Явления переноса в газах

Это уравнение для определения неизвестной функции g v, х) справедливо не только при использованном простейшем представлении о соударении легкой частицы с атомом, как твердым шариком, но и при учете квантового характера ее движения и рассеяния на атоме. Уравнение (8.58), как уравнение Больцмана а т-приближении (8.42), с которым оно совпадает, является основным в теории явлений переноса в газах. [c.154]

Дж. С. Далер. Обзор теоретических исследований явлений переноса в газах.— [c.220]

ЯВЛЕНИЯ ПЕРЕНОСА В ГАЗАХ [c.206]

ЯВЛЕНИЯ ПЕРЕНОСА В ГАЗА]( [c.226]

Расчеты явлений переноса в газе (внутреннее трение, теплопроводность, диффузия), приведенные в 12—14, не строги. Они основаны на замене распределения скоростей их средними значениями. Современная теория этих явлений опирается на полученное Больцманом основное кинетическое уравнение (см. уравнение (115)). [c.542]

Явления переноса в газах, в особенности термодиффузия, в существенной мере определяются характером взаимодействия между молекулами. Она в большей степени, чем какие-либо другие виды переноса, характеризует природу этих сил и привлекает к себе внимание с точки зрения их изучения. Сопоставление теоретических и экспериментальных значений термодиффузионной постоянной Ог показывает, насколько удовлетворительна та или другая модель потенциала межмолекулярного взаимодействия. Большинство работ этого направления [1 —3] используют экспериментальные данные, полученные при изучении равновесного разделения. Но эти [c.65]

До недавнего времени явления переноса в излучающих p(i-дах интересовали главным образом астрофизиков в связи с исследованием процессов, происходящих в звездах. Однако в последние годы теория лучистого переноса энергии приобрела большое значение в новых областях науки и техники, в частности при разработке методов тепловой защиты поверхности гиперзвуковых летательных аппаратов. Как известно, температура газа за ударной волной при входе космических объектов в атмосферы планет может достигать 10 000 К и выше. В этом случае вклад лучистого теплового потока в общий поток теплоты в газе оказывается значительным. [c.141]

К исследованию процессов переноса в газах и их смесях можно подойти двумя путями — с теоретической точки зрения (элементарная и строгая молекулярно-кинетическая теория газов) и чисто эмпирически, причем методы элементарной и строгой молекулярно-кинетической теории связаны с систематическим упрош,ением природных процессов и явлений. [c.70]

Изложение теории процессов переноса в газах начинается с разбора микроскопических явлений атомной физики, а макроскопические явления газовой динамики рассматриваются далее как частные предельные случаи. Особое внимание уделяется свойствам реальных молекул и атомов, что позволило изложить количественную теорию явлений переноса. Начиная изложение с микроскопического или атомно-молекулярного уровня, как здесь и сделано, можно рассмотреть большой класс явлений и дать ясное представление о применимости различных приближенных подходов к описанию сложных явлений. [c.7]

Полное изложение этой общей проблемы затруднительно и выходит за пределы данной книги. Поэтому мы ограничимся приближенным, неполным и несколько даже упрощенным описанием, которое, однако, приводит к практически полезным и довольно общим результатам. Более подробное рассмотрение явлений переноса в многокомпонентных газах можно найти в книгах [1, 2]. [c.336]

Наиболее строгие теоретические методы исследования явлений переноса проанализированы в известной монографии Гиршфельдера, Кертисса и Берда [16]. Из рассмотренных в ней теорий явлений переноса в плотных газах и жидкостях наиболее пригодна для практического использования теория, предложенная Энскогом [211]. Хотя она развита для газов, состоящих из твердых сферических молекул, ее можно применить и для реальных газов. Вязкость сжатых газов можно рассчитать с помощью уравнения Энскога [c.186]

Б литературе известен ряд подходов к теории явлений переноса в умеренно плотных газах и жидкостях. Еще в 1922 г. Энског [4], модифицировав уравнение Больцмана на случай твердых непроницаемых сфер (чтобы учесть влияние конечности размеров молекул и многочастичные столкновения) и решив это уравнение, получил широко известное теперь выражение для коэффициентов переноса в плотных газах. [c.124]

Дальнейшим развитием теории явлений переноса в плотных газах было установление связи уравнения Больцмана с уравнением Лиувилля, [c.124]

В результате теория явлений переноса в невырожденном полупроводнике аналогична соответствующей теории для классического газа с несколькими типами [c.207]

