Динамика множества частиц

Динамика множества заряженных частиц [c.480]

Деформация множества частиц 283 Динамика множества заряженных частиц 480 [c.527]

При более высоких энергиях взаимодействия становятся существенно неупругими и сопровождаются множеств. рождением я-.мезонов и более тяжёлых частиц (см. Множественные процессы.). Свойства кварков и глюонов при этом играют определяющую роль в динамике взаимодействия, вызывая образование струй вторичных адронов (см. Струя, адронная) и др. [c.269]

Сюда относилась и теория внутреннего строения звезд, рассматриваемых как совокупности множества материальных частиц, движущихся под действием космических сил, проблемы динамики звездных скоплений, исследования общих свойств движения материальной частицы в сопротивляющейся среде (внутри космического облака, например, или в атмосфере звезды или планеты) или под действием притяжения переменной во времени массы (излучающая звезда), изучение форм ветвей спиральных туманностей и рассмотрение ряда других задач, которые можно было бы встретить при изучении движений тел Солнечной системы или при изучении движений в галактиках, звездных скоплениях и туманностях. [c.342]

Координаты тела. Уравнения движения (А) и (В) справедливы для любой динамической системы. Однако в приведенной здесь форме они неудобны. Если рассматриваемая система представляет собой твердое тело, а не просто совокупность конечного числа отдельных частиц, то все суммы надлежит заменить определенными интегралами. Кроме того, имеется бесчисленное множество координат X, у иг, связанных бесчисленным множеством геометрических соотношений. Поэтому, как отмечалось в п. 67, необходимо найти конечное число величин, называемых координатами тела ), которые определяют положение тела в пространстве, и выразить эффективные силы через эти величины. В теоретической динамике очень важен надлежащий выбор координат. Они должны быть такими, чтобы [c.68]

Если в этом примере представляет собой конечное множество элементов, скажем Хх, Хг,. .., Х , то мы получаем вселенную классической аналитической динамики.. Тела X/ называются частицами или точечными массами , но й содержит еще и другие тела —не только (У, но также [c.22]

Поскольку в соответствии с динамикой только микросостояние предопределяет будущее системы, постольку знание макросостояния еще недостаточно для предсказания будущего. В зависимости от того, какое микросостояние имеет место в данный момент, возможны различные состояния в следующие моменты. Эту неопределенность мы устраняем тем, что, отправляясь от одного и того же макросостояния, мы проводим множество однотипных опытов и усредняем полученные результаты. Эти средние значения при достаточно большом числе проб могут дать строго выполняемые закономерности. Однако природа этих закономерностей статистическая, они имеют вероятностный характер и ничего не говорят о судьбе отдельной частицы. [c.100]

Динамические характеристики одиночных частиц (твердых частиц, жидких капель или пузырьков газа) уже достаточно подробно исследованы, как правило, с помощью методов механики одиночной частицы [138, 243, 283]. За исключением отдельных случаев, приложение динамики одиночных частиц к системам, состоящим из множества частиц, не приводило к успешным резуль-татад . Однако качественная аналогия с молекулярно-кинетической теорией и свободномолекулярным течением оказалась очень полезной при определении соответствующих параметров взаимодействия частиц между собой и частиц с границей [588]. [c.16]

Данная глава посвящена процессам переноса при движении одиночной частицы, взвешенной в турбулентном потоке жидкости. Хорошо известно, что пока еще нет вполне удовлетворительных и апробированных методов анализа этой задачи. В этой главе описаны физические особенности процесса, требующие объяснения, сделана попытка обобщения имеющегося запаса знаний в данной области, что должно стимулировать дальнейшее осмысливание проблемы. Следует отметить, однако, что задачи, связанные с одиночной частицей, не яв.ляются препятствием для исследования систем, содержащих множество частиц. Обсуждение этой проблемы преследует также цель указать на потребность в других методах исследования. В гл. 4—9 показано, что уже многое достигнуто в об.иасти динамики многофазных систем путем соответствующего обобщения методов механики сплошной среды. [c.29]

Первое издание книги опубликовано издательством Московского университета в 1988 г. Во втором издании книги приведены решения 160 новых задач. Включена новая глава 11 Релятивистская механика . Теперь сборник содержит решения 560 задач, иллюстрируюш их приложения методов теоретической механики к исследованию широкого круга проблем. Представлены задачи по всем разделам классической механики динамика частицы во внешнем поле и тел переменной массы, динамика системы частиц, уравнения Лагранжа, линейные и нелинейные колебания, динамика твердого тела, электромеханика, уравнения Гамильтона и канонические преобразования. Задачи по электромеханике рассмотрены в рамках лагранжева формализма. Включены также 42 задачи по релятивистской динамике, которые отсутствуют в известных сборниках задач по механике. Ряд задач, представляюш их различные аспекты одной проблемы, представлен в нескольких разделах сборника. Значительно расширен раздел, включаюш ий множество задач, иллюстрируюш их применение новых методов интегрирования систем нелинейных уравнений обш его вида, представленных в гамильтоновой форме. [c.5]

Понятие потока описывает пучок траекторий в фазовом пространстве, который начинается на множестве близких начальных условий. Для тех, кто занимается колебаниями в инженерных системах, наиболее близок пример потока, связанный с непрерывным движением частицы. Однако определенную качественную и количественную информацию о системе можно получить, анализируя эволюцию параметров системы на дискретно выбранных моментах времени. В частности, в этой книге мы обсудим, как получить разностные эволюционные уравнения для непрерывно эволюционирующих систем с помощью сечения Пуанкаре. Отображения Пуанкаре иногда помогают отличить друг от друга движения качественно различающихся типов, например периодические, квазипериодические и хаотические. В некоторых задачах не только время принимает дискретные значения, но и информация о параметрах системы оказывается ограниченной конечным набором значений или категорий, как, например, красный или синий, нуль или единица. Например, в задаче с парой потенциальных ям (см. рис. 1.2, б) нас может интересовать только, в какой яме находится частица, правой (К) или левой (Ь). Тогда траектория может описываться последовательностью символов ЬККЬКЬЬЬК,. ... Периодическая орбита может иметь вид ЬКЬК. .. или ЬЬКЬЬК. ... На современном новом этапе развития нелинейной динамики для описания эволюции физических систем применяются модели всех трех типов (см. обсуждение символической динамики в [26] или [211]). [c.33]

Формула (10.55) составила основу проведенного в [21] обобщения результатов пункта 5.2 на динамику твердых стержней. Предположим, что мера Р трансляционно инвариантна и сосредоточена на множестве точек х М, обладающих свойством q — 9 >Го для любой пары различных частиц (д, р), (g ,p ) i. С помощью преобразований и мере Р можно сопоставить трансляционно инвариантную меру Если мера удовле-тюряет условиям (I) —(III) (см. п. 5.2), то меры Pf полученные из Ж ) с помощью динамики идеального газа, сходятся при [c.266]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...