Радиоактивный распад

Коррозия является самопроизвольным процессом разрушения металлов в отличие от не называемого коррозией преднамеренного разрушения металлов при их растворении в кислотах (с целью получения солей), в гальванических элементах (с целью получения постоянного электрического тока), при анодном растворении в электролизерах (с целью последующего катодного осаждения металла из раствора) и т. п. Причина коррозии металлов — химическое или электрохимическое взаимодействие с окружающей средой — отграничивает коррозионные процессы от процессов радиоактивного распада металлов и от эрозии — механического разрушения металлов (при шлифовке металлов или износе трущихся деталей машин). [c.8]

Для реакций первого порядка оно зависит только от температуры и природы реагирующих веществ. Это уравнение точно описывает ход радиоактивного распада [c.301]

Электролюминесценция — свечение под действием продуктов радиоактивного распада (а-, р-частиц и у-лучей) и космической радиации. Радиолюминесценция составляет основу принципа действия известного нам из средней школы счетчика частиц — сцинтиллятора. Вспышки свечения, возникающие при попадании отдельных частиц на люминесцентное вещество, обусловлены именно радиолюминесценцией. Свечение, возникшее под действием рентгеновских лучей, называют рентгенолюминесценцией. [c.360]

Спектры у-излучения, образующегося при захвате тепловых нейтронов, приведены в табл. 9.4. При ее составлении использованы данные работ [12, 19]. Поскольку захват нейтрона часто приводит к образованию радиоактивного ядра с последующим испусканием у-квантов, значения интенсивности у-квантов, образующихся при радиоактивном распаде, были добавлены к значениям интенсивности захватного у-излучения в соответствующих энергетических интервалах (в тех случаях, когда период полураспада порядка часа или меньше). В табл. 9.4 приведены также значения сечений радиационного захвата при средней энергии тепловых нейтронов, которая равна 0,025 эв. [c.28]

Наряду с образованием радиоактивных ядер происходит их распад. Обусловливаемая этим процессом скорость убыли ядер равна произведению пХ, где X — постоянная радиоактивного распада, а п — концентрация активированных ядер. [c.88]

Распределение концентрации радиоактивных ядер по длине контура следует экспоненциальному закону радиоактивного распада. Максимальная концентрация ядер наблюдается на выходе из активной зоны (точка А на рис. 10.1). Обозначив ее п(А), МОЖНО записать [c.90]

Теперь мы можем сделать вывод, что убыль радиоактивных ядер из контура вследствие очистки в фильтре происходит также прямо пропорционально количеству ядер в контуре, как и в случае убыли их в результате радиоактивного распада. Балансовое уравнение для ядер в контуре принимает вид [c.91]

С развитием исследований в области ядерной физики появилась необходимость в получении больших потоков частиц высоких энергий — значительно больших, чем энергия частиц радиоактивного распада изотопных источников излучения. Это побудило к разработке и созданию специальных физических установок — ускорителей. [c.229]

Закон радиоактивного распада. Распад большого количества ядер любого радиоактивного изотопа подчиняется одному закону, который может быть выражен в следующей математической форме [c.323]

Хорошим примером является ядро атома Fe. Оно образуется в возбужденном состоянии как продукт радиоактивного распада Со. Ядро Fe в возбужденном состоянии испускает фотон с энергией 14,4 кэВ, переходя при этом в ядро ре в основном состоянии. [c.341]

Физические законы описывают движение частиц от одной точки к другой. Ускоренное движение, столкновения частиц и радиоактивный распад — вот примеры явлений, для описания которых необходимы как пространственные [c.365]

Ядерная спектроскопия — раздел ядерной физики, в котором исследуются ядерные энергетические уровни, их свойства и переходы между ними. Большое количество ядерных уровней возбуждается в результате радиоактивного распада. Поэтому, исследуя а-, 3- и 7-переходы ядер, удается изучить дискретные спектры ядер с большим числом уровней. В наши дни сохраняется традиционное деление ядерной спектроскопии на а-, Р- и 7-спектроскопию. [c.8]

