Перенормировка

Суть этой идеи в том, чтобы связать масштабные преобразования с изменениями температуры. Если один и тот же магнит при заданной температуре рассматривать в различных масштабах, то он будет выглядеть так, как будто его температуры различны. Можно говорить, что масштабное преобразование вызывает соответствующую перенормировку температуры. [c.85]

Наше качественное обсуждение продемонстрировало, что это преобразование имеет два аттрактора, две точки притяжения температуры Т = О и Т= 00. Действительно, в случае низких температур перенормировка температуры, связанная с переходом на более грубые масштабы, еще больше ее снижает, а при высоких температурах, наоборот, еще больше повышает. [c.86]

Исследователи стали заниматься в основном вопросом о том, как быстро перенормировка выводит из окрестности критической точки. Кажется удивительным, что для объяснения экспериментальных результатов, касающихся феноменологии фазовых переходов, не нужно было явно использовать самоподобные структуры. [c.87]

Идея этих методов заключается в таком изменений (перенормировке) ненаблюдаемых значений массы то и заряда во идеализированного голого электрона, чтобы результирующие значения m и е для физического электрона, одетого в шубу взаимодействий, совпали с наблюдаемыми значениями т = = 9,1-10 г и = 4,8-10 ° СГСЭ. Очень грубо можно сказать, что перенормировка массы сводится к взаимной компенсации двух бесконечно больших ненаблюдаемых величин и б/л ( вычитание бесконечностей). В теорию должна входить только наблюдаемая величина т. Другие физические наблюдаемые величины (например, сечения или уровни энергии) также оказываются конечными, если их выражать непосредственно через т. [c.104]

Успехи теории классич. плазмы связаны с проведением перенормировки взаимодействия, если она позволяет выделить новые квазичастицы (кластеры, квазиатомы и др.) и с использованием методов машинного эксперимента — Монте-Карло метода и молекулярной динамики метода. [c.254]

НУЛЬ-ЗАРЯД в квантовой теории поля — принятое (жаргонное) название для свойства обращения в нуль фактора перенормировки константы связи 2 = g f go> 0 — затравочная константа связи из лагранжиана взаимодействия, — физ. константа связи, одетая взаимодействием. Равенство 2=0 формально приводит к тому, что при любом конечном значении Ро фиа. константа связи g обращается в нуль. [c.369]

Такую же процедуру мощно осуществить и в след, порядках ВТ. В результате, напр., eg и константа перенормировки Z окажутся формальным рядом по затравочному заряду eg. [c.563]

В рассмотренном выше простейшем примере тоже Ш возможен такой способ перенормировки. Ему соответ- О [c.563]

В КЭД выбор точки нормировки —ф — (г для практик. целей является менее удобным, но в КХД —это единств, возможность. Причём в КХД возникает ряд дополнит, усложнений, связанных, в частности, с необходимостью рассматривать как глюоны, так и кварки вне массовой поверхности (с виртуальностями —р > Л ). Спец, меры приходится также применять для поддержания калибровочной инвариантности в процессе регуляризации и перенормировки. [c.563]

Будем говорить, что низкие температуры находятся в области притяжения arrpai ropa Т = О, а высокие - в области притяженм аттрактора Т = со. Точки Кюри Тс - граница между двумя областями притяжения. Когда магнит находится при этой температуре, он выглядит одинаково при любых масштабах, а его температура не изменяется при перенормировке Rb(TJ = просто потому, что он не может решить , к какому аттрактору ему следует направиться. На языке динамических систем мы говорим, что Тс - репеллер процесса перенормировки. Если температура магнита даже весьма незначительно отклоняется от Тс, то это отклонение увеличивается перенормировкой, а повторения (итерации) этого процесса ведут к одному из известных случаев, т. е. к идеальному порядку (Т = 0) или к полному беспорядку (Т= ао). [c.86]

Развитие идеи перенормировки от предвидения Каданова до практического метода Вильсона имело любопытный побочный эффект интуитивно ясная картина самоподобных флуктуаций в критической точке постепенно отошла на задний план, а сам метод стал весьма технически сложным и менее понятным. [c.87]

Партонная модель нуклона 277 Паули матрицы 162 Паули принцип обобщенный 59 Перезарядка нуклонов 65, 68, 74 Перенормировка массы 104 Перенормировки метод 104 Пи (я)-мезоны заряженные 11, 132— 145 [c.334]

Значение Б.— П. т. заключается в том, что она полностью решает вопрос о перенормировке всех, в т, ч. и перекрывающихся, расходимостей в произвольно высоком порядке теории возмущений и даёт достаточно простой рецепт для этого, ио гучивший название R-операции. [c.218]

Уд. свободная анергия /(Г) самодуальиых моделей при Д. п. изменяется след, образом f [T) f (Т ) — —1н (w/w), 1 де w/w — перенормировка ПСБ. [c.22]

