Нуклид

Термин осколки относится к нуклидам, образующимся непосредственно при расщеплении тяжелых ядер до испускания ими мгновенных нейтронов. ,1 [c.169]

Несохранение четности 158, 598 Нестабильные частицы 660 Неупругое рассеяние нейтронов 348 Неупругое ядерное рассеяние 258 Неустойчивость плазмы 482 Нечетно-нечетные ядра 47, 49 Нечетно-четные ядра 47 Носителя метод 29), 414—415 Нуклид 32 [c.717]

Активность нуклида в радиоактивном источнике (активность изотопа) распад в секунду рас л. с I с- [c.302]

Метод радиоактивных индикаторов основан на избирательной растворимости солей, которые содержат радиоактивные нуклиды в жидкой и паровой фазах. Так как растворимость солей в паровой фазе много меньше, чем в жидкости, то по активности среды можно определять паросодержание. Если в изучаемой среде содержится недостаточное количество естественных нуклидов, то их можно вносить искусственным путем. Этот метод с успехом применяется в ядерной энергетике для определения паросодержания теплоносителя в реакторе и магистралях по излучению изотопа °К- [c.241]

Беккерель равен активности нуклида в радиоактивном источнике, в котором за время 1 с происходит один спонтанный переход из определенного ядерно-энергетиче-ского состояния этого радионуклида. [c.22]

Активность нуклида в радиоактивном источнике Длина [c.26]

Активность нуклида в радиоактивном источнике (активность радионуклида) [c.30]

ЯДЕРНЫЕ СВОЙСТВА НУКЛИДОВ [c.993]

В соответствии с общепринятой терминологией атомы с данным числом протонов и нейтронов в ядре принято называть нуклидами. Нуклиды с одинаковым числом протонов (т. е. принадлежащие одному химическому элементу) называют изотопами. [c.993]

Таблица 37.1. Таблица нуклидов [1, 2 [c.994]

В табл. 37.3 приведены энергии и абсолютные интенсивности Y-квантов [1, 2, 4] для некоторых нуклидов, испускающих один или несколько сильных у-квантов и наиболее удобных для градуировки полупроводниковых спектрометров. В табл. 37.4 приведены значения наиболее интенсивных групп а-частиц в диапазоне энергий излучения от 2,5 до 7,7 МэВ [1, 2]. Значения Еа расположены в порядке возрастания. [c.1044]

Нуклид Период полураспада кэВ [c.1046]

Нуклид , кэВ %/расп. Нуклид , кэВ / [. "/о/расп. [c.1046]

Нуклид Период полураспада . МэВ Относительная интенсивность, % [c.1046]

Нуклид Период полураспада Е . кэВ Интенсивность конверсионных электронов, %/расп. [c.1047]

Нуклид Период полураспада Eg, кэВ Интенсивность конверсионных Электронов, %/расп. [c.1047]

Нуклид Период полураспада E.J, кэБ Мультиполь- ность перехода Коэффициент внутренней конверсии / // [c.1047]

На рис. 37.1—37.4 представлены соответственно радиоактивные ряды тория, нептуния, урана-радия и урана-актиния. Указаны химический символ элемента, массовое число ядра и его период полураспада. Символы у стрелок указывают тип распада (а, Р и. п.). Если нуклид распадается двумя путями, то у стрелок указано относительное ветвление типов распада. [c.1051]

Для вычисления Q обычно пользуются не массами ядер, а дефектами масс. Дефектом массы называют величину ЛМ=Л1—А, где Af — реальная масса частицы (атома) А — так называемое массовое число, суммарное число нуклонов (протонов и нейтронов) в атомном ядре. Если М выражать в атомных единицах массы (а.е.м.) и числу А приписать ту же единицу, то и ДЛ1 получится в а.е.м. Одна а.е.м. равна 1/12 массы нуклида С и составляет 1,6605655-10 кг. Для вычисления энергии реакции ДЛ1 удобнее выражать в кило-электрон-вольтах а.е.м. = 931501,59 кэВ. [c.1069]

Заряд замедлившихся Осколков сильно отличается от заряда стабильных нуклидов той же массы. Это различие уменьшается в серии р-распадов (обычно трех или четырех для каждого осколка). [c.1088]

Нуклид Номер группы 1/2 отн [c.1097]

При взаимодействии нейтронов тепловых и резонансных энергий с ядрами тяжелых нуклидов наиболее существенны упругое рассеяние и радиационный захват, для некоторых тяжелых нуклидов — деление. Если энергия нейтронов выше 1 МэВ, то возможными становятся другие ядерные реакции, такие как неупругое рассеяние, реакции с испусканием заряженных частиц. [c.1102]

Значения сечений ядерной реакции (п, 2п) для различных нуклидов, усредненные по спектру нейтронов деления и энергетические зависимости сечения ядерной реакции (п, 2п) для Ве, Fe, зц приведены в табл. 41.8 и на рис. 41.33—41.38. [c.1127]

В четвертой колонке приведен основной тип распада нуклида. Использованы следующие обозначения а—а-распад р- — электронный распад В — позитрон-ный распад э.з,—захват орбитального электрона fire, Рр, [c.993]

В пятой колонке указаны значения энергий (в мегаэлектрон-вольтах) групп наиболее интенсивных частиц (а, Р , р+, га, р), испускаемых при распаде нуклида. В круглых скобках приведена относительная интенсивность групп частиц (в процентах) на полное число распадов. В косых скобках приведена относительная интенсивность групп частиц (в процентах) только для конкретного типа распада. Для сплошных Р - и Р+-спект-ров представлены, как правило, значения граничной энергии Р-группы с наибольшей энергией. Если Р-груп-па с наибольшей энергией имеет относительно слабую интенсивность, то приводятся значения граничной энергии и интенсивности одной или нескольких Р-групп с меньшими граничными энергиями. [c.993]

В шестой колонке даны значения энергии (в мегаэлектрон-вольтах) основного -у Излучения, сопровождающего распад нуклида. В круглых скобках приведена интенсивность излучения (в процентах), отнесенная к полному числу распадов. В косых скобках указана (в процентах) относительная интенсивность v-излучения. Если после значения энергии скобки отсутствуют, это показывает, что интенсивность точно не определена. В ряде случаев приведен диапазон значений энергии Y-излучения. Символ 0,511 (ан.) означает, что v-излу-чение имеет аннигиляционное происхождение. Одной, двумя и тремя звездочками отмечены дублет, сложная линия и случай, когда все линии сложные. [c.1044]

Более детальные сведения о типах распада и ядер-ной структуре нуклидов, содержащиеся в международном файле ENSDF, могут быть получены через Центр по атомным и ядерным данным (ЦАЯД) Государственного комитета по использованию атомной энергии СССР. [c.1044]

В табл. 37.6 для ряда нуклидов приведены мульти-польности наиболее интенсивных -переходов и экспериментально определенные значения коэффициентов внутренней конверсии. [c.1044]

Энергия аннигиляиионного излучения, сопровождающего позитронный распад нуклидов. [c.1045]

Таблица 40.4. Периоды полураспада ядер из изомерных состояний путем спонтанного деленМ [22, 24] (в тех случаях, когда к одному нуклиду приведены два значения Т, 2 относятся к разным изомерным состояниям)

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.32 ]

Физические величины (1990) -- [ c.226 ]

Экономика ядерной энергетики Основы технологии и экономики производства ядерного топлива (1987) -- [ c.81 , c.129 , c.132 ]

Справочное руководство по физике (0) -- [ c.537 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...