Электроперенос

Гуров К. П. К теории диффузионной подвижности и электропереноса в металлах и металлических твердых растворах. ФММ, 1961, т. И, с. 496. [c.361]

К диэлектрическим покрытиям для МДП предъявляются следующие требования толщина одиночного слоя 0.04—0.06 мм, суммарная толщина до 0.12 —0.25 мм согласование по КТР с металлом, обеспечивающее минимальное коробление МДП (менее 1 мкм/мм), которое особенно резко проявляется при одностороннем нанесении покрытия адгезионная и когезионная прочность 20 МПа, обеспечивающая устойчивость к вибрационным и ударным нагрузкам (одиночным до ЮОО , 0.2—0.5 мс, многократным до 150 °, 1—5 мс) способность выдерживать изгибы радиусом 35—50 см контактная совместимость с элементами ГИС при многократном вжигании и эксплуатации (исключение термо- и электропереноса компонентов, приводящего к деградации схемы сохранение геометрии схемы, для чего эффективная вязкость покрытия при температуре вжигания должна находиться в интервале 10 —10 П) высокие электроизоляционные параметры в интервале от —60 до - -150 (удельное объемное сопротивление [c.141]

Значительная роль вакансий в явлениях электропереноса 1 в металле обусловлена тем, что существенный вклад в энергию, затрачиваемую на образование вакансий, вносит изменение [c.115]

Явление диффузии ионов, образующих металл или сплав, под действием электрического поля известно уже давно [8]. Однако лишь в последнее время этот процесс начали рассматривать как метод изучения электронного строения металлических твердых тел. Это стало возможным после того, как была создана теория явления [1, 6]. Различные авторы проводили разработки в этом направлении [4, 5], однако предложенные ими методы обладают рядом недостатков. Избежать последних позволяет исследование температурной зависимости рассматриваемого явления диффузии электропереноса. [c.201]

Согласно теории диффузии, в процессе электропереноса существенное значение имеют лишь те ионы, которые находятся на вершине потенциального барьера решетки, так называемые активированные ионы. Сечения рассеяния этих ионов намного больше таковых для ионов, находяш,ихся в регулярных местах решетки. Поэтому такие факторы, как температурные колебания и концентрация вносят малый вклад в изменение сечений рассеяния активированных ионов. Следовательно, в интервале состава, где истинные заряды ионов не изменяются с концентрацией сплава, величины а и а+ можно считать постоянными. В случае же изменения [c.203]

Величину эффективного заряда иона, мигрирующего в процессе электропереноса, можно определить из экспериментальных данных с помощью известного соотношения Эйнштейна [7] [c.204]

Из уравнения (16) видно, что для определения величины г необходимо проводить независимые эксперименты по определению значений V, D и X. Для определения коэффициентов кривых z = = / (Т) и, следовательно, для применения метода электропереноса необходимо проводить измерения достаточно точных значений эффективных зарядов. Каждое измерение величины 2 будет максимально точным, если значения v,D иХ определяются из данных одного и того же эксперимента дальнейшего увеличения точности расчетов Z можно достичь путем статистической обработки большого числа измерений. Эти соображения и легли в основу разработанных в нашей лаборатории экспериментальных методик определения величин V, D и к, а значит и г. [c.204]

Значения и и D при температуре опыта Т определяются после отжига образцов постоянным током по смещению радиоактивных атомов в процессах электропереноса и диффузии, которые в этих условиях протекают одновременно, по отношению к начальной П-об-разной зоне. [c.204]

При нагреве образцов постоянным током кроме диффузии наблюдается миграция меченых атомов в процессе электропереноса, что приводит к смещению диффузионных кривых в сторону анода или катода на расстояние v t (где у — скорость перемещения меченых атомов). [c.205]

На основе описанных методик с помощью радиоактивных изотопов Мо , Fe , Ni , проведено исследование диффузии и электропереноса обоих компонентов в сплавах системы молибден — вольфрам (всего И сплавов), в сплавах железа, содержащих 2 и 4 ат.% никеля в широких интервалах температур. [c.205]

Было установлено, что ионы молибдена мигрируют в процессе электропереноса в сторону анода, а ионы вольфрама в сплавах [c.205]

Приведены уравнения, описывающие в приближении двухзонной модели температурную зависимость эффективного заряда ионов металлов или компонентов однофазных сплавов, мигрирующих в процессе электропереноса, а также уравнения для температурной зависимости электропроводности. Рассмотрены случаи постоянства и изменения с температурой отношения подвижностей носителей тока обоих сортов. Изложены некоторые экспериментальные методики изучения параметров электропереноса и некоторые данные экспериментов и расчетов. Кратко-описаны уравнения, позволяющие распространить исследования на двухфазные сплавы. Библиогр. 8. [c.231]

Механизмы роста Н. к. из твёрдой фазы различны. Чаще всего их рост наблюдается па плёнках легкоплавких металлов и сплавов, нанесённых на разные подложки, и походит на экструзию под действием механич. напряжений в системе плёнка — подложка. Н. к. образуются также в процессе коррозии металлов или при электропереносе в твёрдой фазе. [c.357]

