Диск сжатый двумя силами

Схема в правой верхней части рис. 112 показывает диск, сжатый двумя силами Р. Ниже этой схемы кривые, помеченные словами метол муара и фотоупругость , показывают значения разности главных напряжений (Oj — ij) вдоль горизонтального диаметра, отнесенной к о р. т. е. к среднему сжимающему напряжению в диаметральном сечении. Хорошее соответствие этих двух кривых свидетельствует о том, что метод муара позволяет достигнуть высокой точности. Переход от перемещений к напряжениям требует операции дифференцирования. Верхний левый квадрант на рис. 112 показывает муаровые полосы для горизонтального перемещения. Левый нижний квадрант—такие же полосы для вертикального перемещения. [c.177]

Исследовать напряженное состояние круглого диска, сжатого двумя сосредоточенными силами Р (рис. 37). Вывести формулу и построить эпюру нормальных напряжений в горизонтальном диаметральном сечении. Задачу решить наложением трех напряженных состояний I, II, III (рис. 38). [c.80]

Каждому положению полярископа относительно образца соответствует вполне определенная изоклина (а иногда и не одна). На рис. 87, а совмещены изоклины для круглого диска, сжатого двумя сосредоточенными силами в диаметральном направлении. Изоклины соответствуют значениям угла между крестом полярископа и линией действия сил, равным 5°, 10°, 15" и т. д. [c.136]

Кольцо, сжатое двумя силами 128 Координаты нормальные 180 Коэффициент безопасности при расчете дисков 253 [c.702]

Рассмотрим только случай круглого диска, сжатого двумя равными и прямо противоположными силами Р, действующими по концам диаметра АВ. Направим (фиг. 15) ось Ох по диаметру АВ, а ось Оу по касательной в точке А. [c.208]

Определить деформацию круглого диска (радиуса R), сжатого двумя равными и противоположными силами Fh, приложенными к двум концам диаметра (рис. 8). [c.73]

Общее решение неосесимметричной плоской задачи теории упругости в полярных координатах в рядах Фурье приведено в монографии [98]. Там же дано решение задачи об изотропном кольце, сжатом двумя сосредоточенными силами. Решение этой задачи для ортотропной среды дано в [27]. Двухслойные диски и кольца, нагруженные локальными усилиями, рассчитаны в монографии [15]. Там же приведена большая библиография. Расчету многослойных конструкций посвящены монографии [11, 49]. Методом осреднения напряжения в многослойной трубе определяются в работе [28]. [c.194]

Миграция (%) пластификаторов из пластмасс, в которых они содержатся, в пластмассы или материалы, соприкасающиеся с ними, определяется (ГОСТ 14926—69) на дисковых образцах (диаметром 50 мм и толщиной 1 мм), которые помещают между двумя адсорбирующими дисками (из резины, нитроцеллюлозы, полиэтилена и др.) при сжатии силой в 1—5 кгс при 70° С в течение 24 ч. Процент миграции вычисляют как разницу массы образца до и после испытания, отнесенную к его первоначальной массе. [c.236]

После того как шарики вступят в работу, они принимают участие в передаче половины передаваемого момента (для муфты с двумя поверхностями трения). Рост передаваемого шариками момента ведет к росту продольной реакции шарика Р и снижению силы сжатия дисков Q [c.291]

Сжатие кругового диска и кругового кольца двумя взаимно противоположными силами [c.113]

Цепные фрикционные вариаторы (рис. 2, ЭИ 17) имеют гладкие конические диски и цепь с двумя роликами в каждом звене. Благодаря роликам вредные си.чы трения скольжения при входе цени в канавку между дисками и выходе нз нее заменены малыми силами трения качения. Необходимая сила сжатия дисков достигается пружинами, а в новых конструкциях — шариковыми винтовыми механизмами, обеспечивающими рост силы сжатия с увеличением передаваемого момента. У моделей мощностью до 3 кет диапазон регулирования Д до 10. [c.445]

Пользуясь точным решением задачи о статическом сжатии диска двумя противоположно направленными сосредоточенными силами, А. Н. Динник выводит следующую зависимость сближения а цилиндров-от силы давления Р при сжатий одинаковых по размерам и материалу цилиндров радиуса [c.318]

На рис. 2 приведены кривые ху = onst для диска, сжатого двумя силами по диаметру, для которого изоклины и изохромы даны на фиг. 4.38 (см. главы IV 38 книги). Разделим радиус ох на десять равных частей. Одну десятую часть ох отложим по оси су и через полученную точку проведем прямую, параллельную ох. [c.581]

Как пример рассмотрим диск, сжатый двумя сосредоточенными силами, приложенны.ми по концам диаметра (Герц, 1883). Тогда / 1 = / 2 = — R, Ts = О и по (6.1.6) [c.568]

