Призмы Поверхность и объем

При сопоставлении сребренных трубок но весовым показателям значения обеих координат в (31) следует делить на вес единицы поверхности Ь, который равен частному от деления веса 1 пог. м трубы на ее наружную (по сребренной стороне) поверхность. При сопоставлении по объемным показателям значения обеих координат в (31) нужно множить на удельную поверхность теплообмена /, которую целесообразно относить к объему не самой трубки, а к минимальному объему, занимаемому ею в пучке. Если принять треугольную разбивку и минимальное расстояние между оребрением соседних трубок 1 мм, то объем, занимаемый 1 пог. м сребренной трубки, представляет прямоугольную призму, основание которой — правильный шестиугольник, описанный вокруг окружности диаметром ( + 2Н + ) мм йн—диаметр несущей трубки к — высота оребрения в мм) и равен 0,866 (с -Ь 2/г -Ь 1) 10 м . Если оребрению придано шестиугольное очертание (ом. главу V), то основание призмы будет вписанным в ту же окружность шестиугольником и объем составит 0,65( + 2к + 1) - Ю" ж , т. е. на 25% меньше, чем при обычном (круглом) очертании оребрения. [c.16]

На рис. 5 сопоставляется затвердевание тел различной геометрической формы, но имеющих равные диаметры и толщины сферы (куба), цилиндра (призмы) и плоской стенки. Сфера, как имеющая наибольшее отношение поверхности к объему, затвердевает быстрее всего, за ней следует цилиндр, за цилиндром плоская стенка. [c.484]

Указанные плоскости пересекают поверхность пирамиды по прямым, проходящим через ее вершину, а поверхность призмы — по прямым, параллельным ее боковым ребрам. Это существенно сокращает объем графических построений и позволяет заранее определить те грани одного многогранника, с которыми пересекаются ребра другого многогранника. [c.117]

Сила полного давления на стенку равняется, очевидно, равнодействующей системы сил, образующих призму давлений, т. е. равняется объему этой призмы, проходит через центр тяжести последней и перпендикулярна к поверхности стенки. [c.42]

Это заключение остается справедливым и в том случае, когда имеются силы, прямо приложенные к точкам жидкости (как, например, сила тяжести). Действительно, эти силы всегда предполагаются непрерывными и порядка величины тех масс, к которым они приложены. Поэтому результирующая этих внешних сил, действующих на призматическую массу жидкости, имеет также порядок величины объема призмы. Наоборот, давления на грани имеют порядок величины площади грани. Когда призма становится бесконечно малой, то объем становится бесконечно малым по сравнению с площадью полной поверхности призмы. Поэтому внешними (приложенными) силами можно пренебречь по сравнению с давлениями, так как они являются бесконечно малыми более высокого порядка. [c.268]

Таким образом, удвоенный объем, ограниченный поверхностью провисания мембраны, натянутой на плоский односвязный контур (совпадающий с очертанием поперечного сечения скручиваемой призмы), и плоскостью контура, равен крутящему моменту. [c.67]

При откачке воздуха из-под защитной обоймы происходит аналогичное явление. Если при этом рабочее давление, обусловливающее поток воздуха через защитную обойму, равно рабочему давлению под рабочей обоймой, то наклон граней призмы тот же, что и в первом случае следовательно, в случае одновременного отсасывания воздуха при одном и том же рабочем давлении из-под рабочей и защитной обойм на долю рабочей обоймы приходится объем воздуха, определяемый уже объемом прямоугольного параллелепипеда. В то же время ликвидируется поступление в рабочую обойму воздуха, подсасываемого с поверхности конструкции. [c.217]

Около каждого вертикального ребра призмы расположен объем, соответствуюш,ий твердому раствору в рассматриваемом металле. При высоких температурах каждый из этих объемов ограничен поверхностью солидус. При температуре [c.328]

При отсутствии указанных выше условий и работе на поверхности объем грунта перед отвалом пропорционален глубине резания. Поэтому перемещение грунта выполняют чаще всего с непрерывным дополнительным резанием грунта, хотя призму волочения можно набирать и на небольшом расстоянии. Без такого дополнительного подрезания грунта набранная призма волочения теряется на расстоянии 6,,.8 м. [c.19]

