Мод захват лазера на АИГ

В следующих главах будет проведено детальное рассмотрение методов генерации ультракоротких световых импульсов. Но предварительно в данной главе мы дадим в качестве необходимой основы описание общего принципа действия лазера, оптической накачки лазеров, свойств лазерных резонаторов, важных активных материалов и типов лазеров. В конце главы кратко рассматриваются принцип синхронизации мод (взаимодействие мод, захват мод) и основные методы ее реализации. [c.49]

Ясно, что каким бы ни был механизм роста ДТЛ, для того чтобы увеличить срок службы в непрерывном режиме за уровень минут или часов, рост ДЛТ нужно исключить. Начальный прогресс в увеличении срока службы лазеров был достигнут в основном за счет устранения ДТЛ, которые начинали расти почти немедленно после начала работы приборов. В основном ДТЛ удается избегать, если не допускать возникновение дислокаций-источников. Для этого необходима особая тщательность при соединении лазера с теплоотводом, которое для минимизации напряжений обычно проводится при помощи индия. Поэтому, если плотность дислокаций в подложке относительно мала (с<ЫО см ), у каждого полоскового лазера (4 мкм X X 10 мкм) имеется довольно мало шансов (с<4%) захватить дислокацию при условии, что в процессе выращивания и изготовления не введены новые дефекты. Путем тренировки можно отбраковать большинство приборов, быстро отказывающих из-за ДТЛ. [c.342]

Лазеры как источники излучения находят широкое применение в устройствах и системах, обеспечивающих точное определение скорости, линейных и угловых координат, в высотомерах, оптических гироскопах и системах связи. Независимо от назначения основными элементами блок-схем таких систем являются передатчик и приемное устройство. Излучение лазера после отражения или непосредственно должно быть принято приемным устройством. Для увеличения дальности действия и повышения точности измерений необходимо, чтобы угол раствора луча лазера был как можно меньше. В приемных устройствах необходимо обеспечить захват максимальной части падающего потока энергии и концентрацию его на поверхности чувствительного элемента приемника. [c.98]

Природные изотопы Е. oблaдaкJт высокими ссчепиями захвата тепловых ueiiTpoHOB, поэтому Е, используют как зфф. поглотитель нейтронов. Ей служит активатором в разл. люминофорах пл основе соединении Y, 7.П II др. Лазеры на основе рубина, активированного Етг , дают излучение в видимой области спектра. Из радионуклидов наиб, значение имеют -радиоактивные I Eu (ji, = 13,33 г.) и (f,, =8,8 г.), прнлшияемые [c.27]

НЕВЗАЙМНЫЕ ЭЛЕМЕНТЫ оптические — устройства, для к-рых условия прохождения света в прямом и обратном направлениях неодинаковы. Оп-тич. Н. э. используются в системах управления оптич. излучением для создания однонаправленных оптич. схем, для возбуждения в кольцевых лазерах заданного направления бегущей волны, в лазерных гироскопах для устранения захвата частот встречных волн (см. Затягивание частоты), а также в волоконно-оптических гироскопах для задания нач. сдвига фаз между встречными волнами. [c.250]

Оптические часы. О. с. ч., снабжённый системой деления его частоты в радиодиапазон, представляет собой устройство, позволяющее определять единицу шкалы времени — секунду — по числу периодов высокостабильных оптич. колебаний. Схема онтич. часов включает эталонный высокостабвльный стандарт Не — Ne/ H4, цепочку подобранных и синхронизованных по фазе лазеров ИК-, субмиллиметрового диапазонов и генераторов СВЧ-диапазона, обеспечивающих деление оптич. частоты в радиодиапазон е выходом на стандартные частоты 1 и 5 МГц. Последоват. фазовый захват частоты одного генератора к другому (см. Захватывание частоты) позволяет передавать высокую стабильность частоты О. с. ч. в радиодиапазон без потерь. В качестве быстродействующих нелинейных элементов для преобразования частот лазеров и генерации гармоник высокого порядка применяются точечные диоды типа металл — окисел — металл (МОМ-диод) с постоянной времени 10 с. Пока система деления частоты Не —Не/СН( стандарта является громоздкой. Необходимо её упрощение, чтобы О. с. ч. стали конкурентноспособными со стандартами радиодиапазона. [c.452]

Р. используют как материал для катодов в фотоэле ментах, ртутных лампах, в гидридных топливных эле- ментах. Пары Р. применяют в качестве активной среды в лазерах, в чувствит, магнитометрах. ПЬОН используют в щелочных низкотемпературных аккумуляторах, Соединения Р. вводят в состав спец, стёкол. В качестве радиоакт, индикатора обычно применяют НЬ (Р -распад и электронный захват, ЗГ7, = 18,8 сут). [c.402]

