ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Уравнение Бернулли для идеальной жидкости из "Основы гидравлики и гидропривод Издание 2 " Рассмотрим частицу жидкости массой т, находящуюся в сечении /—1 (рис. 11). Энергия положения ее относительно оси О—О равна тцг . В сечении 1—1 имеется избыточное давление р , в результате чего жидкость (в том числе и рассматриваемая нами частица) может подняться на дополнительную высоту, равную р1/(р ). [c.21] Следовательно, согласно уравнению Бернулли, полная удельная энергия идеальной жидкости в любом живом сечении элементарной струйки постоянна. [c.22] На рис. 11 показана картина истечения идеальной жидкости из резервуара по наклонной трубе переменного сечения (диаметры 11 2. в)- На этом же рисунке дано положение линий, характеризующих соотношение энергий в различных сечениях потока. Так, Б любом сечении трубы диаметром 1 кинетическая энергия жидкости v l2g больше кинетической энергии в любых сечениях трубы диаметром 2, тогда как энергия давления рг/(р ) больше pll pg), а следовательно, и давление р . [c.22] Уравнение Бернулли можно истолковать и чисто геометрически. В самом деле, каждый член уравнения Бернулли имеет линейную размерность. Из рис. 11 видно, что г и — геометрические высоты сечений 1—1 и 2—2 над плоскостью срашения, обозначенной условно О—0 pll pg) и pJ pg), а также vl/2g и vl/2g — соответственно пьезометрические и скоростные высоты в указанных сечениях. Уравнение Бернулли в этом случае читается так сумма геометрической г, пьезометрической/7/(рй и скоростной г) /(2 ) высот для идеальной жидкости есть величина постоянная. [c.22] Вернуться к основной статье