Взаимодействие я-мезонов

В 22, 26, 27 отмечалось, что взаимодействие частиц друг с другом, проявляющееся в их притяжении или отталкивании, описывается как виртуальный обмен частиц квантами поля, соответствующими данному виду взаимодействия. Такими квантами поля, переносчиками взаимодействия, считаются при сильных взаимодействиях — я-мезоны, при электромагнитных взаимодействиях — фотоны, при слабых взаимодействиях — электроны и антинейтрино (позитроны и нейтрино), при гравитационных взаимодействиях — гравитоны. [c.362]

Характер взаимодействия я-мезонов с веществом [c.573]

Наконец, сечение взаимодействия я-мезона с веществом может быть оценено непосредственно по величине среднего пробега быстрого я-мезона до места, где происходит ядерное взаимодействие. Соответствующие измерения, сделанные на следах я-мезо-нов в эмульсии, дали для среднего ядерного пробега я-мезонов величину А, 25 см, что соответствует максимально возмол<ному сечению взаимодействия, равному я/ (R — радиус ядра). К такому же результату приводят и опыты по измерению ослабления интенсивности пучка л-мезонов в результате их ядерного взаимодействия с изучаемым веществом. Столь большая величина взаимодействия я-мезонов с веществом означает, что время этого взаимодействия по порядку величины равно минимально возможному времени в ядерных процессах, т, е. примерно 10 з сек. [c.574]

Свойства пионов оказались именно таким и, какие предсказывались теорией Юкавы. Было подтверждено сильное взаимодействие я-мезонов с ядром. [c.240]

Наконец, чтобы описать взаимодействие я-мезонов с нуклонами, к лагранжиану добавляют член [c.243]

Во-первых, эффективное ядерное взаимодействие я-мезонов следует из самого факта интенсивного образования я-мезонов в (N—Л -соударениях, во-вторых,— из отсутствия случаев (я — ц)-распада при исследовании нескольких десятков тысяч событий, образовавшихся в результате облучения фотоэмульсии чистым пучком я -мезонов (без примеси я -мезонов) . Наконец, в-третьих, это взаимодействие следует из малого среднего свободного пробега я-мезонов в фотоэмульсии Х = 25 см, который соответствует максимально возможному сечению взаимодействия ст тс. я [c.220]

Отсутствие распадов я"-мезонов в конденсированной среде означает сильное превышение вероятности ядерного захвата я -мезона над вероятностью (я — ц )-распада, т.е. очень малое время жизни я -мезона в ядерной среде по сравнению с вакуумом или, что то же самое, очень сильное взаимодействие я "-мезонов с ядрами. Последнее заключение, конечно, справедливо и по отношению к л " -мезонам. Однако медленные я -мезоны не могут попасть в область ядерного притяжения из-за кулоновского отталкивания. Поэтому после остановки они распадаются. [c.220]

Процессы взаимодействия. Заряженные частицы (протоны, я--мезоны), проходя через вещество, теряют свою энергию на ионизацию ато.мов среды (электромагнитные взаимодействия) и испытывают упругие и неупругие взаимодействия с ядрами атомов. Нейтральные частицы взаимодействуют с ядрами главным образом в результате неупругих и упругих процессов. [c.240]

Образование п-мезонов происходит, когда энергия первичной частицы больше порогового значения (- 300 Мэе). Число я-мезонов, образованных на одно неупругое взаимодействие, сильно зависит от начальной энергии и возрастает с увеличением энергии. При энергиях, больших 30 Гэв, выход я-мезонов составляет около 80% общей множественности (табл. 15.11). В результате неупругого взаимодействия образуются я+-, я -и я°-мезоны. Время жизни нейтрального я°-мезона очень мало (т=2,1-10 сек). Практически он сразу же распадается на два у-кванта. Поэтому при расчете защиты я°-мезоны не рассматриваются, однако распадные у-кванты инициируют электронно-фотонный каскад в защитных средах, и в некоторых случаях необходимо учитывать дозу фотонного излучения. я -Мезоны теряют свою энергию на ионизацию атомов среды кроме того, они могут испытывать неупругие взаимодействия с ядрами среды и, в [c.247]

Средняя длина пути я-мезона до ядерного неупругого взаимодействия, например в А1, [c.248]

В табл. 15.12 представлен спектр каскадных я-мезонов для некоторых энергий протонов, взаимодействующих с ядрами Си и и. [c.249]

