Критические параметры объем

Исходным положением для получения зависимости между критическими параметрами и константами уравнения Ван-дер-Ваальса является то, что в критической точке изотерма имеет перегиб и касательная в точке перегиба горизонтальна. Из этих условий вытекает, что первая частная производная от давления по объему при [c.44]

Критические параметры, т. е. критическое давление критическая температура и критический удельный объем 0 (или плотность р .), являются важнейшими термодинамическими характеристиками вещества, выражающими в обобщенной количественной форме эффект действия молекулярных сил (табл. 6.1). [c.196]

При значительно меньших по сравнению с температурах, например вблизи температуры плавления, жидкость по своей структуре ближе к твердому состоянию, нежели к газообразному. В этом случае при сопоставлении свойств жидкой и твердой фаз за естественный масштаб следует принимать не критические параметры, а другие характеристики, которые вытекают из аналогии между жидким и твердым состояниями. Одной из таких удобных характеристик служит величина так называемого свободного объема жидкости, представляющего собой объем, приходящийся на долю одной частицы жид- [c.214]

Молекулярные масштабы выражают через критические параметры веш,ества (давление температур Г , плотность р или объем м/рк)- Действительно, yV имеет размерность длины и представляет собой характеристический для данного вещества, т. е. связанный с его природой, молекулярный линейный размер [c.395]

Индивидуальные постоянные а, Ь, уравнения Ван дер-Ваальса, вообще говоря, нетрудно определить, если для данного вещества экспериментально измерены давление, температура и удельный объем хотя бы для трех состояний. Однако часто эти постоянные связываются с критическими параметрами вещества. Установить такую связь на первый взгляд нетрудно. [c.24]

Здесь член а/у характеризует так называемое внутреннее давление газа, обусловленное силами притяжения его молекул множитель и — Ь) представляет так называемый свободный объем, т. е. объем пространства, в котором могут перемещаться молекулы газа. Постоянные а и отражающие природу газа, могут быть вычислены по так называемым критическим параметрам газа (см. ниже). [c.58]

При меньших температурах, например вблизи температуры плавления, жидкость по своей структуре ближе к твердому состоянию, нежели к газообразному. В этом случае при сопоставлении свойств жидкой и твердой фаз за естественный масштаб следует принимать уже не критические параметры, а другие характеристики, которые вытекают из аналогии между жидким и твердым состояниями. Одной из таких удобных характеристик является величина так называемого свободного объема жидкости, представляющего собой объем, приходящийся на долю одной частицы жидкости при какой-либо характерной температуре (например, при температуре тройной точки или при Т—>-0 в последнем случае величина свободного объема определяется экстраполяцией). [c.210]

На рис. 3.4 приведено изменение площади поперечного сечения конфузорного канала вдоль его оси для единичного расхода, когда давление уменьшается от ро 1 МПа до pj = 0,1 МПа по заданному графически закону. Как следует из графиков, по мере уменьшения давления (уменьшения Р) скорость и удельный объем увеличиваются, а площадь поперечного сечения канала убывает. Так происходит до тех пор, пока параметры не достигнут критического значения. Далее удельный объем увеличивается быстрее, чем скорость, и площадь сечения начинает возрастать. В горле такого канала устанавливаются критические параметры, которые совместно с площадью горла и определяют величину расхода. Сделанные выводы справедливы при любых законах изменения давления вдоль оси сопла. Единственное условие, которое при этом должно выполняться, заключается в том, что отношение давления в среде, куда происходит истечение, к давлению торможения на входе в канал должно быть меньше критического. В противном случае в горле сопла не будут достигнуты критические параметры, и расходящаяся часть будет работать как диффузор. [c.95]

Критические параметры масса 64 объем 68 [c.137]

Критические параметры ОДА определены экспериментально Т р=772,49 К Ркр=1.32 МПа Ukp= Ю58 10- м= /кмоль. В табл. 9.2 приведены плотность, молярный объем и поверхностное натяжение ОДА при различных температурах. [c.295]

По мере роста давления различие между удельными объемами кипящей жидкости v и сухого насыщенного пара v" уменьшается, и, наконец, при некотором давлении они становятся равными. Такое состояние вещества называется критическим, а соответствующая точка на диаграмме (точка К на рис. 1-1) носит название критической. Параметры вещества в этом состоянии называются критическими критическое давление рк, критическая температура Гк, критический удельный объем v . В критической точке теплота -парообразования г равняется нулю, все свойства обеих фаз становятся тождественными, и эта точка является верхней границей двухфазной области, где возможно равновесное сосуществование жидкости и пара. [c.8]