Условие б) хорошо выполняется в полупроводниках и диэлектриках с малым числом свободных электронов, когда взаимодействие между ними мало и может быть учтено как электрон-электронное рассеяппе. В металлах, где число свободных электронов велико, взаимодействие с осн. массой электронов учитывается самосогласованным одноэлектронным потенциалом. Взаимодействие с электронами, находящимися в тонком слое вблизи поверхности Ферми, может быть учтено в рамках теории ферми-жидкости, в к-рой в качестве элементарных возбуждений рассматриваются заряж. квазичастнцы — фермионы, описывающие самосогласованное движение всей системы электронов. Электрон-электронное взаимодействие приводит, как правило, лишь к перенормировке спектра. ИсклЮ Чение составляют кристаллы с узкими зонами, где энергия отталкивания двух электронов на одном узле превышает ширину зоны. Если в таких кристаллах число электронов равно числу атомов, они являются диэлектриками, даже если число мест в зоне (с учётом спина) больше числа атомов. При изменении ширины разрешённой зоны в результате сближения атомов происходит переход к металлич. проводимости (переход Мотта). [c.92]

Перенормируемые модели КТП характеризуются, как правило, безразмерными константами связи, логарифмически расходящимися вкладами в перенормировку констант связи и масс фермионов и квадратично расходящимися радиац. поправками к массам скалярных частиц (в случае их наличия). Для подобных моделей в итоге проведения процедуры перенормировки получают перенормированную теорию возмущений, к-рая и служит основой практич. расчётов. [c.304]

Решение этих. задач облегчается использованием метода ренор.чализационной группы, в основе к-рой лежит групповой характер конечных преобразований, аналогичных сингулярным ф-лам перенормировки (14) я сопровождающих их преобразований ф-ций Грина. Этим путём удаётся эффективно просуммировать нек-рые бесь онечяые наборы вкладов фейнмановских диаграмм (, в частности, представить двойные разложения (15) в виде одинарных [c.305]

Иногда используется понятие затравочного заряда, или голого заряда (либо затравочной К. в.). Такой заряд является параметром в неперенормированиом лагранжиане, описывающем взаимодействие голых , не-веренормированных полей (см. Перенормировки). Затравочная К. в. может быть определена через вершинную часть в пределе больших виртуальностей и больших импульсов внеш. частиц (порядка импульса т. к. обрезания, где, по предположению, взаимодействие выключается). В перенормируемой КТП затравочные К. в., вообще говоря, не несут к.-л. дополнит, содержания по сравнению с К. в., определёнными при любом др. импульсе, а параметр обрезания не имеет спец. смысла. Однако в пек-рых моделях КТП, в частности в моделях, относящихся к физике твёрдого тела, где обрезание вводится из физ. соображений и характеризует область применимости теории, затравочная К. в. становится важной характеристикой. [c.443]

Для классич. теорий поля выписанных формальных выражений вполне достаточно. В квантовой теории поля выражения (4), (6), как правило, нуждаются в регуляризации (см. Регуляризация расходимостей) и перенормировке, При этом может оказаться, что формально имеющаяся симметрия не может быть сохранена для регуляризов. выражений, и соответствующий закон сохранения перестаёт выполняться — говорят, что присутствует аномалия. Так, при рассмотрении взаимодействия безмассовых фермионов с эл.-маги. нолем в классич. теории наряду с векторным сохраняется также и аксиальный ток (уН, у —Дирака матрицы). В [c.341]

П. т. в. возникла в связи с необходимостью устранения бесконечностей, возникающих при снятии регуляризации в высших порядках ВТ в квантовой электродинамике (КЭД). Но в любых моделях КТП, содержащих расходимости, процедура перенормировки полей и констант является обязательной для получения осмысленных результатов. Методика П. т. в. допускает в принципе и конечные перенормировки, но их осуществление не обязательно и является вопросом удобства. Разл. ренормализац. схемы отличаются друг от друга конечными перенормировками (см. Ренор-мализационная группа). [c.562]

Радиационные поправки К (1) определяются диаграммами, изображёнными на рис. 2, к-рые содержат расходимости при больших виртуальных импульсах. В ло-ренцевой калибровке эл.-магн. поля (см. Калибровочная инвариантность) расходимость остаётся только в диаграммах 2 а и б). Диаграммы 2(6) приводят к перенормировке массы и волновой ф-ции электрона. Диаграмма 2(a) даёт перенормировку заряда и внеш. поля. Проанализируем подробнее только вклад диаграммы 2(a), ограничившись для простоты двумя предельными случаями 1) ф — 0 2) — т , где т — [c.562]

Это удобно осуществить, добавив контрчлен в исходный лагранжиан теории, подобрав его так, чтобы он в соответствующем порядке компенсировал диаграмму 2(a) в точке q = 0. После добавления контрчлена в лагранжиане должны уже фигурировать перенор-мированные величины ед и Лд. (Необходимо также добавить коитрчлены для перенормировки массы и волновой ф-ции электрона, к-рые здесь для простоты не обсуждаются.) Вид контрчлена обычно фиксируется требованиями локальности и симметрии. [c.563]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...