Удельные величины и безразмерные параметры

УДЕЛЬНЫЕ ВЕЛИЧИНЫ И БЕЗРАЗМЕРНЫЕ ПАРАМЕТРЫ [c.54]

Перечисляются все размерные и безразмерные параметры, существенные для данного явления. Например, при моделировании упругих деформаций конструкции существенны пять величин [.I, Е, I, pg и Р, где I — характерный линейный размер конструкции Pg — удельный вес материала конструкции Р — характерная величина сил. Таким образом, в данном случае п — Ъ. [c.160]

Приведенные зависимости основных параметров ТРД по скорости полета носят принципиальный характер. Однако численные значения удельных и безразмерных параметров Яуд, Суд, г е, "nH, 11о), характеризующие совершенство ТРД, величины скоростей полета, на которых тяга ТРД обращается в нуль, зависят от уровня параметров рабочего процесса ТРД. [c.61]

Компонентами модели цели являются обобщенные технико-экономические показатели и характеристики конструктивно-технологических решений, выступающие в форме безразмерных и удельных величин, трактуемых как коэффициенты подобия. Это обстоятельство позволяет проектанту, опуская многочисленные детальные подробности, осуществить направленный поиск основных технических и технологических параметров возможных вариантов решения, исходя из ограничений, накладываемых принципиальной [c.45]

Согласно (3.1) и (3.2), система определяющих параметров включает величины I, г о, Ьо, Е о, II = (р- — (/ +, К, В, А. Здесь I, Уо и Ьо -характерные размер области течения, скорость газа и подвижность заряженных частиц, В - совокупность безразмерных геометрических параметров, А - совокупность безразмерных газодинамических параметров, от которых зависит поля V и 6. В общем случае в А входят числа Рейнольдса, Маха, отношение удельных теплоемкостей и т.д. Привлекая теорию подобия и размерности [8], для тока Jk коронного разряда получим выражение [c.641]

Для получения чисел подобия на основе анализа размерностей используют различные методы. Наиболее простой и удобный из них — метод Рэлея. В соответствии с этим методом искомая величина выражается через влияющие на нее параметры с помощью степенного комплекса, включающего безразмерный коэффициент и все используемые в анализе параметры в различных степенях. Например, при выявлении чисел подобия, которые надо использовать при обобщении опытных данных, полученных при исследовании теплоотдачи в трубе при вынужденном течении, искомая величина — коэффициент теплоотдачи а. Качественный анализ этого явления показывает, что если не учитывать влияния массовых сил и других усложняющих факторов на процесс теплообмена, то интенсивность теплоотдачи должна определяться линейным размером системы /о, скоростью жидкости Wo, плотностью р, удельной тепло- [c.19]

Определение профиля поверхности облегчается графиком (рис. 14-36), соответствующим уравнению (14-87) с удельным расходом q в качестве параметра. Величина Н—2о представляет собой удельную энергию сечения Но, определенную ранее формулой (13-62) и отсчитываемую относительно дна канала, а не относительно плоскости сравнения. Преимущество графика для удельной энергии сечения состоит в том, что для прямоугольных каналов он не связан с геометрией переходного участка. Уравнение (14-87) представлено графически на рис. 14-36 также и в безразмерной форме [c.381]

Система, состоящая из безразмерных уравнений (8.21), вместе с граничными условиями (8.22), (8.23) и соотношениями на фронте головной волны (8.29) и (8.30) вполне достаточна для определения поля течения вокруг тонкого тела, движущегося с гиперзвуковой скоростью, включая эффект изменения энтропии на головней ударней волне. Параметрами, определяющими решение этих уравнений, являются безразмерные величины М, х и А. Но числа М и X содержатся во всех уравнениях указанной выше системы только в виде произведения Мх. Это значит, что при одном и том же отношении к удельных теплоемкостей имеет место следующее правило подобия для гиперзвукового потока. Если два тела имеют одинаковое распределение толщины. [c.409]

И экспериментальных данных, а также значительное их отличие от параметров идеального газа с 7=1,4. Кроме того, реальные свойства газа оказывают значительное влияние на величину коэффициента А в уравнении расхода (1.142), который увеличивается па 10—15 % при увеличении ро от 1 до 50 МПа, Изменение температуры торможения в пределах от 200 до 500 К незначительно влияет на безразмерные газодинамические параметры, хотя очевидна естественная тенденция сближения значений параметров идеального и реального газов с ростом температуры. Интересно отметить, что отношение удельных теплоемкостей при больших ра может значительно превышать 1,4, достигая 2—2,5. [c.60]

В итоге удельная пустотная тяга представлена в виде двух сомножителей расходного комплекса р, зависящего только от свойств топлива, и коэффициента кр, который характеризуется размерами и формой расширяющегося сопла. Коэффициент пустотной удельной тяги — величина безразмерная и для существующих двигателей меняется в пределах от 1,6 до 2,1 в зависимости от параметров сопла и свойств рабочего тела — от показателя адиабаты к [c.175]

Продолжительность испытаний выбирают в зависимости от свойств агрессивной среды и испытуемого материала. После испытаний оценивают удельное электрическое сопротивление, проницаемость и величину давления разрыва образца материала. Результаты измерений указанных величин представляют в виде изменения их -безразмерных (по отношению к значениям параметров до испытаний) значений от времени процесса фильтрации жидкости в порах материала. [c.310]

