Форм-факторы нуклонов

Форм-факторы нуклонов [c.270]

Это был очень большой успех модели векторной доминантности, однако, забегая вперед, необходимо заметить, что количественная сторона модели оказалась под сомнением, после того как появились новые данные о форм-факторах нуклонов при еще более высоких значениях q . Рассмотрим эти новые данные. [c.274]

В 1963 г. были получены результаты для q до 125 ферма , из которых следовало, что форм-факторы при больших q не выходят на плато, а продолжают плавно стремиться к нулю по закону 1/ 2. Это означает, что в нуклоне керна нет, т. е. что плотность заряда и тока (магнитного момента) в нуклоне также изменяются плавно. Распределение плотности заряда и магнитного момента в протоне и магнитного момента в нейтроне носит экспоненциальный характер со среднеквадратичным радиусом 0,8 ферма. Результаты, относящиеся к распределению заряда в нейтроне, менее однозначны. Таким образом, от старых результатов сохранились только значения среднеквадратичных радиусов, но зато были получены новые, очень интересные результаты. [c.273]

Современные результаты по упругому рассеянию электронов ка нуклонах интерпретируются при помощи более удобных форм-факторов Ge и Gm, которые следующим образом выражаются через введенные выше Fi и F . [c.275]

Новые результаты и на этот раз не затронули значений среднеквадратичных радиусов нуклонов. Форм-фактору G q ) = [c.276]

Рассмотрим несколько простейших примеров. В диаграммах с = О, очевидно, а = = Поэтому матричный элемент рассеяния в низшем порядке теории возмущений (рис. 2) отличается от своего локального выражения только наличием форм-фактора. Для собственной энергии нуклона (рис. 3) прямой расчет в согласии с (6), (7) дает [c.133]

Если при описании движения нуклона в процессе рассеяния можно было бы пренебречь релятивистскими эффектами, т. е. считать временную компоненту 4-вектора q равной нулю, то имелась бы след, связь пространств. распределений электрич. заряда и магн. момента нуклона с форм-факторами [c.464]

Расчеты ну к лонных форм-факторов. Большинство попыток теоретически осмыслить экспериментальные данные по форм-факторам нуклонов основьшалос1> на методе дисперсионных соотношений. [c.466]

Взаимодействие я-мезонов с я-мезонами играет существенную роль в мезонной физике, являясь сопутствующим, а иногда и основным ( -фазы я—N-pa eяния, форм-факторы нуклонов и т. д.) эффектом в процессах взаимодействий частиц. Первые достоверные сведения о я—я-взаимо-действии были получены при изучении взаимодействий пионов В конечном состоянии в реакциях типа [c.622]

Второй том посвящен физике элементарных частиц и их взаимодействиям. В книге рассмотрены нуклон-нуклонные взаимодействия при низких и высоких энергиях и свойства ядерных сил, изложена теория дейтона и элементы мезонной теории рассмотрены опыты по упругому и неупругому рассеянию электронов на ядрах и нуклонах и обсуждается проблема нуклон-ных форм-факторов подробно изложена физика лептонов, я-мезонов и странных частиц рассмотрена физика антинуклонов и других античастиц, а также антиядер изложены систематика частиц и резонансов на основе унитарной симметрии н цикл вопросов, связанных со свойствами слабых взаимодействий. [c.6]

Интерпретация экспериментальных данных на основе ф-лы (1) из-за отсутствия нейтронных мишеней возможна только для процесса рассеяния электронов па протонах. Информацию о поведении форм-факторов нейтрона при больших передаваемых импульсах получают гл. обр. из данных по неупругому рассеянию электронов на дейтронах е -Ь с1 —- е + р н. Принципиальная трудность, с к-рой сталкивается теория рассеяния электронов на дейтронах, — отсутствие решения релятивистской проблемы двух нуклонов. При изучении Э. с. нейтрона в области больших передаваемых импульсов неплохое приблишепие можпо получить, пренебрегая интерференцией амплитуд рассеяния электрона на нейтроне и протоне. Это приближение тем лучше, чем больше передаваемый импульс (т. к. амплитуда интерференционного члена уменьшается вследствие уменьшения фурье-образа дейтронной волновой ф-ции). Интегральное эффективное сечение неупругого рассеяния электронов дейтронами приближенно может быть записано в виде [c.464]

Изучалось также упругое рассеяние электронов на дейтронах. Из данных этих экспериментов может быть получена информация о самой дейтроппой системе, если предполагать известной Э. с. нуклонов. Сведения об электромагн. форм-факторе Сдц( 2) при малых д , точнее о среднеквадратичном радиусе распределения заряда в нейтроне, были получены из опытов по рассеянию медленных нейтронов на атомах. [c.464]

Значит, интерес представляет изучение процессов аннигиляции протона с антипротоном (р) на пару лептонов, р + р — е""-Ь е , р + Р —> ц -j- и упругого рассеяния у-квантов на нуклонах, YH-N— Y + Первый процесс позволяет экспериментально исследовать поведение ф-ций G p g ) и Мр(9 ) значений д > 4ЛЯ Кроме того, сравнение форм-факторов при асимптотически больших положит. и отрицат. значениях д имеет принципиальное значение, т. к. может служить проверкой общих положений квантовой теории поля. Второй процесс в принципе позволяет изучать поляризуемость (деформацию) мезонного облака нуклона при различных энергиях налетающего у-кванта Е. . Интерпретация экспериментальных данных в области энергий Е. ниже мезон-ного порога (tiklm zl, где к — волновое число Y-кванта) проста и физически наглядна. В этом случае дифференциальное сечение рассеяния у-квантов нуклонами записывается в след, форме [c.464]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...