Большие расстояния между пластинами

Перемычку между всасывающим и нагнетающим окнами делают несколько большей расстояния между пластинами для устранения перетечек жидкости из полости нагнетания в полость всасывания. [c.127]

Расстояние между пластинами также не может быть сделано очень большим. Расстояние между пластинами, умноженное на число эффективных отражений, должно быть меньше, чем временная длина когерентности исследуемого света. [c.176]

Большие расстояния между пластинами [c.242]

Другими словами, для стопки с большими расстояниями между пластинами справедливы все результаты, полученные в 16 относительно полного излучения и краевого эффекта в одной пластине. [c.244]

Применение трехзеркальной системы в ряде случаев целесообразно, так как разность фаз 6 определяется здесь разностью промежутков ( 2 — а не самим промежутком с1. Это дает возможность работать в малых порядках интерференции при больших расстояниях между пластинами интерферометра. [c.81]

Выше была приведена конструкция контактной системы с двусторонним расположением пружины сжатия, т. е. с каждой стороны ножа. Иногда применяется одностороннее расположение пружин. В этом случае длина пружины должна быть больше, чем при двустороннем расположении последних. Вместо пружин сжатия можно применить пружины растяжения, расположив их между пластинами ножа (рис. 3-4,в). Однако такое расположение может быть применено при достаточно большом расстоянии между пластинами ножа. [c.120]

Перлит с большим расстоянием между пластинами в смеси с зернами феррита. [c.66]

Перлит с большими расстояниями между пластинами содержит также цементитные частицы. Повышенная скорость охлаждения способствовала образованию пластинчатого перлита. [c.69]

Определить лучистый тепловой поток между двумя круглыми пластинами, центры которых находятся на общей нормали, если меньшая пластина имеет диаметр di = 0,25 м, степень черноты 0,15 и температуру ti =727° С, а большая — диаметр dj = 0,5 м, степень черноты 0,65 и температуру ti -= 227° С. Расстояние между пластинами ft — 2 м. [c.283]

Используем изложенный метод определения углового коэффициента применительно к системе плоскопараллельных пластин одинаковой ширины с относительно большими продольными размерами. Заданы (рис. 17-20) ширина а и расстояние между пластинами h. Требуется определить 17i,3 и <р),г. Введем условные поверхности с контурами АС и BD. Тогда получим замкнутую систему, состоящую из четырех тел. Свойство замкнутости выразится зависимостью [c.418]

Гребёнка 1, движущаяся возвратно-поступательно по замкнутой траектории в виде прямоугольника, передвигает сортируемые шарики 2 между измерительными плоскостями шпинделей 3 и опорной пластины 4. Привод гребёнки производится рычагами 5 п 6, движением которых управляют кулачки на приводном валу 7. Если диаметр шарика больше расстояния между измерительными плоскостями первого шпинделя, то шарик задержится в этом месте и при следующем ходе гребёнки передвинется под следующий шпиндель, где расстояние между измерительными плоскостями больше на величину градации сортировочных групп. В том месте, где размер шарика окажется меньше расстояния между измерительными плоскостями, он пройдёт между ними и скатится через отверстие в корпусе автомата в соответствующий приёмник. [c.217]

Из замечаний по поводу когерентности в разд. 1.2 очевидно, что поскольку h может быть достаточно большим, влияние на видность полос временной (но не пространственной) когерентности (и соответственно спектрального состава излучения) в этой схеме может быть суше-ственным. Для практического изучения этого явления используется плоскопараллельный слой воздуха изменяемой толщины. В гл. 6 мы встретимся с такой схемой в спектральном интерферометре Майкельсона и увидим, каким образом изменение видности полос при изменении расстояния между пластинами связано фурье-преобразованием со спектральным составом света. Как упоминалось ранее, эта зависимость служит основой некоторых современных методов спектроскопии. [c.26]

Эталоном можно также пользоваться как фотоэлектрическим спектрометром, если в центре кольцевой картины поместить точечную диафрагму, с тем чтобы через нее проходил свет только в узком интервале длин волн 5А.. Тогда при любых изменениях оптической длины эталона, таких, о которых говорилось в 3, п. 1, в, будет изменяться длина волны света, проходящего через диафрагму. Регистрируя выходной световой поток при помощи фотоумножителя, можно развернуть во времени распределение интенсивности в пределах интерференционных колец. При больших временах усреднения для измерения стабильности можно медленно линейно изменять расстояние между пластинами и получать многократные записи длин волн лазера и образцового источника на ленте самописца. При меньших временах усреднения зависимость относительной длины волны лазера от времени получают, заставляя вибрировать элемент, задающий расстояние между пластинами, и развертывая сигнал фотоумножителя на экране осциллографа синхронно с вибрацией. Оба метода применялись [7] при определении абсолютной стабильности длины волны газовых лазеров путем прямого сравнения с эталонной ртутной лампой на изотопе [c.431]