Преимущество расчета с использованием диаграммы Z—я заключается в том, что при расчете не используется критический объем вещества — величина, которая из всех критических параметров известна с наименьшей точ- [c.39]

Показатель изоэнтропы, необходимый для определения скорости звука в выходном сечении и критических параметров, однозначно зависит от объемного паросодержания )3, которое, в свою очередь, находится из общей формулы 3 = xv /v. И если записать объем смеси как v = = у + x(vто видно, что для нахождения как 0 (а затем /с), так и объема смеси в любом сечении по длине канала, в том числе и в критическом, необходимо знать значение массового паросодержания х в рассматриваемой точке. Иначе говоря, надо уметь решать задачу нахождения текущих параметров потока. [c.123]

Точки линии АС изображают состояния жидкости, имеющей температуру 0° С и различные давления, т. е. линия АС представляет собой изотерму 0° С. Но, как показывает опыт, жидкость, имея температуру 0° С, кипит, если находится под абсолютным давлением ро = 0,006108 бар (0,006228 кгс/см ). Поэтому точка А характеризует кипящую жидкость при температуре 0° С и принадлежит как линии АС, так и линии АК, каждая точка которой изображает кипящую жидкость при определенном давлении. Точки линии В К изображают сухой насыщенный пар при различном давлении, а значит, и различной температуре насыщения. Линия АКВ называется пограничной кривой, АК — нижней пограничной кривой, ВК — верхней пограничной кривой. Точка К, в которой сходятся линии АК и ВК, называется критической, а параметры в этой точке — критическими. Значения критических параметров водяного пара следующие критическая температура tкp = 374,12° С абсолютное критическое давление р р = 221,15 бар (225,51 кгс/см ) критический удельный объем 1 р = 0,003147 м= /кг. [c.66]

Для подсчета вандерваальсовских констант рекомендуется пользоваться именно этой парой критических параметров, так как удельный объем в критической точке определяется в опытах с меньшей точностью, чем р р и Г р. [c.69]

Для подсчета вандерваальсовских констант рекомендуется пользоваться именно этой парой критических параметров, так как удельный объем в кри [c.79]

Численные значения постоянных а, Ь и К уравнения Ван-дер-Ваальса подсчитывают по критическим параметрам вещества критической температуре Тк, критическому давлению р и критическому удельному объему которые определяются экспериментально. Точность экспериментального определения критических параметров неодинакова. Критические температура и давление определяются более точно, чем критический удельный объем. [c.28]

Если уравнение Ван дер Ваальса записать в приведенных переменных Рг,Уг и Тг, то критическое давление, критическая температура и критический объем — все эти критические параметры равны единице. Рассмотрим небольшие отклонения от критической точки Рг = I + 6р и Уг = 1 + 5У на критической изотерме. Покажите, что 5У пропорционально (<5р) / . Это соответствует предсказанию классической теории (7.5.2). [c.198]

В табл. 21 приведены критические параметры некоторых важных для техники веществ. Критический объем во всех случаях примерно втрое превыщает удельный объем жидкости при малых давлениях вбли- [c.132]

Если критические параметры использовать как единицы давления, объема и температуры, то получаем приведенные переменные n=pjp p, <р=К/ х=Т/Т р. Уравнение состояния в этих переменных называется приведенным уравнением состояния. Получить приведенное уравнение Ван-дер-Ваальса и приведенное уравнение для первого уравнения Дитеричи. Всегда ли можно получить приведенное уравнение состояния по данному уравнению состояния Показать, что во всех случаях, когда объем газа велик по сравнению с его критическим объемом, уравнение Ван-дер-Ваальса переходит в уравнение Клапейрона — Менделеева. [c.34]