В дальнейщем рассматриваются в основном явления переноса в газах. Длина свободного пробега. Длиной свободного пробега называют путь, проходимый молекулой от столкновения с другой молекулой до следующего столкновения другими словами, Л есть расстояние, проходимое молекулой между двумя последовательными столкновениями в среднем. [c.205]

Понятие Д. с. п. удобно для качеств, рассмотрения явлений переноса в газах, оно обобщено на случай систем слабовааимодействующих частиц электронный газ в металлах и полупроводниках, нейтроны в слабо-поглощающих средах и т. и. [c.704]

Явления, характеризующиеся общностью закономерностей протекающих процессов по переносу массы, количества движения и энергии, получили название явлений переноса. Явления переноса в газах изучаются с помощью кинетической теории газов, кинематического уравнения Больцмана, в металлах - с помощью кинетической энергии электронов в металле, а переноса энергии в непроводящих кристаллах - с помощью кинетического уравнения для фононов решетки. Общую фемено-логическую теорию явлений переноса, применимую к произвольной системе (газообразной, жидкой или твердой), дает термодинамика необратимых процессов. Из нее следует, что наиболее быстро при сравнимых условиях явления переноса протекают в газах, медленнее -в жидкостях и еще медленнее - в твердых телах. [c.82]

Фундаментальная монография, содержащая подробное систематическое и злон ение результагов современных исследований но физике газов и жидкостей. Состоит из трех частей. Первая посвящена физике равновесных свойств газов (разреженных и плотных) и жидкостей (уравнения состояния, критические явления и т. д.). Вторая часть — неравновесные свойства, где рассмотрены кинетическое уравиение и явления переноса в тех же системах третья часть — межмолекулярные силы. [c.940]

С. В. Болнайт. Свойства, определяющие явления переноса в многокомпонентных газовых смесях при высоких температурах.— В сб. Термодинамические свойства и свойства переаоса газов, жидкостей и твердых тел . Изд-во Энергия , [c.220]

Выше ( 6-1 — 6-7) были рассмотрены явления переноса в капиллярно-пористых телах при фазовых превращениях. Перенос массы в таких телах был обусловлен процессами диффузии и термодиффузии При этом под диффузией массы понималась не только молекулярная диффузия пара, газа и жидкости, но и капиллярное движение жидкости. Хотя по своей физической сущности капиллярное движение жидкости относится к молярному движению, описываемому законами гидродинамики, но условно, в силу поликапиллярной структуры тела, оно приравнивается к хаотическому движению, называемому капиллярной диффузией. Однако для монокапиллярной структуры тела капиллярная диффузия вырождается в обычное гидродинамическое течение по эквивалентной капиллярной трубке, которое может быть ламинарным и турбулентным. [c.434]

К. ф. включает в себя кинетическую теорию газов из нейтральных атомов пли молекул, статистич, теорию неравновесных процессов в плазме, теорию явлений переноса в твёрдых телах (диэлектриках, металлах и полупроводниках) и жидкостях, кинетику магн. процессов и теорию кинетич. явлений, связанных с прохождением быстрых частиц через вещество. К ней же относятся теория процессов переноса в квантовых жидкостях и снерхпроводниках и кинетика фазовых переходов. [c.354]

Газы и плазма. К. ф. позволяет исследовать явления переноса в разреж. газах, когда отношение длины свободного пробега I к характерным размерам задачи L (т. е. Ннудсена число 1/L) уже не очень мало п имеет смысл рассматривать поправки порядка IIL (слабо разреж. газы). В этом случае К. ф. объясняет явления температурного скачка и течения газов вблизи твёрдых поверхностей. [c.355]

Теория явлений переноса в плотных газах и жидкостях значительно сложнее, т. к. для описания неравновесного состояния уже недостаточно одночастпчной ф-ции распределения, а нужно учитывать ф-ции рас- [c.355]

