Расчет коэффициента прохождения звука

Расчет коэффициента прохождения звука. Под коэффициентом прохождения волны через неоднородную пластину (дифракционную решетку) будем понимать отношение звукового давления в нулевом пространственном спектре прошедшей звуковой волны к звуковому давлению в падающей волне. Более подробно этот вопрос рассматривается в 35. [c.109]

На рис. 44 приведены результаты расчета коэффициента прохождения звука через решетку из круглых абсолютно жестких стержней. Осцилляции на графиках рис. 44, а появляются вследствие вза- [c.150]

На рис. 67 приведены результаты расчета коэффициента прохождения звука через слой с активными потерями при различных коэффициентах потерь щ для двух значений отношения волновых сопро- [c.211]

Расчет коэффициента прохождения звука. Полагая коэффициенты разложения колебательной скорости по собственным функциям известными, определим коэффициенты отражения и прохождения звука. [c.284]

При выводе формул (38.13), (38.14) не накладывалось никаких ограничений на параметры пластины и ее волновую толщину. Поэтому полученные выражения справедливы для расчета коэффициента прохождения звука через любые пластины, подкрепленные ребрами жесткости, в том числе и через слоистые пластины с переменными по толщине параметрами. [c.293]

Расчет коэффициента прохождения звука через тонкую пластину с ребрами жесткости. Рассмотрим тонкую пластину. Коэффициент прохождения звука через пластину определяется второй из формул (32.17). При нормальном падении волны (0 = 0) для вычисления коэффициента прохождения звука через пластину с опорами можно воспользоваться формулой (38.14), которая для тонкой пластины приобретает вид -1кк [c.296]

В работе [70] приведены результаты расчета коэффициента прохождения звука через пластину с опорами при различных отноше- [c.296]

На рис. 33 приведены зависимости коэффициента прохождения звука при 0 = О от коэффициента перфорации [х/б для случаев б = = Ы = 0,3 2,5 10. Параметром является волновая толщина экрана Р = кН. Пунктиром на рис. 33, а показан результат расчета по формуле (17.22). Сплошная линия означает второе приближение. Третье приближение везде практически совпадает со вторым. [c.113]

В работе [110] найден коэффициент прохождения звука сквозь абсолютно жесткую пластину произвольной волновой толщины с круглыми или прямоугольными отверстиями. Общее решение также сведено к бесконечной системе алгебраических уравнений, и, кроме того, для тех случаев, когда отверстия образуют правильную решетку, а размеры отверстий меньше длины звуковой волны, получены гораздо более простые выражения, пригодные для расчетов без помощи ЭВМ. [c.117]

Небольшие отличия коэффициента прохождения звука от нуля для сплошных кривых при е = О объясняются тем, что при выводе формул (20.30) в системе (20.28) было оставлено лишь четыре уравнения. При kd = 2 и близком расположении цилиндров из-за многократного рассеяния несколько возрастает роль последующих членов ряда, входящего в уравнения (20.28), что приводит к появлению погрешности расчета. При kd 1 четыре уравнения системы (20.28) обеспечивают достаточно высокую точность расчета при любых значениях 8 и kd. [c.151]

Формулы (30.4) можно применять и для расчета коэффициентов прохождения и отражения звука через слои с активным затуханием. Наличие активных потерь в слое можно учесть, если ввести комплексную скорость звука с = с (I — 1у]с) и комплексное волновое число [c.210]

Результаты расчета по формуле (31.7) приведены на рис. 70 и 71. На рис. 70 показана зависимость коэффициента прохождения звука в воде от частоты вблизи полуволнового резонанса для стальной и алюминиевой пластин, на рис. 71 — зависимость от угла падения звука на частоте резонанса. Из-рисунков видно, что высокий коэффициент прохождения звука имеет место лишь в очень малом диапа- [c.215]

Результаты расчетов. На рис. 106 показана зависимость коэффициента прохождения звука через ограниченную пластину от волнового размера Ы. При расчете было принято I = 50 см, р,, = ="7,8 г см , с= см сек, /г = 0,5 см. Сплошной кривой [c.275]

Последнее выражение связывает звуковое давление в волне, излучаемой колеблющейся пластиной, и коэффициент прохождения звука. Эта формула справедлива для пластины любой толщины в частности, она может быть использована и для расчета излучения звука слоистыми пластинами и пластинами с параметрами, изменяющимися по толщине. [c.299]

О решении бесконечных систем алгебраических уравнений. Расчет прохождения звука через решетку из щелей в экране конечной толщины может быть выполнен путем решения бесконечной системы уравнений относительно неизвестных коэффициентов. [c.101]