Анализ уравнения (2) показывает, что на интенсивность износа влияет безразмерный параметр pjH пред-ставляюп ий собой отношение контурного удельного давления к твердости материала. Характер этого влияния в упрош енном виде аналитически может быть выражен степенной функцией pjHY, где а в зависимости от величин и V может принимать значения 1,5—2. Это хорошо подтверждается имеющимися экспериментальными данными [18, 27]. Фрикционные свойства материалов в соотношении (2) характеризуются удельной адгезией т, которая связана с коэффициентом трения / [24] [c.10]

Развитие и совершенствование основных положений системы привело к введению более действенных факторов, определяющих бездефектность труда и высокое качество изготовляемой продукции. Так, кроме оценки суммарных экономических показателей работы в систему целесообразно вводить и показатели, оценивающие уровень организации (организованности), качество выполненной работы (труда) и экономическую эффективность. Большую )0ль играет разработка показателей для оценки качества труда. Лри внедрении Саратовской системы применялся безразмерный коэффициент эффективности, который показывал, во сколько раз уменьшается число дефектов в данном изделии или при внедрении системы. Однако данный показатель не содержит непосредственных параметров качества изделий и лишь констатирует, а не вскрывает причины возникновения или устранения дефектов про изводства. Он наиболее показателен на стадии внедрения системы. В современных системах бездефектного труда (Львовской, Минской и др.) для оценки труда применяется коэффи-циенпг качества, максимальное значение которого равно единице, что соответствует оптимальному уровню качества труда. В зависимости от нарушений этого уровня его значение снижается на некоторую величину в соответствии с разработанными показателями качества труда отдельных категорий исполнителей. Например для отделов главного механика — в зависимости от простоя оборудования сверх установленного времени, для ОТК — наличие межцехового возврата из-за низкого качества контроля, для отдела главного технолога — невыполнение плана подготовки производства и т, д. Достижение высокого уровня качества связывается с методами морального и материального стимулирования. Большое значение имеет соревнование за достижение лучших показателей качества как коллективами, так и отдельными исполнителями. Соревнование идет за достижение наивысшего коэффициента качества, за повышение удельного веса продукции со знаком качества, за разработку и освоение новых изделий на уровне мировых образцов, за право получения рабочим личного клейма 3si звание лучший по профессии или отличник качества и др. Система управления качеством включает обычно комплекс орга- [c.429]

Уравнения (7-51) и (7-52) могут быть получены путем применения закона, соответственных состояний к превращениям энергии при рассматриваемом, изменении состояния тела (при фазовом переходе, при изменении поверхности тела, при передаче тепла и т. д.). Существует еще и другой путь, который будет ясен из следующих соображений. Любая из величин, характеризующих свойства тела, должна, равняться произведению множителя, имеющего ту же размерность, что и рассматриваемое свойство, и составленного из основных физических параметров данного тела, а именно , критического давления р , критического удельного веса ( (или критического объема 0 ), критической температуры молекулярного веса а, а также универсальной газовой постоянной на безразмерную функцию приведенных параметров ш, тс и х и отно- [c.143]

Обратимся к формуле Деринга — Фольмера (2.34) где имеет вид (2.2). Если учесть выражение (2.15) для разности давлений р" — р внутри критического пузырька и вне его, то для расчета частоты нуклеации /1 нри заданных температуре Т и давлении р нужно в первую очередь знать поверхностное натяжение на границе пузырька с жидкостью, давление насыщенного пара Ре, удельные объемы р, и", теплоту испарения I на одну молекулу. Кроме того, в предэкспоненциальный множитель входит число молекул в 1 сж жидкости N1 и масса молекулы т. Для 0, рв, V, V" берутся значения по таблицам термодинамических свойств [122, 123] на линии насыщения при заданной температуре. Так же находятся I и N1- При выбранном внешнем давлении р нетрудно рассчитать по (2.34) температурную зависимость Получается одна из кривых, показанных на рис. 8, б. Ввиду очень сильной температурной зависимости удобно пользоваться полулогарифмической шкалой. Меняя давление р = р, как параметр, приходим к серии кривых lg Jx [Т) (1—4 на рис. 8, б). Обычно сравнение экспериментальных данных с теорией производится не для частоты нуклеации а для температуры Гц, которая соответствует реализуемой в опыте частоте Например, при перегреве всплывающих капелек lg 6. По теории гомогенной нуклеации строится небольшой участок кривой lg Jl (Т) и из условия lg = 6 определяется теоретическое значение Гц. Для проверки теории нужно изменять в широком интервале давлепие, под которым находится жидкость, а также эффективную частоту зародышеобразования. Перекрыть большой диапазон удается благодаря применению разных методов перегрева жидкостей. Для маленькой пузырьковой камеры /1 1 10—10 см -сек , для капелек 10 см -сек , а в методе импульсного нагрева жидкости имеем = 10 — 10 слГ -сек . Это позволяет судить о применимости теории как при низких, так и при очень высоких частотах спонтанного зародышеобразования. Безразмерную величину [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...