Легкие мезоны

Раньше и я-мезоны вместе называли легкими мезонами и обозначали L-мезоны в отличие от тяжелых К-мезонов. В настоящее время принято -относить х-мезоны (мюоны) к классу лептонов, в который входят также электроны (позитроны) нейтрино (антинейтрино). я-Мезоны (пионы) и К-ш-зоны (каоны) вместе составляют класс мезонов (см. таблицу в начале книги). [c.593]

Существуют мюоны с положительным и отрицательным электрическим зарядом [X и р . В главе IX будет показано, что р-мезоны относятся к классу лептонов (легких частиц), а не мезонов, и эти частицы теперь называют мюонами или р-частицами. [c.74]

Считая закон сохранения барионного заряда выполняющимся при х- и л-распадах, легко распространить понятие барионного заряда на ц- и л-мезоны. В самом деле, из схемы д,-распада [c.567]

Предполагая, что закон сохранения барионного заряда должен выполняться в процессе рождения я -мезонов, и используя закон сохранения электрического заряда, легко записать схемы ядерных реакций, в которых могут рождаться л -мезоны под действием быстрых протонов [c.567]

Сущность анализа может быть легко понята из следующего рассуждения. Предположим, что я°-мезон распадается на два у-кванта в состоянии покоя. Тогда энергии образующихся у-квантов будут строго одинаковы и в сумме дадут энергию покоя л°-мезона [c.580]

На графике такое распределение должно быть изображено в виде прямоугольника (рис. 249). Легко видеть, что границы прямоугольника, дающие значения ( т)мин и ( г)макс, позволяют определить массу я°-мезона. Действительно, [c.581]

Сопоставляя между собой выражения (80.8) и (80.8 ), легко показать, что возможными состояниями t-мезона являются 1+, 2+, 3 ,..., причем состояние с нулевым спином может иметь [c.597]

Если допустить такую точку зрения, то для адронов главным взаимодействием, формирующим массу частиц, будет ядерное взаимодействие, а в - 100 -f- 1000 раз более слабое электромагнитное взаимодействие играет в этом процессе лишь небольшую вспомогательную роль. Другими словами, основная часть ( 99%) массы адрона создается за счет сильного взаимодействия и лишь небольшая часть ( 1%) —за счет электромагнитного, Такая точка зрения достаточно убедительно подтверждается тем, что все сильно взаимодействующие частицы имеют большую массу. Масса самой легкой из них — я-мезона — т т. = = 273 т,. [c.672]

Количественные оценки для времени ядерного взаимодействия Тяд и массы виртуального мезона т легко получаются, если приравнять величину а радиусу действия ядерных сил. Считая, что он равен 2-10 см (сейчас более правильно его считать равным см), Юкава получил [c.11]

Счетчики С1, С2, 42 были включены в схему совпадений вместе со сцинтилляционным счетчиком СЗ, импульс в котором указывал на то, что частица не испытала рассеяния в счетчике 42 и, следовательно, не отклонилась от заданной траектории при выходе из установки. Таким образом, описанная установка позволяла производить двойной отбор антипротонов от я"-мезонов по времени пролета при помощи счетчиков С1 и С2 и по скорости при помощи счетчика 42. Однако небольшой процент Я -мезонов, испытавших рассеяние в счетчике 42, все же может быть им зарегистрирован, так как в процессе рассеяния изменяется направление движения я -мезо-на, т. е. условия работы черепковского счетчика (см. 24 из т. I). Для устранения этих ложных импульсов служил счетчик 41, отбиравший частицы с р>0,79, т. е. срабатывавший при прохождении через него я-мезона (р = 0,99). Таким образом, все случаи прохождения через систему ложных антипротонов могли быть легко отброшены, так как они сопровождались импульсом в счетчике 41. [c.219]

Но согласно (7.103) вектор состояния я 5д,р (1, 2, 3) антисимметричен по цветовым переменным. Поэтому он должен быть симметричным по совокупности остальных переменных (координаты, проекции обычного спина, ароматы). А это и означает, что кварки в барионе можно считать бесцветными , но подчиняющимися статистике Бозе. Легко понять, что число допустимых барионных состояний также получается правильным каждому цветовому синглету из трех цветовых кварков соответствует одна комбинация из трех бесцветных кварков. Что же касается мезонов, то для них вопрос о статистике вообще несуществен, поскольку мезон всегда состоит из двух разных частиц (кварка и антикварка). Число допустимых состояний также не меняется при переходе к бесцветным кваркам. [c.351]

Тяжелые и легкие частицы, из которых состоит атом, имеют спин V2, а мезоны и фотоны, играющие роль квантов полей, имеют спин, равный 1. [c.448]

