Антинейтрино электронное и мю-мезонное

Раньше и я-мезоны вместе называли легкими мезонами и обозначали L-мезоны в отличие от тяжелых К-мезонов. В настоящее время принято -относить х-мезоны (мюоны) к классу лептонов, в который входят также электроны (позитроны) нейтрино (антинейтрино). я-Мезоны (пионы) и К-ш-зоны (каоны) вместе составляют класс мезонов (см. таблицу в начале книги). [c.593]

В 22, 26, 27 отмечалось, что взаимодействие частиц друг с другом, проявляющееся в их притяжении или отталкивании, описывается как виртуальный обмен частиц квантами поля, соответствующими данному виду взаимодействия. Такими квантами поля, переносчиками взаимодействия, считаются при сильных взаимодействиях — я-мезоны, при электромагнитных взаимодействиях — фотоны, при слабых взаимодействиях — электроны и антинейтрино (позитроны и нейтрино), при гравитационных взаимодействиях — гравитоны. [c.362]

Третья часть книги посвящена ядерным силам и элементарным частицам. Здесь рассмотрены опыты по нуклон-нуклонным рассеяниям и свойства ядерных сил рассеяние быстрых электронов на ядрах и протоне и структура нуклонов свойства х- и я-мезонов и вопрос об изотопической инвариантности ядерных взаимодействий свойства и систематика странных частиц получение и свойства антинуклонов и других античастиц и свойства нейтрино и антинейтрино цикл вопросов, связанных со свойствами слабого взаимодействия, и, наконец, вопрос о квазичастицах (резонансах). [c.12]

Подробно взаимодействие нейтронов со средой (в том числе ядерные реакции под действием нейтронов) будет рассмотрено во второй части книги. Там же будут разобраны ядерные реакции под действием заряженных частиц и у-квантов. Наконец, в части третьей будут рассмотрены некоторые вопросы рассеяния протонов, нейтронов и электронов, особенности взаимодействия со средой нейтрино (и антинейтрино), мезонов (jx, я и /С), гиперонов, антинуклонов, антигиперонов и квазичастиц. [c.203]

Слабый характер взаимодействия х-мезонов с веществом сближает их свойства со свойствами электронов (позитронов) и нейтрино (антинейтрино). В настоящее время считается, что все упомянутые частицы входят в один и тот же класс элементарных частиц — лептонов , которые имеют ряд общих свойств (подробнее см. 83). [c.556]

Распад я -мезонов можно наблюдать при движении их в газообразной среде (например, в воздухе), где ионизационные потери малы. В процессе распада я -мезона образуются отрицательные х-мезоны и антинейтрино (см. 83). ц-Мезоны распадаются затем на электроны, нейтрино и антинейтрино [c.566]

Таким образом, в опыте было доказано, что [х-мезонные нейтрино и антинейтрино отличаются от электронных нейтрино и антинейтрино характером взаимодействия. [c.653]

Но, пожалуй, самое любопытное видоизменение претерпевают обсуждаемые здесь схемы распада х -мезонов. Поскольку в первоначальных вариантах (11.5) этих схем содержатся как мюоны, так и электроны, то уточненные варианты должны содержать нейтрино и антинейтрино обоих видов [c.113]

Таким образом, в опыте было доказано, что (х-мезонные нейтрино и антинейтрино отличаются от электронных нейтрино и антинейтрино характером взаимодействия, в связи с чем их надо характеризовать разными лептонными зарядами и Le (см. 11). [c.256]

Поясним обозначения, принятые в этой таблице. Все частицы разделены на частицы и античастицы. Истинно нейтральные частицы, не имеющие античастиц, помещены в колонке обозначений посредине. Названия, как правило, приводятся только для частиц. Соответствующая античастица для барионов, нейтральных каонов и обоих сортов нейтрино получается просто прибавлением к названию частицы приставки анти . Например протон — антипротон, электронное нейтрино — электронное антинейтрино. Антиэлектрон имеет специальное название позитрон. По отношению к заряженным пионам и каонам термин античастица обычно не употребляется. Говорят просто о положительных и отрицательных пионах (каонах). Можно встретить и более старые наименования, такие как пи-плюс-мезон, К-минус-мезон и т. д. Почти все обозначения для приведенных в таблице физических величин уже объяснялись ранее. [c.301]

Указанные процессы отличаются по своей силе. Одним из показателей силы процесса является его частота. Процесс испускания и поглощения нуклонами мезонов реализуется за сек (за это время световой луч успевает пройти расстояние, равное диаметру нуклона). При электромагнитном взаимодействии, силы которого в 137 раз слабее ядерных, процесс испускания и поглощения электроном фотона протекает за 10- сек. В слабом взаимодействии испускание и поглощение электрона и антинейтрино совершается за 10 сек. [c.448]

На десять лет ранее пиона в космических лучах был открыт и-мезон (или мюон), который в отличие от я-мезонов не взаимодействует с ядром и поэтому не может быть ответственным за поле ядерных сил. Возникает мюон в результате распада пиона, и за промежуток времени 2-10- сек в свою очередь распадается спонтанно на электрон (позитрон), нейтрино и антинейтрино по схеме [c.240]

Таким образом, в обоих явлениях были обнаружены в качестве первичных частиц новые, более тяжелые, чем мюоны, частицы, которые были названы л-мезонами (или пионами). При этом вполне естественно было предположить, что я-мезоны, вызывающие ядерное расщепление, имеют отрицательный заряд, благодаря которому они могут близко подойти к ядру и поглотиться им. Наоборот, медленные положительные я " -мезоны не могут близко подойти к ядру из-за кулоновского отталкивания и распадаются на нейтрино и д, -мюон, который в свою очередь распадается на положительный электрон (позитрон) е , нейтрино v и антинейтрино v [c.214]