Имеется довольно обширная литература, посвященная теплопроводности в гетерогенных средах, появление которой объясняется главным образом технологической важностью применения таких материалов в качестве теплоизоляции. Изоляционные материалы на основе минеральных волокон можно рассматривать как одну из разновидностей композиционных материалов, в которых окружающий воздух играет роль непрерывной матрицы. Вследствие наличия в таких материалах двух фаз — газообразной и твердой— их называют двухфазными материалами. Однако использо-Bainie такого термина для композиционных материалов, в которых оба компонента находятся в твердом состоянии, оказалось ие вполне точным. Само понятие композиционный уже указывает на присутствие в таком материале более одного компонента и оказывается вполне достаточным для его характеристики. Несмотря на несомненное принципиальное сходство между волокнистыми теплоизоляциоными и композиционными материалами, имеется и существенное различие, оказывающее заметное влияние на свойства, связанные с явлениями переноса в композиционных материалах. В изоляционных материалах непрерывная фаза (воздух или какой-либо другой газ) находится в непосредственном контакте с волокнистым твердым телом. В композиционных материалах конструкционного назначения матрица и армирующий наполнитель приводятся в контакт в процессе формования под действием заданного давления и температуры. Любой дефект, образующийся в процессе формования, например иесмачивание части армирующего наполнителя полимерным связующим, присутствие воздушных включений на поверхностях уплотненного волокнистого мата, препятствует равномерному распределению компонентов и в дальнейшем приведет к возникновению сопротивления на границе раздела фаз. Кроме того, очевидно, что в течение определенного периода времени под действием, например, влаги, влияние этих неблагоприятных условий будет увеличиваться. Хотя этот эффект может быть легко обнаружен, поскольку он приводит к ухудшению механических свойств композиционных материалов, оказывается, что в литературе отсутствуют какие-либо сведения о его влиянии на тепло- и электропроводность. [c.287]

На коррозию углеродистой стали влияет также давление воды. Увеличение давления не оказывает влияния на анодный процесс, но ускоряет катодный процесс практически при всех температурах. Максимальная скорость катодного восстановления кислорода наблюдается при 15 МПа. Изменение плотности катодного тока объясняется явлениями переноса в электролите—морской воде. По мнению авторов [6], электропроводность морской воды и коэффициент диффузии газа повышаются с давлением. В продуктах коррозии в начальные периоды коррозионного процесса находят гидроксиды Ре + и Ре + (гексагональная модификация) в соотношении 1 1 при последующем окислении растворенным кислородом образуется только РегОз-иНгО. [c.19]

Значительное развитие представлений кинетической теории газов возникло благодаря тучевпю, главным образом теоретическому, свойств полностью ионизованного газа — плазмы. Кинетическая теория ионизованного газа испо.пьзует то упрощающее обстоятельство, что наиболее сун оствсннос взаимодействие заряженных частиц при их столкновениях происходит на сравнительно больших прицельных расстояниях, когда такое взаимодействие слабо, а поэтому и рассеяние частиц происходит на малые углы. Это обстоятельство позволило Ландау существенно упростить интеграл столкновений Больцмана, что, естественно, делает более простой теорию явлений переноса в плазме и теорию релаксационных явлений приближения к равновесию. [c.16]

Явления переноса в разреженном газе еще более усложняются при течениях газа со скоростями ха), превышающими скорость звука (к р и-терий Маха М>1). [c.103]

Остановимся на анализе явлений переноса в пограничном Слое при вдуве через пористую поверхность инертных газов. Так как при вдуве наибольшая концентрация инжектанта наблюдается на стенке, то дрю1ду <.0 и член, описывающий концентрацион- [c.259]

Выше ( 6-1—6-7) были рассмотрены явления переноса в капиллярнопористых телах при фазовых превращениях. Перенос массы в таких телах был обусловлен процессами диффузии и термодиффузии. При этом под диффузией массы понималась не только молекулярная диффузия пара, газа и жидкости, но и капиллярное движение жидкости. Хотя по своей физической сущности капиллярное движение жидкости относится к молярному движению, описываемому законами гидродинамики, но условно, в силу поликапил- [c.505]

Заметим, что эти скромные результаты получены путем затраты весьма значительных вычислительных усилий. Вычисление следующих вири-альных переносных коэффициентов еще более затруднительно, если даже степенное разложение по плотности и справедливо. Однако в последние годы в справедливости степенного разложения возникл сомнения [7]. Анализ интегралов четверных столкновений показывает, что следующий член разложения после члена Вр имеет вид 1нр, а вид последующих членов вообще неизвестен. Таким образом, состояние теории явлений переноса в умеренно плотных газах еще неудовлетворительное. [c.124]

Явления переноса в электронном газе теперь рассчитываются автоматически (как в задаче 19). Учитывая, что со = vг/v, что при интегрировании по У под знаком интеграла можно заменить на v /3, переходя от переменной г к е = mvV2, получим [c.339]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...