Радиус первой зоны Френеля

Размеры объектов очень важны и в вопросе образования резких теней, существование которых является одним из основных аргументов в пользу лучевых представлений оптики (см. 1). Как ясно из 37, при относительно небольших расстояниях от объекта до точки наблюдения (дифракция Френеля) ширина области вблизи геометрической тени, где наблюдаются дифракционные полосы, примерно равна радиусу первой зоны Френеля в случае плоской волны (бесконечно удаленный источник) радиус этой зоны г = (/— рас- [c.273]

Радиус первой зоны Френеля легко вычислить для больших расстояний д . Это будет радиус окружности, получающейся [c.319]

Согласно этой формуле радиус первой зоны Френеля равен [c.310]

Из (7.4) следует, что для сферической волны эффект усиления обратного рассеяния имеет место не только в случае точечного 24] рассеивателя, но и при отражении от зеркала, размеры которого значительно превышают радиус первой зоны Френеля ( 2г- 1) [1, 26, 47, 48]. При этом фактор усиления оказывается таким же, как и в случае точечного отражателя. [c.166]

Пусть рассеяние происходит на отражателе, размеры которого малы по сравнению с радиусом первой зоны Френеля (Йг<С1). В этом случае независимо от типа падающей волны для у (К Р) в плоскости источника х =хо будем иметь выражение [c.170]

Зависимость отношения 01 в/0х(2Ь) от расстояния Н между приемником и источником сферической волны приведена на рис. 7.9 при значениях параметра Po(2L) =0,5. Крайняя левая экспериментальная точка на графике соответствует значению / = = 3 мм. Сплошная линия — расчет по формуле (7.28). Вертикальные отрезки — разброс экспериментальных данных. Видно, что для слабых флуктуаций интенсивности усиление локализовано в области, определяемой радиусом первой зоны Френеля. [c.188]

Отметим, что при выводе формулы (28) никакие ограничения на размеры рассеивающего объема (за исключением слабого ограничения (9)) не накладывались. Формулы (27), (28) справедливы в том случае, если радиус корреляции флуктуаций о мал по сравнению с радиусами первой зоны Френеля и и с [c.151]

При изучении распространения коротких волп в среде со случайными неоднородностями с успехом применяются метод геометрической оптики (когда наряду с условием выполнено условие малости радиуса первой зоны Френеля по сравнению с внутренним масштабом турбулентности) и метод плавных возмущений (при нарушении второго условия). [c.213]

Последнее условие вытекает из следующих простых рассуждений (рис. 7.1). Если на препятствие масштаба I падает плоская волна, то для того, чтобы по прохождении пути L тень этого препятствия была не размыта, необходимо, чтобы дифракционное уширение, которое при малом угле дифракции составляет было мало по сравнению с I. Таким образом, откуда и следует условие малости дифракционной поправки — ХЬ. Но величина Ук1. есть, как известно, радиус первой зоны Френеля, поэтому второе условие применимости геометрического приближения формулируется так необходимо, чтобы радиус первой зоны Френеля был существенно меньше масштаба неоднородностей. [c.172]

Вид спектральных функций (26.75) существенно зависит от значения масштаба (являющегося радиусом первой зоны Френеля), с которым мы уже встречались в п. 26.1. Пусть этот масштаб много меньше внутреннего масштаба турбулентности т] (так что выполняется условие (26.31), при котором можно пользоваться приближением геометрической оптики). Мы ограничимся рассмотрением структуры полей хЧ- ) ч в масштабах, больших по сравнению с которым соответствуют волновые числа При этом вы-к Ь [c.579]

Формулы, аналогичные (26.75), исходя из других соображений, были получены также Таунсендом (1965), однако он не обратил внимания, что основной масштаб флюктуаций определяется радиусом первой зоны Френеля. [c.580]

Оценить радиус первой зоны Френеля на дне океана для гидролокатора, работающего на частоте f = 45 кГц при глубине места h = 3200 м. Скорость звука принять равной 1500 м/с. [c.117]

ЗНАЧЕНИЯ РАДИУСОВ ПЕРВОЙ ЗОНЫ ФРЕНЕЛЯ [c.105]

Радиус первой зоны Френеля для луча Л В в точке отражения определяем по ф-ле (2.84) [c.107]

Обозначая через Zi, k и /з расстояния между вершинами холмов и применяя ф-лу (2.84), находим значения радиусов первой зоны Френеля над опасными точками И и III [c.108]

