Уравнение Бернулли для идеальной жидкости

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ [c.109]

Если внезапное расширение происходило бы без потерь энергии и часть кинетической энергии превращалось бы в потенциальную энергию давления, то изменение давления можно определить по уравнению Бернулли для идеальной жидкости [c.109]

Уравнение Бернулли для идеальной жидкости и [c.30]

Рис. 9. Схема к выводу уравнения Бернулли для идеальной жидкости

Рис. 4.10. Иллюстрация к уравнению Бернулли для идеальной жидкости

Г--2 -1Г- -2-В такой форме оно применяется в гидравлике идеальной несжимаемой жидкости. Иногда уравнение Бернулли для идеальной несжимаемой жидкости записывается так [c.28]

Отметим теперь одно важное явление, относящееся к обтеканию тел потоком идеальной жидкости. Если контур обтекаемого тела имеет участок, представляющий собой дугу с малым радиусом закругления (рис. 2.16, а), то часть потока вблизи этой дуги походит на циркуляционное движение скорость увеличивается по мере приближения к контуру дуги и при достаточно малых радиусах закругления может стать очень большой. При некотором (достаточно малом) радиусе закругления скорость должна быть столь велика, что давление (вычисляемое по уравнению Бернулли для несжимаемой жидкости) должно стать [c.107]

Тогда из уравнения Бернулли для идеальной невесомой жидкости [c.251]

Разность —Pi можно определить из уравнения Бернулли для идеальной несжимаемой жидкости [c.54]

Напишите уравнение Бернулли для идеальной и реальной жидкости в виде [c.7]

Это уравнение похоже на уравнение Бернулли для идеальной, несжимаемой жидкости, но отличается от него множителем [c.94]

Если сжимаемостью жидкости можно пренебречь, то внутренняя энергия ее не меняется при движении, и уравнение Бернулли для идеальной несжимаемой жидкости приобретает вид Р и" [c.135]

Полученное уравнение отличается от уравнения Бернулли для струйки идеальной жидкости лишь четвертым членом в правой части, который называется инерционным напором [c.137]

Уравнение Бернулли. На рис. 6.5 показан элементарный объем жидкости, движущийся со скоростью v. Для идеальной жидкости трение между соседними струйками отсутствует, поэтому на выделенный элементарный элемент жидкости действуют си- [c.234]

Для идеальной жидкости справедливо уравнение Бернулли, связывающее давление ро со скоростью жидкости Wq [c.263]

Какой вид имеет уравнение Бернулли для потока идеальной жидкости Как утверждение Бернулли можно сформулировать [c.185]

Уравнение Бернулли связывает изменение давления в стр>е жидкости с изменением скорости и выражает закон сохранения механической энергии для идеальной жидкости при стационарном течении. [c.138]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Для вывода уравнения возьмем элементарную струйку несжимаемой жидкости (рис. 22.7) и выберем на ней два произвольных сечения 1—1 и 2—2, нормальных к линиям тока. Будем считать движение идеальной жидкости установившимся, т. е. объемный расход V на участке 1—2 неизменным. Силы внутреннего трения отсутствуют, жидкость находится только под действием массовых сил силы земного тяготения и силы гидромеханического давления. Расстояния от центров тяжести сечений до произвольной горизонтальной плоскости сравнения О—О равны Zi и г . На плош,ади живых сечений f j и в их центрах тяжести действуют давления и ра, скорости жидкости в соответствующих сечениях Wy и w . Определим удельную энергию жидкости (энергию, отнесенную к единице массы жидкости, Дж/кг) в сечениях /—1 и 2—2. Каждая частичка жидкости в элементарной струйке, имеющая массу т, обладает запасом удельной энергии Е. Полная удельная энергия складывается из удельной потенциальной fm, и удельной [c.278]

Энергетический смысл уравнения Бернулли для элементарной струйки при установившемся движении идеальной жидкости заключается в том, что полная удельная энергия вдоль струйки остается неизменной. [c.279]

Для определения скорости истечения из сосуда будем считать жидкость идеальной и применим уравнение Бернулли для трубки тока между сечениями 0—0 и 1—1 (рис. V.4) в самом узком месте струйки. Тогда уравнение будет иметь вид [c.102]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ СТРУЙКИ ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ [c.68]

Уравнения (3.12) и (3.13) представляют собой уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости. Сумма трех слагаемых, входящих в это уравнение, называется полной удельной энергией жидкости в данном сечении струйки и обозначается э. Различают удельную энергию положения gz, удельную энергию давления р/р и кинетическую удельную энергию v /2. [c.71]

По существу вывода уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости представляет собой закон сохранения механической энергии, составленный применительно к единице массового расхода жидкости. Это следует из того, что в процессе вывода значения работы сил, приложенных к выделенному объему струйки, и значения кинетической энергии этого объема были поделены на величину pq АТ. [c.72]

В соответствии с этим график уравнения Бернулли для струйки реальной жидкости будет отличаться от аналогичного графика f, для жидкости идеальной (см. [c.76]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ СТРУЙКИ НЕВЯЗКОЙ (ИДЕАЛЬНОЙ) ЖИДКОСТИ [c.73]

Зависимость (3.24) является уравнением Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости оно устанавливает связь между скоростью движения, давлением и геометрическим положением сечений струйки. Уравнение (3-24), носящее имя Бернулли, впервые было получено в 1738 г. действительным членом Петербургской Академии наук Даниилом Бернулли в результате применения к движущейся жидкости закона кинетической энергии . Появление уравнения Бернулли явилось важнейшим этапом в развитии гидравлики как самостоятельной науки. Оно дало возможность решать многие практические задачи гидравлики. [c.76]

