Симметричные и пропорциональные системы

Г лава 16 СИММЕТРИЧНЫЕ И ПРОПОРЦИОНАЛЬНЫЕ СИСТЕМЫ 81. Дисторсия симметричных и пропорциональных систем. Роль аберрации в зрачках [c.283]

Исправление комы в симметричных и пропорциональных системах [c.288]

Заметим, что устранение аберрации в зрачках симметричной или пропорциональной системы при одновременном устранении астигматизма и кривизны поля для половинки объектива обеспечивает устранение астигматизма, кривизны поля и дисторсии для произвольного положения предмета независимо от того, какими другими аберрациями обладала исходная половинка системы. [c.288]

При анализе работы симметричной и пропорциональной систем в 83 была установлена возможность изменения комы в пропорциональных системах за счет изменения пропорциональности между половинками системы при условии наличия значительной комы в этих половинках. [c.371]

Компонуя оптические системы из симметричных или пропорциональных половинок и зная астигматизм для исходной половинки при положении предмета в бесконечности, можно определить астигматизм для всей составной системы. [c.286]

Из формул (16.11) следует, что и меридиональная и сагиттальная кривизна пропорциональной системы в задней фокальной плоскости получается равной сумме соответствующей кривизны половинки системы для предмета, расположенного в бесконечности, и произведения коэффициента пропорциональности и аберрации точки изображения центра диафрагмы в меридиональной или сагиттальной плоскости, деленной на 1 + N. В частном случае симметричной системы коэффициент пропорциональности становится равным единице. [c.288]

Принимая какую-либо из приведенных форм линз, исправленных на астигматизм, за основу той или иной оптической системы, необходимо принять во внимание и другие аберрации (кому, сферическую аберрацию в наклонных пучках и т. п.). Однако, компонуя оптическую систему из двух симметричных или пропорциональных элементов, можно добиться резкого уменьшения комы или ее полного уничтожения (симметричная система при увеличении минус единица). [c.202]

М), то в системе осуществляется пропорциональный (подобный) ход лучей, как показано на рис. 4.4. Это означает, что лучи 1 и 2, вышедшие под одинаковыми углами из точек предмета и изображения, отсекают на соответствующих друг другу оптических элементах двух частей объектива пропорциональные отрезки (1 М), кроме того, углы наклона этих лучей к оси системы в соответствующих друг другу промежутках между элементами равны. При р = —М предмет и изображение находятся в фокальных плоскостях соответствующих частей объектива, а промежуточное изображение в пространстве между этими частями— в бесконечности. Симметричные системы являются частным случаем пропорциональных при М == 1. [c.123]

Создание пропорциональных систем позволяет, наряду с исправлением астигматизма и дисторсии, устранять кому, которая возникает в симметричных системах при переходе от увеличения минус единица к расположению предмета в бесконечности. [c.294]

Эта система, замечательная для своего времени, не нашла широкого применения в промышленности главным образом в силу того, что в то время наша промышленность еще не была достаточно подготовлена к взаимозаменяемому производству. Кроме того, несмотря на целый ряд положительных моментов, эта система содержала и немало недочетов. К числу таких недочетов следует отнести симметричное расположение полей допусков для основных валов и отверстий, измерение величин допусков пропорционально У О (а не О) и др. [c.17]

Любая аксиально-симметричная система электродов образует электростатическую линзу (см. разд. 4.4). Характерной отличительной особенностью электростатической линзы в нерелятивистском случае является независимость ее фокусирующих свойств, а также аберраций от отношения заряда частицы к ее массе и, следовательно, если в системе будут использоваться ионы различных типов, то необходимо применять электростатические линзы. Это свойство является следствием законов подобия, изложенных в разд. 2.8. Так как оптическую силу аксиально-симметричных магнитных линз приблизительно можно считать пропорциональной отношению заряда частицы к ее массе [см. уравнения (4.51) и (4.117)], это преимущество электростатических линз особенно проявляется при работе с тяжелыми ионами. [c.372]

Ранее ( 54, стр. 202) уже упоминалось о возможности компоновки оптических систем из двух симметричных относительно диафрагмы или пропорциональных друг другу половинок, учитывая, что в таких системах будет наблюдаться резкое уменьшение комы и других нечетных аберраций. [c.271]

Однако, когда исходная симметричная система обладает большим относительным отверстием и солидной аберрацией в зрачках при небольшой коме в половинке системы, метод пропорционального изменения передней и задней половин может и не дать положительного результата или потребует очень большой переработки исходной симметричной системы. [c.282]

Если распределение толщины и форма границы симметричны относительно оси, то нормальные функции системы можно определить, положив 8ср пропорциональным соз ср или 1п5<р. Тогда уравнение для Зср можно представить в виде [c.415]

Под ДЛ с большой оптической силой подразумеваются в данном случае линзы, фокусное расстояние которых сравнимо с расстояниями между элементами объектива. Из подобных линз состоят, например, симметричный двухлинзовый объектив и пропорциональный трехлинзовый объектив (за исключением центральной асферики), рассмотренные в гл. 4. В этом случае при работе даже одной ДЛ в нерабочем порядке соответствующий импульсный отклик системы будет пятном большого диаметра, нередко превышающего диаметр рабочего поля. На [c.213]

