Релятивистская система

Определение релятивистской температуры является первым шагом на пути релятивистского обобщения термодинамики. Второй, более важный шаг такого обобщения состоит в выборе наиболее естественного термодинамического потенциала для релятивистской системы. [c.150]

Таким образом, при независимых переменных S, V, N основное уравнение релятивистской термодинамики определяет не U S,V,N), а S, V, N). Аналогично, при независимых переменных Т, V, N, основное уравнение определяет не f (Г, V, N), а f Это указывает на то, что для релятивистской системы энтальпия, а не внутренняя энергия, является естественным термодинамическим потенциалом. [c.153]

Рис. 18. Рассеяние в релятивистской системе Sr. угол рассеяния есть угол хн-

Релятивистская система единиц используется в квантовой электродинамике. В этой системе ео==1, как в гауссовой системе, и также только три основные единицы [c.96]

Таким образом, релятивистская система отличается от системы Хартри лишь выбором одной из основных единиц — скорости света в вакууме вместо заряда электрона. Выразив скорость света в вакууме и постоянную Планка через единицы длины, массы и времени [c.96]

Начнем с квантово-релятивистской системы. До взаимодействия микрочастицы свободны и каждая обладает энергией, импульсом, моментом. Соответствующие величины для всей системы определяются формулами [c.19]

Для механической и полевой моделей, т. е. для тел и непрерывного поля, сохранение энергии, импульса, момента импульса оказывается следствием сохранения их в квантово-релятивистской системе. В самом деле, любая система материальных объектов в конечном счете состоит из элементарных частиц, а ее энергия, импульс, момент импульса определяются формулами (4.В). Если система изолирована, то названные величины сохраняются. [c.20]

Остановимся еще на законе сохранения массы для механической системы. В квантово-релятивистской системе сохраняется полная энергия системы, но масса отдельных частиц и масса системы не сохраняются, так как могут исчезать одни и образовываться другие частицы, в том числе безмассовые. Запишем формулу закона сохранения энергии с учетом (1.В) и (2.В) [c.20]

Закон сохранения энергии и импульса для замкнутой изолированной релятивистской системы. Рассмотрим сначала макроскопическую систему заряженных тел (материальных точек) и непрерывного (электромагнитного) поля. Система называется в механике замкнутой, если в ней действуют только внутренние силы, т. е. силы взаимодействия только между точками системы. Как известно, для потенциальных сил в замкнутой системе сохраняется механическая энергия, а для любых сил — импульс и момент импульса системы. Соответствующие величины введены выше для релятивистских частиц, и показано, что в системе невзаимодействующих частиц, т. е. системе без поля, они сохраняются. Теперь переходим к системе с взаимодействием. [c.275]

Перейдем к квантово-релятивистской системе. Замкнутой изолированной будем называть систему, в которой взаимодействие частиц происходит только друг с другом извне частицы в систему не поступают и из системы частицы не излучаются. Как правило, сам механизм взаимодействия для предельно релятивистских систем неизвестен, т. е. неизвестны динамические законы, описывающие превращения частиц Поэтому практически очень важным является следующий случай взаимодействия в системе. [c.276]

О том, что момент времени / одинаков в обеих системах — латинской и греческой. Если рассматривать t как параметр, то равенство (34) выражает лишь геометрический факт —связь между производными по параметру от функций, зависящих от этого параметра, в различных системах координат. Но если параметр / понимается как время, то правило (34) оказывается верным лишь тогда, когда время в латинской и греческой системах протекает одинаково и когда для этих сред имеет смысл понятие одновременности, т. е. когда могут быть указаны в них одинаковые моменты времени. Отказ от этого предположения является краеугольным камнем релятивистской механики Эйнштейна, в которой формула (34) уже неприменима. [c.32]

В начале первой главы механика была определена как наука о движении материальных объектов, происходящем в пространстве и во времени. Различные системы механики, например классическая механика и релятивистская механика, отличаются одна от другой прежде всего смыслом, который вкладывается во все использованные в этом определении термины — пространство, время, материальный объект, движение. [c.39]

Объектом изучения классической механики служат не явления в физических полях и не явления, связанные с элементарными частицами материи, а движения их больших скоплений (тел и сред) со скоростями, много меньшими скорости света. Говоря далее о материальных объектах классической механики (или просто о материальных объектах), мы будем иметь в виду большие скопления , движущиеся подобным образом. Материальные объекты такого рода повсеместно окружают нас, и поэтому область приложения законов классической механики весьма широка. Кроме того, иные системы механики, изучающие иные явления материального мира, строятся так, чтобы их законы переходили в законы классической механики в пределе , при переходе от их исходных моделей к исходной модели классической механики. Так, например, законы релятивистской механики переходят в законы классической механики в пределе , т. е. при предположении, что скорости изучаемого движения малы по сравнению со скоростью света. [c.39]

Учет релятивистской поправки к законам классической термодинамики приводит к выводу о неизотермичности равновесной системы в гравитационном поле температура зависит от величины потенциала поля Т=То( + [c.155]

Из формулы (173.14) следует, что в релятивистской механике ускорение точки меняется при переходе от одной инерциальной системы к другой. [c.283]