Вычисление коэффициентов прохождения и отражения звука для упругой пластины представляет собой более трудную задачу, чем определение соответствующих параметров для жидкого слоя, поскольку при расчете взаимодействия звуковых волн с упругой пластиной необходимо учитывать волны сдвига. Схема прохождения звука будет иметь вид, представленный на рис. 69. Угол Qi соответствует продольной волне, угол % — волне сдвига при этом sin 0/ sin 0 [c.213]

Влияние продольных (симметричных) волн на прохождение звука. Формулы (32.17) не учитывают продольных (симметричных относительно средней линии пластины) волн. Выше было показано, что эти формулы справедливы при условии 2 р > 2. Если же указанное неравенство не выполняется и импеданцы 2 р и 2 сравнимы по величине, то продольные волны необходимо учитывать при расчете коэффициентов отражения и прохождения звука. [c.225]

Разложение сферической волны по плоским волнам. Схема расчета звукового ПОЛЯ, излучаемого сферическим источником, состоит в следующем. Сферич-ескую волну можно представить в виде суперпозиции плоских волн, падающих под различными углами на плоскую поверхность. Если коэффициенты отражения и прохождения звука для каждой плоской волны известны, то, интегрируя затем по всем углам падения звука, можно вычислить прошедшее и отраженное звуковые поля. [c.242]

Простейшим случаем прохождения звука через перегородку является падение плоской звуковой волны на слой жидкости, разделяюш,ей два полупространства. Определение коэффициента прохождения звука через жидкий слой представляет собой значительно более простую задачу, чем вычисление коэффициента прохождения через твердый слой, поскольку в жидкости не возбуждаются волны сдвига. Решение такой задачи оказывается полезным и для расчета коэффициента прохождения звука через слои материалов, которые хотя и являются твердыми телами, но по акустическим характеристикам ведут себя подобно жидкости. К таким материалам относится, например, резина. Известно, что в резине волны сдвига практически не распространяются. Поэтому в слое резины возбуждаются только продольные волны, и формулы, опре-деляюш,ие коэффициенты отражения и прохождения звука для слоя жидкости, удовлетворительно описывают также процессы, возни-каюш,ие при взаимодействии звуковой волны со слоем резины. Кроме резины к таким резиноподобным материалам относятся некоторые типы мягких пластмасс. [c.206]

На рис. 81 приведены кривые, характеризующие зависимость коэффициента прохождения звука через решетку при 2а1%., = 0,1 (а) и 2а к1 — 0,06 (б) и различных углах прихода падающей волны кривые 1, 2, 3, 4 я 5 соответствуют значениям угла 0, равным 0 30 60 70 и 80 град (точка 6 — приближенный расчет). Как видно, с ростом угла 0 прозрачность решетки снижается, что выражается в расширении полосы частот, где она весьма низка. Данные рис. 81 подтверждают сделанные выше выводы о высокой звукопрозрачности решетки на низких частотах f/fl 1). С ростом частоты прозрачность решетки плавно падает и достигает своего минимального значения вблизи час ТОТЫ 1, после чего снова наблюдается рост прозрачности решетки. Не которое несовпадение минимума прозрачности решетки с частотой /1 -объясняется наличием массы жидкости, соколеблющейся с пластиной- [c.154]

Для расчета частотной характеристики коэффициента прохождения звука (41.18) следует задать механический импеданц йзлучателя. Если излучателем звука является тонкостенное кольцо с угловой резонансной частотой (Оо и массой (на единицу площади) М1, то без учета механических потерь можно записать [c.325]

Рассчитаем коэффициенты отражения и прозрачности по полученным формулам для некоторых наиболее важных случаев Для 1раницы воздух — сталь из (3 5) находим =99,9963%, т. е. энергия практически полностью отражается. Бели в стальном изделии имеется зазор толщиной 0,0001 мм, то по формуле (3.14) при частоте 2,5 МГц = 99,84%, т. е также практически полное отражение. Лишь при толщине зазора 10 мм Я = 86%, и наблюдается заметное прохождение звука. Проведенные расчеты позволяют сделать вывод, что ультразвуковые волны практически полностью отражаются от тончайших (10 —10 мм) зазоров в металле, например дефектов. Такое же сильное отражение будет наблюдаться от границы преобразователя с объектом контроля, если не заполнить этот промежуток жидкостной пленкой Дефекты, заполненные окислами или другими веществами, будут ]ем хуже отражать ультразвук, чем ближе акустические свойства заполняющего дефект вещества и объекта контроля. Такие плохо отражающие ультразвук дефекты в виде окисных пленок иногда встречаются в некоторых отливках, поковках и сварных соединениях. [c.37]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...