Поляризация рентгеновских лучей

Процесс компьютерного моделирования проводился с использованием следующей модели У М3 поликристалла. Поликристалл состоял из 361 зерна, каждое из которых было заданным образом ориентировано в пространстве. Каждое зерно имело форму прямоугольного параллелепипеда с одинаковой длиной ребер, варьировавшейся от 4 до 50 параметров кристаллической решетки. Ребра параллелепипеда совпадали с направлениями [100], [010] и [001] в кристаллической решетке. Тип кристаллической решетки — ГЦК. Параметр кристаллической решетки соответствовал табличному значению для чистой Си и равнялся 3,615 А. Длина волны рентгеновского излучения равнялась 1,54178 А и соответствовала Си излучению. Интенсивность рентгеновских лучей, рассеянных поликристаллом, находили как сумму интенсивностей, полученных в результате рассеяния рентгеновских лучей отдельными зернами. При этом учитывали ослабление интенсивности, связанное с тепловыми колебаниями атомов и частичной поляризацией рентгеновских лучей. [c.115]

Из предыдущего изложения следует, что квантовые свойства должны наиболее отчетливо проявляться н опытах с коротковолновым излучением. К такого рода опытам относятся эксперименты с рентгеновским излучением, в частности исследование рассеяния рентгеновских лучей. Некоторые свойства рассеянного рентгеновского излучения (интенсивность, поляризация) довольно легко объясняются с волновой точки зрения, тогда как другие свойства (изменение частоты при рассеянии) могут быть объяснены только при условии, если считать, что рентгеновские лучи имеют квантовую природу. Недостаток волновой теории рассеяния рентгеновских лучей обнаруживается при изучении интенсивности рассеяния и измерения частоты рентгеновских лучей. [c.178]

Важное различие между дифракцией рентгеновских лучей и дифракцией электронов вытекает из того, что для рентгеновских лучей нельзя пренебречь эффектами поляризации. При рассеянии на большие углы поляризационный фактор для каждого процесса рассеяния может меняться от нуля до единицы Поэтому типы процессов многократного рассеяния, которые в случаях рассеяния электронов на малые углы были бы эквивалентными, в случае рентгеновских лучей должны быть четко дифференцированы. Но, поскольку адекватные оценки этих сложностей содержатся в литературе, здесь мы их приводить не будем, разве что иногда сошлемся на некоторые результаты для рентгеновских лучей, чтобы показать. Насколько они отличаются от результатов более простой скалярно-волновой теории дифракции. [c.173]

Дифракция рентгеновских лучей поляризация [c.184]

Сложность в случае рентгеновских лучей, связанная с векторной природой амплитуд и с эффектами поляризации, изменяет простой скалярный результат. Коэффициенты поглощения для двух волновых полей даются выражением [14] [c.211]

При резонансе сильно возрастает поглощение энергии волны, что видно по максимуму б" на том же рисунке. При дальнейшем увеличении частоты показатель преломления, а следовательно, и ш = п резко падают ввиду выключения данного механизма поляризации, после чего в снова несколько возрастает. Для рентгеновских лучей показатель преломления материалов — величина, меньшая единицы. [c.44]

Природа рентгеновских лучей долгое время оставалась неизвестной. Английский ученый Дж. Стокс высказал гипотезу, что рентгеновские лучи представляют собой очень короткие электромагнитные волны, возникающие при торможении электронов при ударе их об анод. В 1904 г. английский ученый Ч. Баркла экспериментальным путем обнаружил поляризацию рентгеновских лучей. Доказательством того, что рентгеновские лучи представляют собой электромагнитные волны, было также открытое в 1912 г. немецким ученым М. Лауэ (совместно с В. Фридрихом и П. Книппингом) явление диффракции рентгеновских лучей при прохождении их через кристаллы. Последовавшие затем фундаментальные исследования русского ученого Г. В. Вульфа (1913 г.), английских ученых В. Г. и В. Л. Брэггов (1913 г.), Г. Мозли (1913 г.) и других привели к тому, что рентгеновские лучи получили широкое примение в физике и технике. [c.354]

Эллипсомегрия Поверхность образца освещают плоскополяризован-ным светом. Параметры эллиптической поляризации отраженного света зависят от толщины поверхностного слоя. Метод применим и к образцам, находящимся в жидкости Дифракция Монохроматический рентгеновский луч проходит рентгеновских через образец. Образующаяся дифракционная [c.151]

Первые сегнетоэлектрики — сегнетова соль и другие тартраты (соли винной кислоты), дигидрофосфат калия (КН2РО4) и ему изоморфные соединения — являются соединениями, имеюхцими довольно сложную структуру. Следует учитывать при этом, что для сегнетоэлектриков важно знать не только общие структурные данные о положении атомов в решетке, но и (что более важно) характер изменений структуры, приводящих к возникновению спонтанной поляризации, причины ее возникновения. Достаточно сказать, что структура сегнетовой соли (первого сегнетоэлектрика) и механизм возникновения в ней спонтанной поляризации были установлены только в самое последнее время с использованием дифракции рентгеновских лучей и нейтронов. [c.40]

Записывая поляризацию в виде (А.1), мы для удобства предполагали, что связь между Р и Е — локальная, т.е. что поляризация в точке х определяется электрическим полем в точке х (и не зависит от электрических полей в других точках х ). При частотах рентгеновского диапазона восприимчивость X по порядку величины около 10 или меньше. Сама восприимчивость может быть функцией не только х, но и частоты м, однако, за исключением области частот, близких к краю поглощения рентгеновских лучей, и областгй резонанса оптического поглощения, у нас нет необходимости учитывать ча< стотную зависимость % [c.717]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...