Теплота испарения Точка критическая

По мере повышения давления различие удельны.х объемов и прочих физических характеристик равновесных элементов — кипящей жидкости и сухого насыщенного пара — уменьшается, а вместе с тем уменьшается и величина теплоты испарения. В критической точке К (конечная точка линии испарения — рис. 10 и 11) исчезают основные различия между жидкостью и ее [c.25]

Приложение 5 КРИТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА. ТОЧКА КИПЕНИЯ И СКРЫТАЯ ТЕПЛОТА ИСПАРЕНИЯ [33. 52] [c.325]

В критической точке, где все различия между жидкостью и газом исчезают, теплота испарения г обращается в нуль. [c.264]

Теплота парообразования представляет собой, как уже указывалось в 3.4, существенно положительную функцию температуры (рис. 6.10). В критической точке, где ьсе различия между жидкостью и газом исчезают, теплота испарения г обращается в ноль. [c.430]

В критической точке, где все различия между жидкостью и газом исчезают, теплота испарения г обращается в нуль. С уменьшением температуры величина г возрастает. [c.233]

Как видно из рис. 10.1, зависимость kpi=/(p) проходит через максимум. Как показывают эти (и многие другие) опытные данные, максимальное значение плотности критического теплового потока при кипении различных жидкостей устанавливается при давлении, примерно равном 7з Ркр- При устремлении давления к давлению в тройной точке ро или к критическому р р плотность критического теплового потока стремится к нулю. Это можно объяснить тем, что при р- ро удельный объем пара становится чрезвычайно большим, а при р ркр вообще невозможен перенос теплоты в форме теплоты испарения. [c.271]

Другой особой точкой кривой жидкость — пар является критическая точка, за которой отсутствует скрытая теплота испарения и другие изменения, характерные для фазового перехода. Пограничные кривые между жидкой и твердой фазами воды показаны на [c.32]

Рассмотренные преобразования слагаемых минимизируемого функционала имеют принципиальное значение для учета особенностей термодинамического поведения бинарных смесей при составлении уравнений состояния. Необходимость и возможность учета того или иного слагаемого функционала определяется наличием соответствующих данных и их точностью. В частности, для воздуха мы не стремились удовлетворить критическим условиям, поскольку данные о параметрах критических точек недостаточно надежны, а незначительное изменение величины Гкр связано с существенным изменением значения ркр [2]. Вероятно, вследствие плохой согласованности значений Гкр и ркр удовлетворение критической точке и критическим условиям с помощью множителей Лагранжа, как отмечали многие исследователи, снижает точность аналитического описания р, у, Г-данных. Ввиду отсутствия экспериментальных данных о теплоте испарения при температурах, отличающихся от нормальной температуры кипения, и невысокой точности данных о давлении конденсации и кипения воздуха, мы не вводили в функционал слагаемые выражений (2.11) либо (2.14). В то же время при составлении уравнения состояния для воздуха мы обеспечили удовлетворение условию (2.4), поскольку оно имеет важное значение при расчетах по единому уравнению состояния для газа и жидкости. [c.30]

Поскольку в критической точке удельные объемы жидкости Уж И газа Vr становятся одинаковыми, то теплота испарения АНу исчезает. Действительно, из уравнения Клапейрона—Клаузиуса следует, что [c.14]

Теплота испарения (парообразования) — это количество тепла, необходимого для полного испарения 1 кг кипящей жидкости при постоянных давлении и температуре.Теплота испарения обозначается г. Ее величина уменьшается с ростом давления и температуры и в критической точке равна нулю. [c.69]

На рис. 1 показаны результаты обработки экспериментальных данных [1] по упругости паров аргона, бензола и аммиака в соответствии с формулой (10). Для У и Уо получены те же значения, что и при обработке по плотности, а ф оказался равным 2. Зная давление и плотность насыщенного пара, можно по уравнению Клапейрона рассчитать теплоту испарения, но расчетная формула получается весьма громоздкой. Вдали от критической точки, где р < р. , [c.122]

При Т=Ткр р"=р, а =0, поэтому можно предположить, что теплота испарения будет численно равна работе, которую надо затратить для образования свободного объема, недостающего до значения свободного объема в критической точке [c.122]

В случае теплот испарения (при достаточном удалении от критической точки) можно пренебречь объемом жидкости по сравнению с объемом пара, и тогда, считая пар идеальным газом, получаем [c.243]