В каждом отдельном акте неупругого взаимодействия в результате внутриядерного каскада образуется множество вторичных частиц (главным образом нуклоны и я-мезоны) с энергиями, достаточными, чтобы, в свою очередь, вызвать в последующем внутриядерный каскад. Таким образом, в защитной среде при падении на нее пучка частиц высоких энергий число неупругих взаимодействий возрастает, в результате чего развивается каскад. [c.255]

При выводе выражения пороговой энергии для взаимодействия частиц высоких энергий мы видели, что удобно рассматривать условия в системе центра масс. Рассмотрим реакцию у + р- -р + л , где гамма-фотон налетает на неподвижный протон и образует я -мезон. [c.410]

Для объяснения насыщения и короткодействующего характера ядерных сил было принято (впервые В. Гейзенбергом) положение о том, что ядерные силы являются обменными силами , подобно силам химической связи в обычных молекулах. Это означает, что ядерные силы между двумя нуклонами возникают благодаря обмену третьей частицей. Такой частицей, по современным представлениям, является один из л-мезонов (п , я°, я ), а может быть, и другие тяжелые мезоны. Какие типы обменного взаимодействия и какими видами я-мезонов они могут осуществляться между двумя нуклонами, мы рассмотрим ниже, в 27. [c.136]

В 22 отмечалось, что ядерные силы имеют характер короткодействующих сил и обладают свойством насыщения. Для объяснения этих свойств ядерных сил было сделано предположение о том, что они являются квантовомеханическими обменными силами, т. е. они возникают между двумя частицами благодаря обмену третьей частицей. Такой частицей, выполняющей роль переносчика нук-лонного взаимодействия, является, по-видимому, мезон (я , л -мезоны и, быть может, другие более тяжелые мезоны). Все, я-мезоны следует считать различными зарядовыми состояниями одной л-частицы. Радиус действия ядерных сил, возникающих при таком обмене л-мезонами (как указывалось выше, 10), должен зависеть лишь от массы частиц-переносчиков и мировых констант h и с. Из указанных выше величин можно составить только одну постоянную с размерностью длины — комптоновскую длину волны л-мезона [c.158]

Выше ( 26, 27, 67) уже отмечалось, что исследования проблемы взаимодействия элементарных частиц приводят к заключению о том, что взаимодействующие элементарные частицы (например, нуклоны) постоянно испускают и поглощают другие частицы (например, л-мезоны), которые выступают в роли переносчиков взаимодействия. Испущенный я-мезон, улетая со скоростью v , П [c.367]

Здесь виртуальные мезоны вводятся как удобный способ рассмотрения (описания) взаимодействия нуклонов посредством мезонного поля. Если сообщить нуклону дополнительную энергию (например, в соударении с другими нуклонами), то вместо виртуального я-мезона нуклоном может быть испущен реальный я-мезон. [c.367]

Проверить справедливость гипотезы изотопической инвариантности для я-мезонов можно, рассматривая процессы ядер-ного взаимодействия я-мезонов с нуклонами (например, про- [c.585]

Выше были описаны некоторые способы, позволяющ ие найти точное значение масс заряженных частиц. В этих способах используются свойства частиц, обусловленные наличием у них заряда. Но как быть с я°-мезоном, который не имеет заряда В этом случае так же, как при определении точного значения массы нейтрона, были использованы законы сохранения энергии и импульса, с помощью которых проанализировали опыт по изучению взаимодействия я -мезонов с водородом. [c.150]

При кинетич. энергии в лабораторной системе <= 195 Мэе фаза 33 проходит через 90°, что указывает на сильное резонансное взаимодействие (притяженпо) я-мезона с нуклоном в состоянии = 1, / = /.., I = /2, соответствующее первому максимуму в сечении я—N-pa eяния. При энергиях я-мезонов выше 200 Мов возможны реакции рождения дополнит, я-мезонов, типа реакций (6). И.мпульсные и угловые распределения продуктов таких реакций определяются, помимо фазового множителя, взаимодействиями я-мезонов и нуклонов в конечном состоянии. В области высоких энергий полные сечения взаимо т,ействия я+-и я -мезонов с протонами сближаются. Это нахо- [c.622]

Взаимодействие я-мезонов с я-мезонами играет существенную роль в мезонной физике, являясь сопутствующим, а иногда и основным ( -фазы я—N-pa eяния, форм-факторы нуклонов и т. д.) эффектом в процессах взаимодействий частиц. Первые достоверные сведения о я—я-взаимо-действии были получены при изучении взаимодействий пионов В конечном состоянии в реакциях типа [c.622]

Интерпретация явлений мезон - ядерного рассеяния производится в терминах оптич. модели для взаимодействия я-мезона с ядром, параметры которой определяшт- [c.622]

