Принцип Германа—Эйлера—Даламбера

ГЛАВА XV(. ПРИНЦИП ГЕРМАНА — ЭЙЛЕРА — ДАЛАМБЕРА ДЛЯ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ И ДЛЯ МЕХАНИЧЕСКОЙ СИСТЕМЫ [c.279]

ПРИНЦИП ГЕРМАНА —ЭЙЛЕРА —ДАЛАМБЕРА ДЛЯ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ [c.279]

ПРИМЕРЫ ПРИМЕНЕНИЯ ПРИНЦИПА ГЕРМАНА — ЭЙЛЕРА — ДАЛАМБЕРА [c.280]

Это положение называется принципом Германа —Эйлера — Даламбера для несвободной механической системы. [c.283]

Рассмотрим твердое тело, вращающееся вокруг неподвижной оси 2 под действием приложенных к нему внешних задаваемых сил Pi, Pq,. .., Рп (рис. 227, а). Предположим, что в рассматриваемый момент тело имеет угловую скорость о) и угловое ускорение е. Чтобы воспользоваться принципом Германа — Эйлера — Даламбера, приложим к каждой точке тела М силу инерции Ф,-. [c.289]

Расстояние АВ между опорами тела обозначим h. На основании принципа Германа —Эйлера —Даламбера внешние задаваемые силы, реакции связей и силы инерции должны удовлетворять уравнениям [c.289]

Решение. Свяжем с пластинкой подвижную систему координат, направив ось г по оси вращения пластинки, ось у —по катету а и ось с—перпендикулярно к плоскости пластинки (рис. 230). Чтобы воспользоваться принципом Германа — Эйлера — Даламбера, определим силы инерции точек пластинки. Для этого разобьем пластинку на элементарные площадки. При равномерном вращении пластинки сила инерции каждого элемента имеет только центробежную составляющую, модуль которой определится по формуле (3.5) [c.296]

Согласно принципу Германа— Эйлера — Даламбера составим для плоской системы сил С, Yj , Уи Ф уравиеиия, соответствующие уравнениям (108.3) и (108.5), в следующем виде [c.297]

В чем заключается сущность принципа Германа—Эйлера — Даламбера для материальной точки [c.297]

Каково число и каков вид уравнений, выражающих принцип Германа — Эйлера —Даламбера для несвободной механической системы в проекциях на оси [c.297]

Метод кинетостатики, заключающийся в том, что в любой момент времени геометрическая сумма равнодействующей задаваемых сил. равнодействующей реакции связей и силы инерции для каждой материальной точки несвободной механической системы равна нулю (то же, что и принцип Германа - Эйлера - Даламбера, начало Даламбера). [c.69]

Принцип Германа — Эйлера — Даламбера [c.156]

Добавим силу инерции Q , направив ее вертикально вверх (противоположно ускорению а ). На основании принципа Германа — Эйлера — Даламбера имеем [c.159]

Принцип Германа — Эйлера — Даламбера. В каждый момент времени все силы, действуюш,ие на точку, уравновешиваются силой инерции, т. е. [c.176]

Принцип Германа—Эйлера—Даламбера позволяет задачи динамики решать как статические. Добавив к действующим силам силы инерции, можно применять все теоремы, законы и правила, доказанные и принятые в статике. Раздел, связанный с этим принципом, получил название Кинетостатика (что означает статика в движении). [c.177]

При решении задач с применением принципа Германа—Эйлера— Даламбера необходимо придерживаться следующего поряда а [c.177]

Космический корабль движется по окружности с постоянной скоростью Vi , следовательно, по принципу Германа—Эйлера—Даламбера необходимо добавить только нормальную силу инерции Р . Уравнение кинетостатического равновесия в проекции на нормаль имеет вид [c.181]

