Характеристики материалов в переменных магнитных полях

ХАРАКТЕРИСТИКИ МАТЕРИАЛОВ В ПЕРЕМЕННЫХ МАГНИТНЫХ ПОЛЯХ [c.27]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ХАРАКТЕРИСТИК МАТЕРИАЛОВ В ПЕРЕМЕННЫХ МАГНИТНЫХ ПОЛЯХ ПРИ ОДНОВРЕМЕННОМ ПОДМАГНИЧИВАНИИ постоянным МАГНИТНЫМ ПОЛЕМ [c.281]

В отличие от магнитных характеристик в постоянных магнитных полях, которые определяются в основном материалом, размерами и формой образца (в пределах погрешности измерений), магнитные характеристики в переменных магнитных полях зависят от многих других факторов ц лишь условно могут быть названы характеристиками материала. [c.27]

Приведенные выше характеристики материалов при одновременном намагничивании постоянным и переменным магнитными полями имеют частное значение применительно только к определенному режиму работы материала, например в режиме магнитного усилителя [c.44]

Теория и практика магнитных измерений показывают, что магнитные характеристики ферромагнитных материалов и изделий из них определяются условиями перемагничивания [Л. 27], и в зависимости от этих условий применяют ряд методов определения магнитного потока в постоянных и переменных магнитных полях. [c.51]

Наряду с методами испытания характеристик материалов при одновременном намагничивании постоянным и переменным магнитными полями в последние годы широкое распространение получают методы испытаний в условиях, приближающихся к условиям работы материалов в магнитных усилителях. Это связано с трудностью перехода от характеристик материала к характеристикам реальных устройств. Ниже дается описание одной из таких схем (схема Робертса), предназначенной для контроля сердечников магнитных усилителей с внутренней обратной связью [Л. 142, 143]. [c.288]

Практически очень важной характеристикой магнитных материалов, работающих в переменных электромагнитных полях, является магнитная проницаемость, которая может быть выражена через магнитную восприимчивость согласно выражению [c.292]

Характеристики феррозондов. Феррозондом называется нелинейное магнитное устройство, чувствительное к внешним магнитным полям, главным образом постоянным и медленно изменяющимся, и содержащее сердечники и обмотки, распределенные по их длине. Феррозонды являются устройствами активного типа. Происходящие в них процессы всегда связаны с существованием двух полей внешнего измеряемого поля и некоторого вспомогательного переменного поля возбуждения, образуемого за счет тока, протекающего в одной из обмоток. Взаимодействие этих полей в объеме сердечников, изготавливаемых из легко насыщающихся магнитных материалов, например пермаллоя, приводит к появлению в измерительной обмотке электродвижущей силы, по величине которой и судят о напряженности внешнего поля. [c.37]

Модели нагружения. Эти модели содержат схематизацию внешних нагрузок по координатам, времени, а также по воздействию внешних полей и сред. Силовые нагрузки, действующие на конструкции, можно разделить на три группы 1) объемные или массовые силы 2) поверхностные силы 3) сосредоточенные силы. Объемные нагрузки действуют на каждую частицу внутри тела. К таким нагрузкам относятся собственный вес конструкции, силы инерции, силы магнитного притяжения и т.п. Поверхностные нагрузки распределены по значительным участкам и являются результатом взаимодействия различных конструктивных элементов одного с другим или с другими физическими объектами (например, давление жидкости или газа на стенки сосуда, давление ветра на оболочку градирни и т.п.). Если силы действуют на небольшую поверхность конструкции, то их можно рассматривать как сосредоточенные нагрузки, условно приложенные в одной точке. По характеру действия нагрузки можно разделить на статические и динамические. Статическая нагрузка возрастает от нуля до своего номинального значения и остается постоянной во время эксплуатации конструкции. Переменное, или динамическое, нагружение — нагружение, изменяющееся во времени. Часто встречающимся видом переменного нагружения являются циклические нагрузки, характеризующиеся периодическим изменением значения и/или знака. Модели нагружения должны учитывать воздействие полей и сред. Наиболее существенным является воздействие температурного поля. Изменение температуры элементов конструкций вызывает температурные деформации. Если они не удовлетворяют уравнениям совместности деформаций, то в элементах конструкций возникают температурные напряжения, значения которых часто оказываются соизмеримы со значениями напряжений, возникающих от воздействия внешних сил. Кроме того, изменение температуры влияет на механические характеристики конструкционных материалов. В некоторых случаях приходится учитывать влияние нейтронного облучения, электромагнитного поля, воздействие коррозионных сред. [c.401]

