Движение жидкости вынужденное теплоотдача

При вынужденном движении жидкости интенсивность теплоотдачи в значительной мере зависит от характера течения жидкости, определяемого числом Рейнольдса. Поэтому при моделировании должно соблюдаться равенство этих чисел, т. е. Ке = Ре". Здесь одним штрихом отмечены значения, относящиеся к натурному образцу, двумя — к модели. Из равенства чисел следует [c.201]

Опыты показывают, что при вынужденном движении жидкости закономерности теплоотдачи при развитом пузырьковом кипении подчиняются соотношениям (4-10) и (4-11). Это следует из рис. 4-14 и 4-16, на которых представлены также опытные данные [c.121]

Коэффициент теплоотдачи а зависит от физических свойств жидкости и характера ее движения. Различают естественное и вынужденное движение (конвекцию) жидкости. Вынужденное движение создается внешним источником (насосом, вентилятором, ветром). Естественная конвекция возникает за счет теплового расширения жидкости, нагретой около теплоотдающей поверхности (рис. 9.1) в самом процессе теплообмена. Она будет тем сильнее, чем больше разность температур A/ = f — и температурный коэффициент объемного расширения [c.78]

ТЕПЛООТДАЧА И ГИДРАВЛИЧЕСКОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ ПРИ ВЫНУЖДЕННОМ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ в ТРУБЕ [c.65]

В случае вынужденного движения жидкости и при развитом турбулентном режиме свободная конвекция в сравнении с вынужденной очень мала, поэтому критериальное уравнение теплоотдачи упрощается [c.423]

При свободном движении жидкости, когда вынужденная конвекция отсутствует, вместо критерия Рейнольдса в критериальное уравнение теплоотдачи необходимо ввести критерии Грасгофа. Отсюда получаем [c.424]

Критическая нагрузка также зависит от скорости потока, причем эта зависимость имеет место даже и для таких условий движения, при которых коэффициент теплоотдачи от скорости не зависит. Вынужденное движение жидкости вдоль поверхности нагрева затрудняет образование паровой пленки, поэтому с увеличением скорости течения критическая тепловая нагрузка возрастает. [c.412]

Рис. 19.10. Теплоотдача при ламинарном и переходном режимах вынужденного движения жидкости в трубе

ТЕПЛООТДАЧА ПРИ ВЫНУЖДЕННОМ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ В ТРУБАХ [c.186]

Формула для определения среднего по длине коэффициента теплоотдачи при вынужденном ламинарном движении жидкости в трубе, учитывающая влияние свободной конвекции и направление теплового потока, может быть представлена в виде [c.190]

Возможен другой случай, когда плотность теплового потока столь велика, что вызывает такие большие турбулентные возмущения, которые остаются больше вызванных вынужденным движением жидкости. В этом втором случае коэффициент теплоотдачи будет зависеть от теплового потока так же, как при пузырьковом кипении в большом объеме. [c.268]

При малых скоростях движения жидкости и больших перепадах температур теплота переносится как за счет естественной, так и вынужденной конвекции. Если скорости движения велики, а температурные перепады незначительны, то влияние свободной конвекции на суммарный теплообмен также незначительно. Интенсивность теплоотдачи конвекцией зависит от характера течения жидкости в пограничном слое. При ламинарном режиме течения жидкости, когда линии тока параллельны теплоотдающей поверхности, интенсивность теплоотдачи невелика, слабо зависит от скорости течения жидкости и сильно изменяется при изменении теплофизических свойств теплоносителя. [c.131]

Итак, при решении вопросов теплоотдачи в случае вынужденного движения жидкости опытным путем отыскивается зависимость, которая в обозначениях, принятых для критериев подобия, будет иметь вид [c.236]

Теплоотдача при вынужденном течении жидкости в трубах. Расчет теплоотдачи при движении жидкости в трубах представляет особый интерес, так как трубчатые аппараты и теплообменники нашли самое широкое распространение на химических производствах. [c.131]

Теплоотдача при вынужденном движении жидкости вдоль плоской поверхности. При движении жидкости вдоль плоской поверхности профиль распределения продольной скорости поперек потока изменяется по мере удаления от передней кромки пластины. Если скорость в ядре потока и о, то основное изменение ее происходит в пограничном слое толщиной б, где скорость уменьщается от vvo до и,. = О на поверхности пластины. Течение в пограничном слое может быть как ламинарным, так и турбулентным. Режим течения определяется критическим значением критерия Рейнольдса, нижний предел которого для ламинарного пограничного слоя равен Re p = 8 Ю , а при Re > 3 10 вдоль пластины устанавливается устойчивый турбулентный режим течения. При значениях 8 10 < Re < 3 10 режим течения — переходный (рис. 2.30). [c.170]

