Закон разгрузки и повторного нагружения

Закон разгрузки и повторного нагружения [c.279]

У учащихся зачастую создается превратное представление, что для суждения о пластичности материала есть единственный признак-—наличие площадки текучести на диаграмме растяжения. Надо обратить их внимание, что это далеко не так. Многие сплавы цветных металлов, среднеуглеродистые и легированные стали, обладающие достаточно высокой пластичностью, дают диаграмму растяжения без площадки текучести (о степени пластичности судят по значениям величин б и г з). Может быть, следует рассказать об этом несколько позднее, рассмотрев сначала законы разгрузки и повторного нагружения, с тем чтобы можно было сразу дать понятие об условном пределе текучести аа.ч- Это понятие чрезвычайно важно, так как для больщинства конструкционных сталей существует условный, а не физический предел текучести. Надо отметить, что в большинстве стандартов на материалы обозначения физического и условного предела текучести не разграничены, принято единое обозначение От- [c.76]

Це Лью лабораторной работы является изучение поведения малоуглеродистой стали в процессе растяжения до разрыва, определение ее механических характеристик и проверка закона разгрузки и повторного нагружения (явление наклепа). [c.65]

ЗАКОН РАЗГРУЗКИ И ПОВТОРНОГО НАГРУЖЕНИЯ. [c.34]

Будучи нагруженным выше предела упругости, материал при разгрузке и повторном нагружении не обязательно подчиняется закону линейной упругости, поскольку поле деформаций теперь уже не определяется заданием только напряженного состояния. Однако, как показывают эксперименты, для большинства материалов предположение, что разгрузка и повторное нагружение до момента начала разгрузки происходят упруго и что эффектом гистерезиса можно пренебречь, является вполне допустимым. [c.200]

В неупругих телах в общем случае связь между напряжениями II деформациями может быть установлена лишь в дифференциальной форме в виде неинтегрируемых уравнений. Только в случае простого нагружения, когда все усилия, действующие на тело, возрастают пропорционально одному параметру 1167], уравнения вида (11.20) можно распространить также на неупругие тела. Кроме того, соотношения для нелинейно-упругого тела действительны как при нагружении, так и при разгрузке, в то время как для упруго-пластических тел при нагружении и разгрузке соотношения между напряжениями и деформациями носят принципиально иной характер. Если явлениями релаксации и последействия пренебречь, то процесс разгрузки и повторного нагружения до уровня напряжений, с которого началась разгрузка, можно считать линейно-упругим. На этом участке связь между напряжениями и деформациями определяется законом Гука. Для простого растяжения, например, закон Гука запишется в виде о = Е(е ер)у где 8р — остаточная пластическая деформация. [c.45]

Уравнения (16.1.6) заменяют при разгрузке уравнения (16.1.4), тогда как уравнение (16.1.3), естественно, всегда сохраняет силу. В записи условия, при котором справедливо (16.1.6), содержится нечто большее, чем только закон разгрузки, при повторной нагрузке материал будет деформироваться упруго до тех пор, пока октаэдрическое напряжение не достигнет величины То, от которой производилась разгрузка. При дальнейшем нагружении зависимость То — у о следует по продолжению первоначальной кривой и уравнения (16.1.4) снова вступают в силу, продолжая действовать так, как если бы разгрузки и повторной нагрузки не было. Подчеркнем еще раз, что нри реверсировании нагрузки, т. е. при смене растяжения сжатием или после изменения направления крутящего момента мы можем снова выйти в пластическую область. Здесь этот вопрос пока не обсуждается. [c.535]

Возвращаясь к обычной пластичности, т. е. к диаграмме, изображенной на рис. 1.9.1, предположим, что образец после разгрузки нагружается вновь. Оказывается, что повторная нагрузка следует закону упругости до тех пор, пока снова не будет достигнуто напряжение о, зависимость между о и е опять изображается отрезком В А. После точки А, когда становится а>о, опять вступает в силу зависимость (1.9.1), образец деформируется пластически, упругая же его деформация увеличивается в соответствии с повышением напряжения по закону Гука. При о < а зависимость между напряжением и деформацией, справедливую как при разгрузке, так и при нагружении, удобно записывать в дифференциальной форме [c.37]

В опытах А. Надаи имело место неоднородное деформированное состояние, и поэтому его результат, несравним с результатами наших опытов на кручение, которые изложены выше. Отметим, что в работе [68] изучался эффект Баушингера меди при малых деформациях сдвига, причем для оценки этого эффекта использовался способ, принятый в настоящей работе. Во всех случаях при определении условного предела текучести для нагружения в обратном направлении мы используем наклон начального участка диаграммы повторного нагружения. Если принять, что закон разгрузки остается линейным и независящим ог характера и величины пластической деформации, то при определении условного предела текучести для обратного нагружения на основе этого линейного закона разгрузки эффект Баушингера оказывается выраженным несколько резче. Это объясняется тем, что наклон начального линейного участка диаграммы повторного нагружения (в, противоположном направлении) несколько меньше наклона прямолинейного участка линии разгрузки [c.55]

