Закон сохранения барионного заряд странности

В природе существует несколько законов сохранения некоторые из них следует считать точными, другие — приближенными. Обычно законы сохранения являются следствием свойств симметрии во Вселенной. Существуют законы сохранения энер ГИИ, импульса, момента импульса, заряда, числа барионов (протонов, нейтронов, и тяжелых элементарных частиц), странности и различных других величин. [c.148]

Обобщение принципа изотопической инвариантности на все процессы, связанные с образованием, рассеянием и поглощением странных частиц, и причисление этих процессов к группе сильных взаимодействий означает, что все они протекают с сохранением изотопического спина и его проекции, а также барионного и электрического зарядов. Так как все перечисленные величины, кроме изотопического спина, сохраняются и в электромагнитных взаи-, модействиях, то из уравнения (80.23) следует закон сохранения странности для этик двух взаимодействий. Странность изолированной системы сохраняется в сильных и электромагнитных взаимодействиях. Таким образом, все быстрые процессы с участием странных частиц, будь то процессы их образования или взаимодействия, должны идти при постоянной суммарной странности системы. В частности, из закона сохранения странности вытекают два важных следствия [c.612]

Сохранение всех зарядов в этом процессе соблюдается. Например, барионный заряд как слева, так и справа равен двум (для гиперонов В = 1, а для каонов В = Q). Что же касается странности, то S = = +1 для положительного каона и S = —1 для Л-гиперона. Таким образом, суммарная странность справа также равна нулю, и закон сохранения странности не препятствует протеканию процесса за счет сильных взаимодействий, т. е. с большой интенсивностью. В то же время одиночное рождение странных частиц (т. е. частиц с ненулевой странностью) не наблюдается. [c.290]

Такие свойства 0 -гиперона, как барионный и электрический заряды, спин, четность, изотопический спин и странность, вытекают из его принадлежности к декуплету и конкретного места в нем (третья вершина треугольника). Значение массы следует из эквидистантности изотопических мультиплетов в декуплете. Время жизни следует из того, что П -гиперону с 5=—3 и массой 1676 МэВ не на что распадаться сильным образом, так как М + тх>Мп- Схема распада следует из законов сохранения. [c.318]

Рис. 2. Фотография- (а) и схематич. изображение (б) рождения и распада антигиперона й (0+) в пузырьковой камере, наполненной жидки дейтерием и находящейся в магн. поле, а рождается (в точке 1) в реакции K + -f-+(1-> 5-ЬЛ -(-Л +р+я+Н-я-. Согласно законам сохранения барионного заряда В и (в сильном вз-ствии) странности 8, рождение антибариона Й (В=—1) на дейтроне (В= +2) сопровождается рождением трёх барионов Л , Л , р (в нач. состоянии 8=+1). Распады образовавшихся ч-ц происходят в результате слабого вз-ствия с изменением 8 на единицу. Один Л распадается (в точке 2) на р и Я-, а другой Л выходит из камеры, не успев распасться (на рисунке не помечен его наличие подтверждается законом сохранения энергии и импульса) Й распадается (в точке 3) на антилямбда-гиперон Л и К" Л распадается (в точке 4) на р и я+ (в точке 5) аннигилирует с протоном, образуя неск. я-мезонов.

