Ток ускоренных электронов

Рис. 15.3. Выход тормозного излучения на 1 ма (6,25-10 элект-рон/сек) тока ускоренных электронов на расстоянии 1 м от мишени из Аи (/) и А1 (2) в элемент телесного угла под углом 0 = 0° с направлением движения первичных электронов.

По известным значениям энергии, тока ускоренных электронов, атомного номера мишени и данным рис. 15.3 опреде- [c.237]

По известной энергии и току ускоренных электронов- для тяжелой мишени определяют выход фотонейтронов (см. рис. 15.7). [c.239]

Зависимость выходной энергии от тока ускоренных электронов [c.93]

Оценивая влияние объемного заряда на продольное и радиальное движение электронов, мы остановились на начальной части ускорителя, где это влияние наиболее существенно. Переходя к изучению зависимости конечной энергии от тока ускоренных электронов, рассмотрим основную часть ускорителя с р = 1, так как она является определяющей и в ней электроны набирают почти всю энергию. [c.93]

Подставляя выражение для Р из (4.15) в (4.16) и интегрируя, получаем основную зависимость, связывающую энергию и ток ускоренных электронов [c.94]

С увеличением тока ускоренных частиц в линейных электронных ускорителях начинает проявляться эффект укорочения импульса тока. Это явление состоит в том, что при повышении тока инжекции сверх некоторого предела импульс тока ускоренных электронов укорачивается со стороны заднего фронта импульса, за счет чего длительность импульса тока ускоренных электронов уменьшается по мере увеличения тока инжекции (рис. 32). [c.103]

Основными параметрами ускорителя являются энергия и ток ускоренных электронов. Более полную информацию о пучке можно получить с помощью энергетического и фазового спектров. [c.106]

Рабочими характеристиками называются зависимости выходных параметров (энергии и тока ускоренных электронов, ширины фазового и энергетического спектров) от различных входных параметров. Основными можно считать следующие четыре вида рабочих характеристик [c.111]

Энергия ускоренных электронов, МэВ Средний ток выведенного электро- 1-6 1-7,5 2-10 . 3-15 4 — 25 5—30 [c.346]

В зависимости от способа нагрева наносимого материала существуют основные виды наплавки электродуговая (электрической свободной дугой), плазменная (электрической сжатой дугой), электрошлаковая (теплом шлака за счет прохождения электрического тока), электромагнитная (теплом электрического тока, проходящего через соприкасающиеся металлические частицы, удерживаемые над восстанавливаемой поверхностью силами магнитного поля), индукционная (теплом вихревых токов в материале детали), намораживанием (теплом расплава), электроннолучевая (энергией ускоренных электронов), лазерная (энергией видимого излучения), ионно-плазменная (энергией движущихся ионов), газовая (теплом сгораемой смеси газов). [c.142]

Микроскоп состоит из герметичной колонны, в которой собрана вся оптика вакуумной системы, откачивающей воздух из колонны и питающего устройства, дающего высокое напряжение для ускорения электронов и ток для питания электромагнитных линз и накала катода. [c.32]

ПОСТОЯННЫМ (фиг. 46). Эта частица движется равномерно по окружности, и ее траекторию можно сравнить с проводником, по которому течет некоторый ток (сила тока равна заряду электрона, умноженному на число оборотов в секунду). В бетатроне магнитное поле переменно. Оно создано электромагнитом, питаемым переменным током, с частотой несколько сот герц. Когда магнитное поле увеличивается от минимума до максимума, магнитный поток, охватываемый витком , образованным рассматриваемой траекторией, также меняется. По закону электромагнитной индукции сила тока в витке меняется. Она увеличивается, если электрон вращается в соответствующем направлении. Единственная возможность изменить силу тока в рассматриваемом проводнике состоит в увеличении числа оборотов электрона в секунду. Таким образом, ускорение электрона осуществляется за счет индукционного действия магнитного поля. [c.88]

Для ускорения электрохимических процессов предусмотрено реверсирование тока, которое в ванне электрохимического обезжиривания производится изменением полярности в обмотке возбуждения генератора (с помощью двух моторных реле времени и двух магнитных пускателей). Обезжириваемые детали четыре минуты находятся на катоде и одну минуту на аноде. В ванне электролитического цинкования реверсированием тока управляет электронное реле времени. Соотношение катодного и анодного периода 10 I. [c.331]