З.Л. ГЕОМЕТРИЧЕСКИЙ И ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ СМЫСЛ УРАВНЕНИЯ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ СТРУЙКИ НЕВЯЗКОЙ (ИДЕАЛЬНОЙ) ЖИДКОСТИ [c.76]

Итак, сумма трех членов уравнения Бернулли есть сумма трех удельных энергий удельной кинетической энергии, удельной потенциальной энергии давления и удельной потенциальной энергии положения. Для идеальной жидкости сумма трех удельных энергий (полный напор) по длине элементарной струйки постоянна. [c.81]

Распространим уравнение Бернулли для струйки невязкой (идеальной) жидкости на элементарную струйку вязкой (реальной) жидкости, полагая условно, что она находится во взаимодействии с соседними струйками и энергия от нее не передается другим струйкам. Такое уравнение необходимо -для получения практических решений, поскольку в действительности инженеру приходится обращаться с жидкостью вязкой, обладающей рядом свойств, которые не учитываются при использовании понятия об идеальной жидкости. В первую очередь следует отметить вязкость реальной жидкости, которая обусловливает сопротивление движению и, как следствие, вызывает потерю части энергии движущейся жидкости. При движении идеальной жидкости, в которой вязкость, следовательно, и сопротивления движению отсутствуют, полный напор по длине струйки постоянен. [c.81]

Выше было получено уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости и результаты распространены на струйку вязкой жидкости. Выведем теперь уравнение Бернулли для установившегося плавно изменяющегося потока вязкой жидкости, состоящего из совокупности элементарных струек, что и будет являться конечным результатом нашего рассмотрения. [c.86]

Если жидкость идеальна, то никаких потерь в трубке тока не должно быть и полная энергия на входе и выходе должны быть равны между собой. Разделив полученные выражения на gmdt, окончательно получим уравнение Бернулли для несжимаемой жидкости [c.101]

Для того чтобы убедиться, что уравненпе неразрывности импульса для жидкости надо записывать именно в виде (3.23), а не так, как (6.1), достаточно рассмотреть хотя бы частный случай стационарного одномерного движенпя идеальной жидкости ( 1 = 0) в жесткой среде переменной пористости т -= т (X). Тогда уравнение (3.23) приводит к правильному виду уравнение Бернулли для струйки жидкости ра /(2 т ) + /) + = onst, где q = wm — расход жидкости Z — высота над уровнем отсчета. В то же время из уравнения (6,1) следует неверное соотношение p2 V 2 m) + р p gz = onst. [c.53]

Интегрирование уравнений движения вязкой жидкости можно осуществить аналогично интегрированию уравнений Эйлера для идеальной жидкости. Интеграл Бернулли для элементарной струйки вязкой жидкости при р onst имеет вид [c.21]

Применяя уравнение (4) для частиц жидкости, расположенных на одной и той же траектории (т. е. для элементарной струйки), придем к уравнгнию Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости при установившемся движении [c.73]

Каждый из членов уравнения (6) имеет размерность длины, поэтому формально можно считать, что это высогы (рис. 13), отсчитываемые от одной и той же горизонтальной плоскости — плоскости сравнения. Если под pj и в уравнении Бернулли понимать избыточное давление, то величины pjy и определяют уровни соответствующих пьезометров. Проведенная по этим уровням линия называется пьезометрической. Над пьезометрической линие1 [ иа уровне t) /2g проходит лнния полной энергии для идеальной жидкости она горизонтальная (см. рис. 13). [c.74]

Уравнение Бернулли для относительного движения жидкости, проходящей внутри поступательно движущегося канала. Для напорного потока в канале, движущегося поступательно с потоянным ускорением (или замедлением) а при неизменных относительных скоростях buj и DUg в сечспиях /—/ и //—II (рис. 17) в случае идеальной жидкости, [c.77]

Выражение (22.15) является уравнением баланса удельных энергий реального потока жидкости с учетом потерь. Все члены этого уравнения имеют тот же геометрический и энергетический смысл, что и уравнение Бернулли для элементарной струйкп идеальной жидкости. Из уравнения (22.15) следует, что удельная энергия ,гр, затраченная на преодоление сил трения на участке /—2, равна изменению полной удельной энергии потока (потенциальной и кинетической) на том же участке. [c.282]

Рис. 129. ного отверстия в дне сосуда (так называемое донное отверстие — рис. 129). Пусть в общем случае давление на свободной поверхности жидкости в сосуде и давление в среде, в которую происходит истечение, отличны от атмосферного и равны Pi и р. Будем считать также, что в сосуд все время поступает такое же количество жидкости, какое из него вытекает через отверстие, т. е. примем, что уровень жидкости в сосуде поддерживается постоянным и, следовательно, движение жидкости будет установившимся. Одновременно сделаем предположение, что отверстие достаточно глубоко погружено под свободной поверхностью, которая вследствие этого также может считаться горизонтальной, и значительно удалено от боковых стенок, не оказывающих ввиду этого никакого влияния на условия истечения Рассматривая сначала истечение идеальной жидкости, соста вим уравнение Бернулли для двух сечений сечения /—1 на сво бодной поверхности жидкости в сосуде и сечения 2—2 по отверс тию площади сечений соответственно обозначим через F и f Имеем [c.184]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...