Мультипольиое излучение

Y-Излучение — самопроизвольный процесс перехода ядра из возбужденного состояния в основное (или менее возбужденное), сопровождающийся испусканием кванта коротковолнового электромагнитного излучения. В зависимости от механизма образования у-излучение подразделяется на электрическое и магнитное и характеризуется определенной мультиполь-ностью, т. е. величиной уносимого им момента k (для электрического) или /м (для магнитного излучения). [c.181]

Мультипольная терминология основана на классическом, неквантовом понятии мультиполей. Так, при колебаниях электрического диполя испускаемое электромагнитное излучение с квантовой точки зрения состоит из 1-фотонов. [c.163]

Мультипольное разложение поля является эфф. средством исследования свойств разл. излучателей, особенно если их размеры малы по сравнению с излучаемыми длинами волн. Представление о М. и. используется не только для скалярного и векторного полей в вакууме [как в (1) — (7)], но и для более сложных тензорных полей (напр., гравитационного) иля для полей в сплошных средах, в частности для зл.-магн. поля излучения мультиполей, движущихся со сверхсветовой скоростью в среде Черенкова — Вавилова излучение), для поля упругих деформаций в анизотропных кристаллах и т. д. [c.222]

Переходное излучение образуется не только при прохождении заряженной частицы через неоднородности среды. Оно должно образоваться также при движении любого источника электромагнитного поля. Таким источником может быть произвольный электрический или магнитный мультиполь, в частности, гипотетический магнитный монополь. [c.144]

Если этот матричный элемент аппроксимируется матричным элементом < л. е р. Л, а>, то говорят о дипольном приближении это означает пренебрежение мультиполь-ным излучением с более чем двумя полюсами, а действие вектора-потенциала на точечный заряд в пространственной области V принимается независящим от г. Следует заметить, что в этом приближении мы приходим к величине /г. V) > т. е. к отношению линейного размера объема V к длине волны. [c.187]

Анализ четности мультиполя позволяет определить его тип является он магнитным или же электрическим. Четность мульти-польного электрического излучения противоположна четности магнитного излучения той же мультипольности AL. Эти четности устанавливаются по следующим правилам. [c.182]

Рассмотренные выше правила отбора для у-излучения применимы и здесь правда, переход О О не может осуществиться путем испускания у-кванта, но он оказывается возможным в результате процесса внутренней конверсии за счет мультиполя 0 (магнитный мультиполь МО запрещен ввиду отсутствия магнитных зарядов). [c.186]

О. с. сферич. излучателя, совершающего любое нормальное колебание, Кроме монопольного (пульсирующего), равна нулю (см. Излучение звука) поток скорости на одной части излучающей поверхности компенсируется потоком противоположного знака на другой части поверхности. О. с. квадруполя и мультиполей высших порядков вообще нулю не равна. При распространении звука но каналам, образованным соединениями труб с разными поперечными размерами, граничным условием на стыках этих труб является равенство О. с. по обе стороны сечения, проведённого через стык. В системе СИ О. с. измеряется в м V , а в системе СГС — в см /с. [c.239]

М.1. Мы встречаемся тем самым еще с одной особенностью, отличающей разложения по мультиполям в проблеме излучения от аналогичной статической задачи — в 16 мы могли, пользуясь тем, что скалярный магнитный потенциал удовлетворял уравнению Лапласа, оставить в разложении лишь тензоры. .. а, со следом, равным нулю, — неприводимые магнитные моменты (81./) (см. 16.5.4), отличавшиеся от введенных теперь приводимых тем, что к произведению под ин- [c.292]

В рассеянной волне будем учитывать только электрическую-дипольную часть — как мы знаем, эта часть, если она только не обращается в нуль (в чем мы сейчас убедимся), составляет основную часть излучения системы, а все остальные мультиполи дают лишь поправки, меньшие по крайней мере в отношении [c.311]

Ч.— В. и. явл. примером оптики сверхсветовых скоростей и имеет принципиальное значение. Ч.— В. и. экспериментально и теоретически изучено не только в оптически изотропных средах, но и в кристаллах, теоретически рассмотрено излучение электрич. и магн. диполей и мультиполей. Ожидаемые св-ва излучения движущегося магн. заряда были использованы для поисков магнитного монополя. Рассмотрено излучение ч-цы в канале внутри среды (напр., излучение пучка ч-ц внутри волновода) и др. Новые особенности приобретает Доплера эффект в среде появляются т. н. аномальный и сложный Доплера эффекты. Можно полагать, что всякая система ч-ц, способная взаимодействовать с эл.-маги. полем, будет излучать свет за счёт своей кинетич. энергии, если её скорость превышает фазовую скорость света. [c.851]

PJPk = (—1. Обычно осуществляется наименьшее возможное значение 4 (или 1м), так как с ростом порядка мультиполь-ности на единицу вероятность излучения уменьшается в раз. [c.182]

Классическая теория. Произвольное распределение неподвижных или движущихся зарядов можно описать с помощью плотностей заряда р и тока j, удовлетворяющих ур нпю непрерывности Поле, создавае.мое такими источниками вне области их размещения, описывается как совокупность полей мультиполей. монополя (заряда), диполя, квадруполя и т. д. Однако такое описание продуктивно только тогда, когда размер I области, содержащей источники, мал по сравнению с длиной волны излучения К=2л1к = 2 кс1<а [c.630]

Мультипольное излучение ядер. Если для атомных электронов их скорости удовлетворяют ooTnoui iiiiHM i a(ij- /137, то для нуклонов в ядре величины а, о) в V пе находятся в к.-л. определ. соотношениях. Поэтому для атомных ядер применение разложения по мультиполям возможно только при выполнении двух неравенств [c.105]

МУЛЬТИПОЛЬНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ -излучение, обусловленное изменением во времени мультипольных моментов системы. Излучение огранич. системы источников представляет собой расходящиеся сферич. волны, так или иначе промодулированеые по угл. переменным. Его анализ естеств. образом приводит к разложению излучаемого поля по полному набору сферических функций, обладающих определ. угл. зависимостью. При этом сама система источников, описываемых ф-циями координат (г) и времени (i), может быть представлена в виде набора вполне определ. конфигураций излучателей — мультиполей. Отд. мультиполи как источники излучения характеризуются только ф-циями времени — мультипольными моментами. Их зависимость от времени связана как с внутр. динамикой системы, так и с пе-рем. внеш. воздействиями. Представление излучаемого системой поля в виде суперпозиции полей отд. мультиполей плодотворно не только в прямых задачах исследования поля излучения сложных источников, но и в обратных задачах восстановления свойств источников по характеристикам их излучения. [c.219]

Ч.— В. н. является примером оптики сверхсветовых скоростей и имеет принципиальное значение, Ч.— В. и. экспериментально и теоретически изучено не только в оптически изотропных средах, но н в кристаллах, теоретически рассмотрено излучение электрич. и магн. диполей и мультиполей. Ожидаемые свойства излучения движущегося магн. заряда были использованы для поиска магнитного монапаля. Рассмотрено излучение частицы в канале внутри среды (напр., излучение пучка частиц внутри волновода) и др. Новые особенности приобретает Доплера эффект в среде появляются т. н. аномальный и сложный [c.449]

Излучение, связанное с перестройкой системы на А/=1, называется дипольным излучением на А/=2—квадрупольным излучением на А/=3 — октупольным излучение)м на А/==п — вообще излучением мультиполя -го порядка. [c.123]

Укажем на некоторые свойства точечных источников, излучающих векторные поля. Напомним, что в скалярной теории точечный источник, создающий поле, пропорщюнален трехмерной 5-функции, появляющейся в виде возмущающего члена в волновом уравнении [см. (4.2.2)]. В векторном случае мы должны представить себе поле излучения как соответствующую комбинацию полей элементарных электрических и магнитных мультиполей. В простейшем случае мы имеем дело с электрическим диполем р и магнитным диполем Ш, локализованными в точке Tg = (atq, q). Если источник находится в однородной среде, то поле, излучаемое диполями р и ш, дается выражением (см. книгу [c.296]

МУЛЬТИПОЛЬНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ — электромаг-пнтное излучение с длиной волпы, большой по срап-имшю с размерами излучающей системы, определяющееся электрическим или магнитным мультипольным момептоы (см. Мультиполь) системы электрич. зарядов. [c.338]

Излучения звука прп других движениях сферы, отличных от пульсации или колебания ее как твердого тела, обычно не представляют практического интереса. Заметим, однако, что граничные условия равенства радиальной скорости сферической гармонике второго порядка можно удовлетворить точно, если поместить квадруполь в центр сферы такие условия соответствуют колебаниям, при которых мгновенные формы тела эллипсопдальны, но его объем остается постоянным и центр инерции покоится. Граничные условия общего вида можно разложить по сферическим гармоникам, и обычно более высокие гармоники связаны с мультиполями более высокого порядка. При этом оказывается, что в высокочастотных предельных случаях выполняются приведенные выше законы геометрической акустики. [c.93]

И ведет к дипольному излучению с диполем, ось которого перпендикулярна к потоку (плюс высшие мультиполь-ные излучения, интенсивности которых будут убывать в (AZ) раз по мере возрастания мультинольности). Действительно, разлагая в формуле (4.51) в ряд Тейлора [c.153]

Описанное не вполне полноправное появление третьего семейства моментов составляет наиболее существенное отличие старших членов разложения излучения системы по мультиполям, как от статических разложений, так и от рассмотренных в предыдущем параграфе младших членов излучения, в которых анапольные моменты не появлялись. [c.292]

Приведенные здесь качественные соображения заставляют с особым вниманием подойти к вопросу точного решения задачи об излучении релятивистских частиц. В самом деле, обычный метод решения подобных задач, сводящийся к разложению поля излучения по мультиполям, в нашей задаче явно неприменим. Действительно, длина волны ди-полвного излучения X связана с круговой частотой вращения электрона соо=рс/7 соотношением [c.99]

МУЛЬТИПОЛЬ (от лат. multum — много и греч. polos — полюс). Электрический М.— система электрич. зарядов ( полюсов ), обладающая определённой симметрией. В зависимости от сложности М. имеет тот или иной порядок М. нулевого порядка ЯВЛ. заряд М. 1-го порядка — диполь (система двух разноимённых, одинаковых по величине зарядов) М. 2-го порядка — квадруполь (система четырёх равных по величине зарядов, помещённых в вершины параллелограмма так, что каждая сторона соединяет разноимённые заряды) 3-го порядка — октуполь и т. д. Электрич. М. с не меняющимся во времени муль-типольным моментом (см. ниже) создаёт статическое электрич. поле, М. с перем. моментом излучает эл.-магн. волны. Поле М. на больших расстояниях R от него R p>r, г — размеры системы) можно представить как наложение полей М. разл. порядка. Для статич. полей потенциал М. /-того порядка (2 -поля) убывает при R r как 1/Л + и обладает определённой угловой зависимостью. Перем. (излучаемые) поля М. любого порядка на расстояниях, много больших длины волны их излучения, меняются как I/R и различаются только угл. зависимостью (такой же, как у статич. М.). [c.440]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...