При помощи (30,6) и (30,8) легко показать, что при рассеянии мезон — нуклон существует также неоднозначность фазового анализа, связанная с выбором знаков фаз — изменение всех знаков фаз не меняет величин коэффициентов В -Эти неоднозначности можно устранить путем анализа опытов по измерению поляризации нуклонов после рассеяния мезо- [c.171]

Введение. В последнее время в связи с расширением фронта работ на мезонных фабриках и по другим причинам вновь сильно возрос интерес к низкоэнергетической динамике квантовых систем, состоящих из небольшого числа частиц. Наибольшее внимание в этом плане привлекают к себе такие проблемы, как рассеяние пионов или нуклонов на легких ядрах, внутренняя структура последних к др. [c.310]

В 1947 г. английские ученые С. Поуэлл, Г. Оккиалини и другие в составе космических лучей открыли я-мезоны (я-мезон — первичный мезон, который, распадаясь, дает мюоны 10). я-мезоны имеют заряд + е и — е, а массы 273,2 т,,, нулевой спин и время жизни 2,55-10 сек.. Несколько позднее (1950) был открыт нейтральный я-мезон (яо), с массой 264,2 т , нулевым спином и временем жизни <2,1-10 сек. В настоящее время известно три сорта я-мезонов я , я ,, они интенсивно взаимодействуют с нуклонами, легко рождаются при столкновении нуклонов с ядрами, т. е. являются ядерно-активными. В наше время считается общепринятым, что я-мезоны являются квантами ядерного поля, которые предсказал X. Юкава, и что они ответственны за основную часть ядерных сил ( 27). [c.339]

Из всех перечисленных процессов экспериментально может быть обнаружена только заключительная стадия образования электрон-позитронных пар, так как ни я -мезон, ни -квант не оставляют следов, а О отстоит от пары на большом расстоянии— примерно 3 см [среднее расстояние, проходимое у-квантом в эмульсии до образования (е+ — е )-пары, или длина конверсии]. Однако несложный анализ расположения пары позволяет найти предполагаемое место рождения я -мезона. Анализ заключается в том, что для большого числа случаев распада я°-мезонэ измеряется величина г, равная расстоянию от биссектрисы угла, образованного следами пары, до ближайшей звезды, мимо которой проходит биссектриса. Легко видеть, что величина г зависит от времени жизни я°-мезона. Так, например, если бы время жизни я°-мезона было равно нулю, то во всех случаях величина г также равнялась бы нулю и биссектриса угла между следами пары проходила бы через центр звезды О. [c.582]

Сущность анализа может быть легко понята из следующего рассуждения. Предположим, что л -мезон раопадается на два [c.152]

Этот результат можно понять, если обратиться к табл. 8, из которой следует, что рассеяние я+-мезона на протоне может лроисходить только с Т = 3/2, а рассеяние я -мезопа на протоне возможно как с Т = 3/2, так и с Т=1/2. Обозначим сечение процесса, происходящего с Т=3/2, через стз/г, а сечение про-песса с Т=1/2 — через ri/2. Тогда легко видеть, что сечения [c.160]

Сопоставляя между собой выражения (14.9) и (14.10), легко показать, что возможными состоя ниями т-мезона являются 0 , 1"F, 2+, 3+,. .., причем состояние с нулевым спином может иметь только отрицательную четностьИзучение углового распределения и энергетического спектра я-мезонов показало, что наиболее вероятным состоянием для т-мезо-на является состояние с нулевым спином. [c.170]

В соответствии с этой реакцией 0 -мезон имеет = — /2, а возможными значениями Т являются V2 и /г. Однако значение Т = /а должно быть отброшено, так как для Т= /2 число проекций изоспина 27-fl = 4 и один из членов мультиплета должен иметь двойной заряд. Между тем частиц с двойным зарядом обнаружено не было, хотя их, легко заметить по првышен- [c.183]

Схематически эту гипотезу можно изобразить в виде треугольника Пуппи (рис. 159), в одной из вершин которого размещены нуклоны и антинуклоны, в другой — электроны и электронные нейтрино, а в третьей — мюоны и мюонные нейтрино. Легко видеть, что любой процесс из числа перечисленных в (17.24), а также многие другие можно записать на одной из сторон треугольника, если использовать по две частицы из каждой вершины, прилежащей к этой стороне. (я-Мезоны формируются из нуклона и антинуклона по схеме, рассмотренной в 22, п. 3.) [c.260]