На рис. 6.8 представлена общая схема участвующих в генерации энергетических уровней лазеров этого типа. Переход g- ->2 является разрешенным, а переход ->1 электродипольно запрещен. Таким образом, пользуясь борновским приближением, мы вправе ожидать, что сечение перехода g- 2 за счет электронного удара значительно больше, чем сечение перехода ->1. Чтобы создать достаточную населенность верхнего лазерного уровня, высокая, как правило, скорость излучательного перехода 2- g должна быть уменьшена до значения, сравнимого со скоростью излучательного перехода 2-> 1. Это означает, что плотность атомов должна быть достаточно высокой, чтобы стал возможным захват излучения на переходе 2-=>-g. Заметим, что поскольку переход - g является запрещенным, лазер мо- [c.350]

При вращении системы между встречными волнами накачки и генерации вследствие эффекта Саньяка возникает невзаимный сдвиг фаз 20. Однако в отличие от огасанного выше гироскопа, ФРК-лазер как адаптивная система реагирует на это таким сдвигом частоты генерации на бегущих решетках, чтобы перекачка фаз на возникающей локальной компоненте отклика как раз компенсировала эффект Саньяка ). Таким образом, активный гироскоп на ФРК-лазере работает по принципу нуль-метода , а измерения переводятся в спектральную область. При этом отсутствует вредное явление захвата частоты генерации вблизи точки J2 = О, что является одной из серьезных проблем для лазерных гироскопов [16]. [c.221]

Если длины волн Xi — только те длины волн, которые одновременно присутствуют в излучении одного лазера, работающего в непрерывном режиме, то высокой точности можно добиться (по крайней мере в принципе) за счет, например, биений двух лазеров, если в один из резонаторов ввести газовую кювету. Если длина кюветы больше нескольких сантиметров, то в нормальных условиях придется иметь дело с несколькими осевыми 1иодами, что значительно усложнит идентификацию чисел Ni. Кроме того, при измерении величины 8г с очень большой точностью следует тщательно оценивать такие эффекты, как захват мод и побочное преломление на брюстеровских окошках. Несомненно, что такие методы со временем будут разработаны. [c.102]

В качестве последнего примера лазерных процессов в твердом теле упомянем лазеры на центрах окраски. Это лазеры на ионных кристаллах типа хлорида натрия (МаС1), бромида калия (КВг) и т. д. Положительно заряженные ионы натрия и отрицательно заряженные ионы хлора расположены регулярно, образуя кристаллическую решетку. Дефекты в такой решетке могут быть разных видов. Один из важных дефектов — отсутствие отрицательно заряженного иона хлора в узле решетки. Поскольку весь кристалл нейтрален, такой дефект ведет себя как положительный заряд (рис. 2.31). Подобный положительно заряженный центр может захватить [c.62]

Участие мод твердого тела в медленной релаксации заряда АПЭС было доказано возбуждением поверхности германия излучением ИК лазера, резонансного колебаниям Ое-О связей. Последние входят в окружение 5Л-центров. Как следует из рис.8.11, при различных температурах образца релаксация ускорялась в поле ИК излучения СО2 лазера малой интенсивности. Основной причиной уменьшения то в этом случае может являться рост сечений захвата носителей заряда при резонансном возбуждении мод, входящих в колебательный спектр всего фрагмента. [c.259]

На рис. 8.16 показаны расчетная и экспериментальная зависимости концентрации носителей от мощности лазера для поликремния, в который был имплантирован мышьяк. Уменьшение концентрации носителей при низких мощностях связано как с захватом носителей на ловушки, так и с сегрегацией примеси. В расчетах в качестве температуры равновесной сегрегации была принята точка плавления кремния. Результаты вычислений совпадают с экспериментальными данными при большой мощности лазера. Можно предположить, что небольшое расхождение при низких значениях мощности лазера является результатом неравновесной сегрегации. При малых мощностях поликремниевый слой расплавлен лишь частично, а термический цикл недостаточно продолжителен для установления равновесной сегрегации. [c.237]

Поглощение на свободных носителях имеет решающее значение для полупроводниковых лазеров, так как оно является основным неустранимым механизмом потерь и, как было показано Думке [12], делает невозможным лазерную генерацию в непрямозонных полупроводниках. Это поглош.ение происходит при рассеянии движущихся носителей, поэтому оно зависит от тех же механизмов рассеяния, что н подвижность носителей. Фэи [97] дал краткую сводку формул, описывающих поглощение на свободных носителях прн различных механизмах рассеяния. Удобно выразить сссв, нос через сечения захвата фотона дырками [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...