Малоуглеродистая электротехническая сталь и железо имеют сравнительно низкое удельное сопротивление например, у электролитического железа оно равно 0,1 ом-мм- м. В силу этого в указанных материалах при больших индукциях в переменных полях возникают большие потери на вихревые токи, что ограничивает их область применения преимущественно слабыми магнитными полями. Достигнутые магнитные характеристики не являются предельными для малоуглеродистой вакуумной стали и железа. Применение многократной вакуумной переплавки, рафинирование в водороде при температуре, близкой к точке плавления, выращивание крупных зерен — все это способствует увеличению магнитной проницаемости. Но эти же мероприятия приводят к уменьшению удельного сопротивления, что приводит к увеличению потерь от вихревых токов. Можно сказать, что целесообразность применения улучшенного технически чистого железа лимитируется потерями. [c.297]

Характеристики спектра элементарных возбуждений в твердом теле можно непосредственно измерять с помощью различного рода внешних воздействий ( зондов ). Идеальный случай составляет зонд , который лишь очень слабо взаимодействует с рассматриваемым твердым телом, так что отклик системы на воздействие может быть полностью выражен через характеристики элементарных возбуждений в отсутствие зонда . Огромные успехи в деле очистки материалов позволили экспериментаторам применять все более и более сложные воздействия, зачастую включающие как статические, так и переменные электрические и магнитные поля. Для такого рода измерений требуется высокая степень чистоты материала, так как даже весьма незначительное количество примеси может полностью замаскировать исследуемые тонкие резонансные эффекты. Один из наиболее важных успехов, достигнутых в результате развития методики измерений и очистки материалов, состоит в полу [c.26]

Чаще всего магнитные характеристики ферромагнитных материалов в переменных магнитных полях определяются на образцах за.мкнутой формы (тороидах), поэтому последующее изложение, за исключением особо оговариваемых случаев, относится к таким образцам. [c.33]

Учитывая сложность процессов намагничивания в переменных магнитных полях, следует идти не по пути приспособления для расчетов основной кривой намагничивания, часто совершенно не отражающей этих процессов, а ио пути создания новых (или использования известных) магнитных характеристик, соответствующих процессам леремагничивання, в тех или иных конкретных условиях. О некоторых таких характеристиках будет сказано ниже. Для качественного понимания процессов, происходящих в ферромагнитном материале, номещенном в переменное магнитное поле, необходимо несколько подробнее остановиться на влиянии поверхностного эффекта на процессы перемагничивания. [c.30]

Большая часть матнитномягких материалов используется для работы в перСхМенных магнитных полях различной частоты. Поскольку по магнитным характеристикам материалов, определенным в постоянных магнитных полях, нельзя полностью рассчитать их параметры в переменных магнитных полях, понятна важность их исследования непосредственно в условиях, близких к условиям работы материалов в реальных устройствах. [c.176]

О пригодности магнитострикционного материала для целей электроакустического преобразования судят по величине его характеристик, которые определяют важнейшие свойства преобразователя к.п.д., чувствительность в режиме излучения и приема. Связь свойств преобразователя с характеристиками материала получают из расчетов колебаний магнитострикционных преобразователей (см., например, [14, 47, 48]). Такие расчеты проводят в предположении линейной связи между величинами Я, Б, а и 8, где В, а, е — амплитуды переменной индукции, механического напряжения и деформации, вoзникaюD иe в магнитострикционном материале при наложении переменного магнитного поля с амплитудой Н, меньшей величины постоянного поля подмагничивания Важнейшие динамические магнитострикционные характеристики X = (а/Л)е, Л= (В/а)н (индексы при скобках означают постоянство соответствующего параметра). Величина Я характеризует чувствительность магнитострикционных излучателей по напряжению, т. е. отношение звукового давления на оси излучателя к амплитуде напряжения на его обмотке величина Л определяет чувствительность по току (она же характеризует чувствительность магнитострикционных приемников). Важной характеристикой является коэффициент магнитомеханической связи К, определяющий отношение механической энергии к энергии магнитного поля в сердечнике при работе излучателя на частотах, лежащих значительно ниже резонанса для тех случаев, когда потерями можно пренебречь. Между этими характеристиками существует связь, выражаемая соотношением [c.120]