При вынужденном течении кипящей жидкости в трубах интенсивность теплоотдачи зависит от соотношения турбулентных возмущений, вызываемых процессом парообразования и самим движением жидкости. [c.201]

Глава 13 КОНВЕКТИВНАЯ ТЕПЛООТДАЧА ТЕПЛООТДАЧА ПРИ ВЫНУЖДЕННОМ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ И ГАЗОВ Теплоотдача при движении среды в трубах [c.163]

При турбулентном движении жидкостей и газов внутри гладких труб теплоотдача определяется лишь условиями вынужденного движения и при >5-10 и 0,6<Я/-<100 описывается опытной формулой [c.163]

Конвективная теплоотдача существенно зависит от характера движения жидкости или газа. При вынужденном движении картина течения в первую очередь зависит от числа Рейнольдса. Поэтому при модели- [c.166]

Третий случай, соответствующий взаимно противоположному направлению вынужденной и естественной конвекции, имеет место при нагревании жидкости и ее движении в вертикальной трубе сверху вниз и охлаждении жидкости и ее движении снизу вверх. При этом скорость жидкости у стенки под влиянием токов естественной конвекции, направленных в противоположную сторону, уменьшается. В некоторых случаях у стенки может образоваться возвратное, или вихревое, движение жидкости (рис. 8-9). В этом случае коэффициенты теплоотдачи практически [c.206]

При значительном изменении температуры по сечению и длине трубы в разных точках потока оказываются различными плотности жидкости или газа. Вследствие этого в жидкости возникают подъемные силы, под действием которых на вынужденное движение теплоносителя накладывается свободное движение. В итоге изменяются картина движения жидкости и интенсивность теплоотдачи. Так, в вертикальных трубах при совпадении направления течения жидкости с направлением подъемной силы (течение снизу вверх при нагреве жидкости, течение сверху вниз при охлаждении) скорость течения жидкости у стенки увеличивается, как это показано на рис. 3-20. В итоге интенсивность теплоотдачи увеличивается по сравнению со случаем, когда влияние свободной конвекции отсутствует, что, например, имеет место в условиях невесомости. [c.81]

Теплоотдача в вынужденном потоке жидкости (вынужденная конвекция). 1. Теплоотдача в прямой трубе. Турбулентное движение. [c.492]

Теплоотдача при вынужденном движении жидкости [c.143]

Теплоотдача при вынужденном (напорном) движении жидкости в трубах и каналах постоянного сечения [c.209]

Расчет 216 Теплоотдача — Коэффициенты — Единицы измерения 19 --конвекцией — Коэффициенты — Таблицы 203 — Расчет 208 --конвекцией при вынужденном движении жидкости 209-211 --конвекцией при продольном обтекании пластин 211 [c.1000]

Грубы — Теплоотдача конвекцией при вынужденном движении жидкости 209—211 [c.1001]

Из рис. 31.7, а следует, что интенсивность теплоотдачи повышается с увеличением скорости жидкости только при малых значениях плотности теплового потока q при условиях, когда турбулентные возмущения, вызванные движением жидкости, больше тех, которые вызваны пузырьковым парообразованием (линии 2, 3, 4). Из рисунка следует также, что возможны другие условия, когда плотность теплового потока столь велика, что парообразование вызывает такие большие турбулентные возмущения, которые остаются больше вызванных вынужденным движением жидкости коэффициент теплоотдачи при этих условиях завиеит от плотности теплового потока, так же как при пузырь- [c.324]

Опыты показываКУг, что при вынужденном движении жидкости закономерности теплоотдачи при развитом пузырьковом кипении подчиняются соотношениями (4-10) и (4-11). Это следует из рис. 4-14 и 4-16, на которых представлены также опытные данные при интенсивном кипении насыщенной и недогретой воды, движущейся в трубах и кольцевых каналах. [c.130]

Организованное движение жидкости (вынужденная или естественная циркуляция) вызывает повышение интенсивности теплоотдачи при кипении. Однако степень этого влияния зависит от отношения величин турбулентных возмущений, вызываемых организованной циркуляцией жидкости и процессом парообразования. Последний процесс оказывает относительно большее воздействие, ибо развивается непосредственно в самом пограничном слое жидкости. Поэтому значения коэффициента теплоотдачи, при постоянной скорости циркуляции, меняются с ростом теплового потока вначале весьма мало, затем темп нарастает и, наконец, по мере увеличения q коэффициент тепло-котдачи стремится к некоторому предельному значению, близкому точке на кривой a. — f q) для условий свободной циркуляции. Такая зависимость графически изображена на фиг. 60. На фиг. 61 [c.137]