Если сжимать газ при постоянной температуре, то можно достигнуть состояния насыщения (сжижения газа), соответствующего этой температуре и некоторому определенному давлению. При дальнейшем сжатии пар будет конденсироваться и в определенный момент полностью превратится в жидкость. Процесс перехода пара в жидкость проходит при постоянных температуре и давлении, так как давление насыщенного пара однозначно определяется температурой. На р— у-диаграмме (рис. 9.1) область двухфазных состояний (пар и жидкость) лежит между кривыми кипящей жидкости и сухого насыщенного пара. При увеличении давления эти кривые сближаются. Сближение происходит потому, что объем пара уменьшается, а объем жидкости увеличивается. При некотором определенном для данной жидкости (пара) давлении кривые кипящей жидкости и пара встречаются в так называемой критической точке, которс1Й соответствуют критические параметры давление р , температура удельный объем характеризующие критическое состояние вещества. При критическом состоянии исчезают различия между жидкостью и паром. Оно является предельным физическим состоянием как для однородного, так и для распавшегося на две фазы вещества. При температуре более высокой, чем критическая, газ ни при каком давлении не может сконденсироваться, т. е. превратиться в жидкость. [c.103]

Критические параметры (критическое давление критическая температура Г , критический объем являются важными термодинамическими характеристиками вещества, выражающими в обобщенной количественной форме эффект действия молекулярных сил они представляют собой знйчення термических параметров в критическом состоянии (критической точке) вещества, которое определяется условием [c.18]

Преимущество такого расчета заключается в том, что не используется критический объем вещества — величина, которая из всех критических параметров известна с наи-меньщей точностью, и, следовательно, точность в этом случае может быть выше, чем при расчете по приведенному объему. [c.36]

Основной частью установки являются три стеклянные запаянные ампулы, заполненные эфиром — веществом, имеющим невысокие критические параметры. В ампулах находится жидкий эфир в равновесии со своим паром, причем ампулы заполнены с таким расчетом, чтобы в первой из них удельный объем эфира был меньше критическоРо, во второй точно равен критическому и в третьей удельный объем был больше критического. [c.168]

Если провести линии через точки одинаковых характерных состояний (рис. 3-1), то получим три кривые /, // и ///. Линия / соединит все точки, характеризующие состояние воды при 0° С и разных давлениях. Так как мы исходим из предположения, что вода несжимаема, эта линия должна быть параллельна оси ординат. Линия II представляет собой геометрическое место точек, характеризующих воду в состоянии кипения при разных давлениях, а линия III — точек, характеризующих сухой насыщенный пар. Эти две линии соединяются в точке /<. Это значит, что при некотором давлении нет прямолинейного участка перехода воды в пар. Очевидно, что в этой точке кипящая вода и сухой насыщенный пар обладают одними и теми же параметрами состояния. Эта точка называется критической точкой. Все параметры ее называются критическими и имеют для водяного пара следующие значения критическое давление = 221,145 бар критическая температура 4р = 374,116° С критический удельный объем у р = 0,003145 м 1кг, критическая энтальпия /кр = == 2094,8 кдж1кг. [c.110]

Эта формула выведена Бэром и носит его имя. Зная начальные параметры пара ро и /о и конечное давление р , можно построить изоэнтропийный процесс расширения рабочего тела на диаграмме S—t. Критическое давление определится из выражения — Р, Ро. Пересечение изобары р с изоэнтропой расширения определит критические параметры, а конечная точка расширения определит удельный объем и располагаемый перепад энтальпий hl . Критическая скорость Q в случае идеального газа вычисляется по уравнению (3.54), скорость — по уравнению (3.45). Таким образом, пользуясь диаграммой s—i, легко вычислить по формуле (3.59) угол поворота потока б для различных значений давления за решеткой. [c.101]

Для н-гексана константы в (9.52) найдены Тимпаном по значениям критических параметров и по удельному объему жидкости при 20 °С и атмосферном давлении. Граница термодинамической устойчивости жидкости по (9.52)-вполне удовлетворительно согласуется с другими определениями (см. рис. 80, 81). Формулу Фюрта и уравнение Гимпана можно рекомендовать в качестве первого приближения для оценки положения спинодали жидкости. Уравнение состояния по ячеечной теории, протабу.чиро-ванное в [221], и уравнение по дырочной модели в приближении Оно [39] приводят к заметно более низким [c.271]

Рассчитать, пользуясь таблицами приведенных плотностей (табл. 25 приложений), удельный объем паров этилового спирта при температуре 200° С и давлении 147,11 бар, если известно, что при этом же давлении и температуре /=150° С удельный объем ч = = 0,01448 м /кг. Значение V2oo по экспериментальным данным равно 0,01622 мУкг. Критические параметры следующие ркр = 71,10 бар-, /кр=250,8°С и р=0,00363 м кг. [c.84]

