Закон плавучести

На законе плавучести основано действие ареометра, показанного на рис. 1-13. [c.41]

Плавучесть тела определяется законом Архимеда, согласно которому давление жидкости на погруженное в нее тело направлено по вертикали снизу вверх и сила давления Р (подъемная сила) по величине равна массе жидкости в объеме тела P = —yV. [c.10]

Таким образом, Fs = iv, т. е. сила давления просто равна сопротивлению, соответствующему закону Стокса при установившейся скорости твердых частиц, или же равна кажущемуся весу слоя с учетом плавучести. [c.422]

Закон Архимеда. Закон Архимеда, открытый им за 250 лет до н. э., характеризует плавучесть тела, погруженного в жидкость. Для теоретического вывода закона Архимеда рассмотрим давление жидкости на тело, погруженное в нее. Для упрощения допустим, что поверхность тела не имеет перегибов и поэтому с любой горизонтальной прямой пересекается только в двух точках (рис. 1.25). Рассечем тело вертикальными [c.48]

ВОДОИЗМЕЩЕНИЕ, количество вытесненной судном воды, вес к-рой согласно закону Архимеда равен полному весу судна. Различают объемное и весовое В. Расчетное объемное В. равно объему подводной части судна без наружной обшивки и всех выступающих подводных частей корпуса (руль, штевни, киль, гребные винты и их кронштейны и т. д.) измеряется оно в или фт. и выражается произведением длины судна L, ширины его В и осадки Т на коэф. полноты водоизмещения а, т. е. V = а L В Т. Весовое В., равное весу судна, измеряется произведением объемного В. на плотность воды (1,000 для пресной воды в умеренном климате, 1,015 — для воды Балтийского моря и 1,025 для океанов) и дается в метрических или английских тоннах (1 016 кг]. Для одного и того же судна В. не является постоянной величиной, так как нагрузка судна все время меняется или вследствие приема тех или иных грузов или расхода на судне провианта, горючего, боевых припасов (на военных судах) и т. д. (см. Плавучесть судна). [c.483]

С другой стороны, различные измерения пограничного слоя над океаном не указывают существенных отклонений (в условиях нейтральной плавучести) от теоретического напряжения и логарифмического профиля скорости ( закон стенки ). Эта трудность не возникает, если равновесие можно объяснить взаимодействиями волн с атмосферой и нелинейными взаимодействиями между волнами [7, 20] ) без привлечения сильного диссипативного процесса. [c.127]

Таким образом, сила давления покоящейся жидкости на погруженное в нее тело направлена вертикально вверх и равна весу жидкости в объеме тела. Этот результат составляет содержание закона Архимеда сила А называется архимедовой или гидростатической подъемной силой. Если О — вес тела, то его плавучесть определяется соотношением сил А и 0. При О > А тело тонет, при О < А — всплывает, при О = А — плавает в состоянии безразличного равновесия. Следует иметь в виду, что линии действия сил С и Л могут не совпадать, так как линия действия веса С проходит через центр тяжести тела, а линия действия архимедовой силы А — через центр его объема. При неравномерном распределении плотности тела может появиться момент, способствующий опрокидыванию тела. [c.84]

Со школьных лет читатель знаком с законом Архимеда. Величайший из математиков и механиков своего времени (287—212 гг. до и. э.) в сочинении О нлаваюш их в жидкости телах доказал основные предложения — теоремы, одна из которых приведена ниже в том виде, в каком она была им сформулирована Предложение пятое. Если более легкое, нежели жидкость, те го будет в нее номеш е-но, то оно погрузится настолько, что объем жидкости, равный объему погруженной части, будет весить столько же, как и все тело . Таким образом, закон Архимеда устанавливает, что Mepoii плавучести, т. е. количественной оценкой свойства судна плавать, является объем V вытесненной нлг воды, па ыва( мып объемным водоизмещением корабля (объем подводной части) и измеряемый в кубических метрах. Вес воды (в тоннах) в этом объеме [c.76]

Тело, падающее под действием силы тяжести, обычно достигает постоянной установившейся скорости падения, когда ускоряющая его гравитационная сила с учетом поправки на плавучесть равняется тормозящей силе сопротивления. Для обтекания сферы применим закон Стокса, сравнимые соотношения имеются и для тел других форм, как это обсуждалось в гл. 4 и 5. Многочисленные эксперименты, проведенные со сферами в самых разных средах, показывают, что при значениях чисел Рейнольдса iVRed построенных по диаметру сферы, меньших 0,05, отклонения от закона Стокса не превышают 1%. Число Рейнольдса, равное 0,05, соответствует падающей в воздухе сфере диаметром 77 мкм и единичной плотности. [c.476]

Из изложенного способа вычисления вертикальной составляющей силы гидростатического давления вытекает закон Архимеда, утверждающий, что на погруженное тело действует подъемная сила плавучести (выталкивающая сила), равная весу вытесненной жидкости. Интеграл от hdSz, взятый по поверхности полностью погруженного тела, равен объему тела. Обозначая объем через Wn, получаем для силы плавучести Fn выражение [c.40]

Число Стокса можно определить, причем с тем же результатом, приравняв скорость диссипации энергии и скорость совершения работы гравитационными (вес минус плавучесть) сила.ми на шаре. Как видно из рис. 84, где Св = 2Р1па ри =12 1аи, закон Стокса хорошо подтверждается экспериментами при числах Рейнольдса, меньших 0,1. Следовательно, он представляет собой одно из значительных достижений классической гидродинамики. [c.225]

Аналогичные соображения подобия еще раньше были использованы Я. Б. Зельдовичем (1937) для вывода автомодельных законов, описывающих вертикальные конвективные турбулентные струи над нагретым точечным или цилиндрическим телом. В отличие от обычных (не конвективных) струй, для которых основным определяющим параметром является поток количества движения, для конвективных струй определяющими параметрами будут поток тепла Q и параметр плавучести g , где g — ускорение силы тяжести, а р — коэффициент теплового расширения жидкости (в случае идеального газа равный ИТ , где средняя температура). Например, для конвективной струи над точечным источником тепла [c.472]

В пределе при О (случай безразличной стратификации) из формул (2.5) и других формул теории подобия должны выпасть как параметр q/ pPy так и параметр плавучести gp. Для профиля скорости в этом пределе должен получиться логарифмический закон (2.2). Поскольку [ L [ ->- оо при O О, т. е. = z/L О, функция / ( ) в первой из формул (2.5) при малых [ I должна асимптотически приближаться к In . В другом предельном случае q оо (сильная неустойчивость) L —О и = z/L —оо. Этот же предел достигается и при м 0 поэтому соответствующий предельный режим будет описывать свободную тррмическую конвекцию под нагретой плоскостью при отсутствии горизонтальной скорости и параметр здесь должен выпасть из формул теории подобия. При этом в частности, функция /i(Q во второй из формул (2.5) должна быть асимптотически пропорциональной /з и профиль температуры будет описываться формулой [c.473]

Закон Архимеда. Закон Архимеда, открытый им за 250 лет до н. э., характеризует плавучесть тела, цтогружонного в жидкость. Для теоретического вывода закона Архимеда рассмотрим давление жидкости на тело, [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...