Устройство, служащее для получения и фокусировки электронов, называют сварочной электронной пушкой. Для усиления эмиссии и ускорения электронов к катоду и изделию, являющемуся анодом, от источника постоянного тока подводится высокое напряжение. Электроны, сфокусированные в плотный пучок, с большой скоростью ударяются о малую площадку кромок свариваемого изделия и расплавляют металл кромок. По мере удаления источника нагрева проходит затвердевание металла сварочной ванны и образуется шов. Металл шва так же, как при других видах сварки плавлением, имеет литую структуру, но небольшую зону термического влияния. [c.227]

Нагрев образца осуществляется за счет торможения в его поверхностных слоях электронов, эмитированных катодом и ускоренных приложенной между катодом и образцом разностью потенциалов V. Основным источником электронной эмиссии в этом опыте является боковой катод, торцовый катод может включаться для выравнивания температурного поля. Переход с режима на режим осуществляется путем изменения накала катодов, в результате чего изменяется ток электронной эмиссии. В условиях подавления вторичной эмиссии и возвращения отраженных электронов на образец показания амперметра в анодной цепи будут соответствовать току I электронов, полностью передавших свою энергию образцу, а произведение VI даст мощность, воспринятую образцом и рассеянную им в стационарном состоянии в виде излучения. [c.339]

Современные ускорители могут обеспечивать также значительные токи ускоренных частиц. Крупнейшие из этих установок имеют колоссальные размеры и превратились в своеобразные гигантские фабрики, выдающие столь необычную продукцию. В Советском Союзе имеются уникальные ускорители на сверхвысокие энергии. Два из них работают в атомном центре под Москвой в городе Дубна. Дубненский синхроциклотрон ускоряет протоны до энергии 680 млн. эв, а синхрофазотрон дает возможность получать протоны с энергией 10 млрд. эе. В Харькове сооружен линейный ускоритель, в котором электроны, проходя ускоряющий волновод длиной 250 м, получают энергию около 2 млрд. эв. Под Серпу-ховым работает самый большой в мире протонный синхротрон на энергию 70 млрд. эв. Длина окружности магнитного кольца, в котором движутся ускоряемые протоны, составляет около 1,5 км. [c.7]

Найдем величину энергии ускоренных электронов при заданной мощности Р(,, токе / и выбранных значениях а и Р . Последние две величины зависят от геометрических размеров диафрагмированного волновода и однозначно связаны между собой. Полагая длину секции равной Ь и определяя величину энергии в вольтах V, найдем [c.94]

Отношение потенциала V к току пучка I ускоренных электронов на выходе ускорителя обозначим через и назовем его сопротивлением пучка. Полагая, что величина затухания а и шунтовое сопротивление известны, определим длину ускорителя с максимальным током из следующего уравнения [c.95]

Однако для разных сечений волновода величина мощности различна из-за расхода мощности на ускорение электронов и потерь в стенках волновода. Следовательно, на этом этапе расчета необходимо учесть нагрузку ускорителя током и омические потери в ячейках волновода. Это позволит более точно определить радиусы отверстий в диафрагмах. Таким образом, радиусы отверстий необходимо определять последовательно, решая для каждой ячейки уравнение баланса мощности [c.119]

Линейные электронные ускорители обладают определенными преимуществами по сравнению с другими ускорителями или радио-изотопными источниками. К числу их достоинств можно отнести возможность получения большой мощности пучка ускоренных электронов при любой выбранной энергии, возможность регулирования тока и энергии действующей машины в широких пределах, а также возможность получения с помощью быстрых электронов потоков 7-квантов и нейтронов при использовании специальных мишеней. [c.148]

Важным достоинством линейных ускорителей является отсутствие потерь на излучение, что имеет место в синхротронах. Другое преимущество ЛЭУ — большой ток ускоренных частиц. С помощью ЛЭУ можно ставить интересные опыты в области высоких энергий и интенсивностей, труднодоступных для-ускорителей других типов. Так, например, исследования по рассеянию электронов очень большой энергии на ядрах и отдельных нуклонах позволили сделать ценные выводы об их строении. [c.148]

На рис. 15.7 показан выход фотонейгронов, рассчитанный на 1 ма тока ускоренных электронов, взаи.модействующих с различными мишенями [7]. При расчете толщина мишени предполагалась такой, что все образованное тормозное излучение в мишени поглощается. Ослабление потоков образованных нейтронов в мишени не учитывалось. [c.236]

В качестве примера рассмотрим расчет диафрагмированного волновода односекционного ускорителя с использованием высокочастотных генераторов десятисантиметрового диапазона. Предположим, что ускоритель будет применяться для целей, не требующих чрезмерно узкого (менее 10%) энергетического спектра и больших величин тока ускоренных электронов. За исходные данные примем величину энергии W и тока ускоренных частиц 1 в импульсе. [c.116]