Основным термодинамическим признаком различия видов агрегатного состояния вещества является наличие энергетической границы между фазами теплота испарения как граница между жидкостью и ее паром, теплота плавления как граница между твердым веществом и жид-костью. Теплота плавления,- испарения и сублимации есть теплота изотермических превращений, т. е. превра-щений, протекающих без изменения температуры вещества, поэтому она обычно называется скрытой теплотой фазо-, вых превращений. Значения теплоты фазовых превращений зависят от температуры или от давления вещества. В частности, по мере повышения давления теплота испарения уменьшается и в критической точке К (конечная точка линии испарения, рис. 1.8) скрытая теплота испарения становится равной нулю. В этой точке исчезает различие между жидкостью и ее паром. Точку К принято называть критической точкой. [c.17]

Котел Бенсона отличается оригинальностью самого рабочего процесса, изображенного в IS-диаграмме на фиг. 85. Подогретая вода при давлении около 225 atm подается в змеевики, где нагревается до 374°, после чего мгновенно переходит в пар без затраты тепла на этот переход, т. к. давление 224,2 atm при темп-ре 374° является критическим пар в этой точке обладает максимальной теплотой жидкости, около 499 al, и теплотой испарения, равной нулю. Благодаря этому в К. п. фактически не происходит процесса парообразования и отсутствуют все нежелательные явления, связанные с этим процессом. Пар перегревается далее до 390°, затем дросселируется приблизительно до 105 aim. и вторично перегревается до 420°. Пар с давлением в 105 а т и I 420° является рабочим и направляется в турбину. Преимущество котла заключается в отсутствии дорогих барабанов /И в относительной безопасности устройства благодаря ничтожному водяному объему. Однако котел отличается крайней чувствительностью к колебаниям нагрузки и к перерывам питания. Кроме того осуществление процесса Бенсона требует несоответственно большого расхода энергии на питательные насосы, т. к. последние должны иметь напор около 250 aim, в то время как рабочий пар имеет давление ок. 100 aim. Конструктивное выполнение К. п. системы Бенсона изображено на фиг. 86. [c.132]

Критическая точка К соответствует предельному критическому состоянию вещества, при котором исчезает всякое различие между жидкостью и паром (газом) теплота испарения в этой точке равна нулю, а все параметры кипящей жидкости и сухого насыщенного пара (энтальпия, энтропия, удельный объем и Др.) в этой точке имеют одинаковые значения. Параметры вещества в этой точке (абсолютное давление, температура, удельный объем), имеющие для каждого вещества вполне определенные значения, носят название критических н обозначаются рк, и (табл. 10. 1). [c.113]

Согласованность экспериментальных и расчетных калорических и акустических величин на кривой насыщения иллюстрируют рис. 15—17. Как и обычно, расчетные значения теплоты испарения (рис. 15) хорошо согласуются с опытными данными различных авторов, и лишь в двух точках отклонения превышают 2 %. Значения изобарной теплоемкости кипящей жидкости (рис. 16), полученные в [65], отлично согласуются с расчетными в отличие от данных [67], отклонения которых возрастают с приближением к критической температуре. Данные [15] о скорости распространения звука в кипящей жидкости согласуются с расчетными в основном в пределах 2 % (рис. 17). [c.76]

Сравнивая свойства жидкой четырехокиси азота, например, с водой, можно отметить следующие особенности N2O4 большую плотность, равную при нормальных условиях 1448 кг/м в несколько раз меньшие вязкость, теплопроводность, теплоемкость и теплоту испарения число Прандтля вдали от критической точки изменяется в довольно узких пределах (3,5—5,5). [c.12]

Скрытая теплота и с ш а р е н и я — это количество тепла, которое нужно затратить для того, чтобы превратить 1 кг нагретой до кипения воды в пар той же темиературы. С повышением давления скрытая теплота испарения уменьшается и становится равной 1нулю при достижении критических параметров (225,65 ата и 374°С). [c.7]

Эти соотношения столь же существенны, как и (1П.17). Связь Q с температурой плавления, по-впдииому, отражает то обстоятельство, что диффузионный перескок происходит тогда, когда смещение колеблющегося атома достигает критической величины (аналогичный подход к плавлению принадлежит Лин-деману) . Связь лее Q с теплотой испарения АЯисп возникает потому, что при диффузионном перескоке атом должен частично разорвать связи с соседями (при испарении связи рвутся полностью). Поэтому энергия активации самодиффузии в определенной мере характеризует прочность связи атомов в решетке и должна расти с теплотой испарения. [c.97]

Можно считать надежно установленным экспериментальным фактом, что dPIdT — всегда конечная величина. Тогда теплота испарения уменьшается при приближении к критической точке как разность удельных объемов газа и жидкости. [c.14]

