Механизм и расчеты поглощения

МЕХАНИЗМ И РАСЧЕТЫ ПОГЛОЩЕНИЯ 325 [c.325]

МЕХАНИЗМ И РАСЧЕТЫ ПОГЛОЩЕНИЯ 327 [c.327]

И] МЕХАНИЗМ И РАСЧЕТЫ ПОГЛОЩЕНИЯ 337 [c.337]

Объясните механизм поглощения рентгеновских лучей элементом с высоким атомным номером 2. Почему требуется постоянная экранирования Найдите волновые числа краев первых трех границ поглощения (или скачков поглощения) для молибдена. Сначала пренебрегите их тонкой структурой и считайте, что постоянная Ридберга приблизительно равна/ = 1,1 X ХЮ см . При расчете поглощения рентгеновских лучей можно принять, что постоянная экранирования Ск = 3,5 для /(-границы, Сь = 14 для -границы и См = 25,4 для М-границы. [c.364]

В отличие от ядерных сил (см. гл. III, 1), электромагнитное взаимодействие очень хорошо изучено теоретически (см. гл. VII, 6). Поэтому, например, фотоядерная реакция, образно говоря, наполовину может быть рассчитана точно. Именно, мы точно знаем, с какой интенсивностью и путем какого механизма нуклоны ядра поглощают Y-квант. Это, однако, вовсе не значит, что мы уже знаем интенсивность и механизм поглощения кванта ядром. Поглотив квант, нуклон приобретает импульс и энергию, которые он начинает передавать другим нуклонам, в результате чего ядро перестраивается. Эта часть процесса происходит под действием ядерных сил и поэтому значительно более трудна для теоретического расчета. [c.161]

Практически для больщинства металлов как в видимой, так и в инфракрасной области спектра глубина поглощения света составляет менее 0,1 мкм, поэтому принято считать, что поглощение света происходит на поверхности материала, а передача энергии вглубь обусловлена теплопроводностью (электронной, фононной и лучистой). Расчеты некоторых исследователей [8] показали, что при температуре менее 10 К основным механизмом переноса тепла является электронная теплопроводность. [c.8]

Демпфирующая способность материала играет огромную роль в динамическом поведении конструкции. Она приводит к сильному ослаблению собственных колебаний, существенному понижению амплитуд при вынужденных колебаниях и сглаживанию напряжений в зоне концентрации при колебаниях. Оценить эту способность можно, лишь поняв природу поглощения энергии при колебаниях. Точек зрения на этот механизм, т. е. гипотез или теорий внутреннего трения, достаточно много, причем значительный период здесь доминировала гипотеза вязкого сопротивления, удобная в расчетах, но не подтверждаемая экспериментом для металлов. [c.5]

С ростом температуры не только изменяются теплофизические свойства материала, в нем начинают протекать определенные физико-химические процессы, для расчета которых необходимы соответствующие методы расчета. Так, в условиях интенсивного нагрева стеклопластик нагревается как однородный материал всего лишь до 400 К, после чего в нем происходит первое физико-химическое превращение — испарение влаги. По степени влияния на механизм разрушения этот процесс ие может конкурировать с большинством других физико-химических превращений, среди которых особое место занимает термическое разложение связующего. Начинаясь при температурах порядка 550 К, разложение органического связующего не только сопровождается поглощением тепла, но, главное, приводит к образованию значительных масс газообразных продуктов. При этом в материале появляется большое число полостей и каналов, через которые летучие компоненты из зоны разложения просачиваются (фильтруются) к внешней нагреваемой поверхности. Стенки пор или внутренних каналов состоят из спеченных п частично разрушенных волокон наполнителя, между которыми распределены твердые частички кокса — второго конечного продукта термического разложения органического связующего. [c.239]