Уравнение (17) соответствует принятым в настоящей работе критическим параметрам 7 ,, = 369,28° К Ркр = 4,986-10 н/м -, Окр == 1,95-10 м 1кг и обеспечивает равенство нулю первой и второй частных производных от давления по удельному объему в критической точке. Значения второго и третьего вириальных коэффициентов, вычисленных по уравнению, отличаются не более чем на 0,4 и 10% соответственно от величин этих коэффициентов, найденных графически (табл. 3). Уклон критической изохоры в критической точке 0,942 бар/град, вычисленный с помощью уравнения (17), незначительно превышает значения производной йр (1Т) , найденные из уравнений (5) и (6). [c.23]

Теплоемкость с , и критические параметры абсолютного этанола определить экспериментально трудно, так как это связано с затруднениями полного освобождения исходного раствора от влаги и хранения его. По этой причине весьма валчно получить возможность определения падежных значений с , и крит1гческих параметров его из результатов экспериментального исследования других, подлежащих точному определению близких концентраций (в наших опытах 98,8 96,8 95,6 и 92,1% по объему) и затем путем экстраполяции определить их для абсолютного этанола. Итак, для абсолютного этанола получено с/ = 11,5 дж г град. [c.174]

Пользоваться диаграммой просто. Допустим, что для некоторого малоизученного вещества известны критические параметры рк и Т и требуется найти его удельный объем при заданных р и Т. В этом случае после подсчета тс и т на линии т=соп51 находят соответствующую точку и на оси ординат читают отвечающее ей значение 2. Удельный объем теперь можно найти по уравнению (1.5). Если вместо р и Т заданы р и V или V и Т, то при поиске недостающего параметра после подсчета величины пользуются изохорами идеального приведенного объема. [c.31]

Используя данные табл. 1.1 и соотношения (1.4.4), вычислите критические параметры температуру Тс, давление рс и молярный объем Vm, для СО2, Н2 и СН. . Пользуясь пакетами Mathemati a или Maple, составьте программу для вычисления постоянных Ван дер Ваальса а и Ъ для любого газа при заданных Тс, Рс и Vm, - [c.42]

Пределы, характеризующие соотношение между пропаном и бутаном определяются следующим. С одной стороны, добавки в виде чистых углеводородов невыгодны, так как их стоимость выше технических углеводородов, содержащих примеси. При этом следует учесть, что основной примесью в техническом пропане является бутан, а в техническом бутане — пропан. С другой стороны, при добавке пропана наличие определенной доли бутана приводит к увеличению плотности смеси и тем самым пробега автомобиля. При этом добавка для получения ощутимого эффекта не должна быть ниже 2%. При добавке бутана наличие в нем доли пропана приводит к снижению критических параметров смеси и тем самым к упрощению операций по ее приготовлению и использованию. Следует отметить, что при значительной добавке относительное содержание тяжелого компонента бутана должно снижаться в силу ограничений по температуре конденсации смеси. Так например при 25%-ной добавг ке по объему содержание бутана не должно превышать 5%. [c.110]

При различных уровнях автоматизации технологических операций полнота решений отдельных задач будет неодинакова. Но без решения любой из этих задач автоматизированное управление технологическим участком невозможно. Для составления обобщенной модели задачи КП необходимо выполнить анализ организационно-технологических условий множества различных участков мелкосерийного производства, выделить основные факторы, влияющие на КП, и разделить их иа постоянные и варьируемые с целью выявления управляемых параметров и выделения критического параметра , оказывающего наибольший эффект на качество планирования в соответствии с целями решения задачи. Анализ реальных производственных условий позволяет выделить наиболее общие параметры для довольно широкого класса задач КП 1) интервал планирования и моменты пересчета плана-графика внутри этого интервала 2) технологическую последовательность (маршрут) изготовления заготовок, узлов, блоков, изделий 3) программу выпуска продукции в номенклатуре и по объему 4) размер партии запуска продукции в производство 5) фактическое наличие ресурсов оборудования и обслуживающего персонала 6) сроки запуска и выпуска каждого вида продукции 7) режимы работы оборудования и нестаночных рабочих мест (сменность, возможность групповой обработки заготовок на одном станке, профилактические мероприятия и др.). [c.413]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...