Электрон и позитрон

Найти пороговую энергию фотона для рождения пары электрон — позитрон в поле покоящегося протона, если массы покоя электрона и позитрона равны то, а протона — Мо. [c.235]

Особый случай представляет встреча заряженных античастиц, например электрона и позитрона. В этом случае положительный и отрицательный электрические заряды действительно исчезают, но в полном соответствии с законом сохранения электрического заряда, так как алгебраическая сумма зарядов электрона и позитрона равна нулю. [c.131]

Напомним, что массы покоя электрона и позитрона одинаковы. [c.403]

Так объясняется выбрасывание некоторыми атомными ядрами электронов и позитронов. [c.130]

Рассмотрим прежде всего основные закономерности, проявляющиеся при электронном и позитронном распадах, которые устанавливаются из опытных фактов. [c.235]

Если рассмотрим таблицу элементарных частиц, то легко можем заметить, что встречаются пары частиц, очень сходные между собою по одним признакам и противоположные по другим. При известных условиях пара таких частиц может исчезать (аннигилировать) или рождаться из каких-либо других частиц. Например, при прохождении фотона 7 вблизи ядра М рождается пара — электрон и позитрон, если энергия фотона будет не меньше 2 т с [c.348]

Не только электрон и позитрон образуют пару противоположных частиц, имеются и другие подобные пары. Поэтому оказалось необходимым и полезным разделить известные элементарные частицы на две большие группы на частицы и античастицы. Для каждой частицы существует античастица. В таблице 20 приведены частицы и их античастицы. [c.348]

Очевидно, что, кроме описанного процесса образования пары электронов с противоположными зарядами должен существовать и обратный процесс перехода электрона из области положительных энергий на свободный уровень в области отрицательных энергий. В этом процессе, названном аннигиляцией, одновременно исчезают обычный электрон и дырка , что в соответствии с законами сохранения энергии и импульса должно сопровождаться переходом энергии покоя обоих электронов в энергию излучения двух Y-квантов. Разумеется, термин аннигиляция (в переводе означает уничтожение ) нельзя понимать в буквальном смысле слова, так как никакого уничтожения материи и энергии не происходит, а имеет место превращение одних частиц (е+ и е-) в другие (у-кванты) и переход энергии из одной формы в другую. Открытие в 1932 г. Андерсоном позитрона в составе космических лучей блестяще подтвердило взгляды Дирака. Электрон и позитрон были названы соответственно частицей и античастицей. [c.546]

На примере электрона и позитрона было показано, что законы природы симметричны относительно частицы и античастицы. Впоследствии это представление перенесли и на другие частицы как с полуцелым (фермионы), так и с целым (бозоны) спином. [c.546]

Определение энергии у-квантов производилось по величине радиуса траектории электрона и позитрона при заданной вели- чине напряженности магнитного поля. Пропорциональные счетчики, величина импульса в которых пропорциональна ионизующей способности заряженной частицы, нужны для подтверждения того, что импульс в счетчике Гейгера вызван действительно электроном. [c.576]

Подобно тому как протон и нейтрон вместе называют нуклонами, нейтрино и антинейтрино вместе называют нейтрино, а электрон и позитрон — электронами. [c.639]

Проиллюстрируем ее на примере аннигиляции электрона и позитрона и эффекта Комптона. [c.99]

Здесь слева записаны исчезающие частицы — электрон и позитрон, а справа —образующиеся частицы, два у-кванта. Если [c.99]

Специфическое своеобразие б свойствах электрона и позитрона, (равные массы, противоположные заряды, движение дырки навстречу электрону, эквивалентность рождения частицы уничтожению античастицы) позволяет распространить метод фейнмановских диаграмм, описанный в 2, на позитроны (и вообще на античастицы). [c.100]

Аналогично диаграмма, показанная на рис. 56, изображает эффект Комптона на электроне, а после поворота на 90° — процесс двухфотонной аннигиляции электрона и позитрона (рис. 57). Повернув эту диаграмму еще на 90° (рис, 58), полу- [c.100]

Нейтрино и антинейтрино, так же как электрон и позитрон,, являются частицей и античастицей по отношению друг к другу.. Они имеют равные массы (т ==- = 0) спины (s = s =l/2), [c.105]

Продольная поляризация позитронов определяется при изучении особенностей процессов аннигиляции (например, зависимости сечения аннигиляции от взаимной ориентации спинов позитрона и электро- Д на). Анализ всех опытов приводит к заключению, что электроны и позитроны Р-распада имеют продольную поляризацию Р, знак и величина которой определяются формулой [c.249]

Бета-частицы (Р-частицы) — электроны и позитроны, испускаемые атомными ядрами при Р-распаде. [c.222]

Кулон на килограмм равен экспозиционной дозе, при которой все электроны и позитроны, освобожденные фотонами в воздухе массой 1 кг, производят ионы, несущие электрический заряд 1 Кл каждого знака. [c.256]

Например, электрон и позитрон имеют одинаковую массу покоя, но отличаются знаком электрического заряда. Эксперименты пока- [c.26]

Экспозиционная доза фотонного излучения (экспозиционная доза) X — отношение суммарного заряда dQ всех ионов одного знака, созданных в воздухе, когда все электроны и позитроны, освобожденные фотонами в элементарном объеме воздуха с массой dm, полностью остановились в воздухе, к массе воздуха в указанном объеме [c.21]

Явление АГ-захвата по своей кинематике сильно отличается от электронного и позитронного распадов. При АГ-захвате из ядра вылетает только одна частица — нейтрино. Родственность этого явления р-распаду устанавливается тем, что оно автоматически следует из любой теории р-распада, удовлетворяющей основным принципам квантовой механики и теории относительности. Удалось получить и численное согласование этих процессов без привлечения дополнительных эмпирических констант. [c.246]

