Рубидий Давление паров

На рис. 4 в Г—S-координатах приведены циклы насыщенного пара для ртути, цезия, рубидия, натрия и калия при начальной температуре ЮПО"" С. Конечная температура цикла для каждого рабочего тела различна и соответствует конечному давлению пара, при котором влажность пара за турбиной составляет 18%. Наиболее благоприятны термодинамические характеристики циклов насыщенного пара ртути, цезия и рубидия. Их к. п. д. близок [c.24]

Цезий н рубидий играют большую роль в рассмотренных выше областях применения, потому что они принадлежат к наиболее легко ионизируемым элементам. Их применению в этих областях способствуют также легкоплавкость этих двух металлов, их низкая температура кипения и высокое давление паров. [c.644]

В циклах на парах натрия, калия, цезия и рубидия применение перегрева пара также не дает значительного эффекта при начальных температурах пара, реально достижимых в настоящее время. Применение перегрева пара в этих циклах затруднено еще более высокой по сравнению с ртутью температурой насыщенного пара даже при умеренных начальных давлениях. [c.23]

На рис. 3 показаны возможные к. п. д. циклов на насыщенных парах ртути, рубидия, цезия, натрия и калия в зависимости от начальной температуры цикла. Конечное давление для всех циклов принято равным 0,03-10 Па. Соответствующие этому давлению температуры конденсации пара различны для каждого из этих рабочих тел. У ртутного пара эта температура равна 208° С, у натрия 595° С, у цезия 420° С. [c.23]

Вязкость исследовалась в ряде работ паров цезия — в [Ц паров цезия, рубидия, калия и натрия — в [2] паров калия и натрия — в [3]. В работе [1] зависимость вязкости паров цезия от давления (содержания молекулярной компоненты не обнаружена, а отличие численных значений вязкости от данных работы [2] доходит до 40%. Зависимость вязкости паров цезия от давления по данным [2] носит различный характер в области малых и больших температур. По данным [2, 3] вязкость паров калия уменьшается с ростом давления. По данным [2] для натрия вязкость паров увеличивается с ростом давления, а по данным [3] — уменьшается. Таким образом, между данными различных авторов имеются количественные и качественные расхождения. [c.24]

Методом протекания через прямолинейный капилляр измерена вязкость паров калия и рубидия в интервале 906—1188 К и давлений 0,39—1,55 бар с точностью 2,5—3%. Обработка данных велась по первому приближению теории Чепмена—Энскога. [c.119]

Давление р насыщенного пара рубидия при / =-10 бар по экспериментальным данным [350] [c.123]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ и вязкость ПАРОВ РУБИДИЯ И ЦЕЗИЯ ПРИ ТЕМПЕРАТУРАХ до 1500° К и ДАВЛЕНИЯХ [c.362]

Ртуть 115, 116 —.вязкость пара 116 —, теплопроводность пара 116 —, термодинамические свойства сухого насыщенного пара и жидкости 115 —. физические свойства жидкости 116 Рубидий 112. 113 —. вязкость жидкости 112 —.давление насыщенного пара 112 —. плотность жидкости 112 —.теплопроводность жидкости 112 —. термодинамические свойства одноатомного газа 112 [c.706]

Меняют лишь в тех случаях, когда необходимо обеспечить изо-термнчность трубы и высокий теплоперенос при температурах 550— 50° С, т. е. в том диапазоне температур, где для натрия давление паров слишком мало. Рубидий и цезий имеют сравнительно малое поверхностное натяжение и ухудшенные по сравнению с натрием и калием другие физические свойства. Их следует использовать лишь при 400—550° С там, где требования по теплопереносу относительно невелики, и, главным образом, необходимо обеспечить изотермичность. [c.77]

При контакте вольфрамовой поверхности нагретого анода с парами цезия, рубидия или калия, находящимися под низким давлением в умеренном электрическом поле, может существовать два различных устойчивых типа условий на поверхности [15—17]. В первом случае вольфрамовая поверхность остается почти совершенно чистой, работа выхода с поверхности превышает потенциал ионизации атомов щелочного металла и металл испаряется почти целиком в виде ионов. Скорость испарения ионов равна скорости накопления атомов на горячей поверхности и определяется давлением паров щелочного металла в окружающем пространстве. При возрастании этого давления скорость накопления атомов и скорость испарения ионов также увеличатся. Однако, когда это увеличение достигает пекото-торых пределов, картина явления резко меняется. Часть вольфрамовой поверхности, покрытая адсорбированными атомами, становится уже значительной и работа выхода с этой поверхности падает до значений меньших, чем потенциал ионизации щелочного металла. В дальнейшем адсорбированный слой все больше покрывает поверхность анода и все больший процент испаряющихся частиц представляет собой атомы, а не ионы. [c.282]

При температуре пара перед турбиной порядка 985° С и температуре в радиаторе 670° С (оптимум из условия минимальной площади радиатора и близкого к оптимуму отношения температур цикла Карно — Tj = %) ртуть не может быть использована в качестве рабочего тела в турбине из-за слишком высокого давления. Для установок типа SNAP-2 при мощности 300—1000 кВт и температуре 985—1200° С пригодны в качестве рабочего тела натрий, калий, рубидий и цезий. Органические жидкости и химические соединения при такой температуре неустойчивы. [c.74]

В книге приведены таблицы для давления насьш1енного пара при р>10 бар. Для натрия, калия, рубидия и цезия они составлены по экспериментальным данным [350, 404, 414—417], которые описываются уравнением [c.86]

ГСССД 112-87 Литий, натрий, калий, рубидий, цезий. Давление насыщенных паров при высоких температурах. [c.67]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...