Метод нагревания с постоянной скоростью

МЕТОД НАГРЕВАНИЯ С ПОСТОЯННОЙ СКОРОСТЬЮ [c.376]

Рис. 8-15. Принципиальная схема определения коэффициента излучения по методу нагревания с постоянной скоростью.

Г. Метод нагревания с постоянной скоростью [c.387]

На основе изложенного абсолютного метода учениками В. А. Лыкова был разработан ряд сравнительных методов нагревания с постоянной скоростью [Л. 5]. [c.93]

На основе этого абсолютного метода разработан ряд сравнительных методов нагревания с постоянной скоростью [101]. [c.312]

Метод нагревания с постоянной скоростью. Образец исследуемого материала простой геометрической формы, например в форме цилиндра, помещается внутри массивного цилиндрического блока, служащего для создания равномерного температурного поля вокруг образца. Внутренние размеры кожуха мало отличаются от внешних размеров опытного образца. Теплообмен между образцом и блоком при наличии температурного перепада осуществляется лишь-за счет теплового излучения. Температурный перепад создается нагревателями блока и печи, в которую помещается блок с образцом. Они обеспечивают режим, при котором скорость нагревания образца сохра- [c.361]

Опытное исследование интегральных коэффициентов излучения твердых тел может быть проведено следующими методами радиационным, калориметрическим, методом регулярного режима и методом непрерывного нагревания с постоянной скоростью. Во всех методах перенос тепла за счет теплопроводности и конвекции должен быть пренебрежимо мал по сравнению с излучением. [c.385]

Метод определения температуропроводности при нагревании с постоянной скоростью может быть применен к жидкостям и газам, если в этих средах будут приняты меры для исключения конвекции, т. е. выполняется условие [c.93]

В квазистационарном режиме нагре.вание производится с постоянной скоростью. Метод нагревания с переменной скоростью рассчитан на любой ход изменения 7 99 [c.99]

Обычно в опытах измеряется относительный коэффициент излучения, так как непосредственное измерение коэффициентов поглощения связано со значительными трудностями. Для опытного исследования интегральных коэффициентов излучения применительно к твердым телам получили распространение следующие методы радиационный, калориметрический, метод регулярного режима, и метод непрерывного нагревания с постоянной скоростью [Л. 173, 189]. Во всех методах перенос тепла за счет конвекции и теплопроводности должен быть пренебрежимо мал по сравнению с излучением. [c.360]

В ранних работах по построению диаграмм равновесия для снятия кривых охлаждения часто применяли градиентную печь. Эта печь монтируется вертикально, и ее нагреватель намотан так, что от верха ко дну получается равномерно изменяющийся температурный градиент. Образец находится в тигле, подвешенном на тонкой проволоке. Кривые охлаждения и нагревания снимаются при опускании или подъеме образца и прикрепленной к нему термопары с постоянной скоростью. Такой метод был успешно применен в Национальной физической лаборатории в 1915—1935 гг. в работах с алюминиевым и другими сплавами. Его недостатком является то, что и в самом образце по вертикальной оси неизбежно имеется градиент. Поэтому для более точных работ лучше применять печи другого типа. На рис. 104 показана градиентная печь, которая была применена для термического анализа амальгам. [c.153]

Этот метод заключается в нагревании образца с определенной постоянной скоростью, измерении перепадов температур в образце и расчете по формулам отдельных теплофизических коэффициентов. [c.132]

Мы начнем эту главу с анализа теплообмена в области, достаточно удаленной от входа в трубу, где профили скорости и температуры полностью стабилизированы. Эту задачу решим для труб с различной формой поперечного сечения — круглой трубы, кольцевого канала, труб прямоугольного и треугольного сечения. Мы рассмотрим теплообмен при нагревании (или охлаждении) обеих стенок кольцевого канала, а также при изменении плотности теплового потока по окружности трубы. Затем мы рассмотрим класс задач теплообмена в термическом начальном участке при полностью развитом профиле скорости. Предполагается, что температура жидкости до некоторого сечения трубы однородна и равна температуре стенки трубы (теплообмен в этой области отсутствует). Вниз по потоку от этого сечения происходят теплообмен и развитие профиля температуры. Наиболее подробные решения получены для теплообмена в термическом начальном участке круглой трубы. Приведены также решения для термических начальных участков труб прямоугольного сечения и кольцевых каналов. Рассмотрен метод, с помощью которого решения для термического начального участка при постоянной температуре стенки и при постоянной плотности теплового потока на стенке трубы можно использовать для расчета распределения температуры жидкости при произвольном изменении температуры или плотности теплового потока на стенке вдоль оси трубы. Наконец, приведены некоторые результаты расчета теплообмена для объединенного гидродинамического и термического начального участка, т. е. для случая, когда на входе в трубу как скорость жидкости, так и температура однородны по сечению. [c.131]