Специфическими для С. процессами переноса являются диффузия (движение атомов в направлении, обратном градиенту концентрации) и электроперенос (направленное перемещение атомов под действием пост, алектрич. тока). Осн. механизм — обмен местами атомов и вакансий. [c.651]

Зависимость потока /-того компонента от всех градиентов в системе приводит к появлению ряда перекрестных эффектов, Б том числе термо-диффузии (под влиянием градиента температуры в сплаве, вначале однородном, возникает градиент концентрации) и электропереноса (возникновение градиента концентрации в электрическом поле). Теория этих эффектов и информация, которую можно извлечь из соответствующих экспериментов, обсуждаются в ряде работ 74—80, 86]. [c.106]

Коэффициент активности компонентов [108] можно также определять при исследовании концентрационной н температурной зависимости электропроводности, электропереноса, э. д. с., диффузии, термодиффузии и ядерного магнитного резонанса жидких сплавов. [c.116]

В сильном электрическом поле в связи с электропереносом зарядов в диэлектрике происходят необратимые изменения свойств — электрическое старение и пробой, сопровождающийся для твердых диэлектриков разрушением. Пробой наступает при достижении некоторого порогового поля, выше которого электрическая прочность (характеризуемая малым и стационарным током) нарушается. При пробое ток через диэлектрик катастрофически возрастает и сквозь диэлектрик проходит мощный электрический разряд (искра или дуга). [c.51]

Электроперенос в жидких металлах [c.114]

Член в уравнении (58), взятый в скобки, обычно называют эффективной валентностью Z. из прямых измерений электропереноса можно определить только Vi и Di, а Zi вычислить невозможно. По знаку Zi определяют направление переноса в сплаве отрицательный знак показывает, что силы сопротивления, противодействующие передвижению ионов под действием поля, преобладают, а положительный знак указывает, что преобладает сила поля и перенос идет в сторону анода или катода соответственно. [c.115]

Изучение разбавленных растворов различных металлов в натрии или калии [464] показало, что эвтектический сплав можно разделить на составные элементы с помощью электропереноса если температура близка к линии ликвидус, первые концентрационные изменения свидетельствуют о начале затвердевания у электродов. Два эти затвердевающих фронта будут затем разрастаться по направлению друг к другу. Таким образом, в дополнение к основному его значению электроперенос может помочь регулировать рост кристаллов из сплава или стимулировать плавление при получении монокристаллов и регулировать движение расплавленной зоны по твердому стержню при зонной очистке. В общих случаях ток, проходя между твердым веществом и жидкостью, может управлять концентрацией примесей при условии, что они подвержены переносу [360, 361, 465, 466]. Этот аспект проблемы изучается в нескольких лабораториях, в том числе и в лаборатории Бирмингемского университета. [c.147]

Рассматривается теория основных свойств жидки.х металлов и сплавов структура жидкости, электронная и статистическая теория, явления электропереноса, динамика жидкости, теория плавления и др. Книга посвящена в основном проводящим жидкостям, но рассматриваются и свойства жидкостей изоляторов. [c.4]

В этой книге излагаются современные аспекты теории основных свойств жидких металлов и сплавов, а именно структура жидкости, электронная теория, статистическая теория, парные потенциалы, теория плавления, явления электропереноса, динамика жидкости, электронные состояния. [c.5]

В гл. VI рассматриваются вопросы электропереноса в жидких металлах, дается анализ электрических и оптических свойств. [c.8]

Значительная роль вакансий в явлениях электропереноса в металле обусловлена тем, что существенный вклад в энергию, затрачиваемую на образование вакансий, вносит изменение энергии электронов проводимости, связанное с изменением энергии Ферми металла. Однако выше уже отмечалась возможность сильного влияния локальных искажений уровня Ферми на объемные процессы электропереноса при отсутствии заметного воздействия на поверхлостные реакции растворения. [c.115]

В общем случае у v, поскольку процесс электропереноса компонентов сопровождается общим переносом вещества сплава (перемещение плоскостей кристаллической решетки в сторону анода или катода). Подобное явление наблюдается и при диффузии в негомогенных сплавах (эффект Киркендолла). Поэтому величину v нужно рассчитывать по следующей формуле [c.205]

Непрерывно, с определенной частотой активные области тончайшего слоя поверхности с образовавшейся рыхлой структурой вновь входят в контакт со сталью. Вследствие значительных термотоков при их благоприятной ориентации, а также высоких температур, обусловливающих высокую подвижность ионов меди, возрастает вероятность переноса меди на стальную поверхность с помощью электродиффузионного механизма. Механизм электропереноса заключается в направленной миграции ионов, образующих остов кристаллической решетки, под действием электрического поля, напряженность которого достигает значительной величины из-за высокой плотности тока на площадках фактического касания. [c.42]