В 1933 г. Фредерик и Ирен Жолио-Кюри обнаружили, что гамма-квант с энергией, большей энергии покоя электрона и позитрона Е - 2/гас ж 1,02 МэВ, ii[>h ггрохождении вблл и атомиого. < дра ы()л ет превратиться в п .у [c.336]

Электрон и позитрон при встрече могут аннигилировать (исчезать), превращаясь в два или три (в зависимости от о )иентации спинов и е ) фотона по схеме [c.348]

Итак, в мире элементарных частиц выступает полная симметрия в том смысле, что для каждой частицы существует античастица. Однако окружающий нас мир (точнее, наша Галактика) не является зарядовосимметричным существующая материя содержит огромное количество электронов, протонов, нейтронов, тогда как позитроны, антипротоны, антинейтроны встречаются лишь в специальных условиях (в явлениях радиоактивности в процессах, порождаемых действием космических лучей в процессах с частицами высоких энергий, полученных на ускорителях). Некоторые ученые склонны считать, что это обусловлено несимметрией начальных условий. В вакууме, где начальные условия симметричны, электроны и позитроны (а также протоны и антипротоны и др. пары) одинаково стабильны, в полном соответствии с симметрией уравнений. Следует заметить, что преимущественная концентрация частиц по сравнению с античастицами в нашей части Вселенной пока никак [c.375]

Процесс образования электронно-позитронных пар, наряду с радиационным торможением электронов, является причиной возникновения электронно-фотонных ливней в космических лучах. Если Y-квант, возникающий в результате радиационного торможения электрона, имеет энергию Е- > 2ШеС , то он может образовать пару, электрон и позитрон которой снова создают у-кванты радиационного торможения и т. д. (рис. 90). Процесс нарастает лавинообразно до тех пор, пока не будет достигнута критическая энергия (см. 20). [c.252]

В 20 было показано, что одним из возможных механизмов потери энергии быстрой заряженной частицей являются потери на тормозное излучение, т. е. на испускание фотонов в процессе торможения частицы кулоновским полем ядер среды. Тормозное излучение пропорционально квадрату ускорения и, следовательно (при одинаковом z, т. е. одинаковой силе взаимодействия), обратно пропорционально квадрату массы частицы. Заряженные частицы особенно сильно теряют энергию на тормозное излучение при движении в конденсированных (например, твердой) средах, где из-за большой плотности ядер очень велика вероятность кулоновского торможения. Обратная пропорциональная зависимость интенсивности тормозного излучения от квадрата массы частицы приводит к тому, что тормозное излучение несущественно для частиц с большой массой, например протонов, и, наоборот, является основным процессом потерь энергии для быстрых электронов. При этом может случиться, что образовавшиеся в результате торможения электронов фотоны будут иметь энергию > 2ШйС2, где — масса электрона. В этом случае у-квант может создать в поле атомного ядра пару из электрона и позитрона, торможение которых снова приведет к образованию фотонов, и т. д., пока энергия возникающих у-квантов не станет [c.551]

Y-Лучи анализировались с помош,ью -спектрометра, схематически изображенного на рис. 244 внизу. Здесь Т — танталовая мишень, на которой происходит превращение -квантов в элек-трон-позитронную пару (е+—е ). Электроны и позитроны отклоняются магнитным полем Я в разные стороны и проходят через [c.576]

Y-Лучи анализировались с помощью raMMa-GnSirtpaivieTpa, схематически изображенного иа рис. 90. внизу. Здесь У —- танта-ловая мишень, на которой происходит превращение в электрон-иозитронную пару Электроны и позитроны [c.147]

Рис. 18. Поляризация вакуума. Реальный электрон — большой кружок, малые кружки — ифтуальные электроны и позитроны

Согласно КЭД, два электрических заряда взаимодействуют путем обмена виртуаль.ными фотонами-переносчиками. Их можно представить как бы окруженными облаками непрерывно излучаемых и поглощаемых фотонов. Наглядно взаимодействие заряженных частиц с излучением и между собой описывается с помощью диаграмм Фейнмана (рис. 60 и 61 сплошной линией изображены электроны, во шистой — фотоны). Правила построения диаграмм просты. Для рассеяния двух электронов все вершины диаграмм должны быть точно с тремя линиями, две из которых отвечают электрону, одна — фотону число и тип линий, не связывающих две верпшны, а просто входящих в нее, должны совпадать с числом и типом частиц в начале и конце реакции (рис. 60). Взаимодействие электрона с излучением может происходить как с участием одного фотона (рис. 61, а), так и двух, трех (рис. 61, б, в). Во взаимодействии могут приш1мать участие виртуальные электрон и позитрон (рис. 61, г). [c.179]

Дж), полученная для фотонного пучка, проходящего через свинец, показана на рис. 7.1. Там же штриховыми кривыми представлены зависимости от Аа/тс для 1 ф. Лк и т п. Видно, что при относительно невысоких энергиях фотонов основным процессом, приводящим к ослаблению пучка, является фотоэ( 5фект. При более высоких энергиях фотонов (в данном случае при аЛ(о/тс <.10) преобладает э ект Комптона, а при еще более высоких энергиях (при Л(о//пс2>-10) основным становится эфс )ект рождения электронно-позитронных пар. Последний эффект имеет энергетический порог снизу ясно, что фотон не может превратиться в электронно-позитронную пару, если его энергия меньше суммы энергий покоя электрона и позитрона. Это означает, что энергия фотона (в данном случае лучше говорить о v-кванте) должна быть больше 1 МэВ. [c.158]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...