Круглая пластина, защемленная по контуру

Чему равен прогиб в центре круглой пластины, защемленной по контуру [c.183]

Круглая пластина, защемленная по контуру [c.215]

В частном случае при Ъ = а = Я зависимость (6.52) дает значение максимального прогиба круглой пластины, защемленной по контуру [c.238]

В качестве первого примера рассмотрим задачу об изгибе круглой пластины, жестко защемленной по контуру и находящейся под действием равномерно распределенной нагрузки (рис. 20.38). Прогиб пластины определяется выражением (20.82), где частное решение w r) имеет вид (20.84). [c.458]

Рассмотрим задачу о расчете круглой пластины, жестко защемленной по контуру и нагруженной в центре сосредоточенной силой Р (рис. 20.39, а). Для получения рещения этой задачи необходимо вначале произвести расчет пластины на действие нагрузки q, равномерно распределенной по площади круга радиуса г = а (рис. 20.39,5). Этот расчет достаточно прост и сводится к определению постоянных интегрирования из граничных условий на контуре пластины и условий сопряжения участков 0<г<а и aполученном решении надо произвести предельный переход, устремляя размер а к нулю и сохраняя конечное значение равнодействующей нагрузки Р = дка . Опуская промежуточные выкладки, приведем окончательное решение задачи [c.459]

Решение задачи линейной вязкоупругости получим из решения для упругой защемленной по контуру круглой трехслойной пластины (6.22), воспользовавшись экспериментально теоретическим методом аппроксимаций Ильюшина. Дополнительно предполагается выполнение условия /9 < 1, что имеет место, например, если константы упругости заполнителя G3, гораздо меньше, чем в несущих слоях. Это позволяет описывать поведение модифицированных функций Бесселя (см. п. 10.1.2) на участке О < ж < 1 с достаточной степенью точности следующей формулой [c.328]

Аналитическое решение поставленной задачи по виду будет полностью совпадать с изотермическим решением (7.14), (7.15), полученным для защемленной по контуру круглой трехслойной пластины, если учесть в коэффициентах зависимость параметров упругости материалов от температуры. Для констант интегрирования v4 , Bji получим из соотношений (7.17), (7.187) следующие выражения [c.446]

Задача 11.6. Во сколько максимальный прогиб защемленной по контуру круглой пластины меньше максимального прогиба шарнирно опертой круглой пластины [c.246]

Таким образом, круговая частота собственных колебаний защемленной по контуру круглой пластины при наличии двух узловых диаметров равна приблизительно [c.473]

Пусть защемленная по контуру круглая пластина /.(рис. 4.6) радиусом а и толщиной имеющая натяжение Т на единицу ширины, подвергается действию равномерно распределенной нагрузки интенсивностью ц. Под действием этой нагрузки пластина прогибается на величину /. Полная энергия упругой деформации, накопившаяся в пленке, определяется уравнением [c.142]

Характеристики некоторых форм равновесия сплошных круглых пластин с защемленным контуром, сжатых радиальными силами, равномерно распределенными по контуру [c.1000]

Круглая пластина, защемленная по контуру. Задача о защемленной но контуру круглой пластине имеет практический интерес в связи с приложением к телефону и другим устройствам. Применяя метод Рэлея —Ритца, примем [c.430]

Подставив эти выражения в формулы (6.67), (6.68), получим регцение задачи теории упругости об изгибе круглой трехслойной пластины, защемленной по контуру. [c.149]

Задача о давлении жесткого параболоида на бесконечную пластину была решена впервые Л.А. Галиным [35].В работе [36] Г.П. Черепановым рассмотрена задача о давлении жесткого параболоида вращения на пластины или мембраны, контур которых состоит из отрезков прямых. При этом предполагалось, что пластина свободно оперта. Т.Л. Рева [37] рассмотрена задачу о давлении твердого жесткого тела в круглую, защемленную по контуру пластину. Задача решалась по уточненной теории изгаба тонких пластан. Дано сравнение этого решения с результатами Л.А. Галина. [c.194]

На основе приведенных конечно-разностных соотношений и алгоритма peiaflHsanHH явной однородной схемы расчета разработана программа на языке ФОРТРАН с выводом графической информации- с помощью сервисных подпрограмм ГРАФОРа [86]. Расчеты дияамич еского деформирования круговых пластин, защемленных по внешнему контуру при центральном и кольцевом распределе-лении заданного начального импульса скоростей и соударений с жесткой преградой, дают сходные результаты, рассмотренные в предыдущем параграфе. В то же время осесимметричное деформирование имеет свои особенности. На рис. 8, а представлены результаты расчета изменения формы меридиана круглой пластины радиусом 0,5, толщиной 0,01 м из алюминиевого сплава, нагруженной локализованным импульсом начальной скорости [c.75]

Другие задачи. Сводка результатов. Пластинки, бесконечные в направлении, перпендикулярном направлению потока, рассмотрены в работе [88] с использованием точных формул теории линеаризированного потенциального сверхзвукового течения. На основе поршневой теории и теории Аккерета эти пластинки рассмотрены в статьях (6, 36, 47, 48, 68, 81 ]. Исследование прямоугольных пластинок с различным опира-нием сторон описано во многих работах. Так, пластинка, защемленная по контуру, рассмотрена в работе [40] с применением метода Галеркина и поршневой теории. В качестве аппроксимирующих функций использованы балочные функции , функции Игути и квазиполная система тригонометрических функций. В той же работе рассмотрены различные комбинации заделки и шарнирного опирания. Точное решение для пластинки, опертой по кромкам, которые параллельны потоку, и свободной по двум другим кромкам, дано на основе поршневой теории в статье [49. Двухпролетная неразрезная пластинка рассмотрена в статьях [44, 45. Сопоставление результатов, которое для этой задачи дают различные аэродинамические теории, приведено в статье [34]. Круглые и эллиптические пластинки описаны в работе [80]. В статьях [I, 2, 3, 22, 75] рассмотрены ортотропные и трехслойные пластины, а в статьях [38, 89] — пластины, обтекаемые проводящим газом. [c.486]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...