Ферриты со структурой шпинели

Энергию магнитного взаимодействия, зависящую от ориентации намагниченности относительно кристаллографических осей, называют энергией магнитной кристаллографической анизотропии. Для кубического кристалла (к ним относятся ферриты со структурой шпинели и г[)аната) эту энергию Еа обычно записывают в виде [2] [c.708]

Таблица 29.1. Значения основных параметров простых ферритов со структурой шпинели

Промышленностью освоен выпуск свыше 25 марок ферритов с ППГ. Широкое распространение получили магний-марганцевые и литиевые ферриты со структурой шпинели. Для улучшения свойств используются легирование их ионами цинка, кальция, меди, натрия и др. Основные характеристики ферритов с ППГ следующие коэффициент прямоугольности йпу = 0,9 0,94 остаточная индукция Вг = 0,15 0,25 Тл, температура Кюри Гк = ПО ч--г- 250 °С (для магний-марганцевых ферритов) 550 630 С (для литиевых), коэрцитивная сила для ферритов, используемых в схемах автоматического управления, лежит в пределах 10—20 А/м, для материалов, используемых в вычислительной технике, — 100—1200 А/м. [c.105]

Ширина линии АЯ зависит от ряда факторов, в первую очередь от потерь в феррите вне области ферромагнитного резонанса, его плотности и магнитной анизотропии. Поликри- сталлические ферриты со структурой шпинели имеют АН = [c.252]

Ферритовые М. м. К ним относятся ферриты со структурой шпинели — феррит никеля и твёрдые растворы на его основе (включающие ферриты кобальта, цинка, меди и др. добавки) — и со структурой граната — в основном феррит-гранат иттрия (ИФГ). Ферриты-шпинели употребляют в виде поликристаллич. керамики, к-рая изготавливается из окислов (реже солей) металлов по керамич. технологии, в форме монолитных сердечников ферриты-гранаты выращивают из расплава в виде монокристаллов. [c.9]

Магнитомягкие ферриты со структурой шпинели [c.578]

Статические характеристики некоторых смешанных ферритов со структурой шпинели определяют по основной кривой намагничивания. Они включают начальную (Hq) и максимальную магнитную про- [c.579]

Среди ферритов со структурой шпинели есть особая группа ферритов с прямоугольной петлей гистерезиса (ППГ), которые широко используются в импульсной технике. Для этих ферритов важными характеристиками являются параметр, определяющий прямоугольность петли гистерезиса, и время их перемагничивания. Прямоугольность петли гистерезиса можно оценивать с помощью двух параметров (рис. 8.14) по относительной остаточной индукции В /В или по коэффициенту прямоугольности R , который определяется как отношение В —Н /2)/В Н . Самое примечательное заключается в том, что в Mg-Mn, [c.581]

Рис. 46. Универсальная диаграмма контролируемых атмосфер термической обработки ферритов со структурой шпинели

В опубликованных за последнее время работах [4—7], посвященных изучению при высоких температурах теплофизических свойств ферритов со структурой шпинели, обращает на себя внимание противоречивость экспериментальных данных об аномалии теплопроводности в области фазового перехода в районе точек Кюри одни авторы [4, 5] наблюдали минимумы на кривых = f(7 ), другие [6, 7] — максимумы, причем величина и температурная протяженность эффекта также колеблются в значительных пределах. [c.359]

Монокристаллические пленки ферритов кобальта, меди, марганца и других ферритов со структурой шпинели были получены методом химического транспорта в малом зазоре. В качестве подложек использовались сколотые по плоскости (001) монокристаллы окиси магния. Газом-переносчиком служил НС1, давление которого составляло 5—8 мм рт. ст. Пленки выращивались из шихты, приготовленной из соответствующих окислов, имели зеркальную поверхность и параллельную подложке ориентацию. [c.177]

Коэффициент теплового расширения окиси магния при 293 °К (а=11,0-10 град- ) обычно больше, чем у ферритов со структурой шпинели (например, =4,0-10 град- ). [c.179]

Это, казалось бы, должно привести к наличию в пленках сжимающих напряжений. Однако синтез пленок происходил при температуре 1073 °К. Как показано в работе [3], коэффициент термического расширения ферритов со структурой шпинели при прохождении точки Кюри может достигать значения 22-10- град т. е. быть даже большим, чем у MgO, что может привести к наличию растягивающих напряжений в пленке. [c.179]

В твердых растворах двух ферритов со структурой нормальной шпинели (Zn, d) О-РеаОз катионы Zn [c.185]

Рис. 136. Изменение числа магнетонов Бора твердых растворов, образованных ферритами со структурой обращенной и нормальной шпинелей

Магнитные свойства ферримагнетиков были впервые объяснены Неелем fl] на основе двухподрешеточной модели, предложенной им для ферритов со структурой шпинели (см. ниже), в которой магнитные ионы занимают тетраэдрические позиции (узлы Л) и октаэдрические позиции (узлы В), Основным взаимодействием является антиферромагнитное (отрицательное) взаимодействие между ионами из различных подрешеток, что вызывает [c.707]

