Пространство со сферическим включением

ЦЕНТРАЛЬНАЯ КРУГОВАЯ ТРЕЩИНА В СФЕРИЧЕСКОМ ВКЛЮЧЕНИИ. РАСПОЛОЖЕННОМ В ПРОСТРАНСТВЕ С ДРУГИМИ УПРУГИМИ СВОЙСТВАМИ, ПРИ РАВНОМЕРНОМ РАСТЯЖЕНИИ НА БЕСКОНЕЧНОСТИ [/5/ 132] [c.414]

Центральная круговая трещина в сферическом включении, расположенном в пространстве с другими упругими свойствами, под действием равномерных внутренних нормальных напряжений. .................................................. 413 [c.478]

Пространство со сферическим включением [c.138]

Рассмотрим пространство, содержащее сферическое включение, в котором с начального момента времени начинают действовать равномерно распределенные источники тепла мощностью /о- Начальная температура и скорость нагрева системы равны нулю. На бесконечности температура исчезает. [c.138]

В этом случае для определения обобщенного нестационарного температурного поля в пространстве со сферическим включением имеем уравнение теплопроводности [c.138]

Переходя в формуле (4.66) к пределу при оо, находим такое классическое температурное поле в пространстве со сферическим включением [c.139]

Переходя в формулах (4.70) к пределу при с, -> оо, классические динамические температурные напряжения в пространстве со сферическим включением находим в виде [c.143]

Мы рассмотрим простейшие случаи кругового цилиндра радиуса В, имеющего на оси вращения сферическое включение или полость и находящегося в упругом равновесии под действием скручивающих моментов приложенных к торцам. Все задачи этого рода будем решать приближенно цилиндр рассматриваем как бесконечное упругое пространство с включением или полостью, а напряжения разыскиваем так, чтобы они точно удовлетворяли условиям на поверхности включения или поло- [c.356]

Задача о сферических включениях, центры которых образуют в пространстве правильную периодическую решетку, и вычислении эффективной проводимости такой системы подвергается изучению, начиная с работы Рэлея, в которой получены первые два члена разложения а по степеням концентрации включений Р. Замечательно то, что первый — главный член этого разложения — совпадает с решением Максвелла (6.112). Следует отметить, что в работе [4] получены следующие два члена разложения. Там же показано, что если ai< a2, т. е. проводимость включений меньше проводимости среды, то точное значение эффективной проводимости периодической структуры со сферическими включениями меньше или равно первому члену формулы Рэлея или, что то же самое, решению Максвелла (6.112), которое обозначим символом 0 м-Если же 01 >02, то о > 0 . [c.127]

Будем полагать, что под действием нагрузки изменение физических свойств модели будет происходить главным образом за счет объемных изменений пространства трещин, которые вызываются нормальной к плоскости трещины составляющей напряжения, тогда как деформациями сферических включений и минерального скелета можно пренебречь как малыми величинами. Из этого предположения следует, что, вообще говоря, не имеет значения ни форма включений, ни их местоположение. [c.215]

В о л ь п е р т В. С., О л е г и н И. П., Осесимметричное напряженное состояние пространства, содержащего систему сферических полостей или включений. Деп. ВИНИТИ № 3266-77. [c.454]

На рис. 11.7 представлено положение слабых вол,н давления ( р- -О) в газовых потоках различной скорости через три секунды после включения точечного источника А ежесекундных звуковых колебаний. В неподвижном газе (И =0) слабые волны давления распростра-няются со скоростью звука а в виде сферических концентрических звуко.вых волн во всем пространстве. [c.209]

Кручение изотропного и трансверсально-изотропного пространств с одним упругим сферическим включением рассматривалось в работах Даса [304] и Чена [296]. Кручение пространства с двумя одинаковыми жесткими сферическими включениями исследовалось в работе Хилла, [c.244]

Механизм пробоя увлажненных жидкостей зависит от содержания и состояния воды в них. Вода, содержащаяся в жидком диэлектрике в свободном виде, может быть в эмульсионном состоянии, когда образуются сферические капельки воды с диаметром 10 м. В электрическом поле водяные включения втягиваются в пространство между электродами и деформируются. При деформации образуются эллипсоиды вращения, которые поляризуются и притягиваются друг к другу и, сливаясь, замыкают электроды мостмкамн с мя-лым электрическим сопротивлением, по которым проходит разряд. Этим процессом объясняется уменьшение Е о трансформаторного [c.177]

Остановимся подробнее на получении системы интегро-функциональ-ных уравнений контактной задачи. Использование принципа суперпозиции предполагает возможность получения аналитического решения краевой задачи динамической теории упругости с однородными граничными условиями в напряжениях для составляющих многослойную область с каноническим включением элементов. Таковыми являются однородный упругий слой, однородное упругое полупространство, полость в безграничном пространстве и упругое включение, граница которого тождественна границе полости. Решение задач для однородного слоя (полупространства) строится методом интегральных преобразований с использованием принципа предельного поглощения и может быть получено в виде контурного несобственного интеграла [2,4,14]. В зависимости от постановки задачи (пространственная, плоская, осесимметричная) получаем контурные интегралы типа обращения преобразования Фурье или Ханкеля [16]. Решение задачи для пространства с полостью, описываемой координатной поверхностью в ортогональной криволинейной системе координат, получаем в виде рядов по специальным функциям (сферическим, цилиндрическим (Ханкеля), эллиптическим (Матье)) [17]. При этом важно корректно удовлетворить условиям излучения, для чего можно использовать принцип излучения. Исключение составляет случай горизонтальной цилиндрической полости при исследовании пространственной задачи. Здесь необходимо использовать метод интегральных преобразований Фурье [16] вдоль образующей цилиндра и принцип предельного поглощения [3] для корректного удовлетворения условиям излучения энергии вдоль образующей. [c.312]

Посмотрим на это явление с точки зрения теории представления групп. У сферически-симметричного гамильтониана (куло-нова задача, электрон атома водорода) все пространство состояний раскладывается в прямую сумму пространств неприводимых представлений группы 30(3). После включения магнитного поля по оси Жз (z) каждое неприводимое представление 80(3) ограничивается на подгруппу С 80(3), состоящую из вращений вокруг этой оси. — абелева группа и все ее неприводимые представления одномерны, а состояния, соответствующие разным инвариантным относительно подпространствам, имеют, вообще говоря, разные энергетические уровни. Это расщепление спектральных линий при включении магнитного поля наблюдается в эксперименте. [c.148]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...