Перемещения, вызванные действием температуры

ПЕРЕМЕЩЕНИЯ, ВЫЗВАННЫЕ ДЕЙСТВИЕМ ТЕМПЕРАТУРЫ [c.378]

Перемещения, вызванные действием температуры [c.401]

Пусть теперь требуется определить перемещение (обобщенное) произвольной точки k системы в любом направлении i — , вызванное действием температуры. С этой целью нагружаем вспомога-тельное состояние системы единичной силой (обобщенной) Xi= 1 (рис. 378, в). Применяя начало возможных перемещений для вспомогательного состояния и считая возможными действительные перемещения, вызванные действием температуры, на основании формулы (13.44) находим [c.401]

Пусть теперь требуется определить перемещение (обобщенное) произвольной точки k системы в любом направлении i — i, вызванное действием температуры. С этой целью нагружаем вспомога- [c.378]

Подинтегральная функция в первом интеграле выражает проекцию перемещения на нормаль п к поверхности Л, а интеграл представляет приращение объема ЛК, вызванное действием температуры 0 н силами Хи р . [c.477]

В качестве примера вычислим взаимные перемещения точек Aj, А2 и Bj, В2 соответственно в горизонтальном и вертикальном направлениях для рамы (см. рис. 412) без учета действия температур. Определим только перемещения, вызванные изгибом, так как перемещениями от продольных деформаций и сдвига можно пренебречь. На рис. 429, б показаны составляющие суммарной эпюры изгибающих моментов в виде, удобном для применения способа Верещагина. [c.425]

ЯВЛЕНИЯ <гальваномагнитные — явления, вызванные действием магнитного поля на электрические свойства твердых проводников, по которым течет электрический ток капиллярные— явления, обусловленные смачиванием и поверхностной энергией на границе фаз на уровне межмолекулярных сил контактные — электрические явления, возникающие в зоне контакта металлов или полупроводников переноса — необратимые процессы, приводящие к пространственному перемещению массы, энергии и т. п., возникающие вследствие действия внешних силовых полей или наличия пространственных неоднородностей состава, температуры) [c.303]

Так как на самом деле сечение С не перемещается в горизонтальном направлении, то можно прийти к заключению, что вызванный изменением температуры распор действует на арку таким образом, что перемещение (а) уравновешивается соответственными деформациями, вызываемыми этим распором. Из этих соображений мы можем написать следующее уравнение [c.480]

Итак, температура в точке ( ), вызванная действием сосредоточенной мгновенной силы, приложенной в точке ( ) и направленной по оси х -, пропорциональна скорости перемещения [c.62]

Далее пусть на основную систему действует сосредоточенный мгновенный тепловой источник д = б(х — х )б( ), помещенный в точке (х ). Перемещения Wi x, х, () и температура Я(х, х, /), вызванные действием этого теплового источника, должны удовлетворять системе уравнений [c.77]

Полученные решения дают возможность определить поля перемещения и температуры, вызванные действием тепловых источников или массовых сил в термоупругом полупространстве. [c.153]

Пусть в точке действует мгновенная сосредоточенная сила = 6(х — )6(/)бгй, а в точке ц — мгновенный точечный источник тепла Q = б(х—1])6(/). Обозначим через 0 )(х, ,/) температуру, вызванную действием силы а через / (х, т], О —перемещения, связанные с действием источника тепла Q. Из уравнения взаимности имеем [c.816]

Принцип независимости действия сил (принцип суперпозиции или наложения). Какая-либо величина, например усилие или перемещение в любом элементе конструкции, вызванные различными факторами (несколькими силами, воздействием температуры), может быть получена как сумма величин, найденных от действия каждого из этих факторов в отдельности. [c.128]

Физическая сторона задачи. На основании закона Гука выражаем перемещения или деформации элементов конструкции через действующие в них неизвестные усилия. В случае изменения температуры к деформациям, вызванным усилиями, добавляются температурные деформации. [c.138]

Зная деформации тела во всех его точках и условия закрепления, можно определить перемещения всех точек тела, т. е, указать их положение (новые координаты) после деформации. Для нормальной эксплуатации сооружения деформации его отдельных элементов должны быть, как правило, упругими, а вызванные ими перемещения не должны превосходить по величине определенных допускаемых значений. Эти условия, выраженные в форме тех или иных уравнений, называются условиями жесткости. В некоторых случаях допускаются небольшие пластические деформации (для конструкций из железобетона, пластмасс и для конструкций из металла при действии высоких температур). [c.15]

Изменение электрической емкости между двумя пластинами, вызванное перемещением одной из пластин под действием деформации, положено в основу емкостных тензометров. Однако емкостным тензометрам присущи недостатки емкостных датчиков, такие как влияние пыли, влаги, температуры окружающей среды, п поэтому эти тензометры не получили должного распространения. [c.396]

