гл. I, 9) простые металлы (литий, натрий, калий, цезий, рубидий) должны иметь теплоемкость, равную примерно 25 Дж/(моль-К). Однако в суммарную теплоемкость, кроме колебаний решетки, должны были бы делать вклад и валентные (свободные) электроны, так как их кинетическая энергия при повышении температуры может возрастать. Если каждый электрон дает вклад в теплоемкость независимо от остальных электронов, то его можно рассматривать как атом моноатомного газа и считать его тепловой энергией величину 3/2 коТ. Поэтому следует ожидать, что вклад в теплоемкость от одного электрона равен 3/2ко. Электронная теплоемкость одного моля> электронов должна составить примерно 12,5 Дж/(моль-К), и, следовательно, полная теплоемкость простого одновалентного металла (теплоемкость решетки и электронов) должна бы равняться примерно 37,5 Дж/(моль-К). Эксперименты показывают, что это значение слишком велико наблюдаемые значения теплоемкости почти никогда не превышают 25 Дж/(моль-К). [c.124]

Рис. 4.9. Кривая фазового равновесия кристал-лической и жидкой фаз рубидия

На рис. 7.4 приведены экспериментальные данные для зависимости вязкости расплавленных щелочных металлов (литий, натрий, калий, рубидий, цезий) от приведенной температуры. [c.219]

Натрий, калий, рубидий и цезий составляют группу термодинамически подобных веществ соответственно этому экспериментальные значения величины у этих металлов (а также и у лития) при одинаковой [c.219]

Ртуть хлористая [39] Рубидий [c.257]

Рубидий фтористый [26] Рубидий хлористый Рутений Самарий [c.257]

Ато-мы данного элемента могут образовать, если исходить только из геометрических соображений, любую кристаллическую решетку. Однако устойчивым, а следовательно, реально существующим типом является решетка, обладающая иаиболее низким запасом свободной энергии. Так, например, в твердочм состоянии литий, натрий, калий, (рубидий, цезий, молибден вольфрам и другие металлы имеют объемноцентрированную ку бическую решетку алюминий, кальций, медь, серебро, золото платина и др. — гранецентрированную, а бериллий, магний цирконий, гафний, осмий и иекоторые другие — гексагональную [c.55]

Отрицательнее —0,44 в Металлы повышенной термодинамической неустойчивости (неблагородные) Могут корродировать в нейтральных водных средах, даже не содержащих кислорода Литий, рубидий, калин, цезий, радий, барий, стронций, ка.чьций, натрий, лантан, магний, плутоний, торий, нептуний, бериллий, уран, гафний, алюминий, титан, цирконий, ванадий, марганец, ниобий, хром, цинк, галлий, железо [c.40]

Первоначально радиоактивность была обнаружена у тяжелых элементов, расположенных в конце периодической системы и встречающихся в природе,— урана, тория, радия, актиния. Позднее (1932, 1933) были обнаружены в природных условиях долгоживущие радиоактивные изотопы таких элементов, как калий (Г — 1,32-10 лет), рубидий ayRb (Г- б-Ю лет), самарий, [c.203]

Соединение КзСбо становится сверхпроводником при 18 К и ниже [32]. Если калий заменить на рубидий, температура повысится до 30 К. Сверхпроводимость материала, допированного цезием и рубидием - при 33 К [32]. [c.60]

Обобщены данные но разделению сплавов натрия, калия, рубидия и цезия различного состава на индивидуальные комиоиеиты, глубокой очистке щелочных металлов дистилляционными методами. Показано, что наиболее сложной является очистка рубидия от примеси цезия. [c.76]

Изготовление образцов щелочных металлов. В теории предполагается, что одновалентные щелочные металлы первой группы (литий, натри11, калий, рубидий, цезий) наиболее соответствуют идеализированной модели металла с почти свободнылш электронами проводимости, слабо взаимодействующими с ионной решеткой. Подгруппу благородных металлов первой группы (медь, серебро, золото), которые также относятся к одновалентным в твердом состоянии, обычно считают несколько менее пригодной для сравнения с теорией. В связи с этим мы опишем способы приготовления образцов щелочных металлов, с которыми трудно работать вследствие их высокой химической активности. [c.182]

Данные, приведенные в табл. 5, показывают, что среди щелочных металлов особое положение занимает натрий, у которого отношенне наблюдаемого сопротивления к вычисленному имеет самое низкое значение. (Калий находится на втором месте, но очень близок к натрию.) Этот результат можно рассматривать как доказательство того, что у натрия относительная энергия взаимодействия имеет минимальное значение. По-видимому, он свидетельствует также о том, что натрий лучше всех других металлов соответствует идеализированной модели свободных электронов . Бардин [97, 98] несколько улучшил модель рассеяния и показал, что результаты исследования натрия хорошо согласуются с развитой им теорией. Данные, относяш иеся к калию, находятся в удовлетворительном согласии с теорией, в то время как рубидий и цезий обладают сопротивлением, которое значительно превосходит теоретическое значение. Бардин учел тот факт, что когда поны смеш ены из своих положений равновесия упругими волнами, распространяющимися в решетке, то они создают при этом возмущенное распределение зарядов, которое в свою очередь вызывает рассеяние электронов проводимости aMif электроны проводимости имеют тенденцию группироваться таким образом, чтобы компенсировать нарушенное распределение зарядов. Это явление можно назвать динамическим экранированием. Конечно, и в статических условиях электроны имеют тенденцию экранировать заряды ионов, а с этой точки зрения модель Блоха соответствует но существу почти полному экранированию зарядов ионов. Действительно, ири полном отсутствии экранирования иона, рассматриваемого как точечный заряд, потенциальная энергия электрона вблизи него была бы равна—е 1г при наличии экранирования потенциальная энергия электрона убывает с расстоянием быстрее, а именно по закону—(е //-)й [48,37] (стр. 86). В модели Блоха подразумеваетс>], что ири этом получается формула (17.1). Из приближенной теории [c.195]

Существуют другие доказательства правильности гипотезы о том, что поверхность Ферми касается границ зоны, связанные с тем, что электрическое сопротивление при низких температурах, по-видимому, более удобно для таких исследований, чем любые другие свойства. Термоэлектрические свойства одновалентных металллов (см, гл. III, а также [178]—[180]) дают качественное указание на то, что их зонная структура сильно отличается от простой модели в случае благородных металлов и в меньшей степени от модели в случае цезия, рубидия и калия. Изменение электрического сопротп-нления в магнитном поле также чувствительно к геометрии поверхности Ферми, Согласно Колеру [181], изменение электрического сопротивления одновалентных металлов с кубической структурой в сильном поперечном магнитном поле должно быть изотропным (постоянным при вращении ноне- [c.271]

Банан, ниобат бария — натрия Бифталат калия рубидия цезия Германат лития [c.152]

Физика низких температур (1956) -- [ c.182 , c.184 , c.192 , c.194 , c.195 , c.197 , c.199 , c.268 , c.270 ]

Механические и технологические свойства металлов - справочник (1987) -- [ c.67 ]

Материалы в приборостроении и автоматике (1982) -- [ c.340 , c.343 , c.349 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.371 ]

Производство электрических источников света (1975) -- [ c.8 , c.484 ]

Физико-химическая кристаллография (1972) -- [ c.81 ]

Химия и радиоматериалы (1970) -- [ c.273 ]

Справочник по теплофизическим свойствам газов и жидкостей (1963) -- [ c.112 , c.113 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.276 ]

Основы техники ракетного полета (1979) -- [ c.199 ]

Справочник по теплопроводности жидкостей и газов (1990) -- [ c.69 , c.73 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.342 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...