Для заданных значений градиента давления и расстояния между пластинами наличие дополнительного скольжения означает, что через поперечное сечение проходит больше молекул, чем предсказывается уравнениями Навье—Стокса со скольжением первого порядка. Это легко проверить для достаточно больших б, используя равенства (5.18), (5.15) и (5.16), которые дают для расхода следующее выражение [c.340]

Рассмотрим поведение дуги при движении ее под действием магнитного дутья между параллельными пластинами. В этом случае имеется очень своеобразная зависимость скорости движения дуги от расстояния между электродами (пластинами). Эта зависимость показана на рис. 7-12. Можно рассматривать четыре области (/ — V), в,которых наблюдается различная зависимость скорости дуги от расстояния между электродами. В первой области (большие расстояния между электродами) скорость движения дуги изменяется очень мало. [c.179]

Из рис. 7-12 и его анализа очевидно, что применять малые расстояния между пластинами нецелесообразно. Чтобы ускорить движение дуги, а следовательно, добиться хорошего ее охлаждения и быстрого гашения, желательно применять большие напряженности магнитного поля. [c.180]

Когда расстояние между пластинами намного больше зоны формирования РПИ в вакууме, т. е. [c.84]

Таким образом, формула (6.23) показывает, что когда среднее расстояние между пластинами намного больше зоны формирования излучения, средняя интенсивность РПИ, испущенного вперед из нерегулярной стопки, представляет собой сумму средних интенсивностей излучения от всех пластин с учетом поглощения в пластинах и во внешней среде. [c.123]

Интерферометр Фабри —Перо (ИФП). На принципе много- лучевой интерференции работает интерференционная система, получившая название интерферометра Фабри-—Перо. Принцип работы ИПФ такой же, как и УИФ сушественное различие состоит в том, что в интерферометре Фабри — Перо расстояние между пластинами, как правило, во много раз больше исследуемой длины волны. Это определяет его количественные характеристики и способы применения. [c.203]

Это соотношение определяет расстояние в длинах волн между соседними максимумами, т. е. область дисперсии, через основной параметр 1 — расстояние между пластинами интерферометра. Так как I несравнимо больше Я, то интервал АЯ весьма мал и для получения спектра с помощью интерферометра необходима дополнительная монохроматизация излучения. [c.459]

Трехзеркальные интерферометры последовательного типа обладают еще одним полезным свойством. Они могут работать как при равенстве расстояний между последовательно расположенными пластинами, так и при кратности этих расстояний. Рассмотрим случай кратных расстояний между пластинами (рис. 13.5). Здесь 2 1 = 2 и интерферировать будут лучи, которые в первом промежутке пройдут путь примерно в два раза больший, чем во втором. При этом разность хода равна [c.100]

В случае процессов выделения гораздо шире, тем при эвтектоидг ном,распаде, поскольку в прследнем случае ни одна из фаз не может приближаться по составу к матрице. Кан использовал эти соображения Для количественного решения уравнения диффузии при идеализированных условиях, соответствуюш,их этим двум типам превращений, и получил зависимость от отношения подвижности границы к коэффициенту диффузии. Когда это отношение мало, расстояние между пластинами велико для превраш ений обоих типов, и почти вся высвобождаемая химическая энергия используется для приведения в движение довольно-таки вялой , малоподвижной границы. При этом относительно быстрая диффузия обеспечивает высокую степень перераспределения компонентов даже при больших расстояниях между пластинами. Когда же,, наоборот, это отношение велико, что соответствует относительновысокой подвижности границы и относительно медленной диффузии, тогда расстояние между пластинами будет мало, и большая часть высвобождаемой химической энергии превращается в поверхностную энергию а/Р"Границ. В случае процессов выделения изменению расстояния между пластинами до некоторой степени противодействует меньшая степень перераспределения компонентов при этих условиях, однако при эвтектоидном распаде перераспределение компонентов должно быть таким, чтобы большая часть движущей силы высвобождалась и превращалась в поверхностную энергию. В результате расстояние между пластинами может стать очень маленьким, приближаясь в пределе к г/ л 1,25 i/ ,. в отличие от величины у = 2ус, характерной для зинеровской теории. [c.270]

