Лептон и т-нейтрино

Н. (символ V) — лёгкая (возможно, безмассовая) электрически нейтральная не обладающая цветом частица со спином 1/з. Н. участвует в слабом и гравитац. взаимодействиях, принадлежит к классу лептонов, а по статистич. свойствам является фермионом. Наблюдались Н. трёх типов электронные (ч ), мюонные (у ,) и т-нейтрино (V,) в соответствии с наличием трёх типов заряж. лептонов. Н. каждого типа имеют античастицу — антинейтрино (у). Нестабильность Н. пока не обнаружена. Отличит, свойствами Н. являются исключительно большая проникающая способность при низких энергиях и быстрый рост сечений взаимодействий с увеличением энергии. [c.258]

Лептоны и слабое взаимодействие. Исследование элементарных частиц позволило обнаружить еще один вид фундаментального взаимодействия, получивший название слабого. Его интенсивность существенно меньше интенсивности сильного и электромагнитного взаимодействий. Процессы, обусловленные слабым взаимодействием, протекают также значительно медленнее. Частицы, участвующие в слабом взаимодействии, были выделены в особый класс лептонов. К ним относятся электрон е, мюон (1, т-лептон и три типа нейтрино — электрон юе v,. [c.195]

Экспериментально установлено, что каждый из заряженных лептонов принимает участие в слабых взаимодействиях только со своим типом нейтрино, т. е. все лептоны можно разбить на пары — (е, vj, р., vj и (т, v,). Нейтрино — участники только [c.196]

Существует ли тау-нейтрино Если бы т-нейтрино ие было, а существовали бы только электронное и мюонное нейтрино, то распад тау-лептона мог бы происходить лишь за счет взаимодействия тУе (константа связи и взаимодействия (константа [c.243]

Лептон в переводе с греческого означает мелкий , легкий . Однако это название сохранено для всех частиц со свойствами лептонов независимо от их массы. В частности, когда в 1975 г. была открыта т-частица с массой И1, 1780 МэВ, свойства которой аналогичны свойствам электрона и мюона, то ее назвали т-лептоном. О свойствах и т "-лептонов и о возможном существовании соответствующих нейтрино (у,) и антинейтрино (у,) см. 107. [c.184]

В 107 мы познакомимся с третьей разновидностью лептонного заряда с помощью которого описываются взаимодействия тяжелых т -лептонов и соответствующих им нейтрино (у ) и антинейтрино (у ). Его свойства подобны свойствам Х-е и 1 . [c.186]

Как видно из приведенного, далеко не полного перечня, (У-А)-теория, казалось бы, очень надежно подтверждается экспериментально. Однако, как известно, никакой эксперимент не дает 100%-ной гарантии в справедливости выдаваемого им результата. В частности, в нашем случае совокупности экспериментов, из которых следует (F—yi )-вариант теории, не противоречит допущение о примерно 10%-ной примеси (К+.4)-варианта законы сохранения лептонных зарядов проверены на уровне точности не более 99% относительно нулевых масс нейтрино допустимо и альтернативное предположение о [и даже в одном эксперименте дана оценка нижней границы массы (w > 17 эВ)] и т.п. [c.199]

Другими словами, в рамках погрешностей современного эксперимента можно отказаться от 100%-ной справедливости ряда положений универсальной (F— )-теории и посмотреть, к чему это приведет. Оказывается, наиболее существенные новые результаты возникают, если допустить небольшое нарушение закона сохранения лептонных зарядов (как в смысле возможности переходов между v и v данного сорта нейтрино, так и в смысле переходов между разными сортами нейтрино Vg-<-+v и т.п.), некоторую примесь (F+yl)-варианта (правые токи) и отличие от нуля массы нейтрино. И хотя, как мы [c.199]

