Тела вращения под малым углом атаки

Напишите в общем виде выражение для потенциала скоростей линеаризованного потока, обтекающего тонкое тело вращения под малым углом атаки. [c.477]

В другой работе М. Д. Ладыженского (1963) было обнаружено, что при обтекании тонких тел вращения, под малыми углами атаки эффект сильного взаимодействия приводит к исчезновению поперечных сил и моментов. Это объясняется тем, что в пограничном слое вследствие исчезающе малой плотности не могут возникать сбалансированные инерционными силами азимутальные градиенты давления. В результате тело как бы поворачивается внутри толстого пограничного слоя, оставляя форму его внешней границы осесимметричной. [c.532]

Тела вращения под малым углом атаки [c.394]

Рассматривая обтекание тела вращения под малым углом атаки <рис. %), естественно предположить, что поток будет мало отклоняться от основного осесимметричного течения. Вектор скорости газа тогда можно представить в виде [c.394]

Линеаризация уравнений движения газа около тонких тел вращения, движущихся под малыми углами атаки, заключается в приведении нелинейных дифференциальных уравнений, не имеющих общих решений, к линейному виду, для которого общее решение имеется. Такое упрощение уравнений возможно, если сделать предположение, что параметры возмущенного течения около тонких тел мало отличаются от соответствующих их значений в невозмущенном потоке, т. е. для составляющих скорости в цилиндрических координатах получим Vy= Vx, [c.498]

Тонкое тело вращения с оперением (крыльями) в виде плоских треугольных пластин расположено в сверхзвуковом потоке воздуха k = 1,4) с числом М , = = 1,5 и давлением = 9,807-10 Па под малым углом атаки а = 0,1. Найдите распределение давления на оперении, а также аэродинамические силы, приложенные к летательному аппарату. Форма и размеры аппарата показаны на рис. 11.1. [c.594]

В начале тридцатых годов теоретические результаты, относящиеся к обтеканию тел газом со сверхзвуковой скоростью, были немногочисленны. К задачам сверхзвуковой аэродинамики начал применяться приближенный метод малых возмущений. Этот метод пригоден для изучения обтекания таких тел, у которых все элементы поверхности образуют малые углы с направлением движения тела тонких заостренных впереди тел вращения и тонких крыльев с острой передней кромкой под малыми углами атаки, комбинаций фюзеляжа с крыльями и оперением и т. п. [c.154]

Ф. И. Франкль (1939) рассмотрел установившиеся течения, близкие к симметричному обтеканию круглого конуса с присоединенным скачком, в двух случаях для случая круглого конуса, установленного под малым углом атаки, и для случая симметричного обтекания тела вращения, образующая которого мало отличается от прямолинейной, причем уравнение ее задано в виде полинома. [c.165]

Тонкие тела вращения, движущиеся со сверхзвуковой скоростью под малыми углами атаки [c.431]

Х.30. Требуется найти нормальную силу и момент, а также соответствующие аэродинамические коэффициенты для тонкого тела вращения, изображенного на рис. 2.1Х.6. Движение происходит вблизи поверхности Земли под малым углом атаки а = 0,1 со сверхзвуковой скоростью (Моо = 2). [c.400]

Рис. 3.1Х.15. Тонкое тело вращения в линеаризованном потоке под малым углом атаки

Для решения задачи об обтекании тонкого тела вращения, расположенного в набегающем потоке под некоторым малым углом атаки, в полном соответствии с теорией обтекания тел несжимаемой жидкостью ( 66), приходится наряду с продольным рассматривать еще поперечное обтекание тела вращения. [c.331]

Рассмотрим некоторые особенности гиперзвукового обтекания затупленных тонких тел с одинаковым поперечным размером во всех направлениях, например, тел вращения с малой относительной толщиной т<С1, обтекаемых под небольшим углом атаки а<с1. Используем цилиндрическую систему координат X, г, 0. осью л , связанной с телом (ось симметрии, например), [c.296]