Исследование больших передач импульса позволяет делать заключения о структуре элокт])о. 1агнитных фюрм-факторов иук. юнов (см. Нуклоны, Электромагнитная структура эле.ментарных частиц), к-рая, согласно существующим представ, зениям, определяется взаимодействиями я-мезонов в промежуточном состоянии. [c.623]

В случае взаимодействия я-мезонов с нуклонами, тот факт, что пионы описываются псевдоскалярным полем, обязывает выбирать РЗ- или Р7-взаимодей-ствие. Действительно, л-мезонное поле войдет в лагранжиан взаимодействия либо непосредственно (прямая связь), и тогда оно должно быть умножено на псевдоскаляр, составленный из нуклонпого поля, —. это будет Р>У-взаимодействие [c.242]

Методы дисперсионных соотношений в теории С. в. Основные иоложения. Попыткой обойти вопрос об элементарности частиц и избежать проблемы перенормировок, возникающей нри квантово-полевом подходе (см. Перенормировка ааряда, массы), является метод дисперсионных соотношений. Основатели метода — М. Гольдбергер и И. И. Еого-любон.Е методе дисперсионных соотношений основные величины — не поля, а амплитуды переходов, характеризующие рассматриваемые процессы, т. е. величины, тесно связанные с наблюдаемыми в экспериментах. Этот метод представляет практич. реализацию программы В. Гейзенберга (1943 г.), согласно к-рой теория должна строиться без участия величин, описывающих пространственно-временную локализацию полей (нанр., ф-операторов ноля), а непосредственно для амплитуд перехода — элементов -матрицы (см. Матрица рассеяния) на основе общих принципов лоренц-инвариантности, локальности и унитарности. Эти принципы и требования перенормируемости теории в квантовой теории ноля приводят к единственно возможному лагранжиану взаимодействия я-мезонов и нуклонов [c.526]

С точки зрения сохранения энергии и импульса я°-мезон был создан в этом акте столкновения до этого столкновения он не существовал. Энергия для катализации создания л°-мезона была доставлена нейтроном и протоном. я -мезон может рассматриваться как созданный из вакуума — соверщенно аналогично тому, как электронно-позитронная пара создается гамма-лучом. Подробное описание механизма такого рода процессов возможно только на языке релятивистской квантовой теории. Взаимодействие между пионами (я-мезонами) и нуклонами (протонами и нейтронами) таково, что, если бы, пользуясь идеальным [c.428]

В 1947 г. английские ученые С. Поуэлл, Г. Оккиалини и другие в составе космических лучей открыли я-мезоны (я-мезон — первичный мезон, который, распадаясь, дает мюоны 10). я-мезоны имеют заряд + е и — е, а массы 273,2 т,,, нулевой спин и время жизни 2,55-10 сек.. Несколько позднее (1950) был открыт нейтральный я-мезон (яо), с массой 264,2 т , нулевым спином и временем жизни <2,1-10 сек. В настоящее время известно три сорта я-мезонов я , я ,, они интенсивно взаимодействуют с нуклонами, легко рождаются при столкновении нуклонов с ядрами, т. е. являются ядерно-активными. В наше время считается общепринятым, что я-мезоны являются квантами ядерного поля, которые предсказал X. Юкава, и что они ответственны за основную часть ядерных сил ( 27). [c.339]

Сильные взаимодействия имеют место между нуклонами, антинуклонами, гиперонами, антигиперонами, между л"--, я -, / -мезонами. Сильные взаимодействия не имеют места для леп-тонов. Сильными взаимодействиями обусловлены связи нуклонов в ядре (почему они и называются ядерными взаимодействиями) и процессы образования гиперонов и мезонов при ядерных столкновениях. Основная часть ядерного взаимодействия (ядерных сил), по-видимому, обусловлена л-мезонным обменом между нуклонами в ядре. Поэтому сильное взаимодействие называется также я-ме-зонным взаимодействием. Эти взаимодействия характеризуются следующими законами сохранения электрического заряда, барион-ного заряда, энергии, импульса, спина (момента количества движения), изотопического спина Т и его проекции странности (вытекает из законов сохранения Т , электрического и барионного зарядов), четности. [c.360]

Электромагнитные взаимодействия по своей интенсивности в 10 — 10 раз слабее сильных взаимодействий и наблюдаются между электрически заряженными частицами, ими обусловлены кулоновские силы, процессы рождения электронно-позитронных пар 7-фотонами, распад я"-мезона на два у-фотона и раснад Е -ги-перона на Л >-гиперон и у-фотон. [c.360]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...