СВЯЗЬ МЕЖДУ ТЕОРЕМАМИ, ПРИНЦИПОМ ГЕРМАНА-ЭЙЛЕРА-ДАЛАМБЕРА И ОСНОВНЫМ УРАВНЕНИЕМ ДИНАМИКИ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ [c.218]

Учитывая, что та = — получаем математическое выражение принципа Германа — Эйлера — Даламбера для материальной точки [c.218]

Принцип Германа — Эйлера — Даламбера эквивалентен второму закону Ньютона. Согласно этому принципу в каждый момент движения любой материальной системы сумма всех сил, действующих на систему, уравновешивается силами инерции. [c.10]

Уравнение (5), характеризующее принцип Германа — Эйлера — Даламбера, можно записать так [c.10]

Глава 16. Принцип Германа—Эйлера—Даламбера для [c.13]

Принцип Германа—Эйлера—Даламбера для материальной точки.........489 [c.13]

Примеры применения принципа Германа—Эйлера—Даламбера...........490 [c.13]

Принцип Германа—Эйлера—Даламбера для несвободной [c.13]

Примеры применения принципа Германа—Эйлера—Даламбера [c.13]

Принцип Германа-Эйлера-Даламбера для материальной точки [c.489]

Лаграно С (1736— 1813) связал принцип Германа — Эйлера— Даламбера с общим принципом статики — принципом возможных перемещений и придал ему удобную для практического применения форму. Впервые принцип возможных перемещений был установлен Стевином (1548— 1620). [c.5]

Принципом Германа — Эйлера — Даламбера называют общий метод, при помощи которого уравнениям динамики по форме придается вид уравнений статики. Зтот метод, предложенный в 1716 г. Германом и обобщенный в 1737 г. Эйлером, получивший название петербургского принципа, часто иазываЕОТ началом или принципом Даламбера, хотя действительная сущность начала Даламбера не аналогична пет.фбургскому принципу [c.279]

Расслютрим несвободную механическую систему, состоящую пз п материальных точек. Применим к каждой точке М/ этой системы принцип Германа—Эйлера—Даламбера (см. 106). Тогда [c.283]

Решение. Для определения реакций опор при помощи принципа Германа—Эйлера— Даламбера к точкам системы условно прикладывают их силы инерции и освобождая систему от связей, прикладывают реакции этих связей. В. зависимости от вида полученной системы сил составляют те или иные уравнения проекций сил на оси, соответствующие векторному уравнению (108.3), и уравнения моментов сил относительно осей, соответствующие иекторпому уравнению (108.5 ). [c.293]

Принцип ВОЗМОЖНЫХ перемещений, дающий общий метод решения задач статики, можно применить и к решению задач динамики. На основании принципа Германа —Эйлера —Даламбера для несво- [c.318]

Для определения иатяжеиия нити S па основании принципа Германа—Эйлера—Даламбера составим для сил, приложенных к телу, и его силы инерции [c.321]

Таким образом, при движении материальной точки в каждьш данный момент времени активная сила Р, реакция связи N и сила инерции Q взаимно уравновешиваются. Это положение называют принципом Германа — Эйлера — Даламбера. [c.156]

Добавим к силам G и Т силу инерции Q , направнв ее противоположно ускорению а . Согласно принципу Германа—Эйлера — Даламбера, силы G, Т и Q образуют уравновешенную систему. Поэтому, выбрав оси координат, как показано на рис. 1.186, б, составим два уравнения равновесия [c.158]

Поскольку в рассматриваемую систему сил включены силы инерции, согласно принципу Германа — Эйлера—Даламбера эту систему можно считать находящейся в равновесии. На основании этого приравняем нулю сумму моментов всех заданных сил и сил инерции относителыю оси вращения [c.169]

Решение. В табл. 13 показано, как решать эту задачу с помощью o IOвиoгo ypaвкeпl я динамики, принципа Германа — Эйлера — Даламбера, уравнения зменения количества дв Iжeння, ур 1Б ення измеиеиия кинетической энергии. [c.219]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...