ЛЕПТОННЫЙ ЗАРЯД (лептонное число, символ ), особое квант, число, характеризующее лептоны. Опыт показывает, что при всех процессах разность между числами лептонов и их античастиц остаётся постоянной. Напр., поглощение протоном эл-на в процессе электронного захвата сопровождается вылетом электронного нейтрино e -f-pn-fVe, а поглощение отрицат. мюона — вылетом мюонного нейтрино, jx +p —n+v x в процессе бета-распада нейтрона вместе с эл-ном рождается электронное антинейтрино и т. д. Эту закономерность можно объяснить, предположив существование у лептонов особого заряда — Л. з., сохраняющегося в процессах превращения элем, ч-ц и имеющего противоположные знаки для ч-ц и античастиц. Опытные данные свидетельствуют в пользу существования трёх Л. з.— электронного Lgt мюонного и связанного с тяжёлым лептоном (т ) и его нейтрино (v ) L . Обычно принимают е= + 1 ДЛЯ е , Vg, Le=—1 е+, Ve, Ьц= + 1 для Ц-, =—1 [c.346]

В новой теории Ландау в слабых взаимодействиях должна сохраняться комбинированная четность (СР= 1), а следовательно, согласно СРГ-теореме, и временная (Т = 1). Таким образом, экспериментальным подтверждением сохранения комбинированной четности является сохранение временной четности. В настоящее время уже получены экспериментальные данные, согласующиеся с сохранением временной, а следовательно, и комбинированной четности в слабых взаимодействиях с участием лептонов (например, в р-распаде нейтрона) . Эти результаты подтверждают правильность теории продольных нейтрино. [c.647]

Если считать, что при (я — fi)- и ( х — е)-распадах образуются те же нейтрино и антинейтрино, что и лри 3-распаде , то легко предсказать спиральность , т. е. направление продольной поляризации для всех лептонов. Действительно, в соответствии с законом сохранения лептонного заряда (л+ — j i+)-pa -пад записывается следующим образом [c.648]

Строгие законы сохранения квантовых чисел элементарных частиц имеют место во всех видах взаимодействия. К таким законам, нарушение которых пока не обнаружено, относятся сохранение электрического заряда — суммарный электрический заряд частиц в начале процесса взаимодействия и суммарный электрический заряд частиц, образующихся в результате взаимодействия, совпадают (электрический заряд элементарной частицы по абсолютному значению кратен заряду электрона е) сохранение барионного заряда — во всех процессах взаимодействия изменение числа барионов должно сопровождаться точно таким же изменением числа аити-барионов. Барионам приписывается барионный заряд В=1, антибарионам В=—1. Барионный заряд остальных частиц В = 0 электронный, мюонный и т-лептонный заряды приписываются соответственно электрону и электронному нейтрино v (/s=l), мюону и мюонному нейтрино Vii fIiL = l), т-лептону и т-нейтрино vi (/- = 1). Антилептонам приписываются противоположные по знаку лептонные заряды. Для остальных известных частиц = =/х =.0. Экспериментальные данные свидетельствуют о сохранении лептонных зарядов всех трех разновидностей в отдельности. Имеются теоретические основания полагать, что законы сохранения барионного и лептонных зарядов не являются строгими [3]. [c.971]

Частицы, не участвующие в сильных взаимодействиях, образуют два небольших семейства. Одно из них представляют лептоны — электрон, мюон, т-лептон, а также электронное, мюонное и т-нейтрино. Другое семейство до последнего времени представлял фотон — безмассовая частица со спином, равным единице, являющаяся переносчиком электромагнитного пзаимодекст-сия, квантом электромагнитного поля. В 1983 г. были открыты массивные заряженные (W ) и нейтральный (Z ) бозоны — частицы со спином, равным единице, являющиеся переносчиками слабого взаимодействия. Фотон, и -бозоны относят к семейству векторных [c.970]

В семейство лептонов входят ещё 6 частиц — три нейтрино (электронное, мюон1[ое и т-лептонное) н три их античастицы. Поскольку все утп частицы не имеют заряда, то, но теории Дирака, они не должны иметь и нормального спинового магн.. момента (об их аномальном моменте см. ниже). [c.635]