Для чистых жидкостей и паров рекомендуется применять теплообменники сетчато-поточной компоновки. В них используются пластины с гофрами в елочку , площадь теплообмена каждой пластины от 0,2 до 2,5 м . Для сильно загрязненных жидкостей, содержащих твердую фазу, следует использовать тешюобменники ленточно-поточной компоновки из пластин с прямыми гофрами и большим расстоянием между пластинами (до 12 мм). [c.195]

Из теории интерферометра Фабри — Перо следует, что чем больше расстояние между пластинами, тем выше разрешающая способность и тем меньше спектральная величина области дисперсии прибора. Необходимость иметь прибор с достаточно большими значениями разрешающей способности и спектральной величины области дисперсии привела к созданию сложного 1И1терферометра. [c.457]

Так как целые порядки определяются точно, то величины ДЯ,, ДЯа,. .. для этих длин волн обусловлены только ошибками в измерении дробей е , с,, и если последние не превышают +0,01 — точность, которую нетрудно достичь с высоко отражающими покрытиями, а Ш1, т,,, га,г,. .. порядка 10 , как в только что приведенном примере, то ДЯ1/Я,, ДЯг/Я ,. . . будут порядка 10 , т. е. при таких измерениях точность, с которой известиы Я), Я,,. .. увеличилась пример1Ю в 10 раз. Исправленные значения длин волн можно использовать для повторных опытов с еще большим расстоянием между пластинами, что в свою очередь даег еще большую точность для значений длин волн. Подобную процедуру можно повторять до те пор, пока резкость линий оправдывает эти из.мерепия. [c.312]

Если удалить интерферометр с меньшим расстоянием между пластинами, то 1= О и последнее соотпошение сведется к г. 4/К, что находится в согласии с (21). В других случаях меньше 4/К г, поэтому полуширины главных максимумов меньше полуширины полос интерферометра с большим расстоянием между пластинами. Практически а берется равным 3 или большему числу, и из (130) видно, что увеличение вызывает значительно большее уменьшение Ъг, чем такое лее увеличение Рг. Следует также помнить, что максимальное пропускание такой комбинации интерферометров равно произведению т тг, т. е. величии максимального пропускания обоих интерферометров, как это следует из (122) и (33) в самом деле, мы видели в п. 7.6.2, что при использовании соответствующих отражающих покрытий увеличение Лг и 5 (а следовательно, Рг И Р сопровождается уменьшением Тх и г.. Поэтому пе следует делать Рг больше, чем это необходимо для подавления вторичных максимумов до приемлемой величины, и наоборот, Р, нужно делать как можно больше, пока уменьшение иитенсивности не поставит этому предел. При таких условиях Рг а столь мало по сравнению с Р , что 4/1/7 и разрешающая сила подобной комбинации интерферометров почти равна разрешающей силе интерферометра с большим расстоянием между пластинами. Присутствие вторичных максимумов неудобно, если спектральные компоненты исследуемого источника сильно различаются по интенсивностям, так как главные максимумы слабой компоненты можно принять за вторичные максимумы сильной компоненты. Такая неопределенность устраняется, если наблюдения ведутся с комбинациями интерферометров с различными расстояниями между пластинами. [c.333]

Для измерения скорости звука можно воспользоваться любой из описанных выше схем установок, а также схемой с двумя преобразователями, показанной на фиг, 81, г. Эта схема была применена Бруксом [56] для точных измерений скорости звука в воде при весьма большом расстоянии между пластинами (до 100— 150 см). В другой схеме измерений, описанной Гринспаном и Чигом [57], расстояние между преобразователями было фикси- [c.346]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя серыми параллельными пластинами, разделенными прозрачной средой. Размеры пластин значительно больше расстояния между ними, так что излучение одной из них будет полностью попадать иа другую. Поверхности пластин подчиняются закону Ламберта. Обозначим температуры пластин Ti н Т2, коэффициенты поглощения А , собственные лучеиспускательные способности, определяемые по закону Стефана — Больцмана, Ei и Е2, суммарные лучистые потоки и Ё2эф] коэ( зфициенты излучения i и С . Полагаем, что [c.468]

