Ламинарное движение, Блазиуса

Ламинарное движение, Блазиуса решение 360 [c.527]

Формула (24,23) составляет содержание закона Блазиуса для сопротивления продольно обтекаемой пластины при ламинарном движении жидкости Этот закон справедлив для чисел Рейнольдса [c.265]

При квадратичном законе сопротивлений (т = 2) величина Р изменяется от 0,577 при Qtp = 0 до 0,5 при Qtp>3Qi, в гидравлически гладких трубах при га=1,75 (по Блазиусу)—от 0,555 до 0.5 и при ламинарном движении (// =1,0) величина р = 0,5. [c.108]

Если известно распределение давления, то положение точки отрыва ламинарного пограничного слоя можно вычислить при помощи уравнений (15) и (16) (см. 3). Первое такое вычисление было выполнено Блазиусом". Однако предложенный им способ расчета, основанный на разложении в ряды, дает лишь ограниченные возможности. В приближенном способе расчета Кармана и Польгаузена используется вместо дифференциального уравнения теорема о количестве движения, выведенная из этого уравнения кроме того, профиль скоростей в пограничном слое аппроксимируется некоторым конечным многочленом. Это дает возможность выполнить расчет для каждого заданного распределения давления. Более точный способ расчета, основанный на использовании дифференциального уравнения, но зато очень кропотливый, предложен Гертлером . [c.193]

В предыдущей главе были приведен уравнения, описывающие движения жидкости, и указаны некоторые их простейшие решения. При этом мы отмечали, что полученные решения далеко не всегда хорошо соответствуют каким-либо реально наблюдаемым течениям. Так, например, в п. 1.2 было сказано, что течение в трубе описывается формулами (1.23) —(1.26) лишь в случае достаточно большой вязкости или достаточно малой средней скорости, а в п. 1.4 отмечалось, что найденное Блазиусом решение уравнений пограничного слоя на плоской пластинке хорошо соответствует эмпирическим данным лишь при не слишком больших значениях i/л /v. Оказывается, что так же обстоит дело и в большинстве других случаев. Как правило, решения уравнений гидродинамики, точные или приближенные, удовлетворительно описывают реально наблюдаемые течения лишь при некоторых специальных условиях. Если же эти условия не соблюдаются, то характер течения резко меняется и вместо плавного изменения значений гидродинамических полей, соответствующего теоретическим решениям, наблюдаются хаотические пульсации гидродинамических полей во времени и пространстве типа тех, которые изображены на рис. В. 1. Таким образом, течения жидкости распадаются на два резко различающихся класса плавные течения, меняющиеся во времени лишь в связи с изменением действующих сил или внешних условий, называются ламинарными, а течения, сопровождающиеся хаотическими пульсациями гидродинамических полей как во времени, так и в пространстве, — турбулентными. [c.64]

Какой вид имеют распределения скоростей при ламинарном течении в каналах и трубах переменного сечения, впервые вычислил Блазиус ) в предположении, что наклон стенок относите ьно оси, т. е. расширение, незначителен. Тогда вследствие уменьшения скорости происходит увеличение давления, которое складывается с падением давления, происходящим вследствие треиия. Если в результате этого сложения получается увеличение давления в направлении течения, то, как мы увидим ниже н № 48 и 5 , возникает возможность для возвратного движения частиц жидкости вблизи стенок. Если у у х) есть уравнение контура расходящихся стенок двухмерного течения, то услов.ем для такого возвратного движения по Блазиусу будет [c.61]

То обстоятельство, что коэффициенты сопротивления для труб разных диаметров, для разных жидкостей и скоростей течения оказывались одинаковыми, как только совпадали числа Рейнольдса и что все эти коэффициенты, будучи построенными в функции числа Рейнольдса, расположились на одной кривой, явилось блестящим подтверждением правильности закона подобия Рейнольдса. Численные значения определенные по формуле Бла-зиуса, значительно больше (как это и должно быть при турбулентном движении) значений X при тех же числах Рейнольдса, определяемых формулой Пуазейля для ламинарного движения. Коэффициент сопротивления К в формуле Блазиуса с возрастанием числа Рейнольдса убывает, однако, значительно медленнее, чем при ламинарном течении. Б системе координат, где по осям отложены соответственно lg В и 1дХ, формула Блазиуса графически изобразится прямой линией. Зависимость X от В в этой системе координат представлена на фиг. 192. [c.489]