ПЛАЗМА ТВЁРДЫХ ТЕЛ — совокупность подвижных участвующих в электропереносе носителей заряда, взаимодействующих посредством кулоновских сил. Эти силы, описываемые, как правило, с помощью самосогласованных зл.-магн. полей, приводят к коллективному характеру движения заряж, частиц — осн. признаку плазмы. В отличие от газовой плазмы, все компоненты к-рой (электроны, ионы, нейтральные атомы) подвижны, ионы и атомы, входящие в состав твёрдого тела, совершают лишь малые колебания относительно положений равновесия, а в качестве подвижных носителей заряда, образующих П. т, т,, выступает лишь нек-рая часть электронов. Последние движутся в са-мосогласов. поле в условиях, во-первых, сильного взаимодействия с атомами, (ионами) кристаллич. решётки, формирующего их энергетич. спектр (см. Зонная теория), и, во-вторых, столкновений с примесями и дефектами кристаллич. решётки и с её колебаниями. Эти столкновения служат интенсивным каналом релаксации возбуждений П. т. т., отсутствующим в газовой плазме. Др. отличие состоит в более высокой концентрации носителей заряда в П. т. т. (10 —см в полупроводниках и полуметаллах и 10 см [c.600]

Лит. Михайлов В, А., Богданова Д, Д., Электроперенос в жидких металлах, Новосиб., 1978, [c.533]

Обусловленный силой Э. в. электроперенос используется для очистки от микропримесей, при разделении изотопов, эффекты Э. в. существенно проявляются в электросварке. [c.573]

Как и электрическая поляризация (см. гл. 3), электроперенос зарядов происходит главным образом под действием внешнего электрического поля. Но в электропроводность вносят вклад только некоторые (свободные) электрические заряды, в то время как поляризация представляет собой смещение в электрическом поле всех связанных зарядов диэлектри-ка. При поляризации отсутствует обмен зарядами между диэлектриком и металлическими электродами, в то время как для сквозной электропроводности такой обмен обязателен. Поэтому процесс переноса заряда в диэлектриках в сильной степени зависит от материала электродов, тогда как электрическое смещение зарядов (поляризация) практически не связано со свойствами электродов (если нет контактных ЭДС). Различие между электропроводностью и поляризацией может быть установлено, однако, лишь в постоянном электрическом поле. В переменном поле эти процессы смешиваются и различие между ними становится условным. [c.41]

Ионная электропроводность в постоянном электрическом поле всегда приводит к необратимым нзмененяям (старению) диэлектрика, так как она сопровождается электропереносом вещества. Протекание иониого тока нарушает локальный стехиометрический состав диэлектрика. В ряде случаев через диэлектрик прорастают металлические иити — дендриты, в конечном итоге закорачивающие электроды. Очевидно, что такие процессы старения не имеют порогового поля и могут происходить при любых значениях электрического напряжения. [c.57]

В. М, Сидоренко и Р. И. Крипякевичем [72] на образцах из армко-железа. показала, что электроперенос водорода не отражает непосредственно состояние ионизации водорода. Авторы установили, что общий поток водорода через образец может быть разложен на две части электроактивную Ра, зависящую-от величины и полярности электрического поля, и электропас-сивную Р , не зависящую от параметров этого поля. Ра пред- [c.20]

Результаты исследований по электропереносу для жидких сплавов были также обобщены в работе [339] и здесь повторяются лишь коротко. Количественно многие данные исследования несколько сомнительны, но в большинстве случаев направление переноса растворенного вещества установлено правильно. Информация собрана в приложении XLIX. [c.146]

Леренос в амальгамах изучался несколькими исследователями [337 49, с. 429]. Ангус и Хюкке [461] изучали также температурную зависимость электропереноса в разбавленных жидкостях Hg—Na. Они нашли изменение направления переноса при примерно 0,5% (ат.) натрия и низких температурах, которое не наблюдается при более высоких температурах и объясняется существованием ассоциаций в расплаве, распадающихся при более высоких температурах. Изотерма удельного сопротивления этих сплавов имеет максимум почти при том же составе и комнатной температуре и подтверждает ассоциацию неодинаковых атомов в расплаве. Направление переноса может изме- [c.146]

Катионы легких элементов, располагаясь между атомами металлов, стягивают коллективизированные электроны и частично перекрываются с внешними s-орбиталями соседних металлических атомов, поэтому их номинальные заряды, отвечающие числу коллективизированных электронов (В " , 0 " ), понижаются до малых эффективных реальных значений, несколько различающихся при растворении в разных металлах. Соблюдение закона Фарадея при электролизе подтверждает целочисленность зарядов металлических ионов. Исследование электропереноса и многие другие данные указывают на положительный знак зарядов на примесях внедрения, т. е. на образование в металлических растворах катионов N" , О , В . Реальные заряды на катионах легких элементов есть следствие коллективизации их валентных электронов и последующего стягивания к ним электронного газа, что ведет к поляризации многозарядных ионов, приводящей к сильному уменьшению их номинального заряда до малых реальных эффективных значений. [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...