7г-мезон т-лептон

В связи с существованием двух типов нейтрино считают, что и лептонные заряды существуют разные — электронные лептонные заряды у е , е+, Уе, л е и мезонные лептонные заряды у ц+, гц, 1,1. Тогда становится понятным, почему не наблюдается распад ц-мезонов по такому каналу [c.251]

К. оказывает вредное влияние на газ и уменьшают содержание его в ны и мезоны) лептоны, не участвую- [c.237]

Многие элементарные частицы вращаются вокруг собственной оси подобно Земле, с той, однако, разницей, что для элементарных частиц это движение описывается квантовой механикой. Мы здесь ограничимся самой краткой формулировкой проистекающего отсюда результата все лептоны и долгоживущие барионы, по-видимому, имеют один и тот же собственный момент импульса тогда как долгоживущие мезоны не имеют его вовсе. [c.439]

Существуют мюоны с положительным и отрицательным электрическим зарядом [X и р . В главе IX будет показано, что р-мезоны относятся к классу лептонов (легких частиц), а не мезонов, и эти частицы теперь называют мюонами или р-частицами. [c.74]

II группа — мезоны, частицы по значению своей массы занимающие среднее положение между лептонами и барионами. В данную группу входят я-мезоны (я ", я°, я ), /С-мезоны (К , К , К°, К°)- Все эти частицы обладают целым (нулевым) спином, т. е. являются бозонами. [c.345]

Слабый характер взаимодействия х-мезонов с веществом сближает их свойства со свойствами электронов (позитронов) и нейтрино (антинейтрино). В настоящее время считается, что все упомянутые частицы входят в один и тот же класс элементарных частиц — лептонов , которые имеют ряд общих свойств (подробнее см. 83). [c.556]

Раньше и я-мезоны вместе называли легкими мезонами и обозначали L-мезоны в отличие от тяжелых К-мезонов. В настоящее время принято -относить х-мезоны (мюоны) к классу лептонов, в который входят также электроны (позитроны) нейтрино (антинейтрино). я-Мезоны (пионы) и К-ш-зоны (каоны) вместе составляют класс мезонов (см. таблицу в начале книги). [c.593]

Все обычные частицы имеют единичный или нулевой заряд, спины всех обычных частиц (за исключением -кванта, а также Q -гиперона, спин которого еще не измерен) равны либо нулю, либо V2 ряд общих свойств обнаруживают все странные частицы, все лептоны. Некоторыми общими свойствами обладают все барионы, все мезоны. [c.662]

Второй том учебника Экспериментальная ядерная физика посвящен описанию свойств элементарных частиц и взаимодействий, в которых они участвуют (сильных, электромагнитных, слабых). Здесь рассмотрены нуклон-нуклонные взаимодействия при различных энергиях, ядерные силы, теория дейтона, структура нуклонов, свойства лептонов, мезонов, гиперонов и резонансов, физика античастиц, унитарная симметрия. [c.2]

Из схемы распада я+-мезона следует, что его лептонный заряд равен нулю [c.134]

Закон сохранения лептонного. заряда учитывать не надо, так как леп-тонный заряд я-мезона равен нулю. [c.135]

Таким образом, в опыте было доказано, что (х-мезонные нейтрино и антинейтрино отличаются от электронных нейтрино и антинейтрино характером взаимодействия, в связи с чем их надо характеризовать разными лептонными зарядами и Le (см. 11). [c.256]

В этих опытах оказалось возможным выделить события, вызванные только (без примеси Анализ результатов показал, что во всех зарегистрированных случаях под действием возникают 1х"-мезоны и не возникают -мезоны. Таким образом, взаимодействие с нуклонами происходит в соответствии с за коном сохранения мюонного лептонного заряда [c.256]

Н. т., определяемый ф-лой (2), диагоналей по аромату лептонов и кварков. Это означает, что в описываемых им процессах не изменяются квантовые числа лептонов и адронов. Существует, однако, понятие недиагональных Н. т. Оно относится к процессам, в к-рых изменяются квантовые числа адронов и лептонов без изменения их злектрич. заряда. Примером такого процесса является распад долгоживущего нейтрального К-мезона (К ) на мюонную пару в к-ро.и [c.255]