При магнитных измерениях и для оценки работы ферромагнитных материалов в реальных условиях важнейшей их характеристико является глубина проникновения переменного магнитного поля в ферромагнитную среду, определяемая как расстояние от поверхности образца, на котором амплитуда поля уменьшается в е ( 2,7) раз по сравнению с амплитудой поля на его поверхности. Из (1-26) глубина проникновения [c.32]

При всем многообразии аппаратуры и схем, предназначенных для определения магнитных характеристик ферромагнитных материалов в переменных полях, все они (за исключением калориметрического метода изаис-рения потерь) основаны на индукционном методе измерений и дают возможность непосредственного определения только электрических величин э. д. с. (илн напряжения) в измерительной обмотке образца и тока в намагничивающей обмотке (метод вольтметра и амперметра, потенциометры переменного тока, феррометр, электронный осциллограф и пр.) или отношения потокосцепления к намагничивающему току, а в конечном счете э. д. с. к току (мостовые методы) или произведения э. д. с. 176 [c.176]

Ч е р н ы ш е в Е. Т., Ч е ч у р и н а Е. Н., О выборе магнитных характеристик ферромагнитных материалов при одновременном намагннчиванин постоянным и переменным магнитными полями, Труды ВНИИМ, Мащгиз, 1956, вып. 29 (28). [c.346]

Расшифровка показаний электромагнитных структу-роскопов затрудняется тем, что по -магнитным характеристикам материалов, определенным в постоянных полях, нельзя полностью рассчитать магнитные параметры и, следовательно, предвидеть их поведение в переменных элект ромагнитных полях. [c.106]

Определение кривых намагничения должно производиться в таких условиях, к-рые исключали бы влияние формы и размеров образца, т. к. только в этом случае можно говорить о характеристиках материала как такового (см. Магнитные материалы). Приступая к испытанию образца независимо от метода И., вначале его размагничивают постоянным или переменным полем. Необходимым условием для полного размагничения является непрерывное (без скачков) убывание напряженности поля до нуля при одновременном периодич. изменении его направления. Начальную величину поля берут во всяком случае не меньше той напряженности, к-рая соответствует максимальной магнитной проницаемости испытуемого материала (см. Магнитные материалы). Следующей операцией является магнитная подготовка , осуществляемая многократнььм перемагничиванием образца при той напряженности поля, при к-рой требуется измерить индукцию на основной кривой или снять гистерезисный цикл. Назначение магнитной подготовки — привести материал в магнитное состояние, характеризуемое нормальным гистерезисным циклом, замкнутым и симметричным относительно координатных осей, и следовательно свободное [c.522]

Сплавы для элементов памяти систем управления, автоматизации и связи используют в качестве так называемых полупостоянных или переменных магнитов, подвергаемых в процессе эксплуатации большому числу циклов перемагничивания (10 -10 °). Магнитное состояние таких материалов изменяется под воздействием кратковременных изменений тока в управляющих катушках и описывается параметрами полной рабочей петли гистерезиса, соответствующей принятой стандартной максимальной напряженности намагничивающего поля равной 8 или 16 кА/м. Основными магнитными характеристиками таких сплавов при указанном являются заданное в интервале от 1,5 до 5 кА/м значение коэрцитивной силы, высокие значения остаточной индукции и коэффициента прямоугольности, с которым связано малое время перемагничивания порядка микросекунд. Специфика требований, предъявляемых к материалам этого назначения, обусловила выделение их в особую фуппу полутвердых магнитных сплавов. Магнитные свойства всех магнитно-полутвердых сплавов формируются в процессе холодной деформации с высокой степенью обжатия более 80 % и последующего отпуска в интервале 500—700 °С. Сплавы поставляют в холоднодеформированном состоянии. Операции, необходимые для изготовления деталей, проводятся до отпуска, так как после него сплавы теряют пластичность и их твердость увеличивается. Сплавы для элементов памяти можно разделить на две подфуппы а) сплавы на основе систем Ре—Со—Сг и Ре—N1 (для элементов с внешней памятью) б) сплавы на основе системы Ре—Со—N1 (для элементов с внутренней памятью). [c.550]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...