Большую роль С. 3. играют в квант, теории, в частности в теории элем. ч-ц. С. 3. определяют отбора правила, согласно к-рым реакции с элем, ч-цами, к-рые привели бы к нарушению С. з., не могут осуп еств-ляться в природе. В дополнение к перечисленным С. з., имеюш,имся в физике макроскопич. тел, в теории элем, ч-ц, возникло много специфич. С. 3., позволяющих интерпретировать наблюдаемые на опыте правила отбора. Таков, напр., закон сохранения барионного заряда, выполняющийся во всех видах вз-ствий. Существуют и приближённые С. з., выполняющиеся в одних процессах и нарушающиеся в других. Такие С. з. имеют смысл, если можно указать класс процессов, в к-рых они выполняются. Напр., законы сохранения странности, изотопич. спина (см. Изотопическая инвариантность), чётности строго выполняются в процессах, протекающих за счёт сильного взаимодействия, но нарушаются в процессах слабого взаимодействия. Эл.-магн. вз-ствие нарушает закон сохранения изотопич. спина. Т. о., исследования элем, ч-ц вновь напомнили о необходимости провеять существующие С. 3. в каждой области явлений. Так, считавшийся абсолютно строгим закон сохранения барионного заряда на основании теор. аргументов подвергается сомнению. Проводятся сложные эксперименты, имеющие целью обнаружить возможные слабые нарушения этого закона (распад протона). [c.702]

Сильные взаимодействия имеют место между нуклонами, антинуклонами, гиперонами, антигиперонами, между л"--, я -, / -мезонами. Сильные взаимодействия не имеют места для леп-тонов. Сильными взаимодействиями обусловлены связи нуклонов в ядре (почему они и называются ядерными взаимодействиями) и процессы образования гиперонов и мезонов при ядерных столкновениях. Основная часть ядерного взаимодействия (ядерных сил), по-видимому, обусловлена л-мезонным обменом между нуклонами в ядре. Поэтому сильное взаимодействие называется также я-ме-зонным взаимодействием. Эти взаимодействия характеризуются следующими законами сохранения электрического заряда, барион-ного заряда, энергии, импульса, спина (момента количества движения), изотопического спина Т и его проекции странности (вытекает из законов сохранения Т , электрического и барионного зарядов), четности. [c.360]

Двойником странности является шарм (используется еще эквивалентный термин очарование ). Шарм С, так же как и странность, аддитивен, целочислен, сохраняется в сильных и электромагнитных взаимодействиях и может изменяться в слабых взаимодействиях. Шармированных (т. е. обладающих ненулевым шармом) частиц известно очень мало. Открытые шармированные частицы имеют нулевой барионный заряд и называются D-мезонами. Подобно странным частицам D-мезоны с заметной интенсивностью рождаются при столкновении обычных частиц. Закон сохранения шарма в сильных и электромагнитных взаимодействиях проявляется в том, что шармированные частицы (как и странные) рождаются только парами с нулевым суммарным шармом. Например, [c.291]

Квантовые числа Э. ч. разделяются на точные (т. е. такие, к-рые связаны с физ. величинами, сохраняющимися во всех процессах) инеточные (для к-рых соответствующие физ. величиньг в ряде процессов не сохраняются). Спин J связан со строгим законом сохранения момента количества движения и потому является точным квантовым числом. Другое точное квантовое число—электрич. заряд Q. В пределах точности проведённых измерений сохраняются также квантовые числа В к L, хотя для этого не существует серьёзных теоретич. предпосылок. Более того, наблюдаемая барионная асимметрия Вселенной наиб, естественно может быть истолкована в предположении нарушения сохранения барионного числа В (А. Д. Сахаров, 1967). Тем не менее наблюдаемая стабильность протона есть отражение высокой степени точности сохранения В н L нет, напр., распада р- e -l-it ). Не наблюдаются также распады ц- е+у, х +уит. д. Однако боль-щинство квантовых чисел адронов неточные. Изотопич. спин, сохраняясь в сильном взаимодействии, не сохраняется в эл.-магн. и слабом взаимодействиях. Странность, очарование и прелесть сохраняются в сильном и эл.-магн. взаимодействиях, но не сохраняются в слабом взаимодействии. Слабое взаимодействие изменяет также внутр. и зарядовую чётности совокупности частиц, участвующих в процессе. С гораздо большей степенью точности сохраняется комбинированная чётность СР (СР-чётность), однако и она нарушается в нек-рых процессах, обусловленных слабым взаимодействием. Причины, вызывающие несохранение мн. квантовых чисел адронов, не ясны и, по-видимому, связаны гак с природой этих квантовых [c.602]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...