Показано, что на классе наиболее сильно расходящихся членов высшего порядка теории возмущений по слабому четырехфермионному взаимодействию теория одного слабовзаимодей-ствующего поля перенормируема. Па том же классе теория системы слабовзаимодействующих полей перенормируема, если добавить в затравочном лагранжиане взаимодействие нейтральных токов и переходы частиц друг в друга. При наличии сильного взаимодействия добавляются также мезон-барионные и мезон-лептонные взаимодействия, нарушающие четность. Во всех случаях число добавляемых взаимодействий оказывается конечным. При этих условиях теряют силу известные оценки верхней границы применимости теории слабых взаимодействий, основанные на анализе наивысших расходимостей теории возмущений. При теперешнем состоянии эксперимента перенормированные константы связи большинства вводимых взаимодействий [c.53]

В зависиг 1ости от величины собственной массы lUf, все известные элементарные частицы можно подразделить на три основные группы лептоны, мезоны и барионы. [c.345]

Опыт показал (Гарвин, Ледерман), что позитроны д+-распа-да летят против движения а+-мезона отсюда следует, что позитрон р,+-распада должен иметь положительную спиральность . Специально поставленный (Шоппер) по независимому определе нию спиральности электронов из х-распада подтвердил это заключение. Таким образом, можно считать установленным следующие хара ктеристики лептонов (табл. 40). [c.649]

Второй том посвящен физике элементарных частиц и их взаимодействиям. В книге рассмотрены нуклон-нуклонные взаимодействия при низких и высоких энергиях и свойства ядерных сил, изложена теория дейтона и элементы мезонной теории рассмотрены опыты по упругому и неупругому рассеянию электронов на ядрах и нуклонах и обсуждается проблема нуклон-ных форм-факторов подробно изложена физика лептонов, я-мезонов и странных частиц рассмотрена физика антинуклонов и других античастиц, а также антиядер изложены систематика частиц и резонансов на основе унитарной симметрии н цикл вопросов, связанных со свойствами слабых взаимодействий. [c.6]

Таким образом, при v , v, (v v ) закон сохранения лептон-ного заряда делит класс лептонов на две группы, в одну из которых входят е , e" ", Ve и Ve, а в другую и причем нейтрино и антинейтрино нельзя переводить из одной группы в другую. Другими словами, если (v =И= v ), то процесс (5-распада не может идти с испусканием [х-мезонных нейтрино и антинейтрино [c.253]

Основой классификации элементарных частиц является деление их на два больпшх класса — адронов и лептонов. Адроны — это элементарные частицы, принимающие участие в сильных взаимодействиях, в то время как лептоны участвуют в слабых и электромагнитных взаимодействиях. Класс адронов в свою очередь делится на два семейства (барионы и мезоны). Под бариона ш подразумеваются все адроны, которые в реакциях между элементарными частицами могут превращаться в протоны или получаться из них. По супхеству это означает следующее. Протоны, т. е. ядра атома водорода, кажутся совершенно неуничтожимыми, достаточно вспомнить о стабильности атома водорода. В принципе же возможен процесс аннигиляции протона и электрона, так как при этом не нарушался бы ни один из известных законов сохранения. То, что этот процесс не имеет места, может означать существование еще одного закона со- [c.187]

Адронами называются час7ицы, которые в отличие ог лептонов учас i -вую г в сильных взаимодействиях. Адроны с 1юлуцелым спином называют барионами, а с целым спином -мезонами. [c.197]

Это означает, что спин пиона равен нулю, а его четность отрицательна. Аналогично через обозначены изотопический снин и G-четность. Например, у эта-мезона изотопический спин равен нулю, а С-четность положительна. Массы частиц, как это сейчас принято, приводятся в энергетических единицах (МэВ). Раньше за единицу массы элементарных частиц принималась масса электрона. Поскольку масса электрона равна 0,5 МэВ, то для того чтобы узнать, скольким электронным массам равна масса частицы, надо ее массу в мегаэлектронвольтах умножить на два. Если какая-то характеристика для частицы не указывается, то это значит, что она для этой частицы не может быть определена. Например, лептоны не обладают изотопическим спином, потому что они не участвуют в сильных взаимодействиях. Если для физической величины указаны два знака, то верхний относится к частице, а нижний — к античастице. Например, барионный заряд равен единице для барионов и минус единице для антибарионов. Заметим, в частности, что четности частиц и античастиц одинаковы для бозонов и противоположны для фермионов. Указанные в последней графе способы распада приведены для частиц. Античастицы распадаются на соответствующие античастицы. [c.304]