На рис. V. 5 в логарифмическом масштабе показана картина изменения коэффициентов Дарси К в зависимости от числа Рейнольдса в зоне ламинарного и турбулентного движений с характерными для последнего областями квадратичного и доквадратичного сопротивлений. Рассматривая графическое изображение на рис. V. 5, можно наметить пять областей движения жидкости / — ламинарная-, 3 — Блазиуса или гладкого движения 5 — квадратичного сопротивления или шероховатая 2 и 4 — переходные области от ламинарной к гладкой и от последней к шероховатой. Граница между переходной и шероховатой областями показана штрихпунктирной линией. [c.112]

Уравнение (У.24) показывает также, что в турбулентном потоке, как и в ламинарном, во.чможно такое движение, в котором сопротивление зависит только от числа Рейнольдса, показателя степени п и коэффициента пропорциональности к, по-видимо.му, связанного с шероховатостью стенок русла. Такое движение О. Рейнольдс наблюдал в 80-х годах XIX в, в новых, достаточно гладких трубах. В дальнейшем это движение получило наименование движения Блазиуса, по имени исследователя, изучившего его более полно. В последнее время такое движение рассматривают как турбулентное движение в гладких руслах или в трубах. [c.107]

При расчете турбулентного пограничного слоя в отличие от ламинарного в том или ином виде должны использоваться результаты эксперимента это обусловлено сложностью механизма турбулентного переноса и отсутствием его полного чисто теоретического описания. Первые экспериментальные исследования трубулентного движения относились к течению жидкоети в круглой трубе. Так, в 1913 г. путем обработки многочисленных опытов для круглых гладких труб Г. Блазиус установил следующую эмпирическую зависимость [c.364]

В статье Ф. Марбла можно найти разнообразные применения изложенного метода малого параметра, подробное рассмотрение одномерного случая (движения в сопле), плоского пограничного слоя на пластине, приведенной внезапно в продольное равномерное движение (задача Рэлея), задачи Блазиуса о стационарном ламинарном пограничном слое на полубесконечной пластине. Кроме того, там же изложен вопрос о прохождении запыленного газа сквозь [c.713]

В последнее время успешно проводились расчеты отрыва ламинарного потока, вызванного скачком уплотнения. Исследования охватывают всю область взаимодействия скачка с пограничным слоем, включая течение вверх и вниз по потоку, а также область присоединения потока. Получены теоретические решения линеаризованных уравнений движения без учета и с учетом вязких членов для течения, слабо отличаюхцегося от течения Блазиуса (35, 36]. [c.262]

Все опытные точки, полученные Никуразде до lgRe= =3,3 (Ке 2320), независимо от шероховатости стенок труб располагаются на прямой, даюшей значение Я = = 64/Ке, т. е. соответствуют ламинарному режиму движения (прямая /). При Ке 2300- 3000 (lgKe=3,3- -3,5) в опытах Никурадзе происходит переход от ламинарного режима движения к турбулентному, коэффициент к резко возрастает с увеличением Ке, но по-прежнему не зависит от шероховатости- После завершения перехода к турбулентному режиму движения характер кривых Я=/(Ке) различен в зависимости от значения Го/А. При больших относительных шероховатостях (го/А==15 и 30,6, т. е. А/го = 0,066 и 0,0327) кривые зависимости к от Ке сразу же пересекают прямую II, соответствующую значениям к по формуле Блазиуса для гидравлически гладких труб, так как высота выступа шероховатости А в этих случаях оказывается больше, чем толщина ламинарной пленки б. [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...