РАДИОМЕТРИЧЕСКИЙ ЭФФЕКТ — возникновение силы отталкивания между двумя поверхностями, поддерживаемыми при разных темп-рах T. п Т > Т ) и помещёнными в разреженный газ. Отталкивание объясняется тем, что молекулы газа, ударившись о 1-ю поверхность, отскакивают с более высокой кинетич. энергией, чем молекулы, провзаимодействовавшие со 2-й поверхностью. В результате поверхность холодной пластины, обращённая к горячей, бомбардируется частицами, имеющими в ср. больший импульс, чем др. её сторона. Благодаря разнице импульсов, передаваемых при ударе молекул протнаоположны.м стенкам пластины, возникает сила отталкивания. При достаточном разрежении газа, т.е, когда длина свободного пробега молекул превышает расстояние между пластинами, сила отталкивания, приходящаяся яа единицу площади пластины, равна [c.223]

Если луч проходит систему по косому направлению, вводимое отставание будет больше. Та.<им оЗразом при наблюдении поля через телескоп Т оно представляется покрытым рядами концентрических круговых полос, соответствуюш,их относительным запаздываниям на нечетное число длин в половину волны. По мере удаления друг от друга этих пластинок, эти о.<ружности расширяются, в то же время постепенно появляются новые о.фужности, сначала в виде темных пятен в центре, развертывающихся затем в кольца. Считая число новых колец, появляющихся таким образом при удлинении расстояния между пластин.<ами на х, можно получить очень хороший подсчет числа длин волн в 2х. Этим путем Фабри и Перо получили основные и весьма точные определения различных стандартных длин волн. Для получения [c.82]

В ламельном аккумуляторе между пластинами помещены распорные эбонитовые палочки. Такая конструкция увеличивает расстояния между пластинами, а следовательно, и путь движения ионов. Кроме того, перемещению ионов препятствуют и сами ламели. Таким образом, перемещение ионов внутри ламельного аккумулятора затруднено, вследствие чего аккумулятор имеет большое внутреннее сопротивление. В безламельном аккумуляторе этого недостатка нет. [c.34]

Экспериментальные результаты показывают, что измеренные значения расстояний между пластинами обычно значительно больше тех значений, которые дает зинеровская теория как для процессов прерывистого выделения, так и для эвтектоидного распада. Причины подобного расхождения могут быть самыми различными. Это может быть свнзаяо с иным характером диффузионных процессов, или с неправильным выбором принципа максимальной скорости роста в качестве условия, лимитируюш его толш ину пластин, или с тем, что в процессе превраш ения не достигаются равновесные составы и g в а- и р-пластинах соответственно. Однако, без всяких сомнений, наиболее важной причиной в случае многих превращений, особенно при прерывистом выделении, является то, что диффузия компонентов осуществляется главным образом не по объему матрицы, а по некогерентным границам колоний. Этот механизм в случае превращений подобного типа особенно эффективен, так как в процессе роста колоний граница сама проходит через те области матрицы, которые должны претерпевать превращение, а ориентация границы как раз такова, что диффузия протекает в направлениях, благоприятных для превращения, т. е. параллельно границе. Благодаря тому что диффузия по границам колоний характеризуется более низкой энергией активации, этот процесс становится еще более важным при понижении температуры превращения. [c.268]

Автомат контроля и сортировки шариков. Из бункера 5 (фиг. 225) шарики поступают по желобу 4 на наклонную стальную пластину 1. Гребенка 2, движущаяся возвратно-поступательно по замкнутой траектории в виде прямоугольника, как показано стрелками, передвигает сортируемые шарики между измерительной плоскостью пластины 1 и концами регулирук)щих винтов 3. Гребенка приводится в движение от копиров 6 ч 8, вращающихся с валом 7. Если диаметр шарика больше -расстояния между измерительной пластиной и концом винта 3 в том месте, где подведет его гребенка, то шарик защемляется и при следующем ходе гребенки 2 передвинется ею в рядом расположенное место между той же пластиной и концом винта 3, где расстояние между ними больше на величину градации сортировочной группы. В том месте, где размер шарика окажется меньше расстояния между измерительной пластиной ] и концом винта 3, он пройдет между ними и скатится через отверстие 9 в корпус прибора. Автомат изготовлен на заводе Калибр . [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...