Соотношение площадей катодной (/ к) и анодной Р ) составляющих на поверхности сплава будет такое же, что и соотношение объемов компонентов в сплаве. То, что это так, можно показать весьма простым рассуждением. Представим себе прямоугольную призму из 1 акого-либо-бинарного сплава. При равномерном распределении одного из компонентов в другом очевидно, что в любом поперечном сечении соотно шение площадей Ук/Ра должно быть постоянным. Но если в каждом тонком слое поперечного сечения площадь одной фазы равна Ра, а другой — Рк, то интегрируя объемы элементарных слоев по высоте призмы (/г), получиМ объем первой фазы РаЬ, второй — РкЬ и, следовательно, [c.195]

По мере развития топок с жидким шлакоудалением увеличивался объем охлаждающей камеры и менялась ее форма. Форма охлаждающего прсстранства в виде вытянутой призмы обеспечивает лучшее восприятие тепла радиацией. Плотный пучок трубок на конце охлаждающего пространства постепенно исчез, и его охлаждающее действие было заменено большей экранной поверхностью камеры охлаждения. Это развитие показано на рис. 67, [c.142]

Итак, возьмем для доказательства объем жидкости в форме призмы (фиг. 3) с осно-папием в виде прямоугольного треугольника (только ради упрощения вычислений) и с высотой, равной единице. Пусть поверхностные силы, отнесенные к единице поверхности, т. е. напряжения на поверхностях Ь , С 1, равны соответственно / ,, р , р.. Так как мы предполагаем, что выделенная из жидкости призма находится в равновесии, то суммы вертикальных и горизонтальных проекций действующих сил должны быть раины нулю. В рассматриваемом случае силы, действующие перпендикулярно к основанию призмы, не приходится принимать во внимание, так как они не дают ироект ий пи в горизош альном, Н 1 вертикальном направлениях. Поэтому, если пока предположим, чго объемные силы отсутствуют, го, пользуясь обозначениями фиг. 3 и, кроме того, обозначая абсолютные значения векторов р , р., р , через р , р.., р. , получим следующие равенства [c.18]

Рассмотрим частный случай, когда стснка вертикальна, и выясним, как велика сила, действующая на какую-нибудь часть этой стенки. Так как зависимость давления от высоты - -линейная, то сделаем следующее построим на площади впрямую призму (фиг. 12) и отсечем часть эчой призмы плоскостью, наклоненной к стенке на 45 и пересекающейся со свободной поверхностью жидкости но прямой ЕЕ. Объем отсеченной части призмы (V), умноженный на удельный вес жидкости, и будет равен давлению на площадь F. Высоты призмы для различных мест основания / соответствуют, согласно построению, давлениям, испытываемым в этих местах боковой стенкой. [c.28]

Рабочее пространство ванны с охватывающими электродами представляет собой футерованную шалштом призму, по трем сторонам которой расположены массивные электроды из мягкого железа. В этих ваннах вследствие малой плотности тока на поверхности электродов существует лишь естественная циркуляция соли, причем разность температур по высоте ванны может достигать 20—25°. Недостаточно интенсивная циркуляция соли снижает также скорость нагрева изделий. Кроме того, в ваннах с охватывающими электродами токовые линии проходят через весь объем ванны и, следовательно, через нагреваемые изделия что может привести к их местным перегревам. [c.287]

Рассмотрим сначала для общности тело, ограниченное какой-нибудь поверхностью. Пусть имеем такое тело произвольной формы (фиг. 461), которое притягивает точку т х у, т). Будем рассматривать это тело относительно осей Oxyz, из которых ось Ох есть данная ось. Разбиваем тело плоскостями, параллельными плоскостям координат Оху и Ozx, на весьма тонкие призмы, параллельные оси Ох, Эти призмы с обеих сторон тела вырежут элементы поверхности ... Объем [c.749]

Полагая сначала псевдоволновые функции плоскими волнами, мы потребуем, чтобы они удовлетворяли периодическим граничным условиям на поверхностях кристалла. Тогда плотность состояний в пространстве волновых векторов будет просто 0/(2л) , где Я — объем кристалла. В этом можно убедиться на примере, когда пространство ограничено плоскостями прямоугольной призмы. В направлении х расстояние в обратном пространстве между двумя состояниями будет 2л/11, где 1 — размер в направлении х. Соответственно на одно состояние будет приходиться в обратном пространстве объем (2я) /11Ь21з. а плотность состояний будет равна просто обратной величине. Этот результат остается справедливым и для объема более сложной формы. В каждом из указанных состояний может находиться по одному электрону с разными спинами, так что плотность электронных состояний как раз равна удвоенной плогности состояний волновых векторов. [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...