Эта точка называется критической, а параметры — соответственно критическим давлением, критической температурой и критическим объемом. Критическая точка является одним из концов линии перехода жидкость — пар при температурах выше критической переход жидкость — пар осуществляется без скачка плотности. Критическая точка характеризуется исчезновением мениска в капилляре, обращением в нуль теплоты испарения и обращением в бесконечность сжимаемости (dVldP)m- Критические параметры веществ приведены в табл. 13.2. [c.245]

Теплота испарения г жидкости представляет собой, как уже указывалось в 6-6, существенно положительную функцию температуры. Вид этой зависимости показан на фиг. 8-6. В критической точке, где все различия между жидкостью и газом исчезают, теплота испарения обращается в нуль. С уменьшением температуры теплота возрастает. Из фиг. в- , относящейся к гелию, видно, что при достаточно низких температурах теплота испаре- [c.162]

Обратимся к формуле Деринга — Фольмера (2.34) где имеет вид (2.2). Если учесть выражение (2.15) для разности давлений р" — р внутри критического пузырька и вне его, то для расчета частоты нуклеации /1 нри заданных температуре Т и давлении р нужно в первую очередь знать поверхностное натяжение на границе пузырька с жидкостью, давление насыщенного пара Ре, удельные объемы р, и", теплоту испарения I на одну молекулу. Кроме того, в предэкспоненциальный множитель входит число молекул в 1 сж жидкости N1 и масса молекулы т. Для 0, рв, V, V" берутся значения по таблицам термодинамических свойств [122, 123] на линии насыщения при заданной температуре. Так же находятся I и N1- При выбранном внешнем давлении р нетрудно рассчитать по (2.34) температурную зависимость Получается одна из кривых, показанных на рис. 8, б. Ввиду очень сильной температурной зависимости удобно пользоваться полулогарифмической шкалой. Меняя давление р = р, как параметр, приходим к серии кривых lg Jx [Т) (1—4 на рис. 8, б). Обычно сравнение экспериментальных данных с теорией производится не для частоты нуклеации а для температуры Гц, которая соответствует реализуемой в опыте частоте Например, при перегреве всплывающих капелек lg 6. По теории гомогенной нуклеации строится небольшой участок кривой lg Jl (Т) и из условия lg = 6 определяется теоретическое значение Гц. Для проверки теории нужно изменять в широком интервале давлепие, под которым находится жидкость, а также эффективную частоту зародышеобразования. Перекрыть большой диапазон удается благодаря применению разных методов перегрева жидкостей. Для маленькой пузырьковой камеры /1 1 10—10 см -сек , для капелек 10 см -сек , а в методе импульсного нагрева жидкости имеем = 10 — 10 слГ -сек . Это позволяет судить о применимости теории как при низких, так и при очень высоких частотах спонтанного зародышеобразования. Безразмерную величину [c.129]

Р1спользовав опубликованные данные по теплоте испарения, поверхностному натяжению, вязкости и теплопроводности можно вычислить для каждого металла левые части уравнений (20), (21), (22), (23), в зависимости от температуры или при одинаковой приведенной температуре. Тогда, если критические параметры вычислены правильно, то значения функций, стоящие в правых частях уравнений (20), (21), (22), (23), будут одинаковы. Результаты вычислений fl и 2. приведены в табл. 3 и 4. Из них видно, что [c.102]

При данных температурах АЬ зависит только от теплоемкости работающего вещества в жидком состоянии АЬ увеличивается с увеличением теплоты испарения. Таким образом С примет значения тем менее выгодлые, чем больще теплота жидкости и чем меньше теплота испарения применяемого рабочего вещества. В общем С невыгодно близ критической точки. [c.622]

В работе показано, что произведение давления на объем пара на линии насыщения в функции от температуры имеет максимум для всех индивидуальных веществ. Отмечено, что коэффициент сжимаемости в точке максимума, в отличие от критического коэффициента, изменяется в узком диапазоне для всех исследованных веществ и с приемлемой для практики точностью может считаться постоянным. Учитывая это обстоятельство, точка максимума предлагается в качестве опорной. Для 32 веществ различной молекулярной структуры определены параметры максимума. С помощью новой точки подобия удалось обобщить Р — V — Г-свойства насыщенной жидкости и пара, а также теплоты испарения с приемлемой для практики точностью. Это дает возможность определять ортобарические плотности и теплоты испарения малоизученных веществ, располагая лишь ограниченным количеством исходных данных. [c.157]