Уравнение (137) справедливо, конечно, лишь в тех случаях, когда энергия, вводимая нагревателем, расходуется только на нагревание газа. Чтобы обеспечить это, измерения температуры газа до и после его контакта с нагревателем проводят в условиях, когда в калориметре установилось стационарное состояние, т. е. температура нагревателя и всех остальных частей калориметра не меняется. Но и при уже достигнутом стационарном состоянии уравнение (137) является не вполне строгим, так как еще следует принять во внимание, что часть теплоты может теряться калориметром вследствие теплообмена. Для того чтобы исключить влияние теплообмена на результат измерений, используют разные методы, например измеряют теплоемкость при различных скоростях потока газа и различных мощностях -У, причем величину оставляют постоянной. Считая, что в этих случаях количество теплоты, потерянное калориметром, одинаково, нетрудно исключить его при вычислении Ср. Иногда поступают иначе — при изменении скорости потока сохраняют мощность нагревателя постоянной в этих опытах наблюдается изменение подъема температуры М. Совпадение экспериментальных значений Ср, полученных при том и другом способе исключения поправки на теплообмен, свидетельствует об их правильности. [c.352]

Тепловые эффекты необратимых процессов обнаруживаются только на кривых нагревания. Обычно это относится в веществам или системам, находящимся в метастабильном состоянии. При некоторых определенных для многих реакций температурах, при которых молекулы или атомы достигают скоростей движения, превыщающих границу устойчивости кристаллической рещетки, наступает самопроизвольный процесс с выделением теплоты (нередко с автоката-литическим ускорением). Подобные экзотермические реакции представляют собой удобные объекты исследования методом термографии, так как температуры начала самопроизвольных процессов являются большей частью довольно постоянными и, следовательно, могут служить характеристикой того или иного процесса. [c.216]

Для испытания масла по этому методу в 100-миллилитровую колбу отвешивают 25 г масла, добавляют к нему 3 капли НС1 (уд. вес 1,19) и смесь тщательно перемешивают. Затем колбу с содержимым помещают на треножник и нагревают на газовой горелке. В середине колбы подвешивают погруженный в масло термометр. Температуру масла в колбе повышают со скоростью примерно 75—80° в мин. Во время нагревания исследуемый образец масла должен находиться в покое. Нагревание продолжают до 290°, после чего горелку отставляют и содержимое колбы охлаждают до комнатной температуры. После охлаждения в колбу при перемешивании добавляют для растворения масла 50 мл четыреххлористого углерода. Содержимое колбы отфильтровывают под вакуумом через взвешенный тигель Гуча с обычной асбестовой фильтрующей массой. Осадок на фильтре тщательно промывают не менее чем 100 мл четьгреххлористого углерода. После промывки фильтр с осадком высушивают при температуре 105 + 2° до постоянного веса. Зная вес исследуемого образца и вес фильтра до и после фильтрования, можно рассчитать содержание примесей в масле. [c.695]

При применении шкалы излучения одна из главных трудностей заключается в том, чтобы установить и проверить, соответствуют ли экспериментальные условия тем, при которых осуществляется абсолютно черное тело. Для определения оптическим пирометром точки золота и точки палладия (1555° С), являющейся другой ценной точкой шкалы, применяются два метода. Один из них—метод проволоки, который заключается в том, что короткая проволочка из золота помещается внутри полости нерного тела и служит спаем термопары. Для контролирования скорости нагревания печи и поддержания ее температуры постоянной при температуре плавления служит вторая термопара. Достижение температуры плавления проволоки определяется по установлению постоянного значения т. э. д. с. и последующему разрыву цепи. Этот метод, однако, является менее точным по сравнению с другим методом, в котором модель черного тела погружается в небольшое количество золота. [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...