В зависимости от условий проведения опытов с поглощением лазерного излучения экспериментально наблюдались и волны детонации, имеющие скорости порядка 100 км/с и более, и волны слабой дефлаграции со скоростями порядка до нескольких м/с. Режимы дефлаграции возникают при умеренных мощностях лазеров, когда температура плазмы имеет порядок 20000 К. Детонация со сжатием газа в ударной волне наблюдается при очень большой мощности, когда температура плазмы имеет порядок сотен тысяч и миллиона градусов. Оценочные расчеты показали, что при еще большей интенсивности излучения, когда достигается температура в миллионы градусов, основным механизмом распространения тепловой волны может стать [c.124]

Такое представление механизма ядерных реакций называется оптической моделью ядра. Расчеты, основанные на ней, показывают, что сечение поглощения a всегда намного меньше геометрических размеров ядра и приближается к нему в пределе при сверхвысоких энергиях, что существенно для частиц, содержащихся в космических лучах. [c.184]

Предложенный метод пригоден для расчета емкостей поглощения эксплуатируемых ионитных фильтров при увеличении их скоростей фильтрования, поскольку для таких фильтров величины b и to, как правило, уже известны. Кроме того, метод может быть пригоден для расчетов процессов фильтрования, при которых ионный обмен и механическое улавливание протекают одновременно. Преимуществом изложенного метода расчета является то, что он может быть применен без установления механизма кинетики ионного обмена. [c.139]

Выполненный в [20] расчет оптических характеристик на основании анализа микроструктуры и солевого состава морского аэрозоля позволил выявить дополнительные особенности в спектральной зависимости коэффициента ослабления. Так, наличие сульфатов в составе аэрозоля обусловливает в спектральной зависимости коэффициентов ослабления максимумы при длинах волн 3,1, 7,15, 9 мкм. Минимальное значение действительной части комплексного показателя преломления морского аэрозоля в области 0,44 мкм приводит к снижению коэффициента ослабления на 20—30 %. Ослабление морским аэрозолем в области спектра Я >20 мкм происходит преимущественно за счет механизма поглощения излучения частицами. [c.139]

Результаты расчетов приведены на рис. 7.13 и 7.14 для температур графита 323 и 810° К соответственно [59]. Экспериментальные точки были получены на большом блоке графита, отравленного бором таким образом, что микроскопическое сечение поглощения нейтронов с энергией 0,025 эв равно 0,4 барн на атом углерода. Импульс быстрых нейтронов генерировался в графитовый блок и измерялся спектр тепловых нейтронов методом времени пролета [60]. Степень отравления бором была выбрана так, чтобы максимально увеличить чувствительность спектра к эффектам связи. Для значительно меньшего содержания бора спектр нейтронов был бы близок к максвелловскому независимо от механизма термализации, а для значительно большего содержания бора лишь относительно небольшое число нейтронов достигло бы тепловых энергий. [c.281]

При температурах выше 15 000—20 000° К, когда молекулы почти полностью диссоциированы на атомы и последние заметно ионизованы, поглощение света в непрерывном спектре складывается из фотоэлектрического поглощения атомами и ионами и тормозного поглощения в поле ионов. Эти механизмы были подробно рассмотрены в разделе 1 настоящей главы, где были даны оценочные формулы для вычисления коэффициентов поглощения и средних пробегов излучения, основанные на приближении водородоподобности. В табл. 5.2 8 были приведены результаты расчетов средних пробегов в воздухе в области многократной ионизации, т. е. при температурах выше примерно 50 000° К. При температурах ниже 15 000° К в поглощении участвуют все рассматривавшиеся выше механизмы, причем сравнительная роль различных составляющих очень сильно зависит от частоты света и от термодинамических условий температуры и плотности. К составляющим непрерывного и квазинепрерывного поглощения относятся молекулярные переходы в молекулах, присутствующих в нагретом воздухе, N2, О2, N3, N0, МОг, фотоэлектрическое поглощение частицами О2, N2, N0, О, Р , 0 , свободно-свободные переходы в поле ионов 0 , N0+, О , N3, а также, возможно, в поле нейтральных атомов и молекул. [c.283]