При выводе релятивистского динамического уравнения движения точки необходимо потребовать, чтобы оно было ковариантно (сохраняло свой характер) или инвариантно (оставалось неизменным), так как выбор координатных систем произволен у, не должен влиять на физические факты и основные законы, отражающие их. Переход от одной системы координат к другой в релятивистской механике сопровождается преобразованиями Лоренца. Следовательно, искомый динамический закон должен быть ковариантен относительно преобразований Лоренца, Заметим, что в [c.287]

И закон сохранения релятивистской полной механической энергии системы [c.298]

Масса системы Вводя релятивистскую массу гпг, ра- [c.298]

Сумму релятивистских масс отдельных точек системы назовем релятивистской массой системы [c.298]

Из определения Mr очевидно, что релятивистская масса системы не равна сумме масс покоя ее отдельных точек [c.299]

Основные теоремы динамики являются следствием общих принципов механики. 2. Система механики Ньютона является частным случаем релятивистской механики Эйнштейна. 3. Законы и уравнения механики не изменяются при сдвигах систем отсчёта. [c.43]

При переходе же к скоростям, сравнимым со скоростью света, обнаруживается, что характер движения тел радикально меняется. При этом линейные масштабы и промежутки времени уже зависят от выбора системы отсчета и в разных системах отсчета будут разными. Механику, основанную на этих представлениях, называют релятивистской. Естественно, что релятивистская механика является более общей и в частном случае малых скоростей переходит в классическую. [c.8]

Обратим внимание на то, что последняя формула оказывается справедливой только в ньютоновском приближении в релятивистской же области она не имеет смысла — здесь нет простого закона сложения скоростей. В этом можно легко убедиться хотя бы на таком примере. Пусть вектор скорости v частицы в К-системе перпендикулярен оси X, т. е. имеет проекции Vx = 0 и vy = v. Тогда согласно (6.14) проекции скорости этой частицы в К -системе [c.199]

И наконец, проверим непосредственно, что релятивистские формулы преобразования скоростей соответствуют утверждению второго постулата Эйнштейна относительно неизменности скорости света с во всех инерци-альных системах отсчета. Пусть вектор с имеет в /(-системе проекции Сх и Су, т. е. Воспользуемся формулой (6.15), преобразовав в ней подкоренное выра-жение следующим образом [c.200]

Теперь обратимся к релятивистской динамике. Оказывается (это будет видно уже из простого примера, который мы сейчас рассмотрим), для замкнутой системы из релятивистских частиц закон сохранения ньютоновского импульса не выполняется. Возникает альтернатива отказаться или от ньютоновского определения импульса, пли от закона сохранения этой величины. [c.210]

Покажем прежде всего, что требование, чтобы закон сохранения импульса выполнялся в любой инерциальной системе отсчета, и учет релятивистского преобразования скоростей при переходе от одной инерциальной системы отсчета к другой приводят к выводу, что масса частицы должна зависеть от ее скорости (в отличие от ньютоновской механики). Для этого рассмотрим абсолютно неупругое столкновение двух частиц — система предполагается замкнутой. [c.210]

Таким образом, мы пришли к важному выводу релятивистская масса частицы зависит от ее скорости. Другими словами, масса одной и той же частицы различна в разных инерциальных системах отсчета. [c.212]

В отличие от релятивистской массы масса покоя частицы то — величина инвариантная, т. е. одинаковая во всех системах отсчета. По этой причине можно утверждать, что именно масса покоя является характеристикой частицы. В дальнейшем, однако, мы часто будем использовать релятивистскую массу т, что продиктовано только стремлением упростить ряд выводов, рассуждений и расчетов. [c.212]

Это и есть так называемый релятивистский импульс частицы. Опыт подтверждает, что так определенный импульс действительно подчиняется закону сохранения независимо от выбора инерциальной системы отсчета. [c.212]

Система релятивистских частиц [c.224]

Если нас интересует движение системы как целого, то, отвлекаясь от внутренних процессов в системе и пренебрегая ее пространственной протяженностью, систему можно считать одной материальной точкой — частицей. Поскольку это так, систему релятивистских частиц как целое можно характеризовать полной энергией Е, импульсом р, массой покоя Mq и утверждать, что полученные ранее выражения справедливы и для системы частиц как целого. [c.224]

Рельс обескровливания 636, XI. Релятивистская система 162, XIII. Ремарка 193, XII. [c.491]

Опция Viewport Presets... ( Предустановки области просмотра... ) вызывает на сцену диалог, в котором предлагается любой из мыслимых отсчет координат, привязанных к абсолютной или релятивистской системе координат. При этом устанавливается вид в плане в намеченных координатах, и этот вид занимает свое место на рабочем экране. [c.79]

Здесь мы имеем дело с существенно релятивистскими системами, которые могут также содержать фермионы (спиноры). Доказываемое ниже неравенство выражает совместный эффект диамагнитного поведения бозонов и парамагнетизма, обусловленного спином. (Поэтому название неравенства зани- [c.29]

Для релятивистской системы невзаимодействующих частиц функция Лангранжа должна быть известна она выражается формулой [c.270]

Это срундаментальное обстоятельство релятивистской механики 01ражен0 в теореме сложения скоростей Эйнштейна, которую можно получить из формул преобразования скоростей (173.12). Действительно, обозначая через v и v скорости какой-либо точки М в системах 2 и 2 и через а угол между скоростями о и Уо и учитывая, что Уг = г о OS а, найдем [c.284]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...