Количественная теория р-распада, с использованием рассмотренных закономерностей, впервые была построена Э. Ферми по аналогии с квантовой теорией испускания света возбужденным атомом. Электрон (позитрон) и антинейтрино (не[ггрнно) в этой теории считаются рождающимися в момент самого акта [5-распада. Нуклоны же рассматриваются как источники только электронно-антинейтринного (позитронно-нейтринного) поля (о существовании мезонов тогда еще ничего не было известно). [c.243]

В последние годы открыт второй сорт нейтрино, так называемое нейтрино (и антниейтригю) мюонное н которое испускается например, при распаде я-мезонов -> (i" - - v я - [i v. Имеются основания считать, что мюонное нейтрино (v,, и v j и электронное нейтрино (v , vj, о которых шла речь выше, являются разными частицами. Заметим, что электронное нейтрино определяется как частица, испускаемая в процессе р -распада протона р -> п е -f а электронное антинейтрино — частица, испускаемая при р -распаде нейтрона п - р + ё v . [c.340]

Недавно (d962 г.) было показано, что кроме электронных нейтрино и антинейтрино существуют также ц-мезонные нейтрино (v ) и антинейтрино (v .). Испуоканием этих частиц сопровождается распад я -мезонов [c.148]

Из предыдущих опытов с ц-мезонами было хорошо известно, что эти частицы нестабильные, распадающиеся через время х 2-10 сек с образованием электрона. Электроны распада [i-мезона хорошо заметны в чувствительных фотопластинках, где они видны в виде следа однозарядной частицы с минимальной плотностью зерен g Mmi и средним углом многократного рассеяния а, соответствующим быстрому электрону (след е+ на рис. 78). Энергия электрона оказалась различной для разных случаев распада и удовлетворяющей условию Те БО Мэе. Поэтому распад ji-мезона наряду с испусканием электрона должен сопровождаться вылетом еще по крайней мере двух нейтральных частиц. Анализ энергетического спектра электронов ( л,—е)-распада вблизи от его правой границы показывает, что этих частиц две и что они не могут быть тождественными (это He2v). Было предположено, что одна из них нейтрино, другая антинейтрино 2 [c.133]

Он подтверждается прямыми нейтринными экспериментами. Так, в экспериментах с мюонвы.ми нейтрино высоких энергий наблюдался обратный р-распад, идущий по схеме v e" —> p Vg на электронах вещества (порог этой реакции в лаб. системе ок. 10 ГэВ), и не наблюдалось рождения М. в пучке мюонных антинейтрино. (Последняя реакция должна была бы происходить, если бы в распаде р хотя бы частично испускалось мюонное антинейтрино, напр. происходила бы реакция р — е" VgVjx.) С др. стороны, как показывает эксперимент на мезонной фабрике, нейтрино от распада р , останавливающиеся в веществе, рождают в детекторе электроны (в результате реакции eA-z— e"A2+i) и не рождают позитронов (к-рые могли бы возникать от реакции v A —> e+Az-i). Тем самым доказывается, что в распаде р" возникает электронное нейтрино Vg (и не рождается антинейтрино Vg). Одновременно получаются также эксперим. ограничения сверху на вероятности переходов Vg Vg и Vj —> Vg. Дос- 231 [c.231]

Некоторые элементарные частицы существуют в природе в свободном или слабо связанном состоянии <фпс ), и из них строится вся обычная материя. К таким частицам, которые можно назвать основными, относятся протоны р и нейтроны п, входящие в состав атомного ядра ( 1.4.1.Г) электроны е , образующие электронную оболочку атома (У1.2.1.Г и VI.2.8.5 ), фотоны у, являющиеся квантами электромагнитного поля ( .5.1.Г). Чуть позже к ним были причислены н итрыно (электронные ( 1.5.2. Г)) л е и антинейтрино Ve, рождающиеся в процессах бета-пре-вращений ядер (VI.4.4.6° и 1.4.10.3°), а также пионы (пи-мезоны) я", л , выступающие в роли переносчиков ядерного взаимодействия ( 1.4.3.3°). Кроме того, были предсказаны теоретически и открыты экспериментально соответствующие античастицы, из которых в принципе может конструироваться антиматерия ( 1.5.3). [c.505]

По аналогии с электрон-позитронной аннигиляцией теоретически обсуждается возмоншый процесс А. п. леп-тонов — электронного антинейтрино и эл-на (Ve+ — Vn-j-ix или Ve-f-e — -> адроны), вызываемый слабым вз-ствием. В распадах мезонов, в состав к-рых входит с- или -кварк, процессы А. п. за счёт слабого вз-ствия, напр. d- d, S—+, могут увеличивать вероятность распадов очарованных)) частиц и др. В экспериментах по е+е -аннигиляции наблюдается резонансное образование тяжёлых нейтр. мезонов (//г ), Y и др.), интерпретируемых как связ. состояния соотв. сс, ЪЪ. В квант, хромодинамике такие ч-цы описываются аналогично позитронию, поэтому, напр., сс-систему называют чармонием. Распады чар-мония и др. подобных систем более тяжёлых кварков должны происходить за счёт аннигиляции кварка и антикварка (в зависимости от их суммарного спина) в два или три глюона. Процессы рождения пар ц+ в адронных столкновениях при высоких энергиях могут вызываться эл.-магн, аннигиляцией кварка и антикварка. [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...