Многократная дифракция краевых волн

В случае тонкого цилиндрического проводника, конечной длины. краевые волны тока убывают с удалением от каждого конца очень медленно. Поэтому здесь нельзя ограничиться учетом только вторичной дифракции, а необходимо рассматривать многократную дифракцию краевых волн. Этой задаче посвящена гл. УП. [c.10]

Таким образом,. поле, излучаемое передающим вибратором, возникает в результате многократной дифракции краевых волн на концах вибратора. Заметим при этом, что краевая волна дифрагирует на противоположном конце вибратора так же, как на конце соответствующего полубесконечного провода. В этом нетрудно убедиться, рассматривая.излучение полубесконечного провода, возбуждаемого сосредоточенной э. д. с. [c.202]

При дальнейшем взаимодействии с телом краевые волны возбуждают на выпуклых гранях (примыкающих к излому) волны соскальзывания, аналогичные возникающим при дифракции на гладком выпуклом теле (рис. 4.3). На вогнутых гранях краевые волны испытывают многократные переотражения [35]. Чем ближе направление луча краевой волны к касательной к вогнутой грани в точке излома, тем больше переотражений он испытывает и тем ближе к вогнутой грани он распространяется. В результате интерференции лучей, распространяющихся вблизи вогнутой грани, формируется волна шепчущей галереи [5, 49], аналогичная волне, распространяющейся от источника, расположенного на вогнутой поверхности. Описанные эффекты обусловливают сложную структуру поля, возникающего при дифракции на криволинейной поверхности с изломом [84, 85]. Более проста задача о диаграмме самой краевой волны [7, 11]. [c.88]

Приближение Кирхгофа пе учитывает многократных переотражений и последующих дифракций падающей, первичных отраженных и первичных краевых волн. [c.145]

Проведенное 1В гл. VII исследование задачи о дифракции На тонком цилиндрическом проводнике конечной длины представляет естественное -развитие и завершение методики учета многократной дифракции краевых волн, которая была применена в гл. V. В гл. VII выведены формулы для диаграммы рассеяния, пригодные для вибраторов произвольной длины при любых направлениях дблучения и наблюдения. [c.235]

При выводе этих формул были использованы законы ГТД в их первоначальной формулировке [21—23], т. е. при расчете волн многократной дифракции падающая волна заменялась каждый раз плоской волной. Фактически же под действием плоской волны возникают лишь волны краевые первичной дифракции. Все оеталь-ные краевые волны возникают под действием цилиндрических направленных волн, и, заменяя падающую волну плоской, получаем не точные, а приближенные выражения. Погрешность этого приближения рассмотрена в гл, 4. Оказывается, что отличие падаю- [c.21]

Найдеиная выше характеристика рассеяния (32.05) была получена суммированием всех волн, ббразующихся при многократной дифракции. Такой путь очень нагляден, но несколько длинен. К этому же результату можно прийти скорее, если учесть, что процесс дифракции краевых волн иа концах пассивного вибратора происходит, начиная с третичной дифракции, так же, как яа концах передающего вибратора. Поэтому диаграмму рассеяния пассивного вибратора можно сразу искать в виде [c.219]

Как соотносится ГТД с физической теорией дифракции [61] По-видимому, ее во многих отношениях следует рассматривать как предшественника, предтечу ГТД. В физической теории дифракции использованы некоторые основные понятия ГТД — понятие краевых волн, многократной дифракции и г. п. Однако развитие ГТД за последние годы, и, в том числе, постановка и решения новых модельных задач, привело к существенному расширению, по срав(неиию с ФТД, используемой системы образов и к уточнению алгоритмов расчета. [c.9]

При расчете методом МСП мы, согласно сказанному выше, неверно учитываем взаимодействие между, например, верхней кромкой и се отражением от нижней стенки, так как направление этого взаимодействия находится вблизи границы свет—тень для отражения краевой волны верхней кромки от нижней стенки. Однако эта погрешность, приводяшая, в основном, к неточному определению краевых волн третичной и последующей дифракций, не имеет большого значения, так как при ка Ъ,Ъл эти волны малы и их относительный вклад в диаграмму излучения имеет порядок 1,5%. В то же время применение МСП дает компетгсацию разрывов волн, многократно переотражспных внутри рупора, и мы получаем гладкую диаграмму (см. рис. 6.30, черную кривую). [c.207]

В рассмотренных выше задачах краевые волны имели характер цилиндрических или сферических волн, т. е. убывали с удалением от края достаточно быстро. Поэтому уже в случае, когда линейные размеры граней составляли примерно две длины волны, достаточно было ограничиться учетом толькЬ вторичных волн. В гл. УН мы рассмотрим задачу о вибраторе, на котором краевые волны убывают настолько медленно, что необходимо учитывать многократную дифракцию 176 [c.176]

Мы будем искать характеристику рассеяния паоснвного вибратора, исходя из следующей картины рассеяния, которая естественно вытекает из предыдущих результатов. Падающая плоская волна, дифрагируя на концах провода, возбуждает первичные краевые волны, излучающиеся в окружающее пространство. Распространяясь вдоль провода, каждая из этих волн испытывает дифракцию на противоположном конце провода и возбуждает вторичные краевые волны. Последние, в свою очередь, порождают третичные краевые волны и т. д. Полное рассеянное поле складывается из суммы всех краевых волн, образующихся при последовательной (многократной) дифракции на концах провода. [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...