Новыми являются 5.7 гл. 5, где предлагается простая и надежная методика расчета температурных зависимостей комплекса свойств (теплопроводность, плотность, поверхностное натяжение, теплота испарения) ароматических углеводородов в жидкой фазе 6.2, 6.4 гл. 6, содержащие уточнение формулы Сюзерленда для расчета коэффициента вязкости газов в широком диапазоне температур и результаты экспериментальных исследований динамической вязкости жидких парафиновых углеводородов гл. 7 содержит результаты исследований теплопроводности сложных эфиров при температурах 300—600 К и давлениях 0,1 —147 МПа в последнюю главу введено два новых параграфа Теплоемкость ароматических углеводородов при высоких температурах и давлениях , где приведены результаты исследования изобарной тепло.ем-кости ароматических углеводородов в сверхкритической области параметров состояния, включая район критической точки, и Метод расчета изобарной теплоемкости индивидуальных углеводородов в широком диапазоне температур с изложением новой методики расчета изобарной теплоемкости индивидуальных углеводородов в широком диапазоне температур исходя из структурных особенностей молекулы. [c.12]

Особенно существенно то, что площадь под изобарой (заштрихованная площадь Oab de на рис. 83) представляет собой энтальпию пара. При этом abgO соответствует энтальпии i воды в состоянии насыщения или практически теплоте жидкости qm, прямоугольник gb f — теплоте испарения г, а площадь d f — теплоте перегрева qn. Как видно из рис. 83, площадь прямоугольника, изображающего теплоту испарения, по мере приближения к критической точке постепенно уменьшается до нуля, ибо она изображается все более узкой полоской. [c.141]

Следовательно, кривая испарения от тройной точки О направлена вверх и вправо. Так как различие между удельными объемами паровой и жидком фаз уменьшается быстрее, чем растут Т и г при приближении к критической точке, то кривая испарения обращена выпуклостыв книзу. Кривая плавления (173) (рис. 20) круче кривой испарения, тая как изменение удельных объемов фаз при плавлении на несколька порядков меньце, чем при испарении, при незначительном различии значений скрытых теплот и температур. [c.85]

В гл. 6 излагаются физические основы процесса парообразования, устанавливаются понятия о насыщенном и перегретом паре, даются диаграммы р—v и Т—s для водяного пара с пограничными кривыми и критической точкой. Даются общие формулы для теплоты влажного и перегретого пара, а также уравнение состояния перегретого пара Тумлирца — Линде. Выводится (посредством цикла Карно) уравнение Клапейрона — Клаузиуса и дается применение его к процессам испарения, плавления и сублимации. [c.175]

Жидкая двуокись углерода — бесцветная и без запаха жидкость. В виде насыщенной жидкости двуокись углерода может существовать при давлениях от 7,53 (критическое давленйе) до 0,528 МПа (тройная точка) и соответственно температурах от +31,05 до —56,6 °С. При температуре ниже +11 °С она тяжелее воды, а при температуре выше + 11 °С — легче. Плотность жидкой двуокиси углерода значительно изменяется с изменением температуры. Растворимость воды в жидкой двуокиси углерода небольшая. Жидкая двуокись углерода превращается в газ при подводе к ней теплоты. При нормальных условиях при испарении [c.14]

А. А. Сорокин. КОНДЕНСАЦИЯ (от позднелат. соп-densatio — уплотнение, сгущение), переход в-ва вследствие его охлаждения или сжатия из газообразного состояния в конденсированное (жидкое или твёрдое). К. пара возможна только при темп-рах ниже критической для данного в-ва (см. Критическое состояние). К., как и обратный ей процесс — испарение, относится к фазовым переходам I рода. При К. выделяется то же кол-во теплоты, к-рое было затрачено на испарение сконденсировавшегося в-ва. Дождь, снег, роса, иней — следствия конденсации водяного пара в атмосфере. К. широко применяется в энергетике, в хим. технологии, в холодильной и криогенной технике, в опреснит, установках и т. д. В технике К. обычно осуществляется на охлаждаемых поверхностях. Известны два режима поверхностной К. плёночный и капельный. Первый наблюдается при К. на смачиваемой поверхности и характеризуется образованием сплопшой плёнки конденсата. На несмачиваемых поверхностях конденсат образуется в виде отд. капель. При капельной К. интенсивность теплообмена (отводы теплоты к поверхности охлаждения) значительно выше, чем при плёночной, т. к. сплошная плёнка конденсата затрудняет теплообмен (ср. Кипение). [c.308]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...