Соответственные состояния влажных паров

СООТВЕТСТВЕННЫЕ СОСТОЯНИЯ ВЛАЖНЫХ ПАРОВ 2-1. Исходные положения [c.50]

На рис. 8.5 изображена sT-диаграмма. Точки А, В, Е, С, D на sT-диаграмме, так же как и на ир-диаграмме (см. рис. 8.1), определяют при давлении р следующие состояния соответственно жидкости при / = 0 С, кипящей жидкости при температуре насыщения влажного пара, сухого насыщенного пара, перегретого пара. [c.93]

Условия существования влажных паров в соответственных состояниях [c.51]

Выясним, каким требованиям должны удовлетворять термодинамические свойства веществ, влажные пары которых могут находиться в соответственных состояниях. [c.52]

Приведенные температуры и давления влажного пара химически стабильного вещества связаны однозначной зависимостью U = ф (т). Поэтому в соответственных состояниях во всем диапазоне значений и (или -с) могут находиться только пары веществ, обладающих подобными между собой кривыми упругости. Применительно к влажному пару зависимость (2-1) принимает вид [c.52]

Подобие кривых упругости (при равенстве критических коэффициентов) служит необходимым и, вообще говоря, достаточным условием существования влажных паров различных жидкостей в соответственных состояниях. Так как удельные объемы двухфазной среды не зависят от давления (или температуры) и могут иметь любое значение в [c.52]

Рассмотрим, при каких условиях парожидкостные системы следуют расширенному закону соответственных состояний. Выразим калорические функции и теплоемкость влажного пара через приведенные параметры. Начнем с выражения внутренней энергии. Заменим в формуле [c.53]

Рассмотрим следующий вопрос. Пусть имеется группа веществ, влажные пары которых следуют расширенному закону соответственных состояний. В начальном состоянии одноименные безразмерные параметры этих веществ имеют одинаковые значения. Выясним, при каких условиях парожидкостные среды сохранят соответственные состояния на протяжении произвольного термодинамического процесса. [c.57]

В изоэнтропийных процессах, где теплообмен отсутствует, тождественность изменений состояния выдвигает дополнительное условие, относящееся уже не к условиям организации процесса, а к физическим свойствам вещества. Из (2-9) следует, что одна и та же линия изобразит в координатах тг—ср (или 1—ср) изоэнтропийные процессы влажных паров лишь тех веществ, которые наряду с законом соответственных состояний удовлетворяют условию [c.58]

У сходственных веществ, подчиняющихся закону соответственных состояний, некоторые из термических свойств примерно одинаковы. В связи с этим возникает вопрос вызывает ли сходство физического строения веществ также и общность значений критических скоростей влажных паров в соответственных состояниях и при каких условиях критические скорости могут оказаться универсальной функцией приведенных параметров. [c.88]

В главе второй отмечалось, что расширенный закон соответственных состояний распространяется на влажные пары тех веществ, у которых критические коэффициенты равны, а кривые упругости и одна из пограничных линий между собой подобны. [c.88]

Отсюда следует, что в пределах малых давлений и сравнительно высоких степеней сухости безразмерная критическая скорость практически является универсальной функцией приведенных термических величин в этом интервале состояний условия, необходимые и достаточные для совпадения (в соответственных состояниях) приведенных критических скоростей влажных паров различных веществ, ограничиваются подобием кривых упругости. [c.89]

В процессе опытов менялось начальное и соответственно конечное состояния двухфазного потока так, чтобы обеспечить последовательный переход через состояние насыщения в зону влажного пара по параметрам торможения перед соплом. По статическим параметрам в сечении, где проводились измерения, равновесный переход линии насыщения соответствовал начальному перегреву А7 о=19 К (при числе Mi = 0,65). [c.195]

Удельный объем и температуру перегретого пара обозначают соответственно через v и i° С. Процесс получения перегретого пара, являясь изобарным процессом, сопровождается увеличением объема и температуры, поэтому изобара на участке г—д уже не является изотермой. Таким образом, отрезкам а—б соответствует жидкое состояние рабочего тела с нагревом его от °С до температуры кипения б г — состояние рабочего тела в виде влажного насыщенного пара (смесь жидкости и пара в равновесном состоянии) г — д—состояние рабочего тела в виде перегретого пара. Точка б соответствует началу кипения, точка г — неустойчивому состоянию сухого насыщенного пара. [c.81]