Ниже рассмотрены характерные особенности структуры и магнитных свойств различных групп ферритов, наиболее интересных в научном и техническом аспектах, а именно ферритов со структурой шпинели, граната, гек-сгферритов. Кроме того, приведены некоторые сведения о свойствах халькогенидных шпинелей, обладающих ферромагнитными и антиферромагнитными свойствами, а также сведения о ферромагнитных и антиферромагнит-ных халькогенидах европия и других ферромагнетиков с различной структурой. Свойства большого и важного класса ортоферритов рассмотрены в главе об антиферромагнетиках. [c.709]

Различие строения ферритов определяется в основном радиусом характеризующего двухвалентного металла. Мо-ноферриты, у которых ионный радиус находится в пределах 0,4—1,0 А, имеют такую же кристаллическую решетку, как благородная шпинель —соеди 1ение состава MgOAlaOj. Ферриты со структурой шпинели называются феррошпинелями. Металлы, ионный радиус которых более 1,0,А, образуют неферромагнитные ферриты. Такие ионы раздвигают ионы кислорода в кристаллической решетке, в результате чего их структура отличается от кубической. [c.183]

Магнитомягкие ферриты — химические соединения оксида железа FejOj с оксидами других металлов. Наиболее широко применяются ферриты со структурой шпинели, соответствующие формуле МеРб204, где Me — любой двухвалентный катион. [c.163]

Возможная диссоциация ферритов. В результате такой диссоциации из феррита со структурой шпинели образуются вю-ститная фаза, магнетит и газообразный кислород [c.28]

Как было показано в работах [2, 33—42, 130, 145, 146], ферритам со структурой шпинели характерно также образование дефектов, связанное с отклонением от стехиометрического соотношения концентраций катионов и анионов и образованием фазы типа МеРв204+7, или в более общем случае МвжРез-х04+7 при 0. Хотя величина как правило, весьма невелика, она существенно влияет на магнитные и электрические свойства ферритов [147— 149]. Образование дефектов в нестехиометрических по кислороду ферритах можно описать следующими квазихимическими реак-диями [c.122]

Согласно правилу фаз система, состоящая из газа и конденсированной фазы фиксированного состава, независимо от действительного числа компонентов имеет одну степень свободы. Это означает, что для сохранения этого фиксированного состава (он может соответствовать любой степени дефектности) из двух переменных (температура и давление) лишь одна является независимой, тогда как вторая — ее функция, например ро, —ЦТ). Следовательно, при синтезе феррита любому изменению температуры в процессе спекания и термической обработки должно соответствовать изменение давления кислорода в атмосфере так, чтобы это давление было равно равновесному для феррита данного состава. Разумеется, что в зависимости от природы феррита и степени его дефектности функция ро, =/( ) должна иметь различный вид. Вместе с тем для феррита со структурой шпинели удалось найти некоторые общие закономерности [2], облегчающие выбор контролируемой атмосферы спекания. В первую очередь следует отметить, что для различных ферритов со структурой шпинели Ме Ме Рез-д -4,04 i Y, характеризующихся одинаковым значением Y, парциальная мольная энтальпия кислорода почти одинакова. Например, когда у 0 (состояние, которое у многих ферритов достигается на низкокислородной границе шпинельного поля) АЯо = —144 4 ккал1г-моль. Постоянство относительной парциальной мольной энтальпии кислорода в ферритах различного химического состава в известной мере свидетельствует о том, что энергия связи кислородных ионов в решетке мало зависит от природы двухвалентных катионов. Это явление довольно просто объяснить в рамках чисто ионной модели строения ферритов. Ионы Со +, Fe +, Ni +, Zn +, Mg2+, Mn +, имеющие одинаковый заряд и довольно близкие значения радиусов, сравнимы друг с другом по величине электростатического взаимодействия и одинаковым образом стабилизируют кубическую упаковку ионов кислорода в шпинели. Так как, по определению, [c.132]

Перейдем к вопросу о кинетике ассоциации дефектов с образованием кластеров. Примером такой ассоциации является формирование сверхструктуры, рассмотренной выше. Ассоциация точечных дефектов, по-видимому, весьма характерна для ферритов и всегда предшествует фазовому переходу или фазовому распаду. Характерный пример — поведение марганецсодержащих ферритов со структурой шпинели и граната, ванадата и хромита железа. В марганецсодержащих ферритах с избытком кислорода доказано существование парных взаимодействий Мп —Мп +, которые при понижении температуры становятся зародышами сначала микро-, а затем макрокластеров с тетрагональной структурой. Примечательно, что микрокластеры очень плохо взаимодействуют с кубической матрицей. [c.166]

Образцы и методика исследования. Процесс восстановления сте-хиометрических ферритов со структурой шпинели можно представить следующей схемой [c.352]