Слабое взаимодействие мюонов с т-лептоном и тяжёлыми кварками. Помимо слабого взаимодействия заряж. тока (pvJ с токами (ех ) и (ий) экспериментально изучены также процессы, вызываемые взаимодействием тока (pV(,) с кварковыми токами (мз), (м), d) и (сЬ) [нолулептонные (в ряде случаев — чисто лептонные) распады странных очарованных и красивых (прелестных) частиц, нейтринные реакции с испусканием М. и рождением странных и очарованных частиц]. Взаимодействие токов (pv ) и (тУх) проявляется в распадах [c.233]

С учётом существующих ограничений на т предсказания р оказываются значительно меньше верхних экспериментальных пределов. В моделях, содержащих правые заряж. токи и/или заряж. хиггсовы бозоны, Рч пропорц. массе заряж. лептона и может оказаться на 4—5 порядков больше. У майорановских Н. р = 0, но в этом случае возможны т. и. недиагональные, или переходные, магн. моменты, для к-рых начальное и конечное нейтринные состояния соответствуют разным майорановским частицам. Для эл.-магн. радиуса Н. в теории В ГС предсказывается [c.265]

Э.ч. В структуре стандартной модели ещё цостаточио много произвольных, эмпирически определяемых параметров (значений масс кварков и лептонов, значений констат взаимодействия, углов смешивания и т.п.). Число поколений фермионов в модели также не определено. Пока эксперимент уверенно утверждает лишь то, что число поколений не превышает трёх, если в природе не существует тяжёлых нейтрино с массами в неск. десятков ГэВ. [c.606]

Как было рассказано в 8.4, дублеты лентонов объединяются с соответствующими дублетами кварков в три поколения фундаментальных фермионов, что является проявлением глубокой кварк-лентонной симметрии. Основные различия между лептонами и кварками определяются сильными взаимодействиями кварков. Сходство же между ними проявляется прежде всего в процессах слабого взаимодействия. Это тем более естественно, что лептоны, пе имеющие электрических зарядов, т. е. пейтрипо, только этим взаимодействием и обладают. Это свойство нейтрино отличает их от всех других частиц и определяет особый интерес к ним. [c.156]

Известно, что кроме электронного нейтрино существует еще мюонное нейтрино (см. 105) и, по-видимому, х-нейтрино (см. 107). Если масса нейтрино не равна нулю и нарушаются законы сохранения лептонных зарядов, то согласно гипотезе Б. М. Понтекорво может существовать процесс взаимного перехода нейтрино одного вида в другой (v - v , Ve->V и т. п.) подобно осцилляциям в (А" —J °)-npone e, идущем с нарушением закона сохранения странности (см. 118). При максимально возможном проявлении эффекта нейтринных осцилляций электронные нейтрино, возникшие на Солнце, прилетят на Землю в виде трех различных видов нейтрино (v , и v,), два из которых не могут быть зарегистрированы ни хлорным, ни галлиевым детектором. [c.161]

Естественно было считать, что различие в массах мюона и электрона каким-то образом связано с различием мюонных и электронных нейтрино (см. 105). Однако эту связь понять было трудно, так как различие в свойствах нейтрино относится к особенностям слабого взаимодействия, которое, казалось бы, не может заметным образом влиять на значение массы частиц. Положение еще больше осложнилось в 1975 г., когда был открыт тяжелый т-лептон (см. 107) с массой 1,78 ГэВ (тяжелее протона). Возможно, что решение вопроса о массе заряженных лептонов будет получено в развивающейся в настоящее время единой теории слабых и электромагнитных взаимодействий, в которой постулируется существование массообразующих бозонов Хиггса (см. 130). [c.180]