Оценка работоспособности заряда твердого топлива производится как по допускаемым перемещениям, так и по допускаемым напряжениям. Типичный пример расчета по допускаемым перемещениям — определение изменения геометрии заряда, вызванное ползучестью топлива под действием собственного веса во время хранения или перепадами давлений и инерционными нагрузками в момент старта ракеты [17]. При пониженных температурах топливо становится хрупким (пластические деформации отсутствуют) разрушение, растрескивание заряда может в результате резкого увеличения поверхности горения привести к взрыву всего двигателя. Поэтому при температуре ниже так называемой температуры стеклования расчет заряда твердого топлива следует производить по допускаемым напряжениям, учитывая концентрацию напряжений [17], [c.380]

Рассмотрим следующую задачу требуется определить температуру и перемещения неограниченной термоупругой среды из-за действия сосредоточенной силы, направленной по оси х и движущейся в направлении оси хз. Для определения вызванной этим воздействием температуры используем следующую систему величин [c.64]

Выделим в объеме тела некоторую точку А (соответственно с координатами Хо, Уо, го в неподвижной системе и х, у и гв подвижной) и рассмотрим изменение ее температуры, вызванное совокупностью действия подвижного источника тепла за время его перемещения из точки Оо в точку О. [c.154]

Если арка имеет защемленные пяты, мы приходим к задаче с тремя лишними неизвестными. Три необходимых для ее решения уравнения легко получить непосредственно из (с)—(е), если заметить, что для защемленного сечения две составляющие и ш v перемещения и угол поворота а должны обратиться в нуль. Брссс показывает также, что при этом легко учесть и температурное расширение в примере рис. 76 для этого достаточно лишь добавить к числителю формулы / произведение г tl, где s—коэффициент температурного расширения, t—приращение температуры и I—пролет арки. Бресс не только дает общее решение задачи расчета арки, но и подробно исследует различные частные случаи ее нагружения. Здесь он приводит чрезвычайно важные соображения о принципе наложения и показывает, что для малых деформаций, следующих закону Гука, перемещения являются линейными функциями внешних нагрузок и могут быть получены суммированием перемещений, вызванных отдельными частными нагрузкам . В случае вертикальных нагрузок поэтому достаточно установить сначала эффект одной единичной вертикальной силы. Тогда напряжения и прогибы, вызванные системой вертикальных нагрузок, определятся суммированием. В отношении симметричных арок можно достигнуть еще большего упрощения, если заметить, что распор не изменяет своего значения при перемещении нагрузки Р из точки а (рис. 77, а) в симметричную относительно стрелы арки точку aj. Это значит, что при вычислении лишней неизвестной Я мы вправе заменить несимметричное загружение (рис. 77, а) симметричным (рис. 77, б), уменьшив потом полученное значение распора в два раза. Подобное же упрощение можно применить и в том случае, если действующая на арку сила направлена наклонно. [c.181]

Схема расчёта 1) удаляется лишняя связь и её действие заменяется неизвестной силой — усилием или реакцией 2). определяются составляющие перемещения рамы в направлении удалённой связи, вызванные действием а) нагрузки, изменения температуры и б) неизвестной силы, предварительно принимаемой разной единице 3) составляется уравнение, выражающее условие, что полная составляющая перемещения, вызванная совместным действие1М указанных факторов а) и б), в действительности равна нулю. [c.214]

Конвекция - процесс массопереноса в результате перемещения макрообъемов флюида (газа или жидкости). Конвекция может быть свободная (естественная), появляющаяся в поле действия гравитационных сил при наличии неоднородности плотности во флюиде, возникшей в результате действия градиентов температуры или химического потенциала. Вынужденная конвекция вызывается внешним механическим воздействием на среду. Капиллярная конвекция появляется в объемах жидкости со сврбодной поверхностью при наличии перепадов поверхностного натяжения, вызванных действием градиентов температуры (термокапиллярная конвекция) или химического потенциала поверхностноактивного вещества. [c.389]

В силопередающих устройствах рассмотренных схем могут возникать систематические погрешности, вызванные неправильностью передаточных отношений рычажных звеньев, неточностью сборки отдельных звеньев в систему, перемещением и деформацией звеньев под действием переменных нагрузок, температур и давлений, деформацией элементов крепления объекта исследований. Обычно неправильность передаточных отношений рычагов проявляется во взаимном влиянии измеряемых компонент на показание динамометров (рис. 123, в). Анализ конкретной схемы устройства позволяет получить формулы поправок к показаниям динамометров, связанных с наличием этого рода систематических ошибок. Основной причиной погрешностей, вызванных неточностью сборки, является непарал-лельность между направлением звеньев, связывающих подвижную раму с динамометром, и направлением координатных осей. Так, на-316 [c.316]

Проекция Ur перемещения и на заданное направление R, вызванного в точке (g, tj, ) упругого тела температурным полем Т = Т х, у, Z, t), равна произведению коэффициента а линейного температурного расширения на распространенный по объему тела интеграл, у которого подынтегральная функция представляет собой произведение температуры Т = Т х, у, z, t) на сумму главных напряжений Ист, возникающих в точках воображаемого неиагретого тела той же формы и с теми же упругими постоянными Е V. 1, что и в нагретом теле, при действии силы Р, имеющей направление R, по величине равной единице и приложенной в точке (I, т], t) нагретого тела [1], т. е. [c.369]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...