Естественно, что для определения размеров части волновдда с постоянной структурой достаточно определить размеры одной ячейки. Таким образом, изложенная выше схема расчета позволяет по заданной энергии и току ускоренных электронов определить основные размеры диафрагмированного волновода. В качестве исходных положений принято использование волноводного группирователя, типа колебаний я/2 уменьшение приведенной напряженности в конце ускорителя до Лд /2 значение приведенной толщины [c.121]

Наконец, в сильных полях возможно -увеличение кйнцентрации носителей заряда за счет инжекции электронов с металла электродов и ударной ионизации ускоренными электронами. Нелинейный рост плотности тока с ростом напряженности выражается формулой / = kE ехр (—р Е). где k н р — постоянные, характерные для данного жидкого диэлектрика. [c.143]

На рис. 21 ириведена функциональная схема батареи конденсаторов с элек1ромагнитиым устройством для калибровки ударных акселерометров. Это устройство может работать как по методу изменения скорости, так и по методу измерения силы. Принцип действия устройства основан на преобразовании накопленной электрической энергии в механическую при разряде батареи конденсаторов на выталкивающую катушку, которая возбуждает магнитное поле, взаимодействующее с расположенными вблизи выталкивающей катушки проводпиком-спа-рядом, сообщая ему мощный импульс ускорения. В исходном состоянии проводник-снаряд / устанавливают на. электромагнит батареи кондепсаторов2. При зарядке от источника постоянного тока 5 электронный выключатель 4 замкнут, через ограничивающий блок сопротивлений 5 заряжаются конденсаторы ё. Напряжение на конденсаторах контролируют при помощи специального измерительного контура. По достижении требуемого напряже- [c.368]

Для генерации ионных пучков анод диода делают из диэлектрика соответствующего хим. состава. В результате пробоя на поверхности анода образуется плазма, из к-рой под действием внеш. поля и поля пространственного заряда электронов эмиттируются ноны. Для увеличения энергии в ионном пучке ток электронов, пересекающих диод, должен быть уменьшен, но сохранён большой отрицат. пространственный заряд. Для этого используется либо поперечное. магн. поле, параллельное поверхности катода (т. н. ионные диоды с магн. изоляцией, рис. 3, а), либо полупрозрачные для ускоренных электронов аноды, покрытые диэлектриком (т. н. рефлексные диоды и триоды, рис. 3, б). Во втором случае электроны многократно проходят сквозь анод, создавая увеличенный отрицат. пространственный заряд, облегчающий вытягивание ионов из плазмы. При прочих равных условиях значение плотности тока ионов оказывается в M mg раз меньше плотности электронного тока. Эффективность ионных источников достигает 50—60% при импульсном токе ионов 1 MA ij напряягонии [c.504]

Эле1стронно- и ионно-лучевой нагрев. Электронно-лучевой нагрев заключается в бомбардировке металла потоком ускоренных электронов, кинетическая энергия которых при торможении в его поверхностном слое превращается в тепловую, причем КПД процесса достигает 0,85—0,9. Мощность ] , передаваемая изделию, зависит от тока пучка электронов I и ускоряющего напряжения С/, т. е. [c.453]

Устройство, служащее для получения п фокусировки электрояоз, называют сварочной электронной пушкой. Для усиления эмисс1и1 и ускорения электронов от источника постоянного тока к катоду и аноду подводится высокое напряжение. Электроны, сфокусированные в плотный пучок, с большой скоростью ударяются о малую площадку кромок свариваемого изделия и расплавляют металл кромок. По мере удаления источника нагрева проходит затвердевание металла сварочной ванны и образуется шов. [c.282]

Классическая физическая модель электрической проводимости — это модель со свободными электронами. Каждый электрон изменяет направление своего движения в среднем через промежуток времени 2т. Время т называется средним времени жизни или временем релаксации электронного движения. Изменение направления движения электрона может происходить не только за счет столкновений с другими электронами, но и из-за взаимодействия электрона с колебаниями решетки или за счет столкновений с атомом примеси или с дефектом кристалла. Если на электрон действует электрическое поле Е (в жестком и неподвижном теле), то ускорение электрона равно еЕ/ше- При- ращение скорости электрона за промежуток времени 2т равно еЕ/ те)2х, а его среднее значение по времени равно еЕ/те)х. Предположим, что после каждого столкновения электрон забывает свою историю, так что приобретенное перед столкновением приращение скорости теряется после него. Если п — числовая плотность электронов, то плотность тока электронов пред-иставляется в виде произведения пе и средней скорости <Уе> = [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...