При этом ветви нагружения 1 и разгрузки 2 характеристики жесткости обычно не совпадают из-за наличия гистерезиса (рис 21). При повторных многократных нагружениях и разгружениях петля гистерезиса уменьшается. На гистерезис влияют зазоры, внутреннее трение в сопряжениях и другие факторы. Зависимость упругих отжатий элементов технологической системы от приложенной силы редко выражается законом прямой. Истинную жесткость для каждого текущего момента нагружения можно найти, используя отношение приращения силы в данной точке кривой к приращению перемещения. Для упрощения технологических расчетов целесообразно пользоваться средней жесткостью, принимая абсциссу точки А за среднее значение силы, возникающей в процессе обработки на данном станке. [c.61]

Опыты показывают, что если после нагружении образца, например, до напряжения, соответствующего точке К диаграммы (см. фиг. 19), произвести полную разгрузку его, то диаграмма разгрузки изображается прямой КО , параллельной прямой ОА диаграммы растяжения. Следовательно, образец при полной разгрузке ие возвращается к первоначальным размерам отрезок OOj соответствует остаточной деформации, а отрезок 0 0 — упругой деформации, которая исчезает при разгрузке. Если после описанного разгружения повторить вновь нагружение образца, то зависимость между деформацией и напряжением будет описываться кривой OiKO. Таким образом, можно сказать, что разгрузка и последующее повторное нагружение — упругие процессы, описываемые линейной зависимостью между напряжением и деформацией, т. е. законом Гука. Это свойство материалов называется законом разгрузки и повторного нагружения. [c.51]

Если элемент на ружен за пределами упругости до точки М на диаграмме деформирования (рис. 111), то разгрузка MOiN и последующее повторное нагружение до точки УИ, соответствующей началу разгрузки, происходит по линейному закону, т. е. вдоль гфя-мой OiM. В действительности, и разгрузка, и повторное нагружение отклоняются от линейного закона. [c.264]

Более подробные исследования показы-v вают, что Промежуток времени, протекающий между разгрузкой и повторной нагрузкой, значительно влияет на крийую напряжение — деформация при новОм нагружении. Если повторное нагруЖ ение начинается немедленно после разгрузки, то, как показывают точные измерения, отклонение от прямолинейного закона происходит при очень низком напряже-, [c.351]

На основании деформационной теории повторного нагружения Мос-квитина последовательно решают задачи о нагружении и разгрузке конструктивного элемента, причем для мембранной зоны считают, что разгрузка (начало в точке А на рис. 1.5, а) происходит по линейному закону. В связи с отсутствием в условиях однородного напряженного состояния, остаточных напряжений в мембранной зоне началу повторного нагружения соответствует точка. 4 (рис. 1.5, б) конца разгрузки предыдущего цикла, причем зависимость между напряжениями и деформациями является линейной для мгновенного нагружения и нелинейной для нагружения, при котором проявляются временные эффекты и ползучесть. [c.8]

Для модели нелинейной упругопластической среды (рис. 7.1,г) характерно отсутствие предела текучести — пластическая деформация возникает при любом отличном от нуля напряжении. При нагружении зависимость между напряжением и деформацией нелинейна, упрочнение материала нелинейное. Разгрузка для такой среды происходит по закону линейной упругости с модулем упругости Е. При повторном нагружении пластическое деформирование происходит только после достижения напряжения, с которого началась разгрузка. В принципе, нелинейная уиругонластическая среда при разгрузке может вести себя и как нелинейная пластическая. [c.147]

На этой диаграмме (см. рис. 76, а) точка а соответствует пределу пропорциональности, так что при сг < сг р выполняется обобщенный закон Гука (2,147), и при растяжении стержня согласно (2.153) имеем <7 = Ее. Недалеко от точки а лежит точка соответствующая пределу упругости <Туцр и определяющая область нелинейной упругости (участок а6), когда нарушается закон (2.14 7) и имеет место более общая зависимость (2.145). Участок диаграммы а < сГу р характерен тем, что после снятия нагрузки остаточных деформаций не остается, т. е. разгрузка идет по той же линии ОаЬ, что и нагрузка, только в обратном направлении. При полной разгрузке (сг = 0) деформация обращается в нуль. Однако в области СТ процесс деформации становится неустойчивым (участок с ) и только при и = ((7 к — предел текучести) удлинение образца заметно увеличивается материал, говорят, начинает течь , т. е. образец без изменения нагрузки значительно увеличивает свою длину. Поскольку деформация идет почти без изменения объема , то при течении на образце образуется характерное сужение — шейка . Участок (площадка текучести) соответствует пластическому состоянию материала, и если она строго горизонтальна, то материал называют идеально пластическим. После точки Л наступает упрочение материала, т. е. монотонное возрастание напряжения, а затем (точка в ) — разрушение (предел прочности). Участок диаграммы от Ь до е характерен тем, что если в какой-то момент (точка М) снять нагрузку, то уменьшение деформации пойдет по линии ММ, приводя к остаточной деформации ОМ , при повторном нагружении образец будет следовать новой кривой М М . [c.389]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...