Соответствующий механизм разрушения заключается в том, что поглощение энергии луча вызывает образование очага газообразной плазмы, находящейся под большим давлением и производящей разрушение. Этот механизм как основная причина оптического разрушения был предложен впервые Брюэром и Рик-хофом а затем подтвержден экспериментально для многих материалов (см., например, [223-225] Qh совершенно аналогичен механизму разрушения при атомном взрыве, и поэтому для количественного расчета области разрушения и акустических волн в хрупких материалах можно применить общую теорию действия взрыва ( 1 и 2 этой главы). [c.517]

А. К. Погосяном в работе [107 ] приведена сводка данных по расчетным моделям фрикционного переноса, а О. В. Холодило вым [132] проведено экспериментальное исследование переноса в металлополимерных парах трения, причем основное внимание уделено проверке роли энергетических факторов (когезионной энергии полимера) в механизме фрикционного переноса. Весьма плодотворным является подход, основанный на доминирующей роли адгезионного фактора в трении полимеров, разработанный в работах В. А. Белого, А. И. Сви-риденка, В. А. Смуругова и В. Г. Савкина [27 ]. В этих работах сделана попытка перейти к количественному описанию адгезионного взаимодействия на основе расчета электромагнитного взаимодействия по спектрам поглощения контактирующих полимеров, представленным линейно-кусочными функциями. [c.44]

Экспериментальные исследования в Р. г. а. приобретают особое значение в связи со сложностью тео-ретпч, расчетов и необходимостью определения ршда эмпирич. констант, входящих в практич. методы расчета тепловых и аэродинамич. характеристик. Для определения а и исследования механизма рассеяния молекул пользуются молекулярными пучками, создаваемыми с помощью ионных, плазменных, импульсных, ударных или комбинированных установок, в к-рых воссоздаются условия полета тела с космич. скоростью на больших высотах. Для исследования в области течения со скольжением применяются аэродинамич. трубы низкой плотности. При статич. давлениях < 0,1 мм рт. ст. оптич. методы (метод полос Теплера, интерферометрич. метод) становятся очень малочувствительными и для визуализации потока и количественных измерений полей плотностей используются. чффекты послесвечения возбужденного азота, тлеющий разряд, поглощение коротковолновой Х [c.328]

Как уже упоминалось, для более точного количественного описания необходимо учесть дополнительные механизмы рассеяния на ионизованных примесях и шероховатостях границ. Внутриподзонное поглощение является двумерным аналогом обычного поглощения Друдэ в объемных полупроводниках. Хорошо известно, что в классическом пределе (йо)<5С/свТ) коэффициент внутризонного поглощения пропорционален (i — длина волны света), т. е. поглощение этого типа особенно заметно при больших длинах волн. Это справедливо и для внутриподзонного поглощения. На рис. 23 приведен результат расчета внутриподзонного коэффициента поглощения для конкретной структуры на длине волны А, =100 мкм. В расчете учитывалось поглощение света с испусканием оптических фононов и с рассеянием на примесях и несовершенствах интерфейсов на рисунке показан вклад каждого из указанных механизмов. [c.78]

В рентгеновской и ионно-лучевой литографиях механизмы поглощения энергии в резисте при экспонировании хорошо изучены, поэтому их можно промоделировать. Обьино считается, что скорость травления л процессе проявления является такой же функцией вносимой энергии, как и при электронно-лучевой литографии. Пример расчета профиля, образующегося в результате рентгеновской литографии в многослойном резисте с маской, имеющей скошенный край, приведен на рис. 13.6 [13.46]. Фотоэлектроны, которые генерируются в подложке, могут приводить к подтраву в позитивных резистах [13.47, 13.48]. При расчете процессов ионно-лучевой литографии методом Монте-Карло необходимо учитывать как ядерное, так и электронное рассеяние. [c.339]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...