В 3.1 в декартовой системе координат рассмотрены контактные задачи Q, Q2 и Q3 для прямоугольника о вертикальном воздействии штампа без трения на одну из его граней, смежные грани находятся в условиях скользящей заделки. В задачах Q и Q2 противоположная грань соответственно лежит без трения на жестком основании или жестко защемлена, а штамп расположен симметрично. Эти задачи исследуются с помощью методов сведения парных рядов-уравне-ний к БСЛАУ первого рода с сингулярной матрицей коэффициентов и асимптотическим методом больших Л. В задаче Q3 штамп расположен несимметрично и для исследования использован метод однородных решений. Произведен расчет контактных напряжений и жесткости системы штамп-прямоугольник. Здесь также как и для задачи Сз обнаружена аналогичная немонотонная зависимость жесткости системы штамп-прямоугольник относительного расстояния боковой грани от края штампа, при этом немонотонность более ярко выражена при больших значениях коэффициента Пуассона. Также показано, что влияние боковой грани затухает обратно пропорционально величине этого расстояния для задачи Q и по экспоненциальному закону для задачи Q2. [c.15]

Ранее мы выяснили, что конденсация атомов (или ионов и электронов) приводит к понижению энергии системы и является вследствие этого энергетически выгодным процессом. Поэтому в невозбужденном состоянии при предельно низких температурах все тела находятся в конденсированном состоянии, причем, за исключением гелия,—это твердые кристаллические тела. Гелий при нормальном давлении — жидкость, но при давлении в 30 кбар он также становится кристаллом. Существуют различные подходы к объяснению самого факта существования в твердом теле периодического расположения атомов (трансляционной симметрии). Так, согласно теореме Шенфлиса, всякая дискретная группа движений с конечной фундаментальной областью (т. е. элементарной ячейкой) имеет трехмерную подгруппу параллельных переносов, т. е. решетку [22]. Можно объяснять необходимость существования кристаллической решетки, а в конечном счете и вообще симметричного расположения атомов, исходя из третьего закона термодинамики. Согласно этому закону, при приближении к абсолютному нулю температуры энтропия системы должна стремиться к нулю. Но энтропия системы пропорциональна логарифму числа возможных комбинаций взаимного расположения составных частей системы. Очевидно, любое не строго правильное расположение атомов влечет за собой большое число равновозможных конфигураций атомов и приводит к относительно большой энтропии, и только строго закономерное расположение атомов может быть единственным. Поэтому равная нулю энтропия совместима только со строго повторяющимся взаимным расположением составных частей тела [1]. Иногда симметричность расположения атомов в кристалле объясняют исходя из однородности среды. [c.124]

Конструкции двойных четырехлинзовых анастигматов являются своеобразными системами, в которых используются два различных приема компоновки. Для систем подобного рода характерно устранение комы и других нечетных аберраций за счет использования симметрии или пропорциональности двух половинок. Таким образом, при создании половинки симметричного объектива отпадает необходимость исправления в ней комы. Наоборот, желательно иметь в такой половинке значительную кому, так как варьируя величину расстояния до материальной диафрагмы, можно осуш,ествлять исправление астигматизма, не затрагивая коррекции других аберраций. [c.422]

Система СГС (симметричная) является в некоторой степени комбинацией систем СГСЭ и СГСМ. Производные единицы системы СГС образуются следующим образом в качестве единиц электрических величин взяты единицы системы СГСЭ, в качестве магнитных — соответствующие единицы системы СГСМ. Система СГС в разделе электричества когерентна, так как во всех определяющих уравнениях электрических величин коэффициент пропорциональности равен единице (k= ). Когерентность системы СГС нарушится при переходе к магнетизму (см. с. 178). [c.166]

Еще одна возможность существования конически симметричных решений системы уравнений Буссинеска реализуется, когда ускорение силы тяжести обратно пропорционально квадрату расстояния g а/Л . Это означает, что источник тяготения, помещенный в начало координат, имеет точечньш характер, т. е. его размеры по сравнению с масштабом конвективных двпягений нре-небрея<имо малы. Подобная ситуация может возникать в астрофизике. Массивные компактные объекты, такие как звезды, ядра галактик, черные дыры н т. и., зарождаются в силу гравитационной неустойчивости внутри гигантских облаков мо.лекулярного газа. Их формирование сопровождается крупномасштабными движениями, природа которых до конца не выяснена и широко обсуждается специалистами [193, 228]. Как показано в 3, 4, течения в виде сильных струй имеют чисто гидродинамическое объяснение в рамках модели вязкой несжимаемой жидкости [45]. Здесь н е будет исследована возможность развития крупномасштабных движений за счет естественной конвекции, вызываемой тепловыделением в центре тяготения. [c.178]

При увеличении числа Рейнольдса, которое в данном случае растет пропорционально току и магнитному полю, стационарное четырехвихревое течение теряет устойчивость и возникает периодический автоколебательный режим. Этот режим характеризуется попарным пере-замыканием вихрей одного знака (с одинаковым направлением вращения). Обратим внимание на то, что при увеличении числа Рейнольдса в этой системе картина течения перестает быть симметричной — ядро одного из пары взаимодействующих вихрей уменьшается и образуется вытянутый вихрь. [c.449]

Если материальная система симметрична относительно оси, то и представляет периодическую функцию от ср, которая может быть разложена по теореме Фурье в ряд синусов и косинусов и его кратных. Кроме того, каждый член ряда должен удовлетворять уравнениям независимо от других. Таким образом, если а изменяется пропорционально oss[c.440]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...