Несжимаемые упругие тела вращения

НЕСЖИМАЕМЫЕ УПРУГИЕ ТЕЛА ВРАЩЕНИЯ 2) [c.357]

В гл. IV рассматриваются приложения метода конечных элементов к нелинейным задачам теории упругости. Глава начинается с обзорного изложения теории конечных упругих деформаций. Затем выводятся нелинейные жесткостные соотношения для упругих тел и приводятся решения ряда задач, в том числе задач о конечных деформациях несжимаемых тел вращения, растяжении и раздувании упругих мембран, конечной плоской деформации несжимаемых упругих тел. В эту главу включен также обзор различных методов решения больших систем нелинейных уравнений. [c.7]

Изучаются переходные процессы деформации в упругих стержнях и оболочках, связанных с абсолютно жесткими телами вращения, при вертикальном входе в идеальную несжимаемую жидкость. В контакт с жидкостью входит твердое тело, и исследование ограничивается начальной стадией погружения. В момент первого касания I = 0) вся конструкция имеет скорость которая намного меньше скорости звука с в жидкости [24]. [c.134]

Решение о вертикальном входе в идеальную несжимаемую-жидкость тонких упругих пологих оболочек вращения дано в [22, 23, 30, 181, 257]. При решении гидродинамической задачи предполагалось, что граница пересечения смоченной поверхности тела и свободной поверхности жидкости перемещается с дозвуковой скоростью. Таким образом, эффекты, связанные со сжимаемостью жидкости, не учитывались (эти эффекты важны только-в течение нескольких микросекунд с начала удара). [c.153]

Линейные задачи для несжимаемых тел рассматривались многими авторами. Бесконечно малые осесимметричные деформации несжимаемых упругих тел вращения были изучены Беккером и Брисбейном [1965]. Их исследования основаны на одной вариационной теореме Геррманна [1965], которую можно получить исходя из более общей теории, развитой Трусделлом [c.263]

Применениям метода конечных элементов к линейным задачам о сим-метричных бесконечно малых деформациях гуковых тел вращения посвящены работы Рашида [1964, 1966] и Клафа и Рашида [1965]. Вильсон [1965] рассмотрел линейную задачу о произвольных бесконечно малых деформациях осесимметричных упругих тел, а Беккер и Брисбейн [1965] построили конечноэлементные модели для исследования бесконечно малых деформацийг несжи-маемых тел вращения. Приложения к общей-задаче о конечных освсиммет-. ричных деформациях несжимаемых тел вращения даны в статье Одена и Ки [1970], на основе которой и написан этот пункт. [c.357]

Сущность этого метода состоит в том, что заданные нагрузки, перемещения, а для несжимаемого материала и функция гидростатического давления в области их определения разлагаются в ряды по системе ортогональных функций. Такое разложение производится по координате, вдоль которой геометрия и свойства рассчитываемой детали остаются неизменными. Рассмотрим применение полуаналитического метода решения при расчете упругих элементов муфт в виде тел вращения при неосесимметричном нагружении. Так как такое рассмотрение будет вестись в рамках геометрических соотношений, указанный ниже способ решения одинаково применим и к слабосжимаемым, и к несжимаемым материалам. [c.22]

В работах А. Г. Горшкова и М. И. Мартиросова [29], М. И. Мартиросова [51-53] проведен численный анализ динамического поведения упругих сферических оболочек, связанных с твердым телом, при несимметричном входе в полупространство, занятое идеальной несжимаемой жидкостью. Гидродинамические нагрузки, действующие на оболочку со стороны жидкости, определяются как суперпозиция нагрузок от вертикального проникания оболочки и горизонтального движения изменяющейся во времени ее погруженной части. Для исследования напряженно-деформированного состояния тонкой упругой оболочки используется один из вариантов геометрически нелинейных уравнений движения, учитывающих инерцию вращения и деформацию поперечного сдвига. К ним добавляются уравнения движения всей конструкции как твердого тела. Задача решается методом конечных разностей с применением явной схемы типа крест . Анализируется влияние на динамическое поведение конструкции начальной скорости и угла входа, начальной угловой скорости вращения, сжимаемости жидкости, подъема ее свободной поверхности (эффект Г. Вагнера), толщины оболочки, массы твердого тела и ряда других факторов. Исследуется также влияние гидроупругого взаимодействия между оболочкой и жидкостью на динамику входа. Показано, что при углах тангажа ч ) 60° задачу о наклонном входе конструкции в жидкость можно заменить задачей о вертикальном входе с начальной скоростью, равной вертикальной составляющей при несимметричном погружении. Кроме того, установлено, что до скоростей Уо 100 м/с сжимаемость жидкости (воды) практически не влияет на напряженно-деформированное состояние сферической оболочки. [c.402]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...