ADB от нормальных давлений в получим распределение напряжений в диске диаметра сжатом двумя равными и прямо противоположными силами Р, приложенными по концам хорды АВ [c.115]

Диски 4 шкива установлены на одной общей втулке 5 и подвижны только в осевом направлении. Одновремеиное симметричное перемещение двух дисков обеспечивается двумя направляющими пальцами 7, Торцы ступиц дисков 4 изгото1Влеяы по винтовой поверхности (на схеме показаны штриховой линией) с подъемом в противоположную сторону вращения вала. Такие же винтовые поверхности имеются на торцах ступиц боковых крышек 2, которые жестко соединены между собой втулкой 1. Диски 4, поворачиваясь относительно крышек 2 за счет перемещении по винтовым поверхностям, изменяют силу сжатия пружин 5, устанавливая при этом силу зажима ремня, соответствующую данному крутящему моменту. [c.397]

Экспериментально проверена схема нагружения 4—8 образца, представляющего собой диск с двумя антисимметричными вырезами, между которыми расположена рабочая часть [14]. Образец нагружается двумя сосредоточенными силами на растяжение или сжатие вдоль оси (а = 0°) или под некоторым углом а С 45°. При а > 0° образец испытывает двухосное напряженное состояние (а ф О, ОдФ Ф О, % хуФ 0). При а = 0° напря- [c.218]

Пример выполнения задания. Механическая система представлена на рис. 254, а. При поступательном движении тела I в направляющих диск 2 катится без проскальзывания по горизонтальной поверхноети. Система удерживается в положении равновесия двумя пружинами, которые сжаты в положении покоя на величину / Силы упругости пружин передаются на тело I через ишйбы 3. Перемещение правой шайбы ограничено левым упором, а левой - правым. Расстояние между упорами равно длине тела I. Поэтому при перемещении тела 1 от положения равновесия влево на него действует сила упругости только от левой пружипы (рис. 254, б), а при перемещении вправо от ]юложения равновесия — только правой. Сила упругости Р каждой пружины связана с ее деформацией X зависимостью Р (X) = сХ + аХ (рис. 255, а). Зависимость силы Р (х), действующей на тело [c.358]

Рис. 10.184. Схемы датчиков для изменення ударных ускорений а и б — высокочастотные датчики, в которых упругая чувствительная часть растянута (а — собственная частота / gg = 17 кГц) или сжата (б) в — цельньй стальной или бронзовый овал с прикрепленным к нему грузом в средней части на боковой внешней или внутренней поверхности наклеены тензодатчики (f o6 кГц) г — стальной или бронзовый датчик бочкообразной формы с несколькими пропилами на боковой поверхности и грузом в верхней части датчик из бронзы диаметром 45 х 40 и грузом 150 г имеет /(-об = Ю кГц д — датчик с чувствительным элементом из пьезокерамики (титанах бария). Между двумя керамическими дисками А диаметром 10 х 4 расположена латунная фольга с изолированным выводом. Сила нажатия пружины должна превышать силу инерции при ударе (/(,р5 = 20 кГц и чувствительность до 20 мВ/д). Недостаток - добавочные колебания, вносимые корпусом и пружиной е — датчик с керамическим элементом диаметром 25 х 2,5 с грузом, прижатым изолированным винтом.

А. Тимпе ), рассмотрев несколько частных случаев, пришел к решениям X. С. Головина для изгиба части кольца парами и силами, приложенными по концам. Круглое кольцо представляет собой простейший случай многосвязной области, и общее решение для него содержит многозначные члены. Тимпе дает физическое истолкование факту многозначности решений, принимая во внимание остаточные напряжения, возникающие в результате разрезания кольца, смещения одного конца в месте разреза относительно другого и последующего соединения их тем или иным способом. Как мы уже упоминали выше (см. стр. 421), общее исследование решений двумерных задач для многосвязных контуров было проведено Дж. Мичеллом ), показавшим, что распределение напряжений в этом случае не зависит от упругих постоянных материала, если объемные силы отсутствуют, а поверхностные силы таковы, что их равнодействующая обращается в нуль на каждом контуре. Это заключение представляет большую практическую важность в тех случаях, когда исследование напряжений производится поляризационно-оптическим методом. Случай кругового диска, нагруженного в произвольной точке сосредоточенными силами, был исследован Р. Миндлином ). Автор настоящей книги изучил частный случай напряженного кругового кольца, именно сжатие его двумя равными противоположно действующими по диаметру силами ). При этом было показано, что в сечении, расположенном на некотором расстоянии от точек приложения нагрузок, достаточно точным для практических целей является даваемое элементарной теорией Винклера гиперболическое распределение напряжений. Другие примеры деформации круговых колец были изучены Л. Файлоном ) и Г. Рейсснером ). К. В. Нельсон ) в связи с задачей [c.486]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...