В табл. 36.2, 36.3 приводится кварковый состав наиболее распространенных мезонов и барионов, содержащих кварки трех сортов и, d, s. Символом J " обозначены спин и четность адрона (полный момент и четность системы кварков, образующих адрон) /, /з — изотопи- еские квантовые числа адронов У — их гиперзаряд. Адроны, указанные в табл. 36.2, 36.3, образуют мультн-плеты, состоящие из восьми или десяти частиц, массы которых отличаются от средней массы частиц мульти-плета на 10—15%. Исключение составляют аномально легкие пионы (я , л ). Наблюдаемое объединение близких по массам адронов в более сложные по сравнению с изотопическими мультиплеты свидетельствует о том, что в мире адронов осуществляется, хотя и приближенно, более высокая симметрия, чем изотопическая. Она получила название унитарной симметрии. [c.972]

Массы шармированных частиц относительно велики. Самый легкий шармированный мезон D имеет массу 1,863 ГэВ, что в два раза превышает массу нуклона. Для того чтобы рождение пары D-мезонов оказалось энергетически возможным, сталкивающиеся обычные частицы должны обладать суммарной энергией кин > 3,926 ГэВ. При таких высоких энергиях открыто огромное число неупругих каналов с рождением одной или нескольких обычных частиц (например, от одного до двадцати с лишним пионов). Выделение из этих многочисленных каналов нужного и является главной трудностью экспериментального изучения шармированных частиц. [c.291]

Перейдем к опытным данным о нестранных мезонах низших масс. Самыми легкими адронами являются пионы п, я", it ), имеющие 7 =0" и образующие изотопический триплет. Массы заряженных и нейтральных пионов различаются всего лишь на 5 МэВ в полном соответствии с требованием изотопической инвариантности. Пионы [c.355]

По той же причине частицы К и К по-разному рассеиваются на различных мишенях. Словом, сильные взаимодействия всегда легко различают, где нейтральный каон, а где антикаон. Если бы слабых взаимодействий не было, то эти частицы являли бы собой нормальную пару частица — античастица. С другой стороны, в слабых взаимодействиях закон сохранения странности нарушается. А так как никаких сохраняющихся зарядов у К -мезонов нет, то они оказываются истинно нейтральными частицами. За счет слабых взаимодействий эти частицы могут переходить друг в друга, причем не только виртуально, но и реально, так как препятствий со стороны законов сохранения энергии и импульса здесь нет [c.410]

Перейдем к вопросу о нейтральных слабых токах. Прежде всего легко убедиться, что четырехфермионные узлы, составленные из элементарных узлов типа изображенных на рис. 7.87, 7.88, не описывают никаких распадов, если не считать экзотических и практически недоступных наблюдению процессов превращения нейтрального мезона в пару нейтрино—антинейтрино. Поэтому нейтральные слабые токи, т. е. процессы, идущие через виртуальный 2 -бозон, можно обнаружить только в реакциях с участием нейтрино (или антинейтрино). Для однозначного заключения о существовании слабых токов необходимо, чтобы наблюдаемый процесс не мог идти через виртуальный 157-бозон. [c.424]

К -мезоны, напр, в реакции я р ЛК >, Как обсуждалось выше, в распадах К образуются отрицательно заряж. лептоны, а в распадах К — положительно заряженные. Из-за осцилляций К — К< будет меняться число положительно и отрицательно заряж. лептонов, к-рые образуются в распадах нейтральных К-м. Для числа Nположительно заряж. лептойов легко получить [c.387]

Конкретный кварковый состав мезонов и барионов был выведен из того факта, что мезоны, как правило, входят в супермультиплеты с числом частиц, равным 8, а бари-оны—8 и 10. Эта закономерность легко воспроизводится, если прещюложить, что мезоны составлены из кварка и антикварка, символически М=Ш), а барион—из трёх кварков, символически B=(qqg). В силу свойств группы SU i) 9 мезонов разбиваются на супермультиплеты из [c.603]

Могцный резонансный ускоритель предназначен для исследования атомного ядра путем бомбардировки его потоком легких частиц — электронов с энергией движения до миллиарда электронвольт, т.е. энергией порядка космических лучей. Могцный резонансный ускоритель позволит получать искусственным путем мезоны (частицы с массой, промежуточной между электронами и протонами), которые, по предположению наших ученых-физиков, способны вызывать расщепление ядер. [c.283]

Демократический принцип объединения слабого и электромагнитного взаимодействий требует, чтобы участвующие в этих взаимодействиях частицы были собраны в две группы (два мультиплета). Один из них должен включать в себя лентоны (электрон, мюон, нейтрино и соответствующие античастицы) — легкие частицы со спином 1/2, не участвующие в сильном взаимодействии. Другой должен объединять промежуточные векторные частицы (фотон, Ж-мезоны), переносящие взаимодействие между лепто-нами. [c.189]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...