Из малости т, и следует, что обнаружить т-лептон по пробегу нельзя (кроме фотоэмульсионного метода). Из схем распада вытекает, что его нельзя обнаружить и по кинематике (так как среди вторичных частиц имеются нейтрино). Поэтому для обнаружения т-лептонов был использован нестандартный метод исследования так называемых аномальных событий типа е е - - е - -н.ч. и е е - т -> е - -н.ч. или вообще е е - х - - -н.ч., где X—любая заряженная частица, кроме электрона (позитрона), а н. ч. — нейтральная частица. Таким образом, аномалия заключается в том, что рассматривается такое сочетание каналов распада рожденной пары т" - и т -лептонов, при котором т распадается, например, по схеме т" "-> а —по любой другой (без е ). [c.197]

Наглядно возможность преобразования стерильных у, и у в нормальные у и у вытекает из того, что нейтрино с т ФО, которое движется со скоростью г<с, можно догнать и перегнать, находясь на системе координат, имеющей скорость VI >v. Очевидно, что в этой системе координат стерильные нейтрино у и Уд будут иметь противоположную спиральность, т. е. преобразуются в нормальные нейтрино у и у и, следовательно, будут нормально (нормально слабо) взаимодействовать с протонами и нейтронами детектора. Естественно, что вероятность такого процесса тем меньше, чем ближе и к с, т. е. чем меньше масса нейтрино. Заметим, что двойной безнейтринный 2Э(0у)-распад по Дираку запрещен законом сохранения лептонного заряда в смысле VgФVg. Вместе с тем предположение о нарушении закона сохранения лептонного заряда в смысле у Фу и т. п. (допустимое в теории Дирака) должно привести при т фО к нейтринным осцилляциям. [c.201]

Не обнаружены нейтрино с тут О и в опытах типа beam dump, в которых пучок протонов с энергией в несколько сотен гигаэлектрон-вольт поглощается в очень массивной и толстой (примерно 3 м) мишени за время тжЮ с. Вместе с протонами поглощаются и рожденные ими п-и jST-мезоны, которые за такое короткое время не успевают распасться и испустить нейтрино. Поэтому единственными источниками нейтрино в этом случае являются прямое взаимодействие протонов с мишенью и быстрые распады рожденных протонами короткоживущих (т 10" с) очарованных частиц и т-лептонов. Такие нейтрино принято называть прямыми. [c.204]

Точность современных экспериментов по проверке справедливости законов сохранения лептонных зарядов допускает их небольшое нарушение как в смысле частичного снятия запрета на замену одного типа лептонов на другой, так и в смысле замены лептона иа антилептон. Если законы сохранения L,, L , L, нарушаются в первом смысле и массы всех нейтрино различны и отличны от нуля, то будут возможны так называемые нейтринные осцилляции, т. е. взаимные переходы ve -+v , Если закон [c.207]

В ЭТИ же годы был открыт третий заряженный лептон (х, см. 107), который, как выяснилось из изучения его схем распада, также участвует в универсальном слабом (У-А)-вза-имодействии. т-Лептон характеризует- ся своим т-лептонным заря вом и должен иметь свое т-нейтрино (у . Соответственно в теории появляется еще один слабый заряженный ток ту,.. Таким образом, схема слабого взаимодействия с заряженными - токами должна изображаться не четырехлучевой (см. рис. 485), а семилучевой звездой с Ж -бозоном в центре (рис. 489). Все эти семь токов были обнаружены экспериментально. [c.360]