К -мезоны, напр, в реакции я р ЛК >, Как обсуждалось выше, в распадах К образуются отрицательно заряж. лептоны, а в распадах К — положительно заряженные. Из-за осцилляций К — К< будет меняться число положительно и отрицательно заряж. лептонов, к-рые образуются в распадах нейтральных К-м. Для числа Nположительно заряж. лептойов легко получить [c.387]

М, испускается виртуальным нейтрино, рождающимся и поглощающимся в ядре) [4]. Отрицат. результаты поиска такого распада ограничивают константу h 10" [5]. Полулептонные распады л- и К-мезонов, л(К) — / + V Ч- М (где I — лептон), дают более слабое ограничение h 10 . [c.29]

МЕЗОНЫ — адроны, не обладающие барионным числом и имеющие целочисленный спин. Как у всех адронов, лептонные числа М. равны нулю, Назв. М. происходит От греч. слова mesos — средний, промежуточный исторически это связано с тем, что. масса первых из обнаруженных М.— пи-мезонов — оказалась промежуточной по величине между массами электрона и протона. В дальнейшем выяснилось, что такое значение массы не является отличит, признаком М. (масса М. может быть во много раз больше массы протона Жр). [c.93]

МЮ-МЕЗОНЫ — устар. название мюонов, К классу мезонов не относятся, являются лептонами. [c.225]

Наиб, важные источники Н. в естеств. условиях и лаб. экспериментах — fl-расиады атомных ядер, е"-захват в атомах, распады мюонов, т-лептонов, Л-, К-мезонов, распады частиц, содержащих тяжёлые кварки D, F, Лс, В,. .. и т. д. Общие свойства распадов таковы. [c.263]

Последоват. описание структуры адронов на основе совр. теории сильного взаимодействия — квантовой хромодинамики — пока встречает теоретич. трудности, однако для мн. задач вполне удовлетворит, результаты даёт описание взаимодействия нуклонов, представляемых как элементарные объекты, посредством обмена мезонами. Эксперим. исследование пространств, структуры Н. выполняется с помощью рассеяния высокоэ-нергвчных лептонов (электронов, мюонов, нейтрино, рассматриваемых в совр. теории как точечные частицы) на дейтронах. Вклад рассеяния на протоне измеряется в отд. эксперименте и может быть вычтен с помощью определ, вычислит, процедуры. [c.268]

Взаимодействия с нарушением барионного числа. Теоретич. модели ееликого объединения и суперобъединения предсказывают нестабильность барионов — их распад в лептоны и мезоны. Эти распады могут быть заметны только для легчайших барионов — р и п, входящих в состав атомных ядер. Для взаимодействия с изменением барионного числа на 1, ДД = 1, можно было бы ожидать превращения Н. типа п — е л , п — л Тр или превращения с испусканием странных мезонов. Поиски такого рода процессов производились в экспериментах с применением подземных детекторов с массой в неск. тысяч тонн. На основании этих экспериментов можно сделать заключение, что время распада Н. с нарушением барионного числа составляет более 10 лет. [c.270]

Т. к. время жизни пионов велико по сравнению с ядер-ным временем 10" с), в табл. эле.ментарных частиц их условно относят к стабильным частицам. Э.тект-рнч. заряд л -мезона ( = — 1 (т. е. совпадает с зарядом электрона), для л -мезона ( — +1, для л -мезона ( — 0. Спин пионов / = О, т. е. они относятся к классу бозонов. Их внутренняя чётность отрицательна, Р — —1. Частицы с такими характеристиками спина и чётности (/ = О, Р — —1) наз. псевдоскалярными барионное число, лептонное число, странность, очарование, красота пионов равны нулю. Из кваркового состава пионов видно также, что л и л" являются частицей и античастицей по отношению друг к другу, а л тождествен своей античастице (т. е. является u m ннo нейтральной частицей), л -мезон имеет положит, зарядовую чё пность . С — -[-1, Изотопический спин пионов / = 1, т. е. они образуют изотопич. триплет трём возможным проекциям изотопич. спина 1 = +1, 0, —1 соответствуют состояния л+, л , Л", С-чёпшостъ пионов отрицательна, С = —1. [c.583]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...