Спонтанные превращения ядер, естественная и искусственная радиоактивность. Исследуются различные виды радиоактивных превращений атомных ядер. Устанавливаются законы этих превращений, а также исследуется значение общих законов сохранения в процессах радиоактивного распада. Изучается роль радиоактивных процессов в природе. [c.8]

Многочисленные ядерные превращения (радиоактивный распад ядер, ядерные реакции) сопровождаются излучением 7-фотонов. [c.30]

Энергетическая неустойчивость ядер, сопровождающаяся изменением электрического заряда ядра без изменения его массового числа, связана с превращением в ядре протона в нейтрон (р -> п + - - е + V) или нейтрона в протон (п р + Н- v). При этих превращениях рождаются и выбрасываются во вне электрон е и антинейтрино (v) или позитрон е ) и нейтрино (v). Этот вид неустойчивости проявляется как бета-распад. К бета-распаду относятся Р -распад (электронная радиоактивность), -распад (позитронная радиоактивность) и электронный захват с /С или L электронных оболочек атома. [c.99]

Избыточная энергия продуктов радиоактивного распада, находящихся в возбужденном состоянии, часто снимается путем излучения 7-квантов. [c.102]

РАДИОАКТИВНЫЙ РАСПАД ЯДЕР [c.200]

Радиоактивность и закономерности радиоактивного распада [c.200]

Следовательно, число актов радиоактивного распада dN за время di определяется только количеством радиоактивных ядер N (t) в данный момент времени t [c.202]

Используя начальное условие при t -= N = Nq — и потенцируя, получим закон радиоактивного распада [c.202]

Экспериментальные данные, полученные из наблюдений за радиоактивным распадом различных изотопов, хорошо подтверждают справедливость закона (VI.3). [c.202]

Периоды полураспада различных естественных изотопов весьма различны и выражаются в секундах, минутах, днях и годах. Постоянная радиоактивного распада выражается в обратных секундах. [c.203]

Реакция идет практически мгновенно. Символ означает, что ядра изотопа азота радиоактивны. Распадаются они с полупериодом равным 14 мин. (т. е. медленно) по схеме [c.213]

Остановимся еще на тепловом действии радиоактивного излучения. Энергия, выделяющаяся при радиоактивном распаде, переносится излучением, т. е. сг-частицами, р-частицами и у-квантами. Пусть а-частица вылетает из ядра со скоростью v, при этом атомное [c.219]

Одной из основных характеристик у-лучей является энергия отдельного у-кванта = hv , где — частота излучения. При радиоактивном распаде ядер испускаются у-кванты, энергия которых лежит в интервале значений от 10 кэв до Ь Мэе. При ядерных реакциях излучаются у-кванты и с большей энергией, доходящей до 20 Мэе. [c.250]

В качестве зонда для прощупывания атома Резерфорд выбрал а-частицы, т. е. быстро летящие ионы гелия с атомным весом 4 и двойным элементарным зарядом, выделяющиеся при радиоактивном распаде сложных атомов. Так как а-частицы представляют собой сравнительно тяжелые частицы (атомный вес их равен 4, т. е. масса 6,65 10 г), летящие с большой скоростью (до /l5 скорости света), то кинетическая энергия отдельных а-частиц весьма значительна. Это делает возможным непосредственное наблюдение на опыте отдельных а-частиц. Действительно, существует несколько методов таких наблюдений. Простейшим из них является метод сцинтилляций, основанный на способности а-частицы при ударе о фосфоресцирующий экран вызывать вспышку, достаточно яркую для наблюдения при помощи лупы. Можно также непосредственно наблюдать путь а-частицы в виде узкого пучка тумана в камере Вильсона. [c.719]