В этой главе мы рассмотрим теплообмен при стационарном ламинарном течении в цилиндрических трубах. Будем полагать, что движение жидкости вынужденное, поле скорости не зависит от цоля температуры и массовые силы отсутствуют. Анализ теплообмена проводится в предположении постоянства физических свойств жидкости. Влияние на теплоотдачу зависимости физических свойств от температуры обсуждается в гл. 12. [c.130]

В предыдущих гл. 7 и 8 были рассмотрены способы теоретического анализа процессов теплоотдачи на основе теории пограничного слоя на примере продольно и поперечно-омываемой пластины и вынужденного движения жидкости в гладкой круглой трубе. При этом физические константы К, ji,, р, с), от которых зависит способность жидкости переносить теплоту, принимались постоянными. Кроме того, не учитывалось влияние свободной конвекции, которая может либо усиливать теплоотдачу при вынужденном движении жидкости, либо ослаблять ее. Однако теоретическое определение теплоотдачи при наружном омывании тел более слоя ной формы или при вынужденном движении в трубах некруглого сечения с шероховатыми стенками (практически внутренние стенки труб всегда имеют шероховатую поверхность) с учетом переменности физических констант жидкости и свободной конвекции пока невозможно. Следует отметить, что значительная часть сведений о процессах переноса теплоты, которыми мы располагаем, была получена экспериментально. Поэтому инежерные расчеты теплоотдачи в основном построены на экспериментальных сведениях. [c.185]

На основании обработки результатой многих экспериментов академик М. А. Михеев составил формулу для определения среднего коэффициента теплоотдачи при вынужденном движении жидкости в трубе [c.189]

Ламинарный режим. На процесс переноса теплоты при вынужденном ламинарном движении жидкости в трубе влияет свободная конвекция. Наиболее сильное влияние свободная конвекция оказывает при следующих условиях вектор скорости вынужденного движения жидкости в вертикально расположенной трубе направлен вниз жидкость нагревается, при этом у внутренних поверхностей стенки может возникнуть свободная конвекция, что приведет к тур-булизации пристенного слоя и, следовательно, к интенсификации теплоотдачи. [c.190]

Теплоотдача при пузырьковом кипении в условиях вынужденной конвекции жидкости. Пусть процесс пузырькового кипения происходит в трубе, по которой течет жидкость. Вынужденное движение жидкости может привести к более интенсивной теплоотдаче по сравнению со случаем кипения в большом объеме при свободном движении жидкости. Увеличение интенсивности теплоотдачи произойдет в том случае, когда турбулентные возмущения, вызванные вынужденным движениСлМ жидкости, станут больше тех, которые вызваны пузырьковым парообразованием. [c.267]

Разработано несколько методов определения коэффициента теплоотдачи при пузырькопом кипении в условиях вынужденного движения жидкости. Например, предложена следующая формула [44] [c.268]

Для определения локального к оэфсЬициента теплоотдачи при вынужденном движении жидкости с малой скоростью и заданном температурном напоре АТ =Т, —Т получена формула [44], учи- [c.269]

При небольших скоростях потока и при достаточно большой плотности теплового потока теплоотдача определяется процессом парообразования. При больших скоростях движения жидкости теплообмен определяется законами турбулентного движения а С. С. Кутате-ладзе предложен простой и эффективный метод учета совместного влияния скорости циркуляции и плотности теплового потока на теплоотдачу при кипении. В этом случае влияние этих факторов оценивается соотношением предельных значений — коэффициента теплоотдачи при кипении 00 и коэффициента теплоотдачи к вынужденному нотоку при отсутствии кипения о. При оо/ао<0,5 принимают а = о при Qtoo/ao > 2 а = оо. В области 0,5 < оо/схо < 2 коэффициент теплоотдачи рассчитывается по интерполяционной формуле [c.202]

При кипении в трубах в условиях вынужденной конвекции на теплоотдачу оказывают влияние еще и паросодержание (недогрев), скорость вынужденного движения жидкости, а также размеры и расположение поверхности теплообмена в простра 1стве. [c.314]

Ивашкевич А. А. Коэффициент теплоотдачи в переходной области от конвекции к кипению при вынужденном движении жидкости в каналах. Теплоэнергетика , 1963, № 10. [c.207]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...