В приведенных в книге статьях советских физиков и физико-хи-миков, работающих в области исследоваиия физических и физикохимических свойств ферритов и физических основ их применения, освещаются термодинамические, электрические, диэлектрические, магнитные и магнитооптические свойства ферритов со структурой шпинели, граната, перовскита, магнитоплюмбита, а также влияние различных факторов иа свойства, структуру и распределение ионов по подрешеткам. Рассматриваются вопросы технологии и кинетики образования ферритов, тонкие пленки ферритов, свойства ферритов при сверхвысоких частотах. [c.2]

Согласно современной теории разупорядочения [2], нестехиометричность кристалла связана с образованием точечных дефектов типа вакансий или внедренных ионов. Учитывая, что ферриты со структурой шпинели имеют две катионные и одну анионную подрешетки, трудно без непосредственного эксперимента решить вопрос о природе доминирующих точечных дефектов. В некоторых случаях полезная информация может быть получена из термодинамических исследований. Однако природа дефектов и характер их распределения по подрешет-кзм сложного кристалла могут быть установлены структурными исследованиями, связанными с измерением интенсивности дифракционных отражений в дефектных кристаллах. [c.12]

Известно, что в нетекстурованных поликристаллических ферритах со структурой шпинели направления осей легкого [c.133]

Точечные дефекты, вызванные отклонениями от стехиомегриче-ского состава в окислах, рассматриваются в приближении частично ионного взаимодействия с узлами ближайших координационных сфер. Вычисляемые изменения радиусов этих координационных сфер могут быть сопоставлены с изменениями периода решетки и с измеряемыми рентгеновским методом среднеквадратичными статическими отклонениями атомов отдельных подрешеток. Проверка выполнена на монокристаллах кубичесиих ферритов со структурой шпинели с учетом трех координационных сфер вокруг любого из возможных точечных дефектов — вакансии в окта-, тетраэдрической и в анионной подрешетках, внедрения в окта- н тетраэдрические положения. [c.223]

Кубические ферриты имеют кристаллическую структуру шпинели-, модель этой структуры приведена на рис. 16.19. В элементарной кубической ячейке имеется 8 занятых тетраэдрических узлов (обозначаемых буквой А), 16 занятых октаэдрических узлов (обозначаемых буквой В). Длина ребра куба (постоянная решетки) равна примерно 8 А. Любопытной особенностью ферритов со структурой шпинели является то, что все обменные взаимодействия АА, АВ и ВВ) приводят к антипарал-лельному расположению спинов, связанных этими взаимодей- [c.566]

Принято ионы, занимающие тетраэдрические позиции, записывать в формуле феррита перед квадратными скобками, а ионы, занимающие октаэдрические позиции, — в скобках. Тогда, например, формула цинкового феррита, имеющего структуру нормальной шпинели, запишется в виде Zn +fPe2 ]04, никелевого феррита со структурой обращенной шпинели — в виде Fe +[NF+F +]04, а распределение ионов смешанной марганцевой шпинели — формулой [c.709]

Представляет интерес расположение катионов в твердых растворах, состот ящих из ферритов со структурой нормальной и обращенной шпинелей. В феррите С нормальной структурой ионы цинка и кадмия занимают тетраэдрические промежутки, а в ферритах с обращенной структурой (ионы характеризующих металлов в октаэдрических порах) тетраэдрические поры заняты ионами Fe +. По мере увеличения концентрации феррита со структурой нормальной шпинели количество Fe в тетраэдрических промежутках уменьшается настолько, насколько увеличивается количество ионов Zn или d в этих промежутках. Ионы Fe" " " как бы вытесняются ионами Zn+ + и d+ + в октаэдрические места. Количество магнитоактивных ионов в октаэдрических промежутках вследствие этого увеличивается, а в тетраэдрических — уменьшается, следовательно, намагниченность насыщения смешанного феррита увеличивается, что происходит при возрастании концентрации в нем антиферромагнит-ного феррита- до 40—50 мол. % (рис. 136). При дальнейшем увеличении концентрации антиферромагнитного феррита суммарный магнитный момент смешанных ферритов начинает уменьшаться, что является результатом В—В взаимодействия, приводящего к антипараллель-ному расположению ионов Fe+ + " в октаэдрической под-решетке. [c.186]

Изложенные представления о возникновении магнитного момента в ферритах дают лишь общую тенденцию изменения свойств, от которой возможны отклонения. В большинстве случаев экспериментально определяемые магнитные моменты ферритов отличаются от расчетных. Например, магниевый феррит, который не должен иметь нескомпенсированн эго магнетизма, в действительности ферромагнитен, и его молекула имеет магнитный момент, близкий к магнетону Бора. В ферритах со структурой обраш,енной шпинели ионы F e не всегда поровну располагаются в подрешетках Л и В, что приводит к появлению дополнительного нескомпенсированного момента. [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...