Существуют теоретич. основания для гипотезы о том, что закон сохранения Л. 3. явл. приближённым и, в частности, возможны взаимные переходы нейтрино разл. типов друг в друга (т. н. осцилляции нейтрино). В ряде вариантов строящейся единой теории поля (в т. н. великом объединении ), основой для к-рых служит симметрия между лептонами и кварками в электрослабом вз-ствии (см. Слабое взаимодействие), предсказывается возможность взаимных переходов кварков в лептоны (так, два кварка могут превращаться с сохранением электрич. заряда в антикварк и антилептон). Такие переходы сопровождались бы нарушением как лептонного, так и барионного заряда и приводили бы к нестабильности протона (напр., к распаду р —е - -.тхО). С. с. Герштейн. ЛЕПТОНЫ, класс элем, ч-ц, не обладающих сильным взаимодействием. К Л. относятся эл-н, мюон, нейтрино, открытый в 1975 тяжёлый лептон и соответствующие им античастицы. Все Л. имеют спин /д, т. е. явл. фермионами. Назв. Л. (от греч. 1ер1бз — тонкий, лёгкий) исторически было связано с тем, что массы известных до 1975 Л. меньше масс всех др. ч-ц (кроме фотона). Таблицу Л. см. в ст. Элементарные частицы. [c.346]

Все имеющиеся данные по Н. т. согласуются с теорией Глэшоу — Вайнберга — Салама. фБиленький С. М., Лекции по физике нейтринных и лептон-нуклонных процессов, М., 1981 О к у н ь Л. Б., Лептоны и кварки. М., 1981. С. М. Биленький. НЕЙТРИННАЯ АСТРОФИЗИКА, исследует роль процессов с участием нейтрино в звёздах и др. косм, объектах. У стационарных звёзд гл. последовательности (см. Звёзды) нейтрино, для к-рых толща звёзд прозрачна, уносят часть энергии, выделяющейся в звёздных недрах при термоядерных реакциях (от 2 до 32% в водородном цикле и 7% в углеродном цикле). Роль нейтрино резко возрастает на поздних стадиях эволюции звёзд. Для этих стадий универс. теория слабых взаимодействий предсказывает ряд процессов рождения пар нейтрино V — антинейтрино V, благодаря к-рым потери энергии с потоками нейтрино превосходят фотонные потери, что приводит к резкому (в десятки раз) ускорению темпа эволюции. В кач-ве процессов, ведущих к рождению пар V, V, рассматривают аннигиляцию электронно-по-зитронных пар, тормозное излучение, фоторождение, распад плазмона, синхротронное излучение. Согласно теор. расчётам, особую роль нейтрино игра ют в ходе гравитационного коллапса [c.448]

Эксперименты с нейтрино и новые частицы. Наряду с процессами (18) наблюдаются, хотя и с заметно меньшей вероятностью, т. н. многолептон-ные события, когда в конечном состоянии возникают два и более заряж. лептона. Такие процессы служат сигналом рождения и последующего полу-лептонного распада новых тяжёлых ч-ц (Р-., В-мезонов и т. д.). В экспериментах по сбрасыванию пучка уже сами Н. (т. н. прямые Н.) явл. сигналом рождения новых короткоживущих ч-ц. [c.451]

Представление о продольных нейтрино возникло в связи с обнаружением несохранения пространственной четности Р и нарушения инвариантности относительно операции зарядового сопряжения С в слабых взаимодействиях. Согласно гипотезе Ландау, в слабых взаимодействиях сохраняется комбинированная четность СР и, следовательно, временная четность Т (так как для всех взаимодействий справедлива теорема Людерса — Паули СРТ =1). Сохранение комбинированной четности в слабых процессах лептонного типа подтверждается обнаружением продольной поляризации у электронов р-распада и ц,-распада, а в слабых процессах с участием странных частиц — различием схем распада для К° - и зонов. В настоящее время есть экспериментальные данные, позволяющие предполагать, что комбинированная четность не сохраняется в слабых взаимодействиях с участием странных частиц. [c.703]

Смотреть страницы где упоминается термин Лептон и т-нейтрино : [c.196] [c.583] [c.266] [c.485] [c.451] [c.896] [c.196] [c.972] [c.106] [c.254] [c.561] [c.583] [c.501] [c.553] [c.42] [c.386] [c.104] [c.449] [c.693] [c.805] [c.451]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...