Явление испускания света имеет характер статистического процесса, подобно явлению радиоактивного распада. Каждый возбужденный атом характеризуется определенной вероятностью испускания а, не зависящей от того, сколько времени он пробыл в возбужденном состоянии. В этом случае изменение числа возбужденных атомов с течением времени должно происходить по закону [c.729]

Это уравнение носит название закона радиоактивного распада. В нем Nfi о шачает начальное количество радиоактивных ядер в момент времени, с которого начинаются наблюдения (t =0). Число ядер-, не испытавших распада до некоторого произвольного момента времени t, обозначено N. Символом Т обозначена постоянная величина, зависящая от типа радиоактивного изотопа. Эта постоянная называется периодом полураспада. Через промежуток времени, равный периоду полураспада (t = T), исходное количество радиоактивных ядер убывает вдвое. [c.323]

Здесь же заметим, что не следует представлять себе атомное ядро как статическую систему нуклонов, расположенных на дне потенциаль юн ямы. М1югочпсле[шые факты но радиоактивному распаду, но ядерным реакциям и др. показывают, что атомные ядра являются динамическими системами нуклонов и что нуклоны в ядрах могут обладать лишь определенной энергией, т. е. располагаются на определенных энергетических уровнях. Заполнение энергетических уровней нуклонами (фермионалш) происходит в соответствии с принципом Паули. Основному состоянию ядра соответствует такое распределеине нуклонов, при котором заполнены все низшие энергетические уровни. Если же какими-то воздействиями нуклоны ядра переводятся па более высокие незаполненные уровни, то это соответствует возбужденному состоянию ядра. [c.134]

Сформулированные правила смещения позволяют разобраться во всех радиоактивных превращениях тяжелых элементов, встречающихся в природе. Часто новый дочерний изотоп, возникающий в результате радиоактивного распада материнского изотопа, сам является радиоактивным и дает новые продукты распада. Поэтому многие естественно-радиоактивные изотопы (стоящие в периодиче -ской таблице за свинцом) оказываются генетически связанными между собой и образуют цепочку или ряд изотопов. Такая цепочка— совокупность всех изотопов ряда элементов, возникающих в результате ряда последовательных радиоактивных превращений из одного материнского элемента (изотопа), называется радиоактивным семейством. До последнего двадцатилетия считалось, что около 40 естественно-радиоактивных изотопов этих элементов объединяются в три радиоактивных семейства. Родоначальниками этих семейств обычно считаются долгоживущие элементы и ggA (точнее, актино-уран [c.209]

В 1903 г. П. Кюри и А. Лаборд впервые экспериментально показали, что радий выделяет теплоту, поэтому оИ сохраняет более высокую температуру по сравнению с температурой окружающей среды. Было измерено количество тепла, выделяемое 1 г радия, освобожденного от радона и продуктов его распада. Оно равно 25,5/сд ч. При радиоактивном распаде последующих продуктов дополнительно выделяется теплота. Продукты радия Rn + RaA + RaB + Ra( + С ) при учете полной энергии 7-лучей выделяют еще дополнительное тепло П2,4 кал ч. Количество тепла, выделяемое радием и его ближайшими продуктами распада, приведено в таблице П. [c.219]

Вторая возможность — преодоление барьера путем туннельного эффекта — осуществляется лишь у тяжелых ядер, стоящих в конце периодической системы, и то с малой вероятностью. В этом случае деление ядра происходит подобно а-распаду и, сле-довате и но, представляет разновидность радиоактивного распада, [c.298]

В настоящее время наиболее точное значение масс нейтрона равно Шп = 1,0089860 0,0000010, а. е. м., а приближенное т 1,00898 а. е. м. = 939,5 Мэе = 1838,5 Таким образом, масса нейтрона на 2,5 Ше (на 1,3 Мэе) больше массы шротона. Поэтому энергетически возможен радиоактивный распад нейтрона на протон и электрон. Этот процесс будет рассмотрен в гл. II. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...