Следовательно, в области влажного насыщенного пара изобары, являясь одновременно и изотермами, представляют собой прямые линии с угловым коэффициентом, равным из диаграммы видно, что изобары пересекают пограничные кривые без излома. Изохоры, изобары и изотермы в области перегретого пара строятся по точкам. Изобары и изохоры в области перегрева — слабо вогнутые логарифмические кривые изотермы в области перегретого пара — выпуклые кривые, поднимающиеся слева вверх направо. Вид изотерм определяется температурой, которой они соответствуют. Чем больше температура, тем выше располагается изотерма. Чем дальше от пограничной кривой х = I) проходит изотерма, тем больше она приближается к горизонтали i = onst, так как в области идеального газа энтальпия однозначно определяется температурой. На рис. 9.9 точки Л, Б, С изображают соответственно состояния влажного, сухого и перегретого пара. Причем точка А лежит на пересечении изобары (изотермы) и линии постоянной сухости, точка В лежит на пересечении изобары и верхней пограничной кривой, точка С находится на пересечении изобары и изотермы. По положению точки, соответствующей некоторому состоянию пара, можно определить на г — s-диаграмме числовые значения всех параметров в этой точке. [c.118]

Если в какой-либо момент состояния влажных паров различных жидкостей характеризуются одинаковыми значениями It, X и ср, то при дальнейшем развитии процесса равенство приведенных параметров сохранится в тех случаях, когда у всех веществ, совершающих процесс, выдерживаются одинаковыми л естные значения производных d< >/dx (заметим еще раз, что рассматриваются вещества, подчиняющиеся расширенному закону соответственных состояний, т. е. такие, у которых критические коэффициенты равны, а кривые упругости и одна из пограничных кривых подобны). [c.58]

Исходными для определения параметров состояния влажного воздуха по / г-диаграмме (рис. 3-22) служат показания влажного и сухого термометров психрометра. В несколько упрощенном виде принцип действия психрометра можно представить так. У поверхности жидкости, находящейся в чашке, куда опущена ткань, окружающая шарик мокрого термометра психрометра, появляется в процессе испарения воды тонкий слой насыщенного воздуха, образующийся в результате вылета из жидкости молекул ее, преодолевших поверхностное натяжение жидкости. Так как дальнейшее проникновение молекул жидкости из этого слоя в воздух затруднено вследствие столкновения их с молекулами воздуха, концентрация молекул жидкости в тонком слое, прилегающем к поверхности жидкости, велика и с достаточной степенью точности можно считать, что воздух в этом слое насыщен водяным паром. Парциальное давление этого пара есть давление насыщенного пара при температуре поверхностного слоя жидкости, показываемом мокрым термометром (при точных расчетах в это показание вносятся поправки). Сухой же термометр показывает температуру ненасыщенного влажного воздух а в помещении. В подробных курсах технической термодинамики доказывается, что энтальпия насыщенного воздуха над поверхностью жидкости и ненасыщенного воздуха в помещении, где находится психрометр, (почти) одинаковы. Отсюда нахождение в / f-диаграмме точки, характеризующей состояние ненасыщенного воздуха в помещении по показаниям психрометра, сводится к следующему. На линии ср = 100% находят точку соответственно показанию мокрого термометра. Из нее проводят линию 1 = = onst. Очевидно, на этой линии находится точка, характеризующая состояние воздуха в помещении, в котором находится психрометр. Взяв пересечение линии I = onst с изотермой сухого термометра, находят искомую точку. По ее координатам и с помощью линий /d-диаграммы находят все параметры воздуха в помещении (см. пример 3-17). [c.145]