Расчет установившегося обтекания летательных аппаратов, имеющих форму тонкого заостренного тела вращения, можно производит] путем линеаризации задачи. Соответствующие способы расчета, основанные на методе источников и диполей и изложенные в работе [20], дают возможность определить параметры потока на поверхности тонкого заостренного тела вращения, а также его аэродинамические коэффициенты как при осесимметричном обтекании, так и при движении под углом атаки (малым по значению). [c.475]

Картина линий тока около трехмерного тела состоит из линий тока внешнего течения и поверхностных линий тока, которые могут отличаться по направлению. На фиг. 2 показаны эти два семейства линий тока около тела вращения под малым углом атаки, рассчитанные Нонвейлером [13]. Кроме того, на фиг. 3 показаны результаты визуализации течения около оживала под углом атаки. (Для визуализации течения применялось молоко.) Как упоминалось в гл. I, поверхностная линия тока определяется как кривая, направление которой всюду совпадает с направлением [c.116]

С. С. Цянь (J. Aeronaut. Sei., 1938, 5 12, 480—483), используя для представления потенциала распределение по оси тела источников и диполей, решил задачу об обтекании тонкого тела вращения под малым углом атаки. Ф. И. Франкль и Е. А. Карпович (1948), используя запаздывающие-потенциалы, дали решение задачи об ускоренном движении тонкого тела вращения в осевом направлении. [c.156]

Уравнение (10.22) линейное относительно искомой функции ср и составляет теоретическую основу аэродинамики стационарных слабовозмущенных (линеаризованных) течений около тонких тел вращения. Для него найдены общие решения, позволяющие рассчитать скорости и давления около тонких тел вращения (в том числе движущихся под малым углом атаки). [c.499]

IX.24. Линеаризация уравнений движения газа около тонких тел вращения, движущихся под малыми углами атаки, заключается в приведении нелинейных дифференциальных уравнений, не имеющих общих решений, к линейному виду. Такое упрощение уравнений возможно, если сделать предположение, что параметры возмущенного течения около тонких тел мало отличается от соответствующих их значений в невозмущенном потоке, т. е. можно записать, в частности, для составляющих скорости (в цилиндрических координатах), Vx=V- -Vx, Ут= -= Vг Уу, а также для давления, плотности и скорости звука р = =роо- -р, р = роо+р, а = аоо+а. Здесь Уос, рос, роо, аос — параметры невозмущенного потока Ух, УгуУу, р, р, а —добавочные составляющие соответствующих параметров, обусловленные возмущенным характером течения. Значения этих составляющих являются такими по величине, [c.636]

Задача о непосредственном интегрировании нелинейных уравнений газодинамики как в области дозвуковых, так и сверхзвуковых скоростей, представила большие и, казалось, непреодолимые математические трудности. Сделанная в конце XIX в. Моленброком попытка обойти эту трудность путем применения известного касательного преобразования Лежандра не дала вначале заметных результатов. Рассмотрение приближенных линеаризованных уравнений, соответствующих малым возмущениям в теории топкого крыла или тела вращения, привело к ряду важных результатов, среди которых следует особо выделить решение плоской дозвуковой задачи Прандтлем и Глауэртом в 1910 г., плоской сверхзвуковой задачи Аккеретом в 1925 г., с последующими уточнениями в исследованиях советского ученого Донова в 1937 г. Пространственная линеаризованная задача для симметричного обтекания тонкого тела вращения была рассмотрена Карманом и Муром в 1932 г. Аналогичная теория была затем в 1938 г. применена Ченем к случаю несимметричного обтекания тонкого тела вращения под углом атаки. Карман первый решил вариационную задачу о тонком теле наименьшего сопротивления в симметричном сверхзвуковом потоке. Дальнейшее развитие этой задачи принадлежало Хейсу и Джонсу, а также ряду советских ученых (В. Н. Жигулев, Ю. Л. Жилин, М. Н. Коган, [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...