Здесь. параметр V имеет значение v = H /21Ь, где Ь — радиус первой зоны Френеля в месте расположения препятствия, Н — высота экрана (положительная в условиях рис. 2.686 и отрицательная в условиях рис. 2.68а). [c.115]

А теперь кратко обсудим вопрос об относительной величине энергии, покидающей объем резонатора, образованного плоски.ми зеркалами, вследствие дифракции за время одного цикла. Для того чтобы дифракционные потери были малыми, дифракционное уширение пучка должно составлять небольшую часть от поперечных размеров зеркал. В этом случае, как известно, мы имеем дело с дифракцией Френеля, и пучок расширяется на величину, примерно равную радиусу первой зоны Френеля iXL. Если бы вблизи одного из зеркал амплитуда сохраняла постоянное значение вдоль волнового фронта, то относительные потери за счет дифракции при достижении второго зеркала были бы, очевидно, пропорциональны кЫа + iXLIb. Однако амплитуда поля на краю зеркал обращается в нуль, в результате чего потери оказываются пропорцио-наль.чыми кубам отношений ]/ХЕ/й, Y kL/b (см. упражнение 252). Кроме того, потери увеличиваются с ростом т а п, т. е. потери минимальны для аксиальных волн и увеличиваются по мере возрастания угла между осью резонатора и волновым вектором. [c.807]

Оптимальное значение радиуса пучка можно оценить на основании следующих соображений. Нелинейность среды (если не принимать во внимание дифракцию) уменьшает радиус пучка от а до о на протяжении длины / .ф. Вместе с тем, в отсутствие са.мофокуси-ровки дифракционное расширение пучка на длине примерно равно радиусу первой зоны Френеля ]/Я/сф/Ло- Поэтому, если [c.823]

В дифракционном рентгеновском микроскопе осн. элементом является зонная пластинка Френеля, к-рая для монохроматич. излучения представляет собой линзу с фокусным расстоянием f = г /Ят, где — радиус первой зоны Френеля, Я — длина волны, т — порядок спектра. Дифракц. разрешение зонной пластинки Френеля определяется шириной крайней зоны = [c.368]

Это ус.ювие может быть сформулировано и так ширина щели велика по сравнению с радиусом первой зоны Френеля. [c.381]

Приведенные результаты находятся в противоречии с предсказаниями геометрической оптики, согласно которым освещенность в точке, лежаиюй на одной линии с источником и центром круглого отверстия, ие зависит от диаметра отверстия. С другой стороны, из приведенных расчетов следует, что при отсутствии экрана в результате интерференции взаимно уничтожается действие всех зон, кроме части первой зоны. Из формулы (7.2) получаем, что в оптическом диапазоне при а = Ь= м радиус первой зоны Френеля 0,5 мм. Таким образом, физическое действие в точке Р оказывают только лучи, незначительно отклоняющиеся от лучей, описываемых геометрической оптикой. [c.124]

Точки Ып лежат на поверхности эллипсоида вращения, фокусы которого находятся б точках А и б. Этот эллипсоид и ограничивает область, существенно участвующую в распространении радиоволн (рис. 2.58). Радиус первой зоны Френеля достигает максимального значенйя [c.105]

КАЛОРИЯ (от лат. alor — тепло) (кал, al), внесистемная единица кол-ва теплоты. 1 кал=4,1868 Дж К., применявшаяся в термохимии, равнялась 4,1840 Дж. КАМЕРА-ОБСКУРА (от лат. amera obs ura, букв.— тёмная комната), простейшее оптич. приспособление, позволяющее получать на экране изображения предметов. К.-о. представляет собой тёмный ящик с небольшим отверстием в одной пз стенок, перед к-рым помещают рассматриваемый предмет. Лучи света, исходящие от разл. точек предмета, проходят через это отверстие и создают на противоположной стенке ящика (экране) действительное перевёрнутое изображение предмета. Оптимально резкое изображение получается, когда радиус отверстия г составляет 0,95 радиуса первой зоны Френеля". г=0,95У W, где к — длина волны света, d — расстояние от отверстия до экрана. [c.241]

Смотреть страницы где упоминается термин Радиус первой зоны Френеля : [c.188] [c.189] [c.276] [c.227] [c.42] [c.104] [c.17] [c.21] [c.32] [c.50] [c.98] [c.176] [c.177] [c.149] [c.275] [c.303] [c.306] [c.334] [c.378] [c.403] [c.297] [c.593] [c.593] [c.105] [c.108] [c.665] [c.319]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...