Следует отметить, что при сжатии в компрессорах реальных газов типа воздуха при давлениях более 10 Па, использование при расчетах указанных выше формул (1.255) - (1.256), (1.262) - (1.264) может привести к значительным ошибкам. Точный расчет процессов сжатия реальных газов и перегретых паров в компрессоре, а также процессов охлаждения их в цилиндрах и промежуточных холодильниках может быть проведен с помощью тепловых диаграмм, например с помощью Ts-диаграммы, как это показано на рис. 1.58 (при известных температурах рабочего тела в начале и конце сжатия и степепи сжатия е), или в аналитической форме с использованием уравнения состояния реального газа. В большинстве практически важных случаев процесс сжатия в компрессорах перегретых и влажных паров и реальных газов можно рассматривать как адиабатный и, следовательно, техническая работа компрессора = 2 где и Ii2 — энтальпии рабочего тела при давлениях в начале и конце сжатия соответственно, при S = onst. [c.88]

Поведение кривых Ajo o so) вблизи области насыщения в пограничном слое оказывается различным при разных частотах /=1600 5500 Гц. Однако качественный характер кривых сохраняется неизменным зависимости Ap (, hsa) показывают существование одного или двух участков с максимальными значениями и двух участков интенсивного снижения Ар о (рис. 3.10). Особеннорезкое снижение отмечается при переходе через состояние насыщения в зону влажного пара. Кривые пульсаций статического давления показывают существование максимумов Др о(й о) при Лзо<1 и соответственно областей спада амплитуд пульсаций при переходе в область влажного пара. Подчеркнем, что этот переход осуществляется с образованием влаги высокой степени дисперсности. [c.86]

В тех редких случаях, когда промперегреватель отсутствует (в новых блоках АЭС он почти всегда имеется), чистота поступающего в турбину пара будет очень сильно зависеть от КПД сепаратора, однако в этих случаях чистота пара не оказывает существенного влияния на опасность коррозионных повреждений турбины, поскольку последняя работает полностью в зоне влажного пара и по мере расширения влажность пара непрерывно растет, а следовательно, концентрация примесей в каплях влаги, которая первоначально очень низка, быстро падает. В итоге даже при наличии в паре коррозионно-агрессивных примесей (например, свободной щелочи NaOH) их концентрации по всему тракту турбины остаются много ниже допустимых по условиям коррозии. Иначе обстоит дело в большинстве случаев, когда за сепаратором расположен промперегреватель и в первых ступенях ЦНД пар находится в перегретом состоянии. Соответственно отдельные примеси в паре на входе в турбину могут находиться в форме сильно упаренных капель (например, NaOH), твердых частиц соли (например, Na l), а в части, отвечающей растворимости их в паре,— в форме истинного раствора. Естественно, что в таких условиях частота пара значительно влияет на надежность работы ЦНД турбины, так же как и в турбинах высоких параметров, имеющих промперегрева- [c.35]

Начнем рассмотрение цикла с подготовки рабочего тела (например, аммиака), предназначенного для охлаждения холодильной камеры. Примем, что жидкий аммиак в точке 1 (рис. 23-2, а и б) имеет параметры Тх, рх и степень сухости д = 0. Температуру аммиака снижают сТ, яоТ2, пропуская его через дроссельный клапан. Прн дросселировании аммиак переходит в состояние влажного насыщенного пара, со степенью сухости порядка л да 0,1. Давление его при этом понижается от рх до ро и соответственно падает телшература от Тх до Тг- [c.234]

В 1961 г. Вайсман защитил докторскую диссертацию (обобщившую и углубившую его более ранние исследования) на тему Основы термодинамики потока влажного пара . В первой части диссертации автор останавливается на следующих вопросах теплоемкости влажного пара (формула изохорной теплоемкости, скачок изохорных теплоемкостей в переходных состояниях, влияние термических парамегров на изохорную теплоемкость влажного пара) зависимость между калорическими функциями и термическими параметрами влажного пара (внутренняя энергия, энтропия, энтальпия) влияние поверхностных явлений на структуру калорических функций о соответственных состояниях парожидкостных смесей. [c.328]

Дальнейший подвод теплоты приводит к испарению воды и под поршнем появляется пар. Его количество тем больше, чем больше будет подведено теплоты на этой стадии парообразования. При этом температура воды и пара в процессе испарения остается постоянной и равной t" до тех пор, пока вся вода не превратится в пар (точки d i d на рис. 106). В промежуточной точке с и с находится смесь кипящей воды и пара, которую в технике принято называть влажным паром. Точки, характеризующие влажный пар, на обеих диаграммах расположены между bud (или соответственно между Ь и d ). Состояния между этими точками отличаются друг от друга количеством полученного пара или оставшейся еще не испаренной кипящей воды. Чем ближе точка с к точке Ь, тем боль1пе влажность п меньше паросодер-жание, и наоборот. Точка d на рис. 106 определяет состояние в момент, 244 [c.244]

В силу несжимаемости жидкости процесс в насосе отобразится в диаграмме V — р изохорой 1—2, верхняя точка 2 которой будет определяться величиной давления в котле. Дальнейщие процессы нагрева рабочего тела в котле и перегрева в пароперегревателе происходят при неизменном давлении и соответствуют разобранным нами на рис. 8-2 процессам нагрева воды, парообразования и перегрева. Так же, как на упомянутом рис. 8-2, и в данном случае на рис. 8-17, являющемся графической иллюстрацией цикла Ренкина на диаграмме V — р, отрезки 2—3, 3—4 и 4—5 будут соответственно отображать процессы нагрева воды в котле от температуры 4 до температуры is, парообразования и перегрева пара — от температуры tn до температуры tl. Перегретый пар в состоянии, отображаемом точкой 5, поступает в паровую турбину и, расширяясь в ней адиабатно до давления рг (процесс 5—6), превращается во влажный пар (точка 6 лежит ниже верхней пограничной кривой X = 1). Пар в состоянии, отображаемом точкой 6, поступает в конденсатор и в нем под действием охлаждающей воды конденсируется при неизменном давлении, пока полностью не превратится в конденсат. Этот процесс отображается на диаграмме линией 6—1. [c.142]

Соответственно процесс охлаждения влажного воздуха изобразится прямой вертикальной линией, направленной вниз от начальной точки (линия КМ на рис. 10-1). При этом может оказаться, что влажный воздух в процессе охлаждения становится насыщенным (точка М) и при дальнейшем охлаждении будут появляться капельки воды. Температура, при которой в процессе охлаждения достигается состояние насыщенного воздуха (т. е. ф = = 1007о), называется точкой росы. При дальнейшем охлаждении ниже точки росы (точка L) смесь будет содержать воду в виде сухого насыщенного пара в количестве и в виде жидкости в количестве = —d . [c.278]

Количественный состав влажного газа, или, иначе, концентрацию в нем влаги (пара) при относительно небольшом ее количестве, принято выражать влагосодержанием d — весовое количество влаги в смеси, приходящееся на 1 кг сухого газа. Влагосодержа-ние складывается из содержания пара и влаги в жидкой фазе d = йц + < ш. Различают абсолютную D и относительную ф влажности. Абсолютная влажность численно равна удельному весу пара при его парциальном давлении и температуре смеси D у, кг/м , а относительная влажность ф представляет собой отношение удельного веса пара Уп при его парциальном давлении и температуре смеси к удельному весу сухого насыщенного пара при той же температуре независимо от давления смеси ф = yjys = = pjps-, где рп. Ре, Vn и 7s — парциальное давление и давление насыщенного пара и удельный вес пара при его парциальном давлении и насыщенного пара соответственно. Относительная влажность по существу характеризует степень приближения ненасыщенного газа к состоянию насыщения при той же температуре. [c.33]

Таким образом, реальная изотерма имеет вид ломаной щшш аЬсс Левая круто спадающая ветвь (аЬ) соответствует жидкому состоянию вещества, а правая пологая ветвь (сс) - газообразному. Переход из жидкого состояния в газообразное и обратно происходит по прямой ab . Границы двухфазной области на рис. 1.3 показаны пунктирными линиями 7 и 2, которые называются соответственно верхней и нижней пограничными кривыми. Нижняя пограничная кривая является геометрическим местом состояний начал кипения жидкости, а верхняя - сухого насыщенного пара. Между пограничными кривыми система гете-рогенна и представляет собой влажный насыщенный пар, т.е. смесь кипящей жидкости с сухим насыщенным паром. [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...