Особенности доменных границ

Ввиду отмеченных особенностей доменных границ в соединениях К-Со в них возможны весьма большие значения коэрцитивной силы вследствие взаимодействия границ с дефектами плотность энергии границы высока, поэтому возможны ее большие изменения толщина доменной границы мала, поэтому указанные изменения энергии границы могут иметь место при малом ее смещении, что приведет к высокому значению градиента энергии йу йх и соответствующим величинам Ясм. [c.64]

Если принять изложенный механизм намагничивания, то следует ожидать появления еще одной особенности материалов с фиксированными доменными границами — на них не должен распространяться закон четности магнитострикции Б слабых полях. Проведенные эксперименты по определению продольной (е и) и поперечной (eJ ) магнитострикций методом проволочных датчиков сопротивления действительно показали отклонение от закона четности на составах, чувствительных к ТМО и обладающих А -эффектом второго рода. На составах, обладающих Л -эффектом первого рода и нечувствительных к ТМО, этот закон выполняется в пределах точности измерения (см. таблицу). Отклонение от закона четности в слабых полях, наблюдавшееся на одном из составов в работе [8], можно объяснить таким же образом. [c.89]

Произведенный в работе [266] анализ корреляций позволяет объяснить характер изменений доменной структуры, наблюдавшийся при нагреве. В то же время значения температуры, при которых наблюдались некоторые особенности в поведении доменной структуры (начало уширения доменов, поворот границ доменов), не совпадают со значениями температуры, которые вытекают из анализа констант анизотропии. Более детальные теоретические расчеты, принимающие во внимание знаки констант анизотропии, толщину образца и его намагниченность, представлены в работе [391]. Выводы этой работы, во-первых, более точно соответствуют экспериментальным результатам. Во-вторых, они позволяют объяснить изменения в тонкой структуре стенок доменов, которые становятся более заметными в наноструктурном состоянии в интервале температур 530-540 К. [c.229]

Остановимся на некоторых трудных проблемах магнитномягких аморфных материалов. Одной из таких проблем, как отмечают авторы книги, является временная нестабильность проницаемости. Эта проблема стоит особенно остро в отношении аморфных сплавов с Х 0, где пиннинг границ доменов выражен весьма слабо, и поэтому стабилизация границ доменов вследствие направленного упорядочения по сути дела является лимитирующим фактором. В кристаллических материалах эта проблема решается сравнительно легко — путем снижения примесей внедрения углерода и азота. Ранее предполагали, что временная нестабильность проницаемости аморфных сплавов в районе климатических температур обусловлена атомами металлоидов [9]. Однако исследование сплавов с Я О, но не содержащих металлоиды, показало [20 с. 49], что и в этих материалах нестабильность проницаемости выражена весьма сильно. По всей видимости, атомной структуре аморфных сплавов, не зависимо от того, содержат ли они атомы металлоидов или нет, присущи некоторые дефекты, перестройка которых в зависимости от направления вектора намагниченности обеспечивает стабилизацию границ доменов и наведение одноосной анизотропии. [c.17]

Упорядочение. При исследовании упорядоченных сплавов можно получить инфор.ма-цию о структурном типе упорядочения (в том числе в разбавленных твердых растворах внедрения), о взаимном расположении упорядоченных и неупорядоченных областей, их форме, особенностях дефектов решетки, доменной структуре упорядочения и др. Специфический дифракционный контраст на изображениях упорядоченных структур связан с возникновением сверхструктурных отражений и с наличием в структуре антифазных доменов, разделенных антифазными границами (АФГ). Поскольку интенсивность сверхструктурных рефлексов пропорциональна степени дальнего порядка, по контрасту на темнопольных изображениях в сверхструктурных отражениях при определенных условиях можно судить о степени упорядочения. Наличие контраста на [c.57]

Магнитострикция в интервале магнитных полей от нуля до технического насыщения вызывается смещением границ между областями самопроизвольной намагниченности (доменами) и вращением магнитных моментов областей. Эта магнитострикция проявляется в изменении формы кристаллов почти без изменения их объема. Такие изменения в зависимости от материала ферромагнетика и структурных особенностей образца дают различные по величине и знаку значения магнитострикции. На фиг. 4 приведены кривые зависимости продольной магнитострикции различных материалов в зависимости от напряженности магнитного поля [1]. [c.95]

Х10 Дж/м для различных ферритов и X 10 Дж/м для Со (табл. 1-5). В то же время толщина доменных границ б в соединениях Н-Со составляет величины, равные лишь нескольким десяткам межатомных расстояний. Отмеченные особенности доменных границ в соединениях К-Со — высокая плотность поверхностной энергии и малая толщина — могут приводить к магнитному гистерезису этих соединений, связанному как с трудностью образования зародышей обратной намагниченности (поскольку энергия доменной границы высока), так и с сильным затруднением движения имеющихся доменных границ вследствие их взаимодействия с дефектами структуры материала. В последнем случае поле, необходимое для смещения границы (т. е. значение коэрцитивиной силы материала), может быть подсчитано по соотношению (1-70) [c.64]

Предложенная нами в работах [.5 и 8Д модель позволяет рассматривать динамическую поляризацию сегнетоэлектриков типа ВаТсОд с единых позиций как поляризацию смещения и в сегнето-, и в параэлектрической фазах. Согласно модели, при температурах выше Т из-за особенностей низкочастотной динамики решетки в динамическом равновесии с тепловым движением атомов существуют участки скоррелированных смещений ионов вдоль одного из трех возможных направлений электрического упорядочения, представляющие собой своеобразные зародыши спонтанной поляризации Ее со скомпенсированным распределением Е5 (х), аналогичным распределению ее в 180-градусной доменной границе (рис. 10). [c.72]

При рассмотрении магнитострикции со спонтанной намагниченностью домена связывают его снонтанную деформацию к-рая в области технич. намагничивания обусловлена магнитным взаимодействием в кристаллич. решётке. При этом магнитострикционная деформация ферромагнитного образца в процессе его намагничивания или особенность его поведения при различных механич. воздействиях также может определяться с помощью механизма смещения доменных границ [c.362]

Ферромагнитные материалы с широкой петлей гистерезиса ( 17.1), именуемые магнитнотвердыми, обладают весьма большой коэрцитивной силой, что связано с их структурными особенностями. При рассмотрении условий намагничивания отмечалось, что ряд факторов — наличие внутренних напряжений, искажений решетки и включений препятствует смещению границ между доменами, что сказывается в появлении высокой коэрцитивной силы. Однако исключительно высокие значения Яс, получаемые для некоторых сплавов, уже нельзя объяснить влиянием указанных факторов. Для сплавов с коэрцитивной силой свыше 40 ООО ajM допускают возможность образования в процессе охлаждения изолированных намагниченных частиц — доменов, расположенных среди слабомагнитной фазы процессы смещения в таких материалах затруднены и их перемагничи-вание возможно только с помощью процесса вращения. Исследования показывают, что достаточно небольшого количества изолированных намагниченных частиц, чтобы материал имел весьма высокую коэрцитивную силу. В некоторых сплавах этого типа охлаждение ведется в магнитном поле, магнитные моменты в изолированных доменах оказываются ориентированными по направлениям, близким к направлению магнитного поля. Получены сплавы не только с магнитной, но и с кристаллической текстурой. [c.261]

По вопросу о влиянип напряжения на демпфирующую способность материалов существуют различные точки зрения. Одни исследователи считают, что напряжение влияет на демпфирующую способность, другие исследователи придерживаются противоположных взглядов. Такое положение объясняется тем, что согласно вышеизложенному рассеяние энергии колебаний в материале зависит от причин, проявляющихся по-разному в зависимости от различных условий. При сравнительно высоких напряжениях (как, например, у лопаток турбин), возникает местная пластическая деформация, протекающая в отдельных зернах. Наряду с этим для ферромагнитных материалов на их де.мпфирующую способность влияет ферромагнитное состояние материала, в особенности магнитомеханический гистерезис (смещение границ самопроизвольно намагничивающихся ферромагнетиков— доменов ). Рассеяние энергии колебаний, обусловленное двумя указанными факторами, почти не зависит от частоты и увеличивается с ростом амплитуды напряжения. При малых же напряжениях влияние локальной пластической деформации и ферромагнитных свойств слабо проявляется. Здесь имеют решающее значение диффузионный п термоунругий эффекты. Рассеяние энергии колебаний, обусловленное этими процессами, зависит от частоты и почти не зависит от амплитуды колебаний. Многочисленные экспериментальные исследования показали, что внутреннее тренне при сравнительно больших напряжениях зависит от амплитуды. [c.104]

Возможность sK nepHia. наблюдения С. с. методом ЯМР в Не—В связана с наблюдаемой в нём характерной особенностью зависимости частоты ЯМР ш от угла Р при о Р Ри= агссоз(—Vj) частота ш не зависит от р, а при р > Ро начинает резко расти. Эта особенность и существование С. с. приводят к тому, что при возбуждении ЯМР радиочастотным полем с частотой а объёме Не—В, помещённом в неоднородное магн. поле, этот объём разбивается на два домена в области сильного поля (В > <о/у, V — гиромагнитное отношение) прецессия не возбуждается вовсе и р = О, в поле Я < ш/у возбуждается прецессия на общей частоте ю и с общей фазой прецессии сс, определяемой генератором. При этом на границе между доменами угол р = Ро и нарастает в области более слабого поля, называемой однородно прецесенрующимдо-м е н о м. [c.632]

Кроме того, внутри самих границ доменов новые атомные конфигурации также стабилизируется в соответствии с наоравлением векторов магнитных моментов атомов в граничном слое. Вследствие этого потенциальная энергия границ доменов понижается и они тем самым стаб илизуются в своих положениях. Стабилиз ация пра-ниц доменов представляет собой не что иное, как повышение коэр-цитивности. Вот почему при отжиге в отсутствии магнитного поля свойства магнитномягких материалов ухудшаются. С привлечением этих же представлений можно объяснить все четыре вышеуказанные харак терные особенности доведения аморфных ферромагнитных металлов [99]. [c.157]

Анализ структуры металлической матрицы этих же образцов показал, что во всех образцах имеет место примерно одинаковая степень перлитизации—9,8%, но форма перлита и его структура были различными. В чугуне, полученном из чугунной стружки, пластинки перлита более крупные, несколько разнородные по своему строению, а в синтетическом чугуне структура основы отличается более высокой однородностью как во всем сечении шлифа, так и в пределах одного зерна. Уменьшается протяженность пластинок перлита, дисперсность его несколько выше, особенно при сравнении чугунов эвтектического состава. В чугунах с низкой эвтектичностью различие структур почти неощутимо, хотя при переплавке доменных чугунов матрица сильно расчленена включениями графита. С понижением степени эвтектичности во всех чугунах возрастает дисперсность перлита. В чугуне, полученном из чугунной стружки и ваграночной шихты, различие структуры металлической основы с уменьшением степени эвтектичности проявляется более сильно, чем в синтетических чугунах, хотя можно заметить, что в чугуне из листовой высечки перлит несколько крупнее, чем в чугуне, выплавленном на основе стальной стружки. Границы перлитных зерен в обычном чугуне толстые, хорошо очерченные, в синтетическом чугуне границы зерен улавливаются только по общему изменению направления пластинок составляющих перлита. Характерные Структуры матрицы различных чугунов представлены на рис. 53. [c.119]

Доменная структура. Доменное строение кристаллов KNbOs сходно с доменным строением BaTiOs во всех модификациях, хотя ниобат калия и имеет некоторые особенности в преимущественном типе границ и характере изменения их подвижности с температурой, обусловленные тем, что этот кристалл обладает более высокой степенью отклонения структуры от кубической по сравнению с BaTiOs. [c.25]

С помощью термодинамики ) можно показать, что упорядоченное расположение атомов отличается более низкой внутренней энергией по сравнению с неупорядоченным, в особенности если распределение атомов по определенным узлам кристаллической решетки происходит при сравнительно низкой температуре, когда энтропия, связанная с неупорядоченностью, играет менее-существенную роль. Условие совершенного порядка, согласно которому два атома одного сорта не могут быть блин айшими соседями в кристаллической структуре, достижимо только в совершенных монокристаллах с простой металлической решеткой, имеющих состав, отвечающий строго определенному соотношению атомов, например АВ, АВа, АВз и т. п. В действительности же наличие различных несовершенств и границ зерен в большинстве случаев практически исключает такую возможность. Кроме того, известно, что упорядоченный твердый раствор может состоять из отдельных доменов, канедый из которых является идеально упорядоченным, однако относительно друг друга они оказываются разориентированными. Это приводит к увеличению числа контактов между атомами одного сорта по границам доменов. Упорядоченные домены иногда называют антифазными, и, как правило, их число весьма велико в пределах каждого зерна материала. С развитием техники электронной микроскопии наличие анти- [c.207]

Хотя доменная структура ТГС в значительной мере зависит от условий вырапщвания кристалла (и особенно от температуры роста), в большинстве кристаллов, не подвергавшихся воздействиям электрических и механических полей, домены имеют форму стержней, ориентированных в направлении оси у с чечевицеобразным сечением. Домены одного знака ориентации представляют собой как бы поле (матрицу), внутри которого имеются домены противоположной ориентации (рис. 27). Длинная ось чечевицеобразного сечения ориентирована вдоль оси а кристалла и лежит примерно в его оптической плоскости. Иная форма границ между доменами на У-срезе ТГС, выявленная методом травления, приведена на рис. 28. Границы между доменами ориентированы по оси а кристалла (границ другой ориентации в ТГС не наблюдается). [c.60]

Возникает необходимость в отыскании таких приемов размагничивания, при которых устранялись бы полностью остаточная намагниченность. Исходя из физических особенностей поведения междо-менных границ и самих доменов, можно заключить, что полное сня-174 [c.174]

Домены наблюдались методом порошковых фигур на микроскопе МБИ-6. Было установлено, что свежеприготовленные пленки имеют более или менее совершенную страйп-структу-ру. После помещения пленки в магнитное поле, нормальное ее плоскости, страйп-структура переходит в лабиринтную (серпантинную) структуру, причем домены имеют малые размеры (ширина — десятые доли микрона) — см. рисунок. Особенно малые размеры доменов у пленок феррита кобальта, обладающих большой перпендикулярной анизотропией. Смещение границ доменов хорошо заметно в полях, перпендикулярных плоскости пленки. Полное разрушение доменной структуры происходит в больших полях (например, у пленок феррита марганца в полях -400 э). Попытки получить